Определение в рассматриваемой точке — Направления главные

Данные о линейных деформациях, необходимые для разделения главных напряжений в поляризационно-оптическом методе, получают с помощью тензодатчиков, которые имеют две взаимно перпендикулярные решетки, наклеенные на общую подложку. После определения в рассматриваемой точке порядка полос и суммы линейных деформаций по уравнениям (8.24) и (8.26) находят главные напряжения и их направления. [c.218]

Большая точность определения направлений главных напряжений получается путём промеров по точкам при помощи спаренных Николей или компаратора [16] (см. стр. 263). Операции в этом случае сводятся к тому, что, выделив каким-либо образом рассматриваемую точку (например, при помощи диафрагмы с малым отверстием), вращают спаренные поляризатор и анализатор до угасания луча, проходящего через рассматриваемую точку отсчёт по лимбу поляризатора определяет направление главных напряжений в рассматриваемой точке. [c.267]

Для определения углов режущей части инструмента установлены координатные плоскости в соответствующей системе координат. Рассмотрим статическую систему координат. Это прямоугольная система координат с началом в рассматриваемой точке режущей кромки, ориентированная относительно направления главного движения резания. [c.352]

Определение направлений и величин главных деформаций и 63 в рассматриваемой точке по замеренным относительным деформациям вдоль баз тензодатчиков [c.82]

При определении геометрических параметров необходимы плоскости основная Р , проведенная через рассматриваемую точку режущей кромки перпендикулярно скорости главного V или результирующего VI движения резания в этой точке резания Р , касательная к профилю режущей кромки в рассматриваемой точке и перпендикулярная основной плоскости главная секущая, перпендикулярная линии пересечения основной плоскости и плоскости резания Я нормальная секущая Р , перпендикулярная режущей кромке в рассматриваемой точке секущая плоскость схода стружки Рс, проходящая через направления схода стружки и скорости резания в рассматриваемой точке режущей кромки рабочая Я.5, в которой расположены направления (векторы) скоростей главного движения резания О, и движения подачи О. [c.11]

В недеформированном теле расположение частиц соответствует состоянию его теплового равновесия. Если выделить из этого тела какой-нибудь объем, то все силы, действующие на него со стороны других частей, будут уравновешенными. Под действием же внешних сил расположение частиц в теле меняется, т. е. тело деформируется, в результате чего возникают внутренние силы. Для определения последних применяется так называемый метод сечений. Пусть имеем деформируемое тело, находящееся в равновесии под действием внешних сил. Мысленно рассечем его некоторой поверхностью тт на две части. Отбросив одну часть, заменим ее действие на оставленную распределенными по поверхности сечения внутренними силами связи между частицами тела, лежащими по обе стороны сечения (рис. 3). Теперь силы, действующие в точках поверхности сечения, могут быть отнесены к внешним поверхностным силам. Для равновесия оставшейся части эти силы должны быть выбраны так, чтобы с заданными силами, действующими на рассматриваемую часть тела, они составляли уравновешенную систему сил. Обозначим через А AL соответственно главный вектор и главный момент сил, распределенных по элементу поверхности Ам сечения тт с нормалью я в точке М. Направление нормали п к элементу поверхности Асо будем считать положительным, если она направлена от оставшейся части к отброшенной. [c.33]

После того, как система, алгебраических уравнений метода перемещений (4.8) решена и найдены напряжения в интересующей нас точке рассматриваемого конечного элемента, можно перейти к вычислению главных напряжений и определению направлений главных площадок. -4 [c.159]

Этим эллипсоидом можно также воспользоваться для нахождения момента инерции относительно произвольной прямой, проходящей через начало координат. Пользуясь результатами, полученными в п. 15, можно доказать, что момент инерции тела относительно произвольной прямой, проходящей через начало координат, пропорционален разности двух выражений. Одно из пих является суммой величин, обратных квадратам длин полуосей этого эллипсоида, другое — величиной, обратной квадрату длины радиуса-вектора эллипсоида, направленного вдоль данной прямой. Рассматриваемый эллипсоид является поверхностью, взаимной эллипсоиду Лежандра. У всех этих эллипсоидов главные диаметры совпадают по направлению, и любой из этих эллипсоидов может быть использован для определения направления главных осей инерции в произвольной точке. [c.34]

Вторичные потоки. Если жидкость, текущая вдоль стенки, под действием бокового градиента давления оттесняется наружу, то слои жидкости, близкие к стенке, получают вследствие своей меньшей скорости большее отклонение, чем слои, более далекие от стенки. При отсутствии трения радиусы кривизны траектории относились бы как квадраты соответствующих скоростей (см. 6, п. в), гл. II]. Но в действительности при рассматриваемом процессе трение играет определенную роль. В результате совокупного действия трения на стенке, увлекающего действия внешнего потока и указанного оттеснения потока от стенки пограничный слой получает отклонение в сторону пониженного давления. Это отклонение не превышает при ламинарном течении 45°, а при турбулентном — примерно 25-30°. Такое явление можно рассматривать как наложение на главный поток другого, вторичного потока, направленного перпендикулярно к главному потоку. Вследствие неразрывности течения этот вторичный поток вовлекает в себя не только пограничный слой, но и ядро главного потока, и оказывает на последнее иногда существенное влияние. [c.198]

По схеме на фиг. 2.12, а поляризатор и анализатор скрещены. Плоскость поляризации располагается под угло.м 45 к направлениям главных напряжений в рассматриваемой точке. Оси компенсатора (клин, компенсатор Бабине или Солейля, компенсатор Берека или Федорова с вращающейся пластинкой), устанавливаемого впереди или за моделью, параллельны направлениям главных напряжений. На модели выделяется точка, подлежащая измерению (например, на поверхность модели накладывается тонкий непрозрачный лист с отверстиями) скрещенные поляризатор и анализатор поворачиваются до изоклини-ческого затемнения для определения направлений главных напряжений (эта операция [c.270]

В механике во многих случаях, в особенности при определении кинематич. величин точки, перемещающейся по нек-рой кривой дво гной кривизны, применяются т. н. внутренние, или натуральные, К.Пусть имеется нек-рая кривая С двойной кривизны (фиг. 8). Взяв на этой кривой произвольную точку А, проведем из нее три полупрямые по направлению касательной в сторону возрастания дуг, по направлению главн. нормали в рассматриваемой точке к центру кривизны О и по бинормали. Полученный таким образом прямоугольный тетраэдр и составляет систему внутренних К. кривой. Каждой определенной точке кривой С соответствует определенное положение вну-трепнего тетраэдра. Пусть единичные векторы, определяющие вышеуказанные направления касательной, нормали и бинормали, будут соответственно a,v и /< тогда очевидно имеем [c.459]

Предположим для определенности, что поверхность а в некоторой окрестности рассматриваемой точки расположена вся по одну сторону от касательной плоскости, и обозначим через N нормаль, направленную в сторону вогнутости. Обозначив через t касательную к траектории, рассмотрим сечение поверхности а плоскостью tN (нормальное сечение по касательной к траектории) и обозначим через 9 угол, который составляет главная нормаль к траектории (направленная к центру кривизны) с нормалью к поверхности N. По предположению, сделанному относительно поверхности о, этот угол острый, а, с другой стороны, если г и — радиусы кривизны траектории и нормального сечения касательной в точке касания, то по теореме Мёнье ) имеем [c.144]

Согласно определению, принятому в стандартах, он подобно переднему углу измеряется в плоскости NN (фиг. 3), нормальной к режущей кромке. За главную секущую плоскость для заднего угла можно принимать также плоскость ОО, направленную вдоль оси сверла и касательную к цилиндричес1 ой поверхности, образованной рассматриваемой точкой при вращении режущей кромки вокруг оси сверла. [c.323]

По-прежнему волновое поле за решеткой складывается из волн различных порядков т. Однако волна Е уже не сводится к единственной плоской волне определенного направления, а состоит из суперпозиции непрерывного множества плоскк . волн различных направлений. Распределение интенсивности по направлениям в отдельной волне определяется той же кривой, что и в волне, дифрагированной на щели (см. рис. 175). Интенсивность достигает максимума, когда знаменатель обращается в нуль, т. е. когда тр = 0. Это условие определяет направление на главный максимум т-го порядка. В рассматриваемом случав [c.340]

Действительно, для определения главного вектора внутренних сил мы должны сложить все силы взаимодействия между точками рассматриваемой системы. Но а кдому действию, приложенному к одной точке от другой, соотпетствует равное по величине и противоположно направленное противодействие, приложенное ко второй точке от первой. При сложении этих действий и противодействий в один главный вектор они все попарно уничтожаются, что и приведет к равенству (3). [c.107]

Оказывается, одиако, что главные направления не равноценны в смысле устойчивости этого равновеспя. Мы рассмотрим здесь устойчивость в узком смысле этого слова. Пусть тело движется в некотором направ.лении с постоянной скоростью V, представим себе, что в некоторый момент времени на тело подействовала внезапно приложенная возмущающая сила или пара сил, или то II другое, которые на малый угол изменили направление Овижения тела (величина же скорости осталась неизменной) и затем тело было предоставлено самому себе. Назовем движение устойчивым, еслп аэродинамические силы н моменты, действующие при этом на тело, таковы, что после полученного телом внезапного изменения направления движения они стремятся вернуть тело к тому направлению движения, которое было до возмущения . Если же силы и моменты, действующие на тело после его отклонения, таковы, что стремятся увеличить отклонение, полученное телом, от его направления движения, то рассматриваемое движение тела будем называть неустойч -вым. Определенная таким образом устойчивость называется статической устойчивостью в отличие от устойчивости динамической, при исследовании которой рассдитривается изменение не только направления движения тела, но одновременно и всех остальных параметров, определяющих движение. [c.327]

Если же det №ij- =0, то формула (6.21) не только предписы-вает гипотетическую линейную связь между тензорами ри м и Ф, з, но и налагает определенные ограничения на вид тензора напряжений Рейнольдса, нужные для того, чтобы соответствующая система уравнений относительно Uj вообще имела решение. В этом случае рассматриваемая формула иногда может уже оказаться лишь довольно грубым приближением к действительности. Рассмотрим, например, случай, когда осредненное движение является плоскопараллельным, так что Й1 = Ы1(л з), Й2=мз=0 и соответственно этому только компоненты Ф13 и Фз1 тензора Фi отличны от нуля. Здесь, исходя из геометрических соображений, естественно ожидать, что оси Oxi, 0x2, Охз будет являться главными направлениями тензора 1ц. Но тогда формулы (6.21) принимают вид [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...