Вращательного движения возбуждение

Волновое число 72 Волновой вектор 88, 541 Вращательная релаксация 497 Вращательного движения возбуждение 171, 172, 185, 192 Вращательные полосы 122—124 [c.544]

Переизлучение энергии в квантовой теории сводится к представлению о рассеянии как о поглощении падающего на систему фотона с последующим испусканием рассеянного фотона. Энергетический спектр молекулы образуется электронным спектром входящих в нее атомов и колебательными и вращательными уровнями энергии молекулы. Колебательные движения и вращательные движения молекулы квантованы и соответствующие энергетические уровни дискретны. Комбинационное рассеяние образуется в результате переходов между колебательными уровнями. Разность энергий между соседними уровнями равна Ш. Если молекула поглощает падающий фотон с энергией й(о, то может случиться, что энергия Ш будет затрачена для перехода молекулы на более высокой энергетический уровень. Оставшаяся энергия Н(й — Ш) = Н ( > — Q) испускается в виде рассеянного фотона частоты со — Q. При переходе из возбужденного по колебательным уровням энергии состояния на более низкий энергетический уровень молекула может освободившуюся при этом энергию Ш передать рассеиваемому фотону, энергия которого при этом равна Н(й + h l = й(со -Ь Q), т. е. частота фотона увеличивается. В спектре комбинационного рассеяния линии излучения с уменьшением частоты называются стоксовыми, а с увеличением частоты-антистоксовыми. При не очень высоких температурах молекулы по энергиям распределены в соответствии с распределением Больцмана и число молекул, способных принять участие в образовании стоксовых компонент комбинационного рассеяния, больше, чем в образовании [c.266]

Представим себе, что твердому телу сообщены импульс поступательного движения (одиночный импульс, возбуждение толчком) и импульс вращательного движения (момент импульса, вращательный импульс). Поступательный импульс обозначим через G, вращательный импульс — через N. Импульс G вычислим как сумму всех элементарных импульсов dg = лг dm следовательно. [c.173]

В предыдущем параграфе мы видели, что даже тогда, когда энергия налетающих частиц достаточна для возбуждения, эффективное сечение может быть малым, если выполнено условие адиабатичности, т. е. Е Е из (4.159). В случае Е iEj наблюдаемые неупругие эффективные сечения обычно порядка яа . Соударения, в которых внутренняя энергия превращается в кинетическую энергию, также ограничены адиабатическим принципом. Такие соударения иногда называют сверхупругими или соударениями второго рода. Относительная величина эффективных сечений для переноса импульса, возбуждения вращательного движения и возбуждения колебательного движения будет использована в гл. 13 для выяснения деталей структуры ударного фронта. [c.171]

Возбуждение вращательного движения. В 4.8 было определено, что вращательные энергетические уровни отделены [c.171]

В случае передачи вращательного движения между валами при помощи гибкой связи (ремня, каната и пр.) должно быть создано предварительное натяжение ветвей с целью возбуждения нормального давления между лентой и ободом шкива. [c.436]

Для осуществления непрерывного вращательного движения применяются исполнительные асинхронные двигатели с коротко-замкнутым ротором и двумя обмотками на статоре — управления и возбуждения, сдвинутыми относительно друг друга на 90 электрических градусов. Обмотка возбуждения присоединяется к сети переменного тока управляющий сигнал подается в обмотку управления. [c.188]

ВИБРОВОЗБУДИТЕЛЬ - устр., предназначенное для возбуждения механических колебаний. Обычно вынуждающаяся сила в В. вызывается колебательным или вращательным движением инерционного элемента. [c.44]

При возбуждении одного из электропневматических вентилей сжатый воздух, попадая в соответствующую полость цилиндра, давит на поршень и перемещает поршни со штоком в крайнее положение. При этом другой вентиль обесточен и, следовательно, вторая полость цилиндра сообщается с атмосферой. При движении штока поршня из одного крайнего положения в другое один из роликов давит на луч звезды и поворачивает ее на 60°. Если теперь первый вентиль выключить, а второй включить, то поршень, двигаясь обратно, вторым роликом нажмет на другой луч звезды (благодаря асимметрии звезды конец луча поднимается выше оси ролика) и повернет ее в ту же сторону еще на 60°. Таким образом, возвратно-поступательное движение поршней преобразуется в одностороннее вращательное движение звезды. При этом каждому ходу поршней соответствует поворот звезды на 60° и главного кулачкового вала на 20°, что соответствует одной его позиции. Необходимая очередность подачи напряжения на вентили ВВ-3 обеспечивается работой контакторов переключателя вентилей, управляемых кулачковыми шайбами вала переключателя вентилей (вала звезды). [c.220]

Общий ВИД контроллера возбуждения показан на рис. 102. Серводвигатель передает вращательное движение промежуточному валу, на который насажена текстолитовая щестерня с кулачком, воздействующим на контактор управления двигателем, и механизм прерывистого вращения кулачкового вала, состоящий из эксцентрика, рычагов, роликов. На кулачковый вал насажены прессованные изоляционные кулачковые шайбы диаметром 80 мм и прессованный зубчатый диск. На панели рядом с двигателем закреплены сопротивления и панель с сопротивлениями ППЗ-11 и ППЗ-14. По обе стороны кулачкового вала в шахматном порядке на рейках установлены кулачковые контакторы. На конец кулачкового вала насажен переключатель сопротивлений. Монтажные провода закрепляют на скобах, собирают в жгут и припаивают к контактам вилки штепсельного соединения. [c.114]

Многоатомные молекулы. В большинстве случаев энергия нижнего электронного состояния значительно ниже энергии возбужденных состояний. Моменты инерции столь велики, что вращательное движение можно рассматривать классическим образом (высокотемпературное приближение). Поэтому для молекул из одинаковых атомов нет необходимости столь подробно рассматривать требования к симметрии волновой функции, как было сделано при получении соотношений (3.10). Статистическая сумма, связанная с вращением молекулы и состоянием ядра, [c.207]

При неупругом ударе вовсе не нарушается закон сохранения энергии, а происходит только перераспределение ее убыль кинетической энергии механического движения тел переходит в энергию возбуждения в виде вращательного или колебательного движения их составных частей или в другие формы энергии внутреннего движения. Такое внутреннее движение часто называют теплотой или тепловым движением (см. т. V). [c.90]

Квантовая теория теплоемкости устанавливает прежде всего несправедливость теоремы о равно.мерном распределении энергии по степеням свободы в области низких и высоких температур. С уменьшением температуры газа происходит вымораживание числа степеней свободы молекулы. Так, для двухатомной молекулы происходит вымораживание вращательных степеней свободы, и она вместо пяти имеет три степени свободы, а следовательно, и меньшую внутреннюю энергию и теплоемкость. С увеличением температуры у многоатомных молекул происходит возбуждение внутренних степеней свободы за счет возникновения колебательного движения атомов молекулы (молекула становится осциллятором). Это приводит к увеличению внутренней энергии, а следовательно, и теплоемкости с ростом температуры. [c.18]

Анализ спектра отклика используется для оценки максимума динамического отклика конструкции. Процедура анализа включает в себя два этапа. На первом выполняется анализ переходного процесса с учетом приложенной нагрузки или возбуждения основания конструкции. На втором этапе результат анализа переходного процесса преобразуется в спектральную таблицу, содержащую пиковые значения откликов набора осцилляторов (рис. 12.17). Каждый осциллятор является скалярной колебательной системой с одной степенью свободы, для которой заданна собственная частота колебаний и коэффициент демпфирования. Этот набор помещается в узлы конечно-элементной модели, заданные пользователем перед выполнением анализа. Массы осцилляторов малы по сравнению с массой конструкции и поэтому не влияют на ее динамическую реакцию. Откликами, которые раскладываются в спектр, могут быть перемещения, скорости и ускорения узлов по поступательным и вращательным степеням свободы в общей системе координат модели. Спектр откликов вычисляется либо для абсолютного движения, либо для движения узлов относительно основания конструкции. Для набора осцилляторов должен быть задан один или более коэффициентов демпфирования. Для [c.456]

Теплоемкости определяются экспериментально (калориметрически), но они могут быть и вычислены теоретически, исходя из строения элементарных частиц и всего вещества в целом с достаточной степенью точности. При расчете теплоемкостей и энтальпий газов при высоких температурах, когда поглощение энергии газообразным веществом происходит вследствие возрастания энергии поступательного движения молекул, вращательного движения сложных молекул, колебательного движения атомов внутри молекул и расхода энергии на возбуждение электронных оболочек атомов, а в случае высокотемпературной плазмы (- 10 K) и на возбуждение ядерных структур (термоядерные реакции). Суммируя все расходы энергии, можно в общем виде представить уравнение теплоемкости газа следующим уравнением [c.255]

Если последние нуклоны не образуют в ядре внешней замкнутой оболочки, то форма ядра будет отлична от сферической. При возбуждении таких ядер возможны не только колебания формы ядра, но также возможны и вращательиы е движения ядра. Энергия вращательного движения [c.196]

В приведенном выражении колебательная энергия молекулы G(v) соответствует модели так называемого ангармонического осциллятора, причем Шв — частота гармонических колебаний, ШеХе — постоянная энгармонизма. Вращательная энергия молекулы Fv(J) соответствует модели нежесткого ротатора и учитывает взаимодействие между колебательным и вращательным движениями молекулы, так что вращательные постоянные Bv, Dv. .. зависят от уровня колебательного возбуждения V B = Be—ae(v-i-42)+. .., D = De + Av + /2)+. ... здесь индекс е относится к равновесному межъядерному расстоянию двухатомной молекулы. [c.849]

Рассматривается расчетная схема (рис. 1), включающая электродвигатель постоянного тока с независимым или параллельным возбуждением Д, передачу П, преобразующую вращательное движение якоря в поступательное, и призматический стержень С, масса которого равномерно распределена по его длине. В работах [1, 2] содержится описание неустановившихся процессов, возникающих в подобных агрегатах при возмущении со стороны электропривода. Настоящая работа содержит описание процесса, вызываемого возмущающим воздействием на неприводной конец стержня. Решение такой задачи представляет очевидный при- [c.147]

В общем случае условие М/% <С 1 не обя.чателъно. Важно, чтобы правая часть последнего уравнения (4.99) была малой величиной. Для этого необходимо, чтобы осщшлящюниые сопротивления вращательному движению двигателя, выражаемые тригонометрическими членами в правой части последнего уравиенпя (4.99), были соизмеримы с вращающим моментом двигателя. Л такие соотношения как раз и характерны для. систем, динамическое поведение которых в существенной мере завнснт от ограниченного характера возбуждения. [c.94]

Стационарные колебательные режимы в системе с ограниченным возбуждением могут быть реализованы только при средних угловых скоростях двигателя, удовлетворяющих уравнению частот (4.106). Устойчивость стационарных режимов определяется характеристиками источника и потребителя энергии и параметрами колебательного процесса в системе. Особенно существенное влияние на характер стационарных реншмов рассматриваемой системы динамические сопротивления вращательному движению могут оказать в резонансной зоне малом диапазоне частот [c.96]

Первое уравнение (9.78) отвечает систематическому (вращательному) движению системы, второе уравнение описывает ква-зинормальные колебания в системе, соответствующие резонирующей (р-й) собственной форме ее динамической модели. Таким образом, в сложных системах с ограниченным возбуждением исследование динамических процессов в резонансных областях выполняется на основе одночастотных моделей вида (9.78), имеющих ту же структуру, что и модель (9.26) рассмотренной простейшей системы. Особенности анализа силовых установок с многоцилиндровыми двигателями внутреннего сгорания рассмотрены в работах [28, 109]. [c.167]

В ядрах, близких к магическим ядрам, статич. деформация остова внеш. нуклонами меньше или сравнима с деформацией, обусловленной его нулевыми колебаниями. Эти ядра имеют сферич. форму, и коллективное движение в них связано с колебанием поверхности ядра. Наиб, развиты квадрупольные колебания, к-рые образуют спектр низших возбуждённых состояний большинства сферич. ядер (см. Колебательные возбуждения ядер). Для ядер, удалённых от магических, статич. деформация больше динамической. Эти ядра являются де<] рмированными (см. Деформированные ядра). Они обладают аномально большим электрич. квадруполь-ным моментом и имеют спектр вращат. возбуждений (см. Вращательное движение ядра). [c.375]

Ш - гидравлические и пневматические линейного движения IV- то же, вращательного движения а - независимого возбуждения б - последовательного возбуждения в - асинхронного г - синхронного д - плунжерного типа е - поршневого одностороннего ж - двухпоршневого двустороннего [c.539]

Разновидностью механизмов прерывистого движения являются устройства, преобразующие однонаправленное ращение в механические колебания (вибрации) выходного звена. Возможны два способа возбуждения колебаний кинематический с использованием любого механизма, преобразующего непрерывное движение в качательное или возвратно-поступательное (рис, 10.2.12, а) силовой получаемый за счет колебательного или вращательного движения инерционного элемента. Механизмы, реализующие второй способ, -это динамически существующие механизмы. В неработающем состоянии в них либо отсутствует замыкание звеньев в кинематических парах (рис. 10,2.12, б, в), либо имеется лишняя степень свободы, поэтому положение звеньев, характер их движения зависят от задаваемой частоты вращения входного звена. [c.570]

При включении электрического тока в катушках возбуждения /, насаженных на четыре полюсных башмака 2, закрепленных в стальном корпусе электромотора, якорь 3 получает вращательное движение. Якорь 3 жестко укреплен на валу 4, который одновременно служит ведущим валом зубчатого насоса. Зубчатое колесо 5 жестко насажено на вал 4 и приводит в движение ведомое зубчатое колесо 6. Катушки возбуждения 1 электромотора соединены попарно. Каждая пара последовательно соединенных катущек имеет разное направление намотки и разное количество витков, составляя две независимые обмотки возбуждения, дающие возможность менять направление вращения мотора включением тока через ту или другую обмотку посредством реверсивно-блокировочного реле. [c.734]

Привод состоит из штока 15 с дисками 14. Между корпусом привода и крышками с обеих сторон зажаты резиновые диафрагмы 13. Шток 15 — круглый, в средней части имеет паз, в этот паз входит и крепится болтами пластина 16. В овальное отверстие пластины входит шарообразной головкой поводок И. Другой конец поводка имеет нарезку. Этим концом он проходит через отверстие в центральной стойке 6, на выходящую нарезную часть навертывается гайка. Поступательное перемещение штока 15 через поводок И приводит к вращательному движению барабана реверсора. С передней стороны привода крепится возду.чорас-пределительная колонка 10, имеющая два горизонтальных канала верхний канал трубкой 17 соединяется с воздушной полостью привода. В нижний горизонтальный канал через конусное отверстие снизу поступает воздух из резервуара управления. Через горизонтальный канал воздух идет в канал корпуса вентиля 9 1 , если нижний клапан 20 отжат книзу (при возбужденной катушке вентиля), через верхний горизонтальный канал вентиля в верхний горизонтальный канал колонки 10, откуда по трубке 17 в левую полость привода. Под действием сжатого воздуха диафрагма 13 прогибается вправо. Вал поворачивается, перемещая через поводок 11 и барабан реверсора. Таким образом происходит поворот реверсора. Вентиль имеет два клапана нижний 20 —впускной и верхний 19 — выпускной. Перемещаются они стержнем под действием якоря 18. [c.76]

Фено.менологическое описание коллективных спектров. Атомные ядра по характеру спектра уровней вблизи основного состояния могут быть грубо разделены иа три группы а) магические и околомагиче-ские ядра б) ядра, в к-рых наблюдается колебат. снектр в) деформированные ядра с вращательным спектром. Возбужденные состояния магич. и около-магич. ядер объясняются взаимодействием нуклонов в незаполненной оболочке. Энергии возбуждений таких ядер велики — норядка расстояния между оболочками. О. м. я. рассматривает вторую и третью группы ядер. В атомных ядрах возможны различные виды коллективных движений, папр. колебания плотности, связанные с объемной сжимаемостью ядерной материи и имеющие энергию возбуждения в тяжелых ядрах 10 Мэе. Энергия возбуждения дипольных колебаний нейтронов относительно протонов достигает 15—20 Мзв. Т. о., частоты этих колебаний лежат довольно высоко. Особую роль в О. м. я. играют иоверх-постные ко.лебания, имеющие относительно малую энергию возбуждения. [c.457]

В то время как колебания молекул определяют грубую структуру колебательных спектров, их тонкая структура обусловливается вращением молекул, которое обнаруживается непосредственно о вращательных спектрах. Колзба-ния и вращение в молекулах тесно связаны между собой и поэтому естественно, что их следует изучать совместно. Данные о колебательном и вращательном движении молекул, основным источником получения которых являются колебательные и вращательные спектры, необходимы для решения целого ряда важнейших физико-химических задач. Колебания и вращзния, играют большую роль при течении химических реакций, при обмене энергии между возбужденными молекулами, они существенным образом сказываются на термодинамических свойствах вещества. Исследование изменения колебательного и вращательного движения молекул под влиянием их взаимодействия с окружающими молекулами в жидких и твердых телах является одним из методов изучения природы жидкого и твердого состояния. [c.5]

Например, создают электродвигатель постоянного тока с независимым возбуждением обмоток от постоянных магнитов, предназна-чае мый для получения вращающего момента М р на валу и вращательного движения с частотой вращения вала (мин ). М р и являются продукцией электродвигателя, а значения этих величин, ограниченные допусками, — показателями ее качества. [c.37]

При длинах волн возбуждения > 360 нм наблюдается = 0,46, что указывает на практически параллельные осцилляторы. Значение постоянно при возбуждении в диапазоне длин волн 360 - 460 нм, так как возбуждение происходит в низшее синглетное состояние. При длинах волн возбуждения < 360 нм Рд заметно уменьшается, что указывает на увеличение а. Угол а приблизительно равен 45° P = 0,14)гфи 300 и 320 нм, 54,7 (Рд = 0) при 275 нм и 90 (Рц = -0,33) при 255 нм. При указанных длинах волн флуорофор возбуждается в высшие электронные состояния, ио эти состояния релаксируют к нижнему возбужденному синг летному состоянию до испускания. В разд. 5.6.1 мы увидим, как можно селективно наблюдать различные вращательные движения путем выбора а или Рд, т.е. путем выбора длины волны возбуждения. [c.132]

Схема устройства вибродвигателя с двумя степенями подвижности (два вращательных движения) представлена на рис. 2.22 его назначение —= поворот захвата 1 вокруг двух перпендиклуярных осей л , у. Вибродвигатель состоит из сектора тороидального вибропреобра-зов.ателя 2 с тангенциальной поляризацией и цилиндрического преобразователя 3 со вставкой 4, имеющей тороидальную внутреннюю поверхность. В невозбужденном состоянии зазор между обеими тороидальными поверхностями равен нулю,а силовое замыкание контакта осуществляется упругим звеном 5. Преобразователь 3 поляризован в осевом направлении и благодаря разделению электродов может работать в режимах возбуждения радиальных и изгибных колебаний типа бегущей волны. Тип режима обеспечивается коммутатором 6, управляемым сигналом управления Су. Коммутатор переключает электроды преобразователей и подключает их к многофазному генератору 7. [c.48]

В обобщенной модели с сильной связью главным является допущение о независимом движении нуклонов в самосогласованном потенциале несферичной (но обычно аксиально симметричной) формы. Несферичность потенциала приводит к тому, что плотность нуклонов в ядре также оказывается сферически асимметричной. Поэтому у ядра возникает новая, причем коллективная, степень свободы, соответствующая вращению остова в целом. Эта степень свободы также учитывается в модели. В отношении взаимодействия между одночастичными возбуждениями и коллективным вращением принимается адиабатическая гипотеза, согласно которой расстояния между соседними вращательными уровнями намного меньше расстояний между соседними одночастичными уровнями. Наглядно [c.106]

СТОЛОМ не препятствуют движению последнего в направлениях, перпендикулярных оси цилиндра. Для возбуждения поступательных перемещений по трем направлениям н вращательных вокруг трех осей число таких возбудителей должно быть равно шести (рис. 24). Возбудители /—3 сиихроино-синфазным движением задают поступательное перемещение по оси 7., возбудители 4 5 — по оси К, а возбудитель в — по оси X (при шарнирном креплении цилиндров к столу и основанию). [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...