Восприимчивость максимум

Гистерезисные эффекты начинаются при вполне определенной температуре Т , которая лежит несколько выше температуры максимума восприимчивости. Если магнитное поле прилагается параллельно или перпендикулярно небольшому измерительному полю, то гистерезисные эффекты быстро убывают и при полях в несколько десятков эрстед уже исчезают. [c.517]

На диаграмме 7 —Я может быть изображена кривая, разграничивающая области, в которых имеются или отсутствуют гистерезисные явления. Эта кривая не должна совпадать с геометрическим мостом максимумов восприимчивости, о которых говорилось выше область гистерезисных эффектов более широка. Однако обе эти кривые лежат довольно близко друг от друга и в большинстве теоретических работ их не различают. [c.517]

Баллистическая восприимчивость также обнаруживает двойной максимум, который, однако, наблюдается лишь при слабых измерительных полях. Нижележащий максимум уменьшается с увеличением поля и при полях около 10 эрстед уже исчезает (см. фиг. 45). В лейденских измерениях также было найдено, что / зависит от измерительного поля лишь вблизи максимума. [c.524]

Значения и полученные на частоте 225 гц, приведены на фит. 56. Результаты оказались не зависящими от амплитуды измерительного поля в области между 0,183 и 1,83 эрстед. Молярные восприимчивости у и у" были значительно больше, чем в случае неразбавленных солей (ср. с фиг. 51), однако отношение у"hy имело тот же порядок величины и нрп самой низкой температуре было равно 0,028. Ни в поведении у/, пи в ходе у" не было обнаружено никаких максимумов однако последние могут появиться при еще более низких температурах. Поскольку теплоемкость очень мала, обычный подвод тепла после размагничивания вызывает уже заметный рост тем- [c.532]

На фиг. 64 приведены также данные Кука и Халла, полученные на эллипсоидальном образце с отношением осей 4 1. Значения Т, как уже говорилось выше, удовлетворительно согласуются с лейденскими результатами. Из рассмотрения абсолютных температур вновь следует вывод о большой величине теплоемкости. Однако значения абсолютной температуры в этой работе значительно выше величин, полученных в Лейдене разница настолько велика, что лейденские значения Т лежат ниже Т, тогда как в оксфордской работе значения Т в области температур ниже максимума восприимчивости больше, чем соответствующие значения Т. [c.540]

Если отождествить точку Кюри с максимумом восприимчивости, то лейденские значения дают Л = 1,28Д, 7 =0,12° К, а оксфордские [205]— S= 1,27/ , Г = 0,15° К. [c.540]

Медно-калиевый сульфат. Эксперименты 1[ри самых низких температурах были выполнены в Лейдене на стеклянной сфере, заполненной небольшими кристаллами [56, 169, 243]. Полученные в этой работе данные для восприимчивости приведены на фиг. 65. Измерения были выполнены на частоте v = 225 гц. Максимум восприимчивости наблюдался при [c.540]

Лейденская (у— 5 )-диаграмма приведена иа фиг. 75. В этом случае в отличие от фиг. 70 восприимчивость в полях средней величины достигает заметно более высоких значений, чем в максимуме на кривой для поля, равного нулю. Поскольку восприимчивость в продольном поле равна (dM/dH)s [c.547]

Не совпадают также и частоты амплитудных максимумов и минимумов в кривых номинальной податливости, подвижности и восприимчивости, а также кривых комплексной жёсткости механического импеданса и комплексной массы (рис. 68). [c.450]

I — намагниченность, интегральная интенсивность дифракционных максимумов, поток диффундирующего вещества, первый ионизационный потенциал k — волновое число к —волновой вектор fefl — постоянная Больцмана km — магнитная восприимчивость [c.377]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

При более сильных полях кривые приближаются к прямым линиям и могут быть легко экстраполированы к начальным температурам и полям размагничивания. Для более высоких значений энтропии значения ду/д )н=.ч довольно велики (графики зависимости6 от / обсуждаются ниже см. п. 57 и 58) температура Т сильно зависит от поля. В случае калиевых квасцов между и S = Q,1R наблюдается область, в которой у в поле, равном нулю, является практически линейной функцией S. В этой области изменение температуры с полем почти не зависит от энтропии, как это следует из данных табл. 23. В случае метиламиповых квасцов такой области не наблюдается (ср. фиг. 44 и 51). Для этой соли кривые зависимости АТ от // в полях порядка 300 эрстед при значениях энтропии, меньших 0,8 /if, обнаруживают обращенную вниз вогнутость. В случае калиевых квасцов это явление не наблюдалось вплоть до = 0,5/ . Указанное обстоятельство связано с близостью максимума восприимчивости (см. п. 28), который в случае метнламмониевых квасцов находится при значениях энтропии, намного более высоких, чем в случае калиевых квасцов (см. п. 35). [c.512]

Введение. Как указывалось в п. 28, большинство парамагнитных солей, используемых для адиабатического размагничивания, обнаруживают максимум восприимчивости при температурах ниже максимума магнитные свойства этих солей иретерневают радикальное изменение. Настоящий раздел носвящен явлениям, которые наблюдаются в axoii области температур и которые в целом намного более сложны и с большим трудом поддаются описанию, чем в случае более высоких температур. Теоретическое истолкование наблюдающихся явлений далеко от полноты. Результаты, полученные в различных экспериментах, иногда отличаются на целый порядок, и даже данные, полученные на одном и том же образце, в одном и том же приборе, могут заметно меняться от опыта к опыту. [c.514]

Общий ход явлений в этой области температур может быть описан следующим образом. Вблизи п ипже температуры максимума восприимчивость, измеренная методом баллистического индукционного моста (обозначаемая через /, в то время как у и у" — действительная и мнпмая составляющие [c.514]

II для различных солей. Например, в случае хромо-калиевых квасцов ири самых низких температурах восприимчивость, измеренная па сферическом образце, уменьшается до значения, равного приблизительно половине ее значенпя в поле, меньшем 50 эрстед. Однако в случае хромо-метиламмоиие-вых квасцов после небольшого уменьшения наблюдается быстрый рост восприимчивости, за которым следует яспо выраженный максимум. [c.516]

Если на диаграмме восприимчивость—эитропия провести линии постоянного магнитного поля, то оказываотся, что в случае слабых полей у этих кри- ых обнаруживается максимум /. Этот максимум с возрастанием напряженности поля смеш ается в сторону более низких значений энтропии и уже для средних нолей выходит за пределы экспериментально достижимой области. (В случае хромовых квасцов при более высоких полях наблюдается еще второй максимум, однако природа этого максимума совершенно неясна, и здесь мы не будем на этом останавливаться.) [c.516]

В области существования гистерезисных явлений у" отлично от нуля, что может быть частично связано с самими гистерезпсными эффектами. Тот факт, что у" не является величиной, не зависящей от частоты, как это должно было бы быть в случае чисто гистерезисных потерь, доказывает существенную роль релаксации. Однако вне области гистерезисных явлений релаксационные эффекты быстро уменьшаются. Это следует как из малости величины у", так и из отсутствия двойных отклонений при баллистических измерениях (см. п. 24). В области температур, близких к максимуму восприимчивости, теплоемкость всех парамагнитных солей обнаруживает быстрый рост. [c.517]

К самым высоким значениям энтропии, обсуждались в п. 34. При 5 =/ In 2 наблюдается резкий рост восприимчивости, за которым следует максимум вблизи S=0,5B. Нпже этого максимума восприимчивость на переменном токе у заметно меньше, чем баллистическая восприпмчпвость Оказалось, что лишь в очень небольшой степени зависит от частоты и амплитуды измерительного поля. [c.523]

Воснриимчпвость в окрестности максимума измерялась Хадсоном и МакЛейном [127]. Их результаты приведены на фиг. 45. Были исследованы два сферических монокристалла, причем также были найдены различия в восприимчивости, составлявшие несколько процентов. (На фиг. 45 приведены данные только для одного образца.) Учитывая это обстоятельство, согласие между лейденскими и вашпнтгонскими измерениями следует считать неплохим. Хадсон и Мак-Лейн обнаружили, что на значения восприимчивости [c.523]

Магнитные методы определения абсолютной температуры в случае этой соли сопряжены с трудностями. ВеличипьЕ у, у/, /" и S оказываются неудовлетворительными в качестве термометрических параметров ниже максимума восприимчивости (см. выше). Восприимчивость у" имеет довольно малую величину (даже в максимуме значение у" намного меньше, чем для хромокалиевых квасцов), так что трудно отличить поглощение тепла в переменном поле от потерь на переменном токе в мосте (см. п. 12). Быстрое изменение [c.525]

Хромо-калиевые квасцы. Измерения в области температур ниже максимума восприимчивости этой соли выполнены в Лейдене, Оксфорде и Вагапнгтоне. Результаты, полученные на различных образцах, обычно несколы о отличаются друг от друга. На фиг. 50 приведены значения восприимчивости, полученные в Лейдене [94] на четырех обра щах, которые представляли собой монокристаллы сферической формы, расположенные так, что одна из кубических осей была направлена параллельно полю 1гагпита и одна — параллельно измерительному нолю. Для самых высоких температур, где / и / совпадают, на график нанесены значения //, поскольку они могут измеряться с большей точностью. При более низких температурах нанесены значения у. [c.527]

Максимум восприимчивости выражен очень четко он расположен при дог ольио высоком значении энтропии, а именно при. Ь = 1,28й (сл[. п. 41). Ниже максимума у/ возрастает с увеличением измерительного ноля н сильно зависит от частоты. Баллистическая восприимчивость у также за.метно бо.пьжю у. К сожаленпю, на сферическом образце баллистическим методол была измерена только одна точка. [c.538]

В малых полчх (приблизительно до 20 эрстед) восприимчивость обнаруживает небольшое убывание. Затем наблюдается заметное возрастание, за которым следует максимум, после которого восприимчивость снова падает до довольно низких значений. Обзор полученных результатов приведен. в виде диаграммы S—у на Фиг- 70- Некоторые измерения, выполненные на переменном токе, показали, что ход у с полем, очень сходен с изменением /. В у" обнаруживается явно выраженный максимум при том же самом значении поля, что и максимум у / в максимуме / " примерно вдвое больтпе, чем [c.542]

Хадсон и Мак-Лейн [127] также проводили исследования в поперечных полях при наложении поля параллельно кубической оси. Эксперименты были выполнены на переменном токе частотой 210 щ. Полученные кривые восприимчивости были подобны приведенным на фиг. 69, однако высота максимума увеличивалась с понижением энтропии, причем в такой степени, что кривая на (у—/5 )-дпаграмме для 180 эрстед имела более высокий максимум, чем кривая для поля, равного нулю это противоречит лейденским результатам, приведенным на фиг. 70. Возможное объяснение состоит в том, что в образце Хадсона и Мак-Лейна дополнительная кривая с симметрией оси второго порядка оказалась направленной параллельно кубической осн. [c.546]

Остаточный магнитный момент в нолях напряженностью в несколько эрстед почти не зависит от напряженности поля, хотя в некоторых случаях он возрастает на несколько процентов [56]. Однако в очень слабых нолях он резко убывает и при самой низкой энтропии исчезает уже в иоле напряженностью 30 эрстед (это значение одинаково и для Я н для Н ). На фиг. 84 изображена часть диаграммы —S (соответствующая кривой С на фиг. 50), на которой ироведены липни постоянного остаточного магнитного момента (пунктирные линии значение S для каждой липни дано в гаусс-см моль). Оказывается, что геометрическое место точек максимумов восприимчивости [c.554]

На первый взгляд магнитные свойства хромо-калиевых квасцов и хромо-метиламмониевых квасцов сильно отличаются друг от друга. Однако более внимательный анализ фиг. 69, 74 и 80 показывает, что между ними имеется некоторое качественное согласие. Небольшое уменьшение восприимчивости в слабых полях, наблюдающееся в метиламмониевых квасцах, очень сильно иражено в случае калиевых квасцов, зато чрезвычайно резкий максимум, [c.555]

СМ. и. 60) приведена на фиг. 85 (кривая А). Восприимчивость постепенно убывает с возрастанием наиряженности ноля не обнаруживается никакого максимума, подобного тому, который имел место в случае хромо-метиламмонне-вых квасцов, не наблюдается также крутого падения восприимчивости, как в случае хромо-калиевых квасцов. Этот результат был качественно подтвержден измерениями в Лейдене [56, 241], выполненными на сфере из порошкообразной соли. [c.557]

Кобальт-аммониевый сульфат. Измерения восприимчивости в продольных нолях были выполнены Гарреттом [185] на монокристалле сферической формы. Результаты, полученные для случая оси (являющейся осью наиболее легкого намагничивания при высоких температурах см. п. 44), представлены на фиг. 88. При малых значениях энтропии на кривых наблюдается четко выраженный максимум, однако рост и спад восприимчивости [c.557]

Т—Я)-диаграмма, как указывалось в п. 64, эквивалентна М—6 )-диа-граммам, ириведеппым на фиг. 77, 83 и 86 для других солей. Пунктирная кривая па фиг. 89 представляет собой геометрическое место точек мипимумов обеих серий кривых [согласно формуле (9.7) эти геометрические места для обеих серий кривых должны совпадать]. Оказывается, что это геометрическое место не очень сильно отличается от геометрического места максимумов на кривых восприимчивости, приведенных на фиг. 88. [c.559]

Титан относится к парамагнитным металлам, магнитная восприимчивость его, по данным различных авторов, составляет при 20°С 3,2 1(7 см /г. Она повышается с возрастанием температуры от —200 до +800°С по линейному закону. Температурный коэффициент в этом интервале составляет 0,0012-10 см /(г-°С). В области а->- 3-превращения наблюдается резкое возрастание восприимчивости. Так же, как и другие физические характеристики, магнитная восприимчивость титана зависит от кристаллографической направленности. Максимум удельной магнитной восприимчивости наблюдается вдоль плоскости призмы параллельно оси с кристаллической решетки, минимум —параллельно плоскости базиса. Легирование а-фазы приводит, как правило, к снижению удельной магнитной восприимчивости. Однако температурная зависимость магнитной восприимчивости в этом случае может отклоняться от линейной. По величине этого отклонения и температурному интервалу, в котором оно происходит, можно судить об образовании интерметаллических соединений или их предвыделений. [c.6]

Подобный описанному эффект снижения Тс и наблюдали и для наноструктурного Ni, полученного ИПД кручением при комнатной температуре, где средний размер зерен составлял 0,2-0,3мкм [57]. Температуру Кюри определяли по максимуму температурной зависимости магнитной восприимчивости. В этой работе снижение величины Тс объяснено явлением суперпарамагнетизма в малых однодоменных зернах, размер которых меньше 0,06 мкм, что, однако, вызывает ряд критических замечаний. Во-первых, авторы не указывают измеренную долю таких зерен. Трудно ожидать, что она была значительной, так как структуру Ni после аналогичной обработки подробно исследовали в [105], но там не наблюдали столь малых зерен. Во-вторых, дискуссионно также измерение критического размера зерен для реализации суперпарамагнетизма. Например, полагая, что границы зерен являются достаточно хорошими магнитными изоляторами, и, следовательно, возможно рассматривать зерна изолированными друг от друга частицами, воспользуемся известным соотношением [267] [c.159]

Критерий неустойчивости парамагн. состояния зонного магнетика (см. Стонера критерий ферромагнетизма) определяется не только величиной потенциала меж-алектронного взаимодействия, но и зависимостью. магн. восприимчивости X от электронного волнового вектора ц, Наир., если в силу к.-л. особенности топологии ферми-поверхности %(q) обладает резко выраженным максимумом при нек-ром значении q Q, то фазовый переход при Г - ОК из парамагн. состояния в состояние с С. п. в. может иметь место даже при слабом взаимодействии между электронами. Наличие конгруэнтных (совпадающих при трансляции на волновой вектор О) электронных и дырочных участков на поверхности Ферш (н е с т и и г) в веществах с металлич. проводимостью приводит к возможности триплетного электрон-дырочного спаривания с воэникиовениом С. п. в. [c.636]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...