Вектор ускорения свободного падения

Пример 3.13.1. Пусть система отсчета движется поступательно с постоянным ускорением а (например, вагон ускоряющегося поезда). В ней помимо активной силы Г действует сила инерции Ге = —та. Предположим, что активная сила есть сила тяжести Г = mg, где g — вектор ускорения свободного падения. Относительное движение и равновесие будут иметь специфические особенности. [c.276]

Сравнение формул (26.7) и (28.2) показывает, что вектор напряженности гравитационного поля Земли совпадает с вектором ускорения свободного падения. Иначе говоря, гравитационное поле обладает следующим свойством все тела независимо от их массы приобретают в нем одинаковые ускорения. [c.100]

Для наклонных поверхностей вместо д следует ввести проекцию вектора ускорения свободного падения на ось j дх = в os р, где Р — угол между вектором силы тяжести и направлением движения [c.206]

Здесь R — радиус трубы и Тот — касательные напряжения на стенке трубы g — проекция вектора ускорения свободного падения на ось трубы. [c.18]

Форма поверхности конденсации и ее ориентация относительно вектора ускорения свободного падения могут быть заданы аналитически в виде функции [c.50]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

Каждому значению С соответствует плоскость, в точках которой давление имеет определенное постоянное значение. Свободная поверхность жидкости в данном случае является одной из плоскостей равного давления. Здесь следует указать, что полученный вывод справедлив лишь в пределах сравнительно небольших поверхностей, для которых можно считать вектор ускорения свободного падения вертикальным. [c.34]

Если рассматривать массу жидкости, имеющей большую поверхность, на пример поверхность моря, то становится очевидным, что необходимо учитывать действительное направление вектора ускорения свободного падения (по радиусу к центру Земли), а также то, что поверхности равного давления (и в том числе свободная поверхность) в [c.34]

Для составления уравнений движения будем исходить из основного закона механики, согласно которому масса, умноженная на ускорение, равна сумме всех внешних сил, действующих на рассматриваемую массу. На частицы жидкости действуют массовые силы (гравитационные силы) м поверхностные силы (силы давления и силы трения). Обозначим через К = рд массовую силу, отнесенную к единице объема д есть вектор ускорения свободного падения в поле земного тяготения), и через JP — по- [c.55]

Пусть Р есть коэффициент кубического расширения, который для совершенного газа равен Р = 1/Г, и =Г — Т оо — повышение температуры нагретой частицы жидкости по сравнению с температурой частиц, оставшихся ненагретыми. Тогда относительным изменением объема нагретой частицы будет рд и, следовательно, архимедова подъемная сила на единицу объема будет равна р гр О, где р есть плотность жидкости до нагревания, ад — вектор ускорения свободного падения с составляющими gx , gy, gz Будем учитывать в уравнениях Навье — Стокса только эту массовую силу, а коэффициент вязкости будем считать постоянным. Тогда уравнения Навье— Стокса (3.29) и уравнение неразрывности (3.30) для стационарного сжимаемого течения примут вид [c.260]

Пример 1.7.1. Предположим, что к точкам приложены параллельные скользящие векторы силы тяжести и,- = т д]и, где д — ускорение свободного падения, к — единичный вектор вертикали. Тогда центр масс дает точку приложения результирующего вектора таких сил. Вследствие того, что центр масс не зависит от ориентации вектора к, существует простой способ экспериментального определения расположения центра масс в твердом теле, рассматриваемом как множество точечных масс. Подвесим такое тело на нити, закрепив ее в какой-либо точке тела. После того как тело перестанет качаться, отметим в нем прямую, служащую продолжением нити. Центр сил тяжести (см. 1.6) совпадает с центром масс, и поэтому центр масс обязан принадлежать полученной прямой. Закрепим теперь нить в другой точке тела и повторим операцию. Тогда центр масс будет точкой пересечения этих прямых.О [c.42]

Предположим что пространство внутри определенной области является евклидовым. Наше предположение означает, что если все предметы, как-либо участвующие в данном опыте или наблюдении, сместить параллельно их первоначальным положениям на величину одного и того же вектора переноса I, то в результате этого опыта ничего не изменится. Поэтому когда мы говорим, что законы физики инвариантны по отношению к любому параллельному переносу t, то это значит, что все тела, как-то участвующие в данном опыте, должны совершать одинаковое перемещение. Например, законы движения маятника не останутся инвариантными, если перенести этот маятник с уровня моря на вершину Эвереста мы знаем, что в результате такого перемещения маятника относительно окружающих предметов, оставшихся неподвижными, изменится его собственная частота, так как изменится ускорение свободного падения g. [c.66]

Здесь ускорение свободного падения g является вектором, равным по величине g, но направленным не по земному радиусу, а по нормали к поверхности геоида. [c.224]

В уравнении (38) вектор массовой силы заменим ускорением свободного падения, а суммарный тензор вязких и турбулентных напряжений представим в виде суммарного касательного напряжения. Тогда уравнение движения для элементарной струи запишется в виде [c.30]

В уравнении (2.1.5) вектор F представляет собой внешнюю массовую силу, отнесенную к единице массы. Обычно эта сила вызвана действием тяжести. Если g — вектор местного ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз, то F == g. [c.40]

Для определения величины отрывающей силы, действующей на частицу, необходимо провести сложение векторов центробежного ускорения и ускорения свободного падения (рис. 111,4 и 111,5). При вращении запыленной поверхности вокруг горизонтальной оси сила тяжести способствует отрыву висящей частицы (рис. III, 4, в) и препятствует отрыву лежащей частицы (рис. III, 4,6). При вращении поверхности вокруг вертикальной оси, если величиной g нельзя пренебречь, отрывающая сила направлена под углом к поверхности. [c.75]

Постановка задачи. Пусть т — масса шара, Аг и — его экваториальный и осевой центральные моменты инерции, г — радиус, а — расстояние от центра масс шара до геометрического центра и g — ускорение свободного падения. Скорость центра масс шара обозначим через V, а его угловую скорость — через ю. Обозначим также единичный вектор восходящей вертикали и единичный вектор оси симметрии шара через у и ез соответственно. [c.436]

Здесь вычисляются начальные значения элементов матрицы направляющих косинусов, определяющей взаимное положение связанной с ЛА и географической систем координат. Алгоритм используется при начальной выставке БИНС на Земле. Выставка осуществляется методом векторного согласования по измерениям двух неколлинеар-ных векторов измерительными элементами БИНС (акселерометрами, гироскопами) — вектора абсолютной угловой скорости вращения ВС, равного угловой скорости вращения Земли и, и вектора ускорения свободного падения g. Более подробно алгоритм выставки БИНС рассмотрен в гл. 4, посвященной вопросам реализации интегрированных навигационных систем. [c.88]

Решение. Пусть тело лежит на поверхности Земли. Известно, что Земля не имеет формы шара. Земля сплюснута у полюсов экваториальный радиус а = 6 378,16 км больше полярного радиуса Ь на величину с = 21,382 км. В первом приближении ее представляют в виде эллипсоида вращения, напоминающего сплюснутый у полюсов шар. В гравиметрии — науке, исследующей поле тяготения Земли — поле притяжения, соответствующее эллипсоиду, называется нормальным. В точке М поверхности Земли, находящейся на широте ср, на расстоянии г от центра Земли, вектор ускорения свободного падения g расположен в мериодиональной плоскости и определяетя двумя компонентами. Компонента в направлении центра Земли [c.76]

Проекции ускорения груза не зависят от времени, т. е. модуль и паиравлс1и1е ускорения груза постоянны. Так как = О, а Wy > О, то вектор ускорения w направлен параллельно оси у по паправлеиига этой оси во всех точках траектории. Это ускорение является ускорением свободного падения g = 9,8 м/с 10 м/с (рис. 243, г). [c.188]

Ниже испольэуются следующие обозначения v — характерная скорость м — характерная частота колебаний I — характерный размер е < 1 — безразмерная амплитуда колебаний а — скорость звука в жидкости v — кинематический коэффициент вязкости а — коэффициент поверхностного натяжения / — модуль вектора ускорения, связанного с полем массовых сил невозмущенного движения (в частном случае / = g, где g — ускорение свободного падения на поверхности Земли). Возможность пренебречь сжимаемостью жидкости связана с малостью числа [c.62]

Если весом мы условились считать произведение массы на ускорение свободного падения на Земле и именно на нашем столе, то равенство Р = mg является точным. Тогда неверно равенство Q = Р, так как, кроме Земли, на яблоко действуют Луна, Солнце, планеты, звезды, а кроме гравитации, - центробежные силы инерции, вызванные врашрнием Земли, и др. Однако вес Р на базаре, с которого принесли яблоко, определяют иногда без учета этих сил, динамометром — безменом , например. Тогда неверно соотношение Р = mg, в.правой части должны появиться дополнительные слагаемые, причем само равенство придется шсать уже в векторной форме, так как сила, вызванная вращением Земли, параллельна экваториальной плоскости и в обшрм случае не параллельна вектору силы тяжести. [c.186]

На ракету действуют поверхностные и объемные нагрузки. К п о-верхностным нагрузкам относятся аэродинамическое давление, давление газов в камере сгорания и сопле двигателя, реакции различных опорных устройств и т. д. Объе м и ы е н а г р у з-к и являются следствием действия поля тяготения и инерции. В каждый момент времени система всех сил, приложенных к ракете, находится в равновесии. Это означает, что вектор равнодействующей объемных сил равен по значению и противоположен по знаку вектору paBjioдействующей всех поверхностных сил. Это следствие принципа Даламбера позволяет просто решать задачи, связанные с особенностями нагружения конструкций ракет. Силу тяги можно рассматривать как поверхностную силу, направленную по оси двигателя. При полете вне атмосферы эта сила является единственной поверхностной силой, приложенной к ракете. Следовательно, в этом случае равнодействующая объемных сил должна быть равна по значению и противоположна по знаку силе тяги. Из этого следует, что ракету в полете можно рассматривать как тело, находящееся в некотором поле тяготения, направление и интенсивность которого определяются силой тяги двигателей. Перегрузка этого поля = F/(mg), где F — сила тяги т — масса ракеты — ускорение свободного падения. То же будет и при полете в атмосфере при отсутствии поперечных сил. Только в этом случае [c.276]

Здесь Н — высота полета, Vy — проекция вектора скорости УАСП на ось OYg стартовой системы координат ay[t) ускорение УАСП по оси OYg] g — ускорение свободного падения. В качестве управления примем величину dy(t), а критерий оптимизации в виде [c.137]

Пусть V — скорость центра масс тела, (О — угловая скорость вращения тела вокруг центра масс, у — единичный вектор восходящей вертикали, г — радиус-вектор точки К касания тела с плоскостью относительно центра масс, т — масса тела, 0 = diag (Д1, А2, Аз) — центральный тензор инерции, R — реакция опорной плоскости, g — ускорение свободного падения (рис. 2). [c.448]

Смотреть страницы где упоминается термин Вектор ускорения свободного падения : [c.96] [c.157] [c.320] [c.335] [c.49] [c.157] [c.160] [c.399] [c.228] [c.64] [c.314] [c.196] [c.343] [c.43] [c.64] [c.62] [c.628] [c.97] [c.117] [c.135] [c.146] [c.144] [c.521] [c.153] [c.11] [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...