Фокус контура

Следовательно, если задан один представитель из семейства эллипсов, то тем самым определено все семейство эллипсов, а также все семейство гипербол (см. стр. 193). Если величина очень мала, то соответствующий эллипс очень вытянут. В пределе при 1 = 0 он становится отрезком прямой длиной 2с, соединяющим фокусы. Если принимать для все большие и большие положительные значения, эллипс становится все больше и увеличивается, приближаясь в пределе при = оо к бесконечной окружности. Точка на любом эллипсе один раз обходит его контур, когда t] изменяется от нуля (на положительной оси х, рис. 115) до 2я. В этом отношении т] напоминает угол 0 в полярных координатах. Непрерывность компонент перемещения и напряжения требует, чтобы они были периодическими по г] с периодом 2л, в силу чего они будут иметь те же значения при т = 2л, какие они имели при 11 = 0. [c.198]

Эллиптическая в плане пластинка, свободно-опертая по контуру, загружена сосредоточенной силой в фокусе (рис. 161). [c.277]

Механизм антипараллелограмма интересен тем, что может заменить собой некруглые эллиптические зубчатые колеса. Связь между ним и эллиптическими колесами ясно видна на рис. 142, б. Соответствие в данном случае устанавливается на том основании, что центроиды в относительном движении звеньев / и 5 механизма антипараллелограмма будут как раз эллипсами с фокусами в точках А, О, С и В. Поэтому, если эллиптические колеса для своих теоретических или начальных контуров аир будут иметь те же фокусы, то движение эллиптических колес будет тождественно с движением звеньев 1 и 3 механизма антипараллелограмма, вписанного в эти колеса. Следовательно, если в эллиптических колесах соединить фокусы Л и В неизменным стержнем — щатуном АВ, то этот щатун не будет препятствовать движению эллиптических колес, являясь пассивной связью. [c.90]

Рис. 4. принципиальная схема оптического плазмотрона 1 —контуры светового канала 2 — линза 3 — плазма Р — точка фокуса и — газовый поток Ра — лазерное излучение. [c.450]

Продавливание через очко. Имеет признаки изгиба, вдавливания, среза. Напряженное состояние очень сложное вследствие возникновения контактных напряжений по контуру очка и в зоне пуансона. Влияние контактных напряжений проявляется в резком изменении направления магистральной трещины (рис. 63), Б частом отсутствии фокуса излома и зеркальной зоны. [c.75]

В показанных на рис. 1.146 и 1.148 установках двигатель Стирлинга расположен в фокусе коллектора приемника солнечного излучения. Можно доказать, однако, что выгоднее выдвинуть двигатель из фокуса и разместить там жидкометаллический контур для аккумулирования и переноса тепла к двигателю. При этом отпадает необходимость в специальной системе подвески II перемещения двигателя в соответствии с движением солнца, но приходится вводить промежуточную теплопередающую жидкость. Кроме того, неясно, можно ли использовать в данном случае аккумулятор тепловой энергии. [c.398]

Исключая в формулах (192) параметр С. приходим к кривой второго порядка, которая представляет собой эллипс, так как на основании уравнения (193) любым значениям параметра по модулю меньшим единицы, отвечают конечные значения комплексного вектора кривой. Найдем основные параметры этого эллипса, представляющего собой искомый контур отверстия. Фокусы эллипса представляют собой точки ветвления на двулистной римановой поверхности функции t Z (z), обратной функции (191). Отсюда находим комплексные векторы фокусов [c.54]

Поле дифракции в фокусе волны состоит из двух составляющих обычного поля Л], амплитуда которого существенно зависит от контура зрачка, — можно добиться того, чтобы это поле распространялось на ограниченную часть плоскости изображений (например, используя методику аподизации)- поля флуктуаций Лг, распространяющегося на значительно большую область, так как относительные изменения Лг на поверхности стекла (и соответственно на сфере сравнения) обычно очень быстры — флуктуации, протяженность которых не превышает нескольких микронов, дифрагируют свет в пределах угла. Значительно большего, чем угол дифракции, вызываемой [c.263]

Если при этом удовлетворить требованию наименьшего числа отражений, то в большинстве случаев для изменения направления распространения достаточно использовать одно зеркальное отражение на пути каждого пучка. С целью выравнивания оптических путей зеркала помещаются на контуре эллипса, в фокусах которого [c.99]

Часто возникает необходимость осветить предмет с двух либо с большего числа сторон. При построении такой системы необходимо выдержать одинаковые длины путей отдельных освещающих пучков. Частично при этом можно использовать принципы построения простых систем. Например, при освещении предмета с двух сторон пути обоих пучков уравниваются путем размещения зеркал на контуре эллипса (рис. 69). При этом полупрозрачные пластинки Sj, S2 и предмет Р находятся в фокусах эллипса. [c.102]

Возьмем теперь крыловой профиль произвольной формы. Наметим среднюю линию ( скелет ) этого профиля и определим его относительную вогнутость н толщину после этого совместим, насколько это окажется возможным, профиль произвольной формы с подходящим к нему по вогнутости и толщине обычным или обобщенным профилем Жуковского—Чаплыгина. Из непрерывности отображающей функции (98) или (100) следует, что профили, близкие друг к другу в физической плоскости г, окажутся близкими и во вспомогательной плоскости С. Но один из этих профилей — профиль Жуковского — Чаплыгина — отображается на круг со смещенным центром, следовательно, второй — профиль произвольной формы — отобразится иа некоторый близкий к кругу контур, который в дальнейшем изложении будем называть почти-кругом. Для того чтобы почти-круг был по возможности близок к точному кругу, следует особо внимательно отнестись к вопросу о расположении передней и задней кромок относительно фокусов Р и Р эллипсов в плоскости г. [c.309]

Осветитель расположен сзади основания 3, так чтобы предмет освещался снизу и хорошо вырисовывался на светлом фоне. Измеряемую деталь укладывают на стеклянную плиту круглого столика 2 или укрепляют в центрах, устанавливаемых на столике. Освещают деталь снизу лампой, позволяющей регулировать интенсивность освещения. Свет от лампы проходит через оптическую систему и освещает деталь. Контурное изображение предмета на окулярной сетке микроскопа рассматривают в окуляре 19. Во избежание искажений измеряемого профиля детали необходимо проверить перпендикулярность стойки 9 с тубусом 13 к рабочей плоскости круглого столика 2 и настройку на фокус окулярной системы. Искажение контура резьбы, проектируемого на окулярную сетку, можно уменьшить, если повернуть стойку 9 на угол, равный углу подъема измеряемой резьбы. [c.116]

Чтобы изобразить эллипс, можно взять нитку, равную большой оси АВ, закрепить ее концы иголками в фокусах Р и Р карандашом, натягивая нить, начертить контур фигуры, как показано на фиг. 74, [c.52]

Отсюда вытекает следующая теорема С. А. Чаплыгина силы давления на контур могут быть приведены к силе Жуковского, приложенной в фокусе, и к паре с постоянным, т. е. не зависящим от угла атаки, моментом. [c.265]

Парабола устойчивости. Повернем теперь контур С около фокуса F так, чтобы критическая ось была параллельна оси Ох. В этом случае угол 0д обращается в нуль, и формулы (7.12) и (8.7) принимают соответственно вид [c.265]

Ввиду аналогии этих случаев мы ограничимся тем, что разъясним способ решения на одном примере, а именно в случае, когда контур L — парабола, а область S — часть плоскости, находящаяся вне параболы (т. е. не со стороны фокуса). [c.355]

Если пространства предмета и изображения однородны, то узкий гомоцентрический пучок лучей с фокусом в точке О, собранный вокруг центрального луча Е, преобразуется оптическим прибором К в астигматический пучок, характеризующийся двумя фокальными линиями, расстояние между которыми называют астигматической разностью пучка. Из простых геометрических построений следует, что если фокальные отрезки имеют одинаковую длину о, то лучи пучка пересекают круговой контур диаметром а/1. При этом точка наилучшего изображения О располагается точно посередине между фокальными линиями, в центре диска наименьшего искажения. [c.132]

Важными условиями получения четких изображений контуров изделия и дефектов являются малый размер фокуса рентгеновской трубки и максимально допустимое расстояние от фокуса до объекта (это расстояние не должно быть меньше 50 см). В противном случае на снимке появляются полутени и снижается четкость (рис. 5). [c.252]

Быков В. В. О структуре окрестности сепаратрисного контура с седло-фокусом и Межвузовский сб. Методы качественной теории диф. уравнений .— Горький, 1978. [c.484]

ЧТО светлые полосы соответствуют контурам с интервалами Я,о, определяемым плоскостями, параллельными Wi, то (принимая для воздуха = I) можно обнаружить искажения W , получившиеся в результате двойного прохождения света сквозь испытуемую деталь. Знак искажения определяется направлением смещения полос при увеличении расстояния между Мг и делителем пучка. Схема прибора для испытания призм в минимуме отклонения показана на рис. 7.41, а [28]. Наблюдаются полосы, совпадающие с одной из поверхностей призмы, а по их положению можно указать те участки призмы, которые должны подвергнуться ретуши. Таким путем можно скомпенсировать внутренние неоднородности материала призмы. На рис. 7.41, б показана схема приспособления для испытания фотографических объективов [29]. Мц— выпуклое сферическое зеркало с центром кривизны в фокусе испытываемого объектива С. Объектив может вращаться вокруг линии, перпендикулярной его оси, что позволяет проводить испытания при различных наклонах объектива. Механические связи обеспечивают неизменность положения центра кривизны зеркала М, [c.281]

Рис. 15.6. К объяснению индексов Пуанкаре замкнутой кривой, окружающей одну или несколько точек равновесия а — j = О (внутри контура состояний равновесия нет) б— j = +1, центр (то же самое для узла и фокуса) в — j = -1, седло г — j = -2 ( = -1-1 = -2) д — ] = -1 lj = -1 + 1-1 = -1) е — j = +1 ( = —1 + 1 + 1 = +1) А — предельный цикл

О бифуркациях динамических систем, близких к системам с сепара-трисным контуром, содержащим седло-фокус. В сб. Методы качественной теории дифференциальных уравнений . Горький, 1980, 44—72 [c.212]

Для контроля размеров часовых камней с допуском 2,5—5 мк автором предложен специальный проектор с бифокальным объективом и комбинацией зеркал, позволяющий на небольшом экране получать резкое изображение контуров детали с увеличением в несколько сот раз. На фиг. 8 представлена принципиальная схема бифокального проектора с кобинированными экранами. Свет от источника света и конденсора 1, проходя через деталь 2, попадает а бифокальный объектив 3. Для того чтобы при больших увеличениях получить без перефокусировки на плоскости экрана резкое изображение контуров внутреннего и наружного диаметров, лежащих в различных плоскостях предмета, объектив имеет два различных фокуса для центральной части (предназначенной для получения изо-фажения внутреннего диаметра детали) и периферийной части (предназначенной для получения изображения наружного диаметра детали). Для того чтобы при больших увеличениях (например, 400 ) 390 [c.390]

С увеличением мощности светового потока или времени воздействия механическое усилие, требуемое для разламывания, уменьшается. В работе [77] указывается, что при мощности излучения 25 Вт и диаметре луча в фокусе 0,2—0,3 мм скорость прочерчивания терморисок 3,5 м/мин является максимальной для обеспечения разлома стекла по намеченному контуру. При большей скорости движения луча разламывание стекла затрудняется. Процент качественной резки стеклопрофилита лазерным методом колеблется от 60 до 90. Экономия составила примерно 100 тыс. руб. в год на одну лазерную установку. Возможность проведения операции без частой смены и переналадки режущего инструмента создала предпосылки для полной автоматизации технологического процесса изготовления стеклопрофилита. [c.168]

В случаях, когда удается обеспечить выполнение выдвинутых условий, получаются коникографы, свободные от многих недостатков, указанных в предыдущем параграфе. Поскольку и здесь форма конического сечения, по-прежнему, определяется механизмом, построенным для воспроизведения исходного контура, устранение недостатков, рассмотренных в п. 12, обеспечивается главным образом за счет использования специфических свойств кривых 4-го порядка. Инвертируя отдельные виды кривых 4-го порядка, можно воспроизвести конические сечения либо относительно фокуса, либо относительно центра. Механизация такого процесса значительно упрощается, так как при этом отсутствуют трудности, с которыми приходится считаться при разработке коникографа для воспроизведения конических сечений относительно вершины. [c.165]

Ленточные интенсивные пучки в свободном от электрич. и магн. полей пространстве также неограниченно расширяются (становятся толще ), контур огибающей пучка описывается параболнч. законом. В отличие от осесимметричного пучка, ленточный пучок при оптимальном входном угле теоретически может быть сведён в линию, т. е. может быть получен линейный фокус. Пучки др. конфигуравдй в свободном пространстве также неограниченно расширяются трубчатый Э. п. расширяется несколько меньше, чем сплошной осесимметричный. [c.582]

Если заданная точка М расположена isne эллипса (рис. III.43), построение производят следующим образом. Из точки М проводят через фокус дугу радиусом MFy = и из фокуса F2 — дугу радиусом Лг = 2а, где а — большая полуось эллипса. Соединив точку пересечения этих дуг С с фокусом 2. найдем точку касания К. (На практике касательная проводится обычно прикладыванием линейки к заданной точке Мик контуру эллипса. Для уточнения положения точки касания следует пользоваться вышеописанным построением.) [c.145]

Эллипс, так же как и окружность, является кривой второго порядка, которая описывается известным из аналитической геометрии уравнением х 1а +у 1Ь =. Эллипс обладает также следующим свойством сумма радиусов ri я Г2, проведенных от фокусов Fi и F2 эллипса до любой точки его контура, есть величина постоянная для данного эллипса, т. е. rj+rz=2a= onst. Расстояние между фокусами Fi и Fi обозначим через с. [c.25]

Рассматривая аппаратный контур классическото монохроматора, [МЫ вычислили распределение ам-плитуд в фокусе однородно освещ-енной линзы,, ограниченной действующей. диафрагмой i шириной L. Напомним полученное соотношение, введя простраяственную частоту [c.24]

Так как прп переходе по оси 5 через фокус величина Ч изменяется непрерывно, то при сходе со стенки сосуда поверхность струи соприкасается с этой стенкой. Что касается кривизны контура струи в этом месте, то, как показал Кирхгоф, опа равна бесконечности, т. е. радиус кривизны контура струи в этом месте равен нулю. С нашей точки зрения, эту теорему можно доказать так. Из формулы (7) ( ледует, что кривые Ь = onst, и г = onst, образуют на плоскости (.г-, /), к которой мы относим теченп - жидкости, изотермическую сеть. Первый дифференциальный параметр Л функций 6 и 8 может быть с помощью криволинейных координат 9 и ф, которым соответствует первый дифференциальный параметр v, представлен в таком виде [c.504]

Как уже было упомянуто ранее, основным затруднением в решении задачи является определение коэффициентов А при продольном и —при поперечном обтеканиях тела. Чем проще будет связь между X и >., определяющая форму контура в меридиональной плоскости, тем меньше коэффициентов С можно брать в разложениях потен-одала скоростей. Самая простая связь представляется равенством Х = onst, т. е. разобранным ранее случаем обтекания эллипсоида. Отсюда следует вывод чем ближе по форме исследуемое тело к эллипсоиду, тем легче может быть разрешена задача. В связи с этим решим прежде всего вопрос о выборе положения начала координат на продольной оси тела. Совершенно так же, как при решении плоской задачи об обтекании крылового профиля произвольной формы ( 48 гл. V), заметим, что фокусы удлиненного эллипсоида вращения находятся посредине отрезка, соединяющего точки пересечения наибольшей оси с поверхностью эллипсоида и центры кривизны поверхности в этих точках. Начало координат следует выбирать совпадающим с серединой отрезка, соединяющего фокусы при таком выборе начала координат, чем ближе обтекаемое тело к эллипсоиду, тем меньше уравнение контура будет отличаться от простейшего равенства X= onst. [c.430]

Структура поля. Чтобы разобраться в полях, возникающих при дифракции на теле, следует выделить отдельные области, в которых структура поля примерно известна. Рассмотрим дифракцию поля точечного источника или плоской волны на непрозрачном теле произвольной формы (рис. 22.1). Прежде всего, попытаемся представить себе геометрооптическую структуру поля. За телом возникает тень, повторяющая его контуры в тень лучи не проникают. В точку наблюдения Гь которая находится в освещенной части пространства, лучи могут приходить либо непосредственно от источника, либо отразившись от поверхности тела. Разумеется, луч приходит в г только в том случае, если выполнено условие применимости геометрической оптики размер первой зоны Френеля на поверхности тела много меньще характерного масштаба тела. При этом отраженные лучи могут образовать каустические поверхности. Лучи могут пересекаться на одной линии или в одной точке — о полях вблизи фокуса см. п. 23.5. Геометрическая оптика не может [c.238]

Буавен и др. [27] вычислили / , для случая /(0) = 1 (однородно облучаемый выходной зрачок), (0) = (81п0) (апланатическая линза) и = 45°. Они обнаружили, что распределение энергии электрического поля в фокальной плоскости несимметрично относительно поворота. Контуры равной энергии при I >-4 приближенно совпадают с эллипсами, главные оси которых направлены вдоль электрического вектора падающей волны. Плотность энергии равна нулю только вдоль меридиональной линии ф = тг/2 (т. е. вдоль оси > ), а в направлении = О (ось х) имеет последовательность отличных от нуля минимумов. На рис. 4.21 изображены контуры энергии электрического поля в меридиональной плоскости = 0. Хотя можно показать, что минимумы вдоль оптической оси = О равны нулю при ф = тг/2, в случае = О это не так. В фокусе мы имеем Еу = Е = О и [c.306]

СЬединив точку пересечения этих дуг С с фокусом Р , найдем точку касания К. (На практике касательная проводится обычно прикладыванием линейки к заданной точке Л1 и к контуру эллипса. Для уточнения [c.80]

Четкость изображения контуров изделия и дефектов обеспечивается, главным образом, малым размером фокуса рентгеновског трубки и максимально допустимым расстоянием от фокуса до объекта (это расстоявие не должно быть меньше 50 см). Несоблюдение этих условий приводит к появлению полутеней и снижению четкости изображения (рис. 8). [c.193]

Сопоставим теперь расположение а- и со-сепаратрис для структур на 1>пс. 159, 9 и 159, 3. Отметим точки пересечения с а- и со-сепаратрисами на отрезке прямой х = Ж1 выше фокуса (ближайшие но ходу сепаратрис от седло-узла). Для структуры на рис. 159,9 след со-сепаратрисы на прямой х = Х1 расположен ниже следов а-сенаратрис. Для структуры на рис. 159,5, наоборо-рот — выше. При убывании Я последовательно должны осуществиться бифуркации, соответствующие совпадению на прямой X = XI следа со-сепаратрисы со следом ссгсепаратрисы (выходящей из седло-узла вверх) и со следом аз-сенаратрисы (выходящей вниз). Так как седловая величина (Рж + у)2 = Я—1 при Я > 1 положительна, то при образовании первой петли (при Я = Я ) к ней стягивается неустойчивый предельный цикл (см. гл. И) (рпс. 159, 8). При расположении следа со-сепаратрисы между следами аг и аг-сепаратрис будет существовать замкнутый контур, образованный со-сепаратрисой седло-узла (рис. 159,7). При совпадении следов со- и аг-сепаратрис при Я == Я < Я возникает петля сепаратрисы (рис. 159,6), от которой при ее разрушении с уменьшением Я рождается неустойчивый предельный цикл, охватывающий оба состояния равновесия, и возникает [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...