Полуось эллипса большая

Полоса частот сообщения 621 Полуось эллипса большая 72, 159 [c.724]

Решение. Судя по положению секущей плоскости относительно образующих конуса, линия на его боковой поверхности, получаемая в пл. Р, представляет собою эллипс. Большая ось этого эллипса может быть представлена отрезком m k. Деля т к пополам, получаем фронт, проекцию центра эллипса — точку О, а по ней и проекцию О. Теперь можно найти малую полуось, проведя секущую плоскость [c.189]

Ответ к = —р/а для эллиптической траектории а — большая полуось эллипса), к = 0 для параболической траектории и 1г = 1/а для гиперболической траектории а — вещественная полуось гиперболы). [c.391]

По сопряженным диаметрам эллипса строим его оси. Для этого один из сопряженных полудиаметров, например 09, поворачиваем вокруг точки О на угол 90° до положения 09. Через точки 5 и 9i проводим прямую отрезок 8—9i точкой 10 делим пополам из точки 10 , как из центра, радиусом, равным отрезку 10 0, описываем дугу до пересечения ее с прямой 8—9 в точках а и Ь. Прямые Оа и ОЬ будут соответственно направлениями большой и малой осей эллипса. Прямая Оа является горизонтальной проекцией горизонтали плоскости, в которой лежит окружность. Фронтальную проекцию горизонтали, поскольку положение ее по отношению к оси х условием задачи не обусловлено, проводим в любом месте чертежа параллельно оси х. Отложив на прямой Оа от точки О отрезок Ос, равный а9 = Ъ8, получим большую полуось эллипса. Аналогично строится на прямой ОЬ малая полуось Od=a8=b9i. [c.10]

Отложив на прямой а8 отточки а отрезок ае, равный отрезку 5i—8, который, в свою очередь, равен отрезку 7—4 (см. рис. 39), получим большую полуось эллипса. Отложив на прямой а7 (см. рис. 39 и 41) от точки аот- [c.49]

Пусть а — большая полуось эллипса. Учтем, что [c.263]

Поэтому можно принять, что большая полуось эллипса а приближенно равна среднему расстоянию планеты ог Солнца. Далее па основании третьего закона Кеплера отношение остается [c.396]

Здесь а — большая полуось эллипса, е — эксцентриситет. [c.401]

Согласно Резерфорду атом водорода представляет собой ядро с атомным весом 1 и с зарядом + е (протон), около которого обращается один электрон, удерживаемый вблизи ядра кулоновской силой электростатического притяжения. Пользуясь законами механики, нетрудно вычислить, что электрон должен описывать эллиптическую орбиту, в фокусе которой находится протон. Энергия такой системы = —е /2а (см. упражнение 243), где а — большая полуось эллипса частота обращения электрона по орбите (о ) определится из соотношения [c.722]

Это — уравнение эллипса с осями симметрии, расположенными по осям Ох и Оу. Полуоси эллипса равны / -(-Ли / — Л. Точка М1 (рис. 100), лежащая на шатуне АВ (к > 0), опишет эллипс С1, горизонтальная полуось которого больше вертикальной точка Мг, взятая на продолжении шатуна выше пальца кривошипа А (Л<0), опишет эллипс Сг с большей вертикальной полуосью. Точка О, для которой к — —/, т. е. АВ = АВ, описывает отрезок оси Оу, и поэтому в нее может быть помещен ползунок, перемещающийся [c.158]

Так же как и в нерелятивистском случае (см. 19, п. 1), для обработки результатов можно использовать импульсную диаграмму. Однако в релятивистском случае импульсная диаграмма выглядит более сложно, чем в нерелятивистском. На рис. 219 приведена импульсная диаграмма для простейшего случая рассеяния двух частиц с одинаковыми массами. Диаграмма имеет вид эллипса, большая ось которого равна первоначальному импульсу падающей частицы в л. с. к., а малая полуось — импульсу частиц в с. ц. и. . [c.522]

На плоскости в ортогональных осях Oj, Tj последнее соотношение изображается эллипсом, большая полуось которого наклонена под углом 45° к осям координат (рис. 10.18). Большая и малая полуоси [c.321]

Ответ h = —ji/a для эллиптической траектории (а — большая полуось эллипса), Л = О для параболической траектории и А = м/а для гиперболической траектории (а — вещественная полуось гипер-( ы). [c.391]

Если обозначить большую полуось эллипса [c.42]

Эллиптическим дефектам свойственна дисперсия фазовой скорости волны обегания на различных участках эллипса. На рис. 1.28 приведены зависимости нормированной фазовой скорости Сф/Сд волны обегания от угла наблюдения ф для Q = 0,4 [36]. Волновым параметром кривых является величина Ы (/ — большая полуось эллипса). Минимальная скорость наблюдается в областях с минимальным радиусом кривизны, т. е. при ср = О и 180°. С приближением к областям с ф = 90 и 270 радиус кривизны возрастает и соответственно увеличивается фазовая скорость, не превышая, однако, скорости волны Релея Сд. Чем меньше волновой параметр, тем больше отношение скоростей Сф/Сд. [c.45]

Чтобы убедиться в этом последнем утверждении, заметим, что, в то время как большая полуось эллипса Е не может быть больше максимальной полуоси 2те/ш, эллипсоида Е, сечением которого является Е, диаметральная плоскость всегда пересекает по некоторой прямой главную плоскость двух полуосей максимальной 2t /<0j и средней 2тс/<02 эллипсоида Е, так что полудиаметр эллипса Е, лежащий на этой прямой (и, следовательно, тем более его большая полуось), не может оказаться меньше 2f /секущей плоскости (т. е., механически, новой связи) первое зна- [c.374]

Большая полуось эллипса 2а=1т=2(и+01)=2,Ш г. [c.29]

Здесь дополнительно — полуось эллипса касания, лежащая в радиальной плоскости (обычно большая) Ъд— перпендикулярная полуось (обычно меньшая). [c.422]

Простейшими и наиб, часто встречающимися на практике ПАВ с вертикальной поляризацией являются Рэлея волны, распространяющиеся вдоль границы твёрдого тела с вакуумом или достаточно разреженной газовой средой. Энергия их локализована в поверхностном слое толщиной от К до 2, где X— длина волны. Частицы в волне движутся по эллипсам, большая полуось и> к-рых перпендикулярна границе, а малая и— параллельна направлению распространения волны (рис., а). Фазовая скорость волн Рэлея С л 0,9е , где [c.649]

Толщина слоя локализации Р. в. составляет от X до 2Х, где X — длина волны. На глубине X плотность энергии в волне 0,05 плотности у поверхности. Движение частиц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось к-рых перпендикулярна поверхности, а малая — параллельна направлению распространения волны. Эксцентриситет эллипсов зависит от расстояния до поверхности и от коэф. Пуассона V упругой среды. [c.404]

Большая полуось эллипса а и сближение тел б определяются с помощью формул [c.331]

Возможное расположение эллипса Буземана по отношению к сетке эпициклоид показано на рис. 117. Если эллипс, нанесенный на кусок прозрачного материала, совмещен своим центром О с центром окружностей, ограничивающих семейство эпициклоид, и так повернут, чтобы некоторая его точка А совпала с заданной точкой (Я, 6) плоскости годографа, то большая полуось эллипса, образующая с вектором скорости угол а, укажет направление одной из характеристик (линий возмущения) в физической плоскости. Направление другой характеристики получим, если совместим с концом вектора скорости, т. е. точкой (Я, 0), точку А эллипса, служащую зеркальным отражением точки А эллипса относительно его большой оси. [c.266]

ОВ — большая полуось эллипса ОС — малая полуось эллипса. [c.42]

Отложив на прямой 04 от точкп О отрезок Od, равный отрезку Ь 4, получим большую полуось эллипса, малая полуось эллипса изобразится отрезком Ое, равным отрезку 1—4. Направление большой оси эллипса тп будет горизонтальной проекцией горизонтали плоско- [c.17]

В общем случае, когда звезда расположена на угловом расстоянии б от плоскости эклиптики, аберрационная траектория звезды представляет собой эллипс, большая полуось которого имеет угловые размеры с д, а малая — осц sin б. Именно такой характер и носило кажущееся смещение звезд по наблюдению Брадлея. Определив из наблюдений ад и зная Но, можно найти с. БраДлей нашел с = 308000 км/с. В. Я- Струве (1845 г.) значительно улучшил точность наблюдений и получил ао = 20",445. Самые последние определения дают а = = 20",470, чему соответствует с = 299 900 км/с. [c.422]

Воз.мущения, не зависящие от времени, согласно ф-лам (7), дают поправки к оскулирующим элементам, линейпо растущие со временем. Такие возмущения наз. вековыми. (Существует, однако, теорема, что большая полуось эллипса а не содержит вклада от вековых воЗдЧущений.) Для отд. простых ситуаций оказывается возможным доказать, что суммирование вековых возмущений во всех порядках сводится к смещению осн. частот на величины, пропорциональные возмущающим силам, и не приводит при к большим искажениям [c.303]

Если заданная точка М расположена isne эллипса (рис. III.43), построение производят следующим образом. Из точки М проводят через фокус дугу радиусом MFy = и из фокуса F2 — дугу радиусом Лг = 2а, где а — большая полуось эллипса. Соединив точку пересечения этих дуг С с фокусом 2. найдем точку касания К. (На практике касательная проводится обычно прикладыванием линейки к заданной точке Мик контуру эллипса. Для уточнения положения точки касания следует пользоваться вышеописанным построением.) [c.145]

Смотреть страницы где упоминается термин Полуось эллипса большая : [c.21] [c.23] [c.67] [c.348] [c.221] [c.67] [c.131] [c.179] [c.333] [c.191] [c.298] [c.420] [c.178] [c.155] [c.94] [c.101] [c.575] [c.802] [c.10] [c.83] [c.242] [c.127] [c.99] [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...