Фокальные отрезки

Во-первых, оптическая деталь под воздействием температуры испытывает линейное расширение, приводящее к пропорциональному увеличению всех ее линейных размеров (толщин, радиусов), а также фокусного расстояния и фокальных отрезков. [c.199]

Кроме того, у оптической системы, составленной из нескольких оптических деталей, изготовленных из разных марок оптического стекла, возможны неодинаковые и по величине и по знаку изменения фокусных расстояний и фокальных отрезков, которые могут как суммироваться, так и взаимно вычитаться. [c.199]

Обратимся к рис. 17.11, на котором представлен положительный мениск, работающий при дальнем положении входного зрачка. В левой части этого рисунка показано изменение заднего фокального отрезка s f мениска при изменении его толщины, а также изменение сферической аберрации — продольной As и поперечной 8go Для постоянной высоты hg = Ь мм. [c.326]

В первых трех столбцах этой таблицы приведены полевые углы со и величины меридионального и сагиттального искривлений изображения Zi и Zj. в четвертом столбце даны величины меридиональных фокальных отрезков s tp вдоль главного луча и в пятом столбце — косые толщины d. [c.327]

Равно как и в меридиональной плоскости, произведение из сагиттального фокального отрезка на показатель преломления дает величину фокусного расстояния в сагиттальной плоскости. [c.347]

Все ветви гипербол обратятся при этом п кривые, проходящие через точку О и пересекающие под прямым углом ось 01 вно фокального отрезка РР (фиг. 8). При этом каса- [c.507]

Предположим, что (> с и наложим образующую сеть фигуры 19 на направляющую сеть фигуры 8 так, чтобы оси координат совпали. При этом полюсы С и С лягут вне фокального отрезка РР. Посмотрим, каково будет течение жидкости, определяемое нашими сетями. При ф = 0 будем иметь 0 = 0 на ч 0, О = иа ОР, > = 0 на РС, 0= — 4г на ОР, 0 = 0 иа Р С. Это соответствует прямой линии тока - О (фиг. 20), которая в критической точке О разделяется на две половины, идя по стенкам клина ОР и ОР и образуя внутренние контуры РС и Р С сбегающих струй. Так как от у до С и С функция <0 изменяется от - -оо до [c.535]

Удар беспредельного потока жидкости в прямоугольный сосуд, поставленный отверстием навстречу потока. Направляющая сеть фигуры 29 была построена нами сложением двух сетей фигуры 15 с одинаковыми с и и различными по знаку, но одинаковыми по величине углами 1. Подобным образом может быть получена направляющая сеть более общего вида с двумя фокусами и со многими полюсами на фокальном отрезке. Для этого надо слоя нт1) [c.575]

Все эти фокусы (фиг. 42) Р, Р, Р", Р", . .. отстоят друг от друга поочередно на расстоянии а или Ь. Кроме фокусов, наша направляющая сеть при сделанных положениях будет еще иметь бесконечное множество полюсов Р, Р, Р",. которые все располагаются на фокальных отрезках Ь и отстоят от их левых концов на расстоянии 9 при этом мы будем брать 9 <-. Начало координат О [c.608]

Рассмотрим в качестве важного практического примера расчет фокусатора в О -резок плоскости с уравнением Х(0 = ( с1 + ,0,/ ), [О, 2с1], и с распределением линейной плотности 1 (С) С [0,2г1]. При фокусировке в отрезок слои являются отрезками прямых и = р(С), перпендикулярных фокальному отрезку. Предположим, [c.315]

Если пространства предмета и изображения однородны, то узкий гомоцентрический пучок лучей с фокусом в точке О, собранный вокруг центрального луча Е, преобразуется оптическим прибором К в астигматический пучок, характеризующийся двумя фокальными линиями, расстояние между которыми называют астигматической разностью пучка. Из простых геометрических построений следует, что если фокальные отрезки имеют одинаковую длину о, то лучи пучка пересекают круговой контур диаметром а/1. При этом точка наилучшего изображения О располагается точно посередине между фокальными линиями, в центре диска наименьшего искажения. [c.132]

В дальнейшем будем называть А А и ВВ левым и правым фокальными отрезками. [c.237]

Построение упругой линии начнем с проведения через какую-либо точку О прямой О—1 (луча) под произвольным углом эта прямая определит направление первой касательной к упругой линии. Следующую касательную О —1 к упругой линии согласно фиг. 239 проводят с помощью фокальных отрезков M oi и М ю, откладываемых от точек Г и 0. Расположение третьей касательной определяется отрезками MI2 и M i и т. д. В результате указанного построения мы получим точки О, 1, 2, 3 тл 4, принадлежащие точкам упругой линии балки. [c.238]

Отрезки M- Ni и называются фокальными отрезками [c.98]

Если оптическая схема представляет собой одну сборочную единицу, например фотообъектив (см. рис. 15.28), диоптрийная трубка (см. рис. 15.29), в таблицу последовательно вносят значения фокусных расстояний /, переднего Sf и заднего З р фокальных отрезков (см. нижнюю таблицу на рис. 15.28, верхнюю —на рис. 15.29). [c.425]

Расчет хода нулевого луча используется для вычисления заднего фокусного расстояния f и заднего фокального отрезка оптической системы, который представляет собой расстояние от последней поверхности до заднего фокуса системы. Угол Ог принимается равным нулю. При этом первое и последующие уравнения углов нулевого луча имеют вид [c.51]

Расчетом хода нулевого луча через оптическую систему кроме фокусных расстояний и фокальных отрезков определяют положение изображения и линейное увеличение оптической системы для случая, когда предмет расположен на конечном расстоянии. Для упрощения высоту падения луча на первую поверхность обычно принимают равной ее радиусу (Лх = 7-1), и если предмет расположен на конечном расстоянии от оптической системы, то Ог = Гх1 1. [c.52]

Конструктивными параметрами линзы со сферическими поверхностями (одна из них может быть плоской) будут радиусы сфер Гх и Га, толщина по оптической оси й и показатель преломления Па материала линзы ( 1 и я, — показатели преломления сред соответственно перед и после линзы). Воспользуемся ими для определения фокусных расстояний / и / линзы, ее фокальных отрезков и р, положения главных плоскостей относительно вершин сферических поверхностей (отрезки з н и н) и расстояния А нн между главными плоскостями (главными точками). [c.59]

Полученные из условий анастигматичности фокальные отрезки s lF и S2F позволяют, если известны показатели преломления, определить оба радиуса. [c.229]

Зная величину заднего фокального отрезка пары телеанастигматических линз, определим величину коэффициента N, при котором эта пара (рис. 19.10) сможет устранить кривизну поля z u корригируемой системы. [c.365]

Из-за нало кепия фокальных отрезков в сагиттальной плоскости распределение освещениостп по lu.i oTe изображения щели имеет в общем случае форму трапеции и полная высота изображе- [c.154]

И три полюса Р, о и Р. Все линии 0 = onst, проходят в ней через один нз полюсов и пересекают во второй раз ось абсцисс вне фокального отрезка FF под прямым углом. Мы имеем в бесконечности по формулам (105) 6 = 0, на отрезке PF угол 6 = it , на отрезке РО угол 0 = 1 [c.577]

ЛИНИИ 6 = onst, пройдут через эту точку. Они пересекут ось абсцисс еще на отрезках FF и F F " под прямым углом, как это представлено на фигуре 34. Что касается до линий О = onst., которые преобразуются из эллипсов, то они будут пересекать ось абсцисс вне фокальных отрезков FF" и F"F". Два эллипса эллиптической сети, из которых один лежит своим контуром на бесконечно малое расстояние вправо от О, а другой—влево от О, обратятся после преобразования и передвижения в кривые hN и VN, которые в бесконечности разделяются каждая на две и охватывают всю рассматриваемую область. [c.587]

Удар о пластинву струи жидкости, выходящей из канала с параллельными стенками. Приняв ту же направляющую сеть фигуры 34 (при 2 = - - иЭ = — наложим на нее образующую сеть фигуры 19 так, чтобы оси координат совпали. Допустим, что с > в > с, т. е. полюсы С -а С образующей сети попадают на фокальные отрезки РР и Р Р" направляющей сети. Назовем через 61 величину параметра 0 для фокуса С е, 0) образующей сети. Идя по линии < = 0, мы будем иметь (фиг. 34) на линии т,0 угол 6 = 0, и ) изменяется от 8(, до оо, на ОГ угол [c.594]

Зак.1Юченне. Приведенных примеров достаточно, чтобы выяснить достоинство предлагаемого нами метода исследования. Остается еще много интересных задач, которые могут быть с помощью его ра-зрешены. Так, весьма интересны случаи течения жидкости, при которых на контуре свободной струи получается точка перегиба. Они могли бы быть исследованы с помощью формулы (11) в предположении, что / ( ) обращается в нуль в некоторых точках, лежащих на фокальных отрезках, соответствующих контурам струй. [c.625]

Согласно (5.69), линейной пJЮтнo тью является интехрал от интенсивности, взятый в направлении поперек отрезка. Таким образом, геометрооптический подход (5.20), (5.21) ограничивается случаем ед <С е, что, например, не позволяет создать требуемое распределение интенсивности вдоль фокального отрезка. Используем дифракционное соотношение (5.68) для расчета фокусатора с дифракционными поправками , формирующего требуемое распределение энергии вдоль фокального отрезка при произвольном е [72, 73]. Для этого фазовую функцию фокусатора с ДЦ1 фракционными поправками также определим в виде (5.21), а дифференциальное уравнение для расчета х(и) в (5.21) получим из (5.68) в виде [c.341]

В табл. 5.10 приведены значения J (e) и <5(е) для геометрооптического фокусатора и фокусатора с дифракщюнными поправками при кольцевом освещающем пучке. При кольцевом освещающем пучке дифракционная ширина в центре фокального отрезка А = 2Л//(Д2 i)- Расчет проводился при следующих параметрах А = = 1,06 мкм, f = 100 мм, 2d = 1 мм и радиусах освещающего пучка Mi = 3 мм и i 2 = 5 мм. [c.343]

Проведенное исследование показывает, что фокусаторы с дцфракщ1ощ ь,1ми ио-правками, при освещающих пучках круглого и кольцевого сечений, позволяют сформировать требуемое распределение энергш / (ж, е)вдоль фокального отрезка при произвольном е с погрешностью в 13-16%. Геометрооптическжй фокусатор является частным случаем фокусатора с дифракционными поправками и при значении е, равном дифракционной ширине отрезка фокусировки, формирует распределение энергии е) с ошибкой порядка 15%. [c.345]

При,расчете зеркальной системы Кассегрена, состоящей из главного параболического зеркала и малого гиперболического, исходят из известного фокусного расстояния объектива, а также известных — воздушного промежутка й, заднего фокального отрезка з р, расстояния Ь от вершины поверхности главного зеркала До заднего фокуса Р объектива, относительного отверстия, углового поля зрения и коэффициента линейного виньетирования. [c.396]

Уравнения (77) и (78) при обратном ходе нулевого луча могут быть использованы для определения переднего фокусного расстояния / и переднего фокального отрезка 8 оптической системы. При этбм последний радиус кривизны принимается за первый, знаки радиусов кривизны меняются на обратные, меняются также номера толщин и показателей преломления, а полученный результат берут с обратным знаком. [c.51]

Смотреть страницы где упоминается термин Фокальные отрезки : [c.346] [c.154] [c.154] [c.286] [c.501] [c.507] [c.567] [c.567] [c.578] [c.602] [c.612] [c.164] [c.353] [c.341] [c.343] [c.343] [c.343] [c.103] [c.98] [c.750] [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...