Лоусона критерий

Условия типа (11.36), (11.37) называются критерием Лоусона. Для сравнения приведем значения критерия Лоусона для реакций d + d (11.2) (см. рис. 11.6) и d + (П-4) [c.590]

Мы приходим к выводу, что необходимыми условиями осуществления управляемой термоядерной реакции является получение плазмы, удовлетворяющей критерию Лоусона (11.36), (11.37). [c.590]

Перечислим основные принципиально возможные способы достижения параметров d — t-плазмы, соответствующих критерию Лоусона (11.36), (11.37). [c.590]

Необходимым условием решения этой проблемы является выполнение критерия Лоусона (11.36). Реальные границы возможных зна- [c.590]

Условия (7.8) и (7.9) называются условиями (или критериями) Лоусона. [c.281]

МэВ получает нейтрон. Эта реакция происходит при нагреве до сверхвысокой температуры с удержанием ее некоторое время, в течение которого должна прореагировать определенная доля тяжелых ядер водорода. Скорость реакции также растет с увеличением плотности вещества, которая определяется числом ядер в кубическом сантиметре. Для того чтобы мощность, выделенная в плазме при термоядерных реакциях, покрывала мощность, потребляемую реактором, необходимо иметь определенный параметр (произведение плотности на время удержания) при рабочей температуре. Это условие называется критерием Лоусона. [c.194]

Правая часть соотношения зависит только от температуры, если определены вид топлива, схема термоядерного реактора и системы преобразования энергии. Знак равенства относится к случаю, когда выделяемая энергия полностью тратится на осуществление термоядерной реакции. При этом минимальные значения от для реакций D — Т, D — Не и D —D равны приблизительно 10 , 10 10 с/м соответственно. Условие /гт>10 с/м называют критерием Лоусона. В сочетании со значением температуры D — Т плазмы (- 10 кэВ) оно определяет физический порог термоядерной реакции. [c.154]

Термоядерные реакции. Для возникновения реакции синтеза необходимо сближение ядер легких элементов на расстояние порядка 10 см. Чтобы это сближение произошло, положительно заряженные ядра должны обладать энергией, достаточной для преодоления сил электростатического отталкивания. Это можно обеспечить только при весьма высокой температуре (в десятки и даже сотни миллионов градусов), характеризующей кинетическую энергию частиц. При таких температурах вещество находится в состоянии плазмы. Условие возникновения термоядерной реакции определяется критерием Лоусона [c.257]

При лазерном облучении мишени важную роль играет явление абляции — быстрого испарения поверхностного слоя с последующим эффектом отдачи , приводящим к сжатию центр, части таблетки термоядерного топлива, что должно облегчить выполнение критерия Лоусона (см. Лазерный термоядерный синтез). [c.599]

Как уже упоминалось выше, критерий Лоусона строится на основе рассмотрения баланса энергии [c.90]

Это соотношение и называют критерием Лоусона. [c.91]

Г = 10 кэВ для реакции DT и Г 100 кэБ для реакции DD — критерий Лоусона имеет следующий вид [c.91]

Требования, предъявляемые критерием Лоусона к лазерному излучению, нагревающему и сжимающему плазму, и к размерам мишени, можно оценить из следующих соотношений. [c.91]

Сверхбыстродействующие системы УТС с инерционным удержанием. Трудности, связанные с магн. удержанием плазмы, можно в принципе обойти, если сжигать ядерное горючее за чрезвычайно малые времена, когда нагретое в-во не успевает разлететься из зоны реакции. Согласно критерию Лоусона, полезная энергия при таком способе сжигания может быть получена лишь при очень высокой плотности рабочего в-ва. Чтобы избежать ситуации термоядерного взрыва большой мощности, нужно использовать очень малые порции горючего, исходное термоядерное топливо должно иметь вид небольших крупинок (диам. 5 мм), приготовленных из смеси дейтерия и трития, впрыскиваемых в реактор перед каждым его рабочим тактом. Главная проблема здесь заключается в быстром подведении необходимой энергии для разогрева крупинки горючего. К 1982 решение этой проблемы возлагается на применение лазерного излучения или интенсивных сфокусированных пучков быстрых заряж. ч-ц. Исследования в области УТС с применением лазерного нагрева были начаты в 1964 использование релятивистских электронных пучков и в особенности ионных пучков находится на ещё более ранней стадии изучения. [c.786]

ЛОУСОНА КРИТЕРИЙ — определяет условия возникновения термоядерной реакции в импульсной термоядерной системе при темп-ре плазмы Т в течение времени т должна сохраняться плотность п, т. о. в системе достигнут коэф. усиления энергии / ( ). Это условие фиксировано для каждой конкретной величины ко зф. преобразования т] термоядерной энергии в электрическую. Так, напр., для высокотемпературной плаз.мы (Т 8 кэВ) при У]= /з ит >1011 см-= -с для DT-реакцин ипт5510 см -С для DD- реакции. Критерий установлен Дж. Д. Лоусоном (J. D. Lawson) в 1957. [c.613]

В 1952 Л. А. Арцимовичем, М. А. Леонтовичем с сотрудниками была обнаружена одна из наиб, интересных особенностей линейного П.-э. в дейтерии, связанная с развивающимися неустойчивостями. При определённых условиях мощный импульсный г-пинч в разреженном дейтерии становится источником жёсткого рентг. излучения и нейтронов, происхождение к-рых не могло быть объяснено термоядерным механизмом. Разрушение пинча неустойчивостями ограничивает время жизни высокотемпературной плазмы, поэтому в линейном пинче оказывается нереальным достижение Лоусона критерия (соблюдения условия пт 10 см" с). [c.588]

В настоящее время научные разработки по получению высокотемпературной d — t-плазмы, удовлетворяющей критерию Лоусона, ведутся с двух сторон со стороны низких ( min) плотностей и со стороны малых (tmin) времен удержания. [c.591]

Необходимые концентрации энергии могут быть в принципе созданы с помощью лазеров (Н. Г. Басов, О. Н. Крохин, 1962) и импульсных пучков релятивистских электронов (Е. К. Завойский, 1968). В обоих этих методах уже сейчас уверенно регистрируются 14-мегавольтные термоядерные нейтроны (остающиеся 3,6 МэВ приходятся на ядро jHe ). Однако на пути создания термоядерного реактора высокой плотности все еще остаются значительные трудности. Перспективы создания лазерного термоядерного реактора зависят от того, в какой мере на опыте удастся осуществить предсказанное теоретически сильное (в 10 —10 раз) сжатие мишени под действием сферически симметричного лазерного импульса, специальным образом зависящего от времени. Действительно, в отсутствие сжатия необходимая для нагревания твердотельной плазмы энергия равняется десятку мегаджоулей. Наиболее мощные лазеры, например установка Шива в Ливерморской лаборатории США, обладают энергией в импульсе около 10 кДж. Лазеры с энергией в импульсе 10 —10 Дж появятся, видимо, не скоро. При тысячекратном сжатии мишени необходимая энергия согласно (11.40) уменьшается в миллион раз, так что появляется возможность уже с современными лазерами достичь условия (11.36) Лоусона. В лазерных системах достижение критерия Лоусона, однако, не будет означать, что мы находимся накануне их промышленного использования. Дело в том, что при нагревании плазмы лазерами используется не электрическая, а световая форма энергии, которая получается из электрической с к. п. д. порядка 1%. Поэтому для промышленного применения лазерных систем критерий Лоусона нужно превзойти по крайней мере в 100 раз. Создание демонстрационного лазерного термоядерного реактора специалисты прогнозируют к 2000 г. [c.594]

Максимальное значение критерия Лоусона иг = 4 10 с/м в настоящее время достигнуто на токамаке РТ (Италия), имеющем сильное магнитное поле (В = = 8 Тл). Для достижения больщих значений т приходится увеличивать размеры токамака и значения продольного магнитного поля. [c.285]

Зажигание плазмы относится к началу реакции синтеза. После зажигания плазма подо-, гревается продуктом из а-частнц, и если поУ ступает материал для питания реакции, процесс синтеза будет продолжаться. Исследователи с трудом подходят все ближе и ближе к достижению критерия Лоусона (табл. 7.13). [c.205]

Устройство для производства трития — блан-кет — является составной частью термоядерного реактора. Для облучения лития используются нейтроны, образующиеся в процессе термоядерной реакции (XV.3). Одновременно бланкет используется для отвода теплоты от оболочки камеры реактора. Образующийся тритий должен быть отделен от других компонентов протекающего через бланкет теплоносителя и направлен в специальную камеру приготовления форплазмы, где он смешивается в нужной пропорции с дейтерием. Полученная плазма специальным инжектором вводится в рабочую камеру реактора, где производится разогрев плазмы до температуры зажигания реакции. Критическое значение критерия Лоусона для поддержания реакции (XV.3) составляет (рт)к= (частиц/см ) с. Отсюда следует, что для возникновения реакции требуется достаточно большое время X удержания плазмы в реакторе. Эта задача является наиболее трудной во всей проблеме управляемого термоядерного синтеза. [c.257]

Реакция возникает в результате быстрого сжатия посторонним источником энергии фиксированного количества плазмы, находящейся в рабочей камере реактора. Происходящее в процессе сжатия повышение плотности плазмы и ее температуры при достижении критических параметров, определяемых критерием Лоусона, приводит к термоядерному взрыву малой мощности, в результате которого выделяется энергия, используемая в энергетической установке. После удаления из камеры продуктов реакции и заполнения ее новым зарядом плазмы цикл повторяется. Для сжатия плазмы могут использоваться магнитные поля, оптические генераторы (лазеры), релятивистские пучки электронных лучей, движущихся с околосветовыми скоростями. [c.258]

Л. к. применим для термоядерного реактора, работающего в режиме усилителя мощности с коэф. усиления R T). Формально из зависимости R T), выведенной Дж. Д. Лоусоном, можно получить критерий зажигания само поддерживающейся термоядерной реакции, если принять R(T) = EJEo для DT-плазмы, где й я — полная энергия, выделяющаяся в термоядерной реакции, а энергия, выделяющая- [c.613]

Реакторы УТС с инерционным удержанием плазмы относятся к взрывоимпульсным системам. В отличие от стационарных установок стабильным протеканием реакции синтеза и непрерывным выделением энергии в инерционных системах выделение термоядерной энергии происходит непродолжительными импульсами. Прерывистость обусловлена тем. что в установке производятся термоядерные микровзрывы относительно небольшой мощности. В системах с инерционным удержанием условия критичности по критерию Лоусона выполняются при значительно более высоких плотностях [c.540]

Из критерия Лоусона (16) и сделанных выше оценок следует обоснование того пути, по которому идут в настоящее время попытки осуществлении лазерного термоидерного синтеза. В основе этого пути лежит Иден сжатия вещества мишеии до плотности, [c.269]

Красная грапида 56 Критерий Лоусона 269 Критическая мощность излучения при самофокусировке 171 [c.274]

Как уже говорилось выше, из критерия Лоусона следует, что термоядерный реактор омолет работать, если при заданной температуре шгазмы величина параметра П С превышает некоторое минимальное значение. Для 1)-Т реактора пш Т 13 кэВ минимальное значение ИТ составляет м с (см.рис.1.10). [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...