Частицы механизм

Относительно III критерия следует заметить, что в случае, когда изменение вязкости происходит за счет частичного разрушения вторичной структуры (механизм 2, Б, 6) или за счет редукции первичных частиц (механизм 1, IV и 2, А), то должен быть низший предел структурной вязкости. Разрушение или редукция могут быть эффективными при преодолении связи — первичной или вторичной — между атомами и молекулами, а это возможно лишь тогда, когда напряжения, полученные при деформации, достигнут и превысят определенный предел. Ниже этого предела дисперсионная система как целое является простой ньютоновской жидкостью. [c.271]

В прессующих грануляторах пастообразных материалов происходит гранулирование по третьему способу и связывание частиц механизмами типа А. Исходными материалами могут быть порошки и связующее или различные твердые ингредиенты. В последнем случае в машине кроме смешивания происходят пластикация и, как заключительная стадия, фану-лирование. [c.191]

Для прозрачной частицы механизм раскачки поверхности связан с эффектом пондеромоторного действия поля оптической волны. [c.228]

Истинная геометрия источника неясна, но в некоторых случаях источник дислокаций будет, по-видимому, связан с выделившимися частицами. Наблюдались также пары геликоидов, расположенные на близком расстоянии друг против друга, которые были связаны с включениями, как показано на рис. 15, Ясно, что для создания любого типа геликоидов, показанных на рис. 13 и 15, должен происходить сдвиг петли дислокации и геликоид может возникнуть или при действии источника скольжения во время закалки, или под действием выдавливающих напряжений, создаваемых внедренными частицами Механизм выдавливающих напряжений обсуждается в следующей части. [c.293]

При энергичных столкновениях астероидов, когда кинетическая энергия удара достаточна для полного испарения обоих сталкивающихся тел, механический эффект раздробления твердого вещества вообще отсутствует, так как вся масса полностью испаряется. В этом случае для образования мельчайших частиц механизм конденсации является единственным. [c.463]

В [63, 138] рассматривалась задача о конвективной диффузии к цепочке твердых реагирующих частиц. Механизм торможения (экранирования) массообмена в цепочках твердых частиц, а также качественное поведение такой системы являются теми же, что и в цепочке капель. [c.209]

Основную группу механического вида изнашивания составляет абразивное изнашивания, т.е. изнашивание поверхности детали в результате режущего или царапающего действия твёрдых частиц. Механизм этого вида изнашивания заключается в удалении материала с изнашиваемой поверхности либо в виде очень мелкой стружки, либо фрагментов металла выдавленного предварительно но сторонам пластически деформированной царапины, либо в виде дисперсных частиц, хрупко отделяющихся при однократном или многократном воздействии. [c.6]

Достоинство псевдоожиженных систем — высокая интенсивность теплообмена между слоем и омываемыми им поверхностями. Особенно большие значения коэффициентов теплообмена даже при осуществлении процесса псевдоожижения в обычных условиях достигаются в слоях мелкодисперсных частиц. Многочисленные экспериментальные исследования подробно изложены в ряде монографий [12, 18, 20, 49, 50]. При этом механизм переноса тепла, в котором, безусловно, главная роль принадлежит теплопроводности системы, сложен и много- образен. Поэтому теории, объясняющей влияние всех факторов на теплообмен, до сих пор не существует. Однако отдельные аналитические модели не только качественно правильно отражают особенности внешнего теплообмена в псевдоожиженном слое, но и при определенных условиях позволяют делать удовлетворительные количественные оценки. [c.57]

При псевдоожижении мелких частиц наблюдался резкий скачок величины коэффициента теплообмена слоя с поверхностью сразу после начала псевдоожижения, что, по мнению авторов, является следствием действия в механизме теплообмена обусловленной движением пузырей конвективной составляющей переноса тепла частицами. Этот скачок менее заметен в слоях крупных частиц при повышенных давлениях, что объясняется увеличение.м вклада конвективной газовой составляющей в общий коэффициент теплообмена с ростом диаметра частиц и давления в аппарате и уменьшением при этом вклада переноса тепла частицами. Как правило, в экспериментах максимальные коэффициенты теплообмена соответствовали скоростям фильтрации газа, примерно на 30% превышающим о причем экспериментально определяемые величины оптимальной с точки зрения теплообмена скорости фильтрации газа с удовлетворительной точностью совпадали с рассчитываемыми по предложенной Тодесом корреляции (3.8). [c.72]

Хотя в настоящее время нет полной ясности в механизме теплообмена, роль основных характеристик системы представляется вполне определенно. Поэтому можно сделать вывод, что повышение давления посредством увеличения плотности псевдоожиженного газа и уменьшения, как следствие этого, кинематической вязкости должно улучшать структуру слоя у теплообменной поверхности, согласно [69], и способствовать росту конвективной составляющей теплообмена. С увеличением диаметра частиц конвективная составляющая монотонно возрастает за счет увеличения скорости газа в пузырях и между частицами. [c.108]

Сравнивая выражение (7-38) с общим критериальным уравнением (6-3), заметим, что в (7-38) отсутствуют критерии Re, Рг, Re-r-Это свидетельствует о том, что наличие твердых частиц в жидкости не вносит существенных качественных изменений в механизм тепло- [c.246]

Как отмечалось в гл. I и 6, качественные изменения структуры потока и механизма теплопереноса в дисперсных потоках предложено определять лишь в первом приближении по характерной величине концентрации. По мере накопления опытных данных дальнейшие исследования позволят определить и оценить значения более общего, чем л((5), критерия качественных переходов, например по критерию проточности системы (Кп) или частиц (Кст)-262 [c.262]

Основные конструктивные особенности накопителей типа Винчестер следующие герметизация магнитного носителя использование магнитной ориентации частиц оксида па покрытии диска. За счет герметизации магнитного носителя, достигаемой использованием единого блока головка — носитель, уменьшен зазор между диском и магнитной головкой по сравнению с другими накопителями и соответственно повышена плотность записи. Частицы пыли диаметром 0,3 мкм и более отфильтровываются во избежание повреждения магнитного слоя носителя. За счет магнитной ориентации частиц оксида удалось уменьшить ширину магнитной дорожки. Однако при этом требуется повышенная точность механизма позиционирования головки. В накопителях типа Винчестер часто используется электронная система позиционирования. [c.42]

Сопротивление диффузии частиц и сопротивление миграции частиц в электрическом поле имеют одну и ту же природу, что указывает на общность механизма диффузии и электропроводности и позволяет использовать данные об электропроводности при изучении и объяснении явлений диффузии. [c.34]

Жаропрочность ряда металлов можно повысить, упрочнив металлическую основу введением в нее мелкодисперсных частиц тугоплавких соединений, главным образом различных окислов (материалы типа САП, т. е. спеченного алюминиевого порошка). Жаростойкость этих материалов, являющихся перспективными для применения в различных областях техники, и механизм их окисления исследованы автором, Б. К. Опарой, Т. Г. Кравченко и О. А. Пашковой на кафедре коррозии металлов МИСиС. [c.109]

Основным механизмом вязкого разрушения является зарождение, рост и объединение пор. В конструкционных сталях при незначительном деформировании поры образуются в первую очередь в результате отслаивания слабо связанных с ферритной матрицей крупных сульфидов марганца (MnS) и включений глинозема (АЬОз) [222]. Такие частицы, как карбиды и нитриды, в сталях связаны с матрицей весьма прочно, и поры могут возникать только при высоких локальных напряжениях. Поэтому для возникновения пор на карбидах необходимы большие пластические деформации. [c.111]

Очевидно, что конкретный механизм рассеяния электронов играет для термоэлектричества важную роль. Можно, например, предположить, что электроны, имеющие большую скорость, должны рассеиваться атомами решетки под меньшими углами, чем электроны с меньшей скоростью. Другими словами, средняя длина свободного пробега электронов будет зависеть от их кинетической энергии. Это верно в целом, но конкретная взаимосвязь длины пробега и энергии сложна и сильно зависит от электронной структуры решетки. Сложность связи между длиной пробега и энергией электронов не дает возможности получить количественное описание термоэлектричества, хотя качественно картина явления проста. Другими словами, наших сведений о поверхности Ферми реального металла недостаточно для вычисления термо-э.д.с. Следует отметить, что для полупроводников ситуация проще, поскольку число электронов и дырок, участвующих в процессе проводимости, значительно меньше. В этом случае модель электронного газа, в которой частицы подчиняются статистике Максвелла — Больцмана, лучше отражает истинную природу явления. [c.268]

При сверхвысоких энергиях (й > 50 Мэе) налетающего протона или а- частицы механизм ядериой реакции имой, чем следует нз теории составного ядра, но на этом гиы не будем останавливаться. [c.286]

В технических сплавах, содержащих хрупкие частицы, механизм зарождения трещин носит в большинстве случаев даслока-ционную природу. Образовавшиеся при деформировании дислокации движутся в теле металла, скапливаясь у препятствий (например, у неметгшлических включений). В скоплениях дислокаций й зарождаются трещины. Далы ейший рост трещин также имеет дислокационную природу. Дислокации, выходящие на поверхность металла вследствие его деформирования, способствуют возникновению учасжов, в которых атомы покидают решетку с меньШей затратой энергии. [c.12]

К рое характеризует размер области, заполненной разрядным током. При выполнении указанных выше условий rg оказывается много меныне радиуса разрядной трубки Как следует из соотношения (1), радиус разрядного шнура уменьшается с ростом давления или разрядного тока. К. г, р. происходит вследствие возникновения радиальной неоднородности скорости образования заряж, частиц и объёмной нейтрализации эаряж. частиц, механизмы к-рых различны в каждой конкретной ситуации. [c.449]

Беестолкиовительные У. в. В чрезвычайно разреженной плазме (лабораторной, космической), где частицы практически не сталкиваются между собой, также возможны У. в. При этом ширина У. в. оказывается гораздо меньше длин пробега частиц. Механизм диссипации, приводящей к превращению части кинетич. энергии направленного движения невозмушённого газа (в системе координат, движущейся вместе с У. в.) в энергию теплового движения, связан с коллективными взаимодействиями в плазме и возбуждением плазменных колебаний. В присутствии магн, поля в бесстолкновшпелъных ударных волнах существенны также эффекты закручивания ионов и индуцирования электрич. полей при вытеснении магн. поля движущейся плазмой. Масштабом ширины бесстолкновительных У, в. служит величина с/Шр, где с—скорость света, С0р = = (4ке — плазменная частота, [c.210]

В работе [353] изучались механизмы упрочнения при выделении частиц карбида ниобия в аустенитной нержавеющей стали (18% Сг—12% Ni—1% Nb) в процессе ползучести и старения при температуре выше 650° С после аустенизации с 1300° С. Автор показал, что при малых деформациях причиной упрочнения является торможение дислокаций атмосферой атомов ниобия, затем выделение частиц (механизм Орована), а при деформации 2% существенную роль играют дефекты упаковки. [c.312]

Разнообразие типов песвязанпых заряженных частиц, механизмов их генерации (возбуждения) приводит к тому, что электрический ток в диэлектриках представляет собой достаточно сложное физическое явление. [c.41]

Скорость осаждения взвеси можно увеличить также путем применения утяжелителей [87 ] — частиц с большей плотностью и размерами, чем частицы гидрозакиси, которые механически захватывают или сорбируют хлопья гидрозакиси железа, ускоряя при этом седиментацию и сгущение осадка . Роль инертных частиц играют нерастворимые примеси, входящие в состав нейтрализующего вещества — извести низкой активности, феррохромо-вого шлака, зольной пульпы, шлама газоочисток доменных, мартеновских и электросталеплавильных печей, саморассыпающихся шлаков, отходов цементного производства и др. Поскольку эти вещества содержат значительное количество окиси кальция, можно частично или полностью исключить применение извести. При использовании веществ со связанной окисью кальция (в виде двухкальциевого силиката в феррохромовом шлаке или карбоната кальция), помимо захвата и утяжеления за счет инертных добавок, действует эффект возникающего реагента . Постепенное появление в растворе ионов ОН и в связи с этим уменьшение скорости образования зародышей приводит к увеличению размера частиц. Механизм действия утяжелителей изучен недостаточно. Предполагают, что здесь имеют место чисто сорбционные процессы [88]. [c.112]

Примечание. Соответствие между наблюдением массы и изменением нарушения симметрии давно известно в физике элементарных частиц ...оказывается, принципы симметрии, справедливые на изначальном уровне, не проявляются на уровне наблюдаемых непосредственно на опыте величин, например масс частиц.. .. механизм спонтанного (т. е. самопроизвольного, наше примечание) нарушения калибровочной симметрии приводит к появлению масс у промежуточных бозонов и тем самым к различиям во внешних проявлениях слабых и электромагнитных взаимодействий [72]. С экспериментальным подтверждением существования бозонов есть много неясного, но для фотонов наблюдение их массы и изменение нарушения симметрии происходят при образовании и аннигиляции пар электронов и позитронов. Спонтанные нарушения симметрии как закономерность используются в доказательстве существования античастиц [120]. Термин изменение нарушения симметрии можно детализировать, отметив, в частности, возможную регулярность изменения. В термодинамических процессах имеются изменения нарушения симметрии, которые описываются как стохастические . Регулярные , стохастические и спонтанные изменения нарушения симметрии наблюдаются как закономерности в микро-, макро- и мегамире. Соотнесение характера изменения с определённой масштабной областью не является, вообще говоря, однозначным, поскольку наблюдение изменения нарушения [c.242]

Вместе с тем имеются сомнительные (с точки зрения возможного механизма процесса) различия в структуре формул. Вряд ли можно объяснить, что переход от колонны диаметром 63,5 мм к колонне чуть большего диаметра принципиально изменит характер влияния таких параметров, как плотность газа и частиц, их диаметр, т. е. если, согла сно (2.47), при псевдоожиженни слоя в колонне D/,>63,5 мм степень расширения прямо пропорциональна диаметру частиц, плотность их материала в степени 0,376, и обратно пропорциональна плотности газа в степени 0,126, то, согласно (2.48), в колонне / ь 63,5 мм степень расширения не зависит от диаметра частиц, обратно пропорциональна их плотности в степени 0,166 и прямо пропорциональна плотности газа в степени 0,083. [c.53]

Из изложенного выше следует отметить необходимость дифференцированного в зависимости от характера псевдоожижения подхода к данным моделям. По мнению Баскакова [49], пакетные модели справедливы для пузырькового и, возможно, турбулентного режимов псевдоожижения. Механизм теплообмена с газовыми пузырями при низкой концентрации частиц, естественно, иной, чем со сплошной фазой слоя. Здесь наиболее приемлемой может быть модель Забродского [20] или Буевича [74], согласно которой частицы получают тепло от газа, выполняя роль стоков тепла в стационарном газовом пограничном слое. Что же касается слоев крупных частиц, то все перечисленные модели, за исключением, возможно, Васана и Алювалья, не отражают сущность процесса. [c.60]

Многочисленные экспериментальные исследования, описанные в [18, 20], показали, что зависимость максимальных.коэффициентов теплообмена псевдоожижениого слоя с поверхностью от диаметра частиц имеет немонотонный характер. Сначала с ростом диаметра наблюдается резкое падение атаь затем следует довольно широкий интервал значений а, когда изменения максимальных коэффициентов теплообмена незначительны, т. е. наблюдается область очень пологого экстремума функции атах = = f(d), и, наконец, начиная с d = 2—3 мм, происходит постепенное увеличение атах- Описанное явление, естественно, сопровождается изменением механизма теплообмена, сущность, которого объясняется смещением акцента с кондуктивного на конвективный перенос тепла фильтрующимся газом. [c.61]

Боттерилл и Десаи [83], с одной стороны, изучали влияние давления на теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью, а с другой — использовали его как фактор, изменяющий вязкость газа с целью выявления ее роли в механизме теплопереноса. Было найдено, что данные ряды экспериментов в атмосферах гелия, неона, воздуха и углекислого газа могут быть представлены в виде зависимости величины, обратной максимальному коэффициенту теплообмена, 1/ 1пах от комплекса (l/fe)X X (ц/р)[87]. Однако двукратного увеличения максимального коэффициента теплообмена, ожидаемого, в соответствии с приведенным соотношением, при изменении давления от атмосферного до 0,8 МПа в опытах [83] с плотным движущимся слоем не произошло При увеличении рабочего давления до 1 МПа во всех исследованных системах газ — твердые частицы коэффициенты возросли всего на 15%. Это позволило сделать вывод о том, что кинематическая вязкость не является главным фактором, который определяет интенсивность переноса тепла, и оказанное ею коррелирующее воздействие было случайно. В опытах с псевдоожиженным слоем наблюдалось существенное влияние изменения давления в аппарате на величину коэффициентов теплообмена с поверхностью при использовании в качестве сжижаемого материала крупных частиц узкого фракционного состава. Например, для псевдоожиженного воздухом слоя медной [c.69]

Несмотря на значительные расхождения между экспериментальными и расчетными данными (рис. 3.11), выражение для конвективной составляющей коэффициента теплообмена в ряде случаев [75, 76, 78, 88] довольно успешно описывает экспериментальные данные. Это позволило провести ряд специальных опытов, направленных на изучение механизма конвективного теплообмена в слоях крупных частиц. Исследования проводились на установке, подробно описанной в параграфе 3.4. Измерение коэффициентов теплообмена между поверхностью датчика-нагревателя и слоем дисперсного материала осуществлялось по методике, изложенной в 3.4.3. В данной серии опытов использовался датчик диаметром 13 мм, устанавливаемый вертикально вдоль оси колонны или горизонтально на расстоянии 62 мм от газораспределительной решетки. Слой образовывали модельные материалы — стеклянные шарики узкофракционного состава со средними диаметрами 0,45 мм (0,4—0,5), 1,25 мм (1,2— 1,3) и 3,1 мм (3,0—3,2). Их физические характеристики приведены в табл. 3.3. Коэффициенты теплообмена измерялись в псевдоожиженных слоях, затем в плотных, зажатых сверху жесткой металлической сеткой (опыты проводились в колонне из оргстекла, при этом движения частиц не наблюдалось). Эксперименты с плотн лми зажатыми слоями повторялись заметного разброса точек (вне пределов точности измерений) не наблюдалось. [c.88]

Хотя основным объектом исследований данной работы являлся слой крупных частиц, псевдоожижаемых в аппарате под давлением, для выяснения механизма влияния последнего на теплообмен была проведена серия опытов и с мелкими частицами. [c.103]

Однако на рисунке можно проследить различия во влиянии давления на атах при псевдоожижении крупных и мелких частиц не только с количественной стороны, но и с качественной. Так, если для мелких частиц (d = 0,126 и 0,25 мм) зависимость amax = f(P) линейная или близкая к ней, то для более крупных она становится степенной. Объясняется это, по-видимому, изменением механизма теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью. [c.108]

Результаты расчета функции гэ(Тст. Тел, Всл) и срзЕнение их с экспериментальными данными позволяют по-новому оценить роль лучистого теплообмена при переносе энергии в псевдоожиженном слое. Как правило, считается, что радиационный теплообмен несуществен до температуры порядка 1000 °С, особенно для мелких частиц [180]. Такое заключение можно сделать исходя из сравнения потоков энергии, которые передаются от слоя к поверхности различными механизмами переноса [127, 50]. В то же время обработка экспериментальных данных (см. рис. 4.16) показывает, что при сравнительно низких температурах ( ст = 300°С, сл = = 600 °С) в слое мелких частиц (d = 0,32 мм) распределение температуры вблизи поверхности теплообмена опре-леляетгя радиационным переносом. Учитывая это, необходимо уточнить условия, при которых роль излучения в формировании распределения температуры вблизи поверхности будет существенна. [c.183]

Механизм износа различен и зависит от условий износа, но в основном он состоит в том, что с поверхности металла вырываются мелкие частицы. В случае обычного трения поверхность металла наклепывается и сопротивляемость истиранию возрастает. Следовательно, в данном случае способность металла к наклепу в существенной степени определяет его износостойкость. В случае аб- О 00 Ш вОО 800 разивного износа, когда твердые части- TSepdo mr V [c.503]

Жаростойкость дисперсноупрочненных композиций зависит также от метода их получения (повышают жаростойкость методы получения композиций, обеспечивающие меньшую степень коагуляции частиц упрочняющих окислов в металлической матрице), пористости композиций (которая снижает жаростойкость), температуры (которая не-только повышает скорость окисления, но и изменяет стабильность упрочняющих окислов в металлической матрице, механизм их попадания в окалину, а также механизм и характер контроля процесса окисления), температуры спекания композиций, изменения летучести окалины, отслаивания окалины и др. [c.111]

Полученные значения параметра Od без конкретизации механизма зарождения микротрещин интерпретировать сложно. Отметим лишь, что они одного порядка с аналогичными величинами, используемыми для описания процессов микроповреждения в сталях. Так, по данным работы [275], типичные значения Od в модели образования микронесплошностей около частиц РезС в сфероидизированной стали составляют 1700 МПа, в работе [322] приводится расчетное значение напряжения, необходимого для растрескивания карбидов в стали 0,36С—1,28Мп, равное 2027 МПа. С другой стороны, верхняя оценка значений параметра ffd, в качестве которой можно принять теоретическую прочность, на разрыв для решетки Fe, дает величину порядка /2яжЗ-10 МПа [121]. [c.107]

Кроме зарождения пор на включениях поры могут формироваться из микротрещин, зародившихся в результате дислокационных реакций (механизм Стро, Коттрелла и т. д.) и не распространившихся по механизму скола (ai<5 ). В данном случае микротрещины притупляются за счет релаксации напряжений в их вершинах и превращаются в пору. Несмотря на возможный дислокационный механизм зарождения пор, вязкое разрушение конструкционных материалов происходит за счет пор, зародившихся на частицах второй фазы включениях, карбидах и т. д. Таким образом, существует большой набор значений деформации, требуемой для зарождения поры. Поры возникают на включениях при значительно меньших деформациях, чем на карбидах и нитридах. Возникновение пор вокруг крупных частиц облегчено по сравнению с мелкими. [c.111]

Затвердевание металлов происходит при падении свободной энергии твердой фазы ниже уровня энергии жидкого состояния. Температура, при которой это имеет место, есть температура затвердевания (или в случае сплава) температура ликвидуса. Затвердевание требует, однако, образования в жидкости центров кристаллизации, механизм возникновения и роста которых весьма сложен. При температурах, лежащих ниже температур затвердевания, но близких к ней, различие в свободных энергиях жидкой и твердой фаз малы, поэтому и силы, приводящие к переходу между ними, невелики. Когда появляется твердый зародыщ, свободная энергия падает в результате перехода в твердую фазу, однако поверхностные силы на границе между фазами приводят к росту свободной энергии. И только когда эффект от образования новой фазы превысит этот поверхностный эффект, маленькая твердая частица сможет расти. Когда это происходит, говорят, что зарождается затвердевание и твердая фаза быстро распространяется в жидкости с выделением скрытого тепла, которое увеличивает температуру до температуры затвердевания. Величина переохлаждения, возможного до образования центров затвердевания, зависит от тепловых свойств конкретного металла. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...