Контур Свойства

Чтобы оценить применимость формулы СУ.29) для различных форм поперечных сечений балок, возьмем сечение, вытянутое вдоль нейтральной линии (рис. У.24,а). В точке контура сечения касательное напряжение направлено по касательной к контуру (свойство 1.6). Поэтому напряжение т в произвольной точке контура будет направлено по касательной к нему, а не параллельно оси у, как это предполагалось при выводе. Горизонтальный компонент как это видно из рис. У.24, а, который при выводе не учитывался вообще, может оказаться больше Следовательно, формула (У.29) для определения т в произвольной точке такого сечения непригодна. Если же сечение вытянуто вдоль силовой линии (рис. У.24, б), то по тому же свойству и симметрии [c.155]

Деталь, изображенная на рис. 134 изготовляется из прутка качественной стали ЗОХГСА, подвергается термической обработке и цинкованию. Так как данные о показателях свойств материала и покрытии указаны в технических требованиях, то их следует относить ко всей детали. Поверхности, для которых отмечен более высокий класс шероховатости 2,5 и / д0,63, являются сопрягаемыми. Для наглядного пояснения сопрягаемых элементов показаны контуры пограничных деталей. Из предварительного знакомства с чертежом ясно, что деталь ответственная, испытывает большие нагрузки при работе и поэтому требует особого внимания при ее изготовлении. [c.186]

Магнитодиэлектрики необходимы для изготовления сердечников высокочастотных магнитных систем катушек индуктивности фильтров генераторов контуров радиоаппаратуры, поскольку листовые и ленточные магнитномягкие материалы при больших частотах (свыше 100 кгц) не могут быть применимы вследствие резкого падения магнитных свойств. [c.280]

Так как ремень имеет замкнутый контур, то изменение относительных деформаций его обоих ветвей возможно только в том случае, если при работе передачи ремень будет проскальзывать по шкивам. Действительно, как показывают опыты, на некоторой дуге ОН обхвата ведомого шкива (рис. 226) ремень постепенно удлиняется. При этом отдельные сечения ремня начинают перемещаться со скоростью, превышающей линейную скорость шкива (у -Ь Щк 2)-Одновременно с этим, на дуге КР обхвата ведущего шкива ремень укорачивается и начинает скользить по ободу в направлении, обратном вращению шкива, т. е. в пределах дуги l(L линейная скорость ремня оказывается меньше линейной скорости ведущего шкива (у—Шк < У]). Такое скольжение, обусловленное упругими свойствами материала ремней, называют упругим скольжением и оно неизбежно для ременных передач. [c.356]

Чтобы облегчить построение ядра сечения, используем следующее свойство нейтральной линии при повороте нейтральной линии вокруг некоторой фиксированной точки А контура сечения точка приложения силы перемещается вдоль некоторой прямой. Для обо- [c.342]

С равенством (6.17) связано известное свойство ударных волн увеличение угла наклона ударной волны а приводит к увеличению энтропии газа за ударной волной. Таким образом, функция (р увеличивается вместе с а. Отсюда видно, что вариация i t > О допустима только тогда, когда ) < Из сказанного ранее заключаем, что величина х не может быть уменьшена за счет увеличения а только при условии

решению задачи 6 в осесимметричном случае или в плоском случае без ограничений на подъемную силу профиля соответствуют течения с головной ударной волной, не содержащие иных ударных волн в области аЬс, если интенсивность ударной волны может быть изменена малыми вариациями контура аЬ. [c.153]

Функции процессов могут зависеть от тех же термодинамических переменных, что и функции состояния, т. е. свойства системы, но в отличие от последних они в общем случае зависят и от способа (пути) изменения переменных при переходе системы из одного состояния в другое. Поскольку и функции процессов, и функции состояния входят совместно в уравнения термодинамики, часто возникает необходимость различать их по каким-либо формальным математическим признакам. Один из таких признаков можно указать, рассматривая процесс, в конце которого термодинамические переменные приобретают свои начальные значения, т. е. система в результате ряда изменений возвращается в свое исходное состояние (круговой процесс или цикл). В соответствии с данными выше определениями для любых функций состояния У криволинейный интеграл по замкнутому контуру в пространстве термодинамических переменных [c.40]

Коэффициент пропорциональности L между силой тока I в контуре и магнитным потоком <1>, создаваемым этим током, называется индуктивностью. Индуктивность зависит от размеров и формы проводника, от магнитных свойств среды, в которой находится проводник. [c.190]

С макроскопической точки зрения дислокационная деформация кристалла как сплошной среды обладает в общем случае следующим СВОЙСТВОМ при обходе по любому замкнутому контуру L, [c.150]

Формулировка уравнения, выражающего основное свойство дислокационных деформаций, достигается естественным обобщением уравнения (27,6). Введем тензор Рг тензор плотности дислокаций) такой, чтобы его интеграл по поверхности, опирающейся на любой контур L, был равен сумме Ь векторов Бюргерса всех дислокационных линий, охватываемых этим контуром [c.164]

В примере (рис. 6.7) уравнение Бернулли позволило определить приращение давления только в одной точке обтекаемого контура. В остальных точках обтекаемого контура получить давление, действующее на тело, из уравнения Бернулли нельзя. Для определения эпюры давлений р (рнс. 6.8) надо решать общие уравнения движения жидкости с учетом ее взаимодействия с твердым телом. К сожалению, получить теоретически аэродинамические силы, особенно с учетом реальных свойств жидкости или газа (сжимаемости, вязкости) и режимов обтекания, для разных профилей сечений стержня не представляется возможным. Поэтому основную роль при определении аэродинамических сил имеют экспериментальные исследования, которые полностью подтверждают сделанный качественный вывод о том, что аэродинамические силы зависят от квадрата скорости потока. [c.237]

Обратим внимание на важную особенность системы (4.17) в нее не входят константы упругости и и. Следовательно, при заданных на поверхности пластинки нагрузках р , ру (4.4) эти уравнения могут быть решены и дадут напряжения, не зависящие от упругих свойств изотропного линейно-упругого материала. Это положение обычно называют теоремой Леви. Она служит теоретическим основанием, позволяющим напряжения, найденные на моделях, изготовленных из какого-либо материала, переносить на геометрически подобные и аналогично загруженные детали конструкций, выполненные из другого материала. Например, в методе фотоупругости используются прозрачные модели, а результаты экспериментальных исследований переносят на стальные, бетонные и т. п. элементы конструкций. Подчеркнем, что строго это положение справедливо только для элементов с заданной поверхностной нагрузкой (а не перемещениями) и, как показывает более подробный анализ, только для односвязных тел, т. е. тел без отверстий. В телах с отверстиями для применимости теоремы Леви надо, чтобы выполнялось дополнительное условие, а именно на каждом из замкнутых контуров тела и отверстий главные векторы и момент поверхностной нагрузки должны быть равны нулю. [c.77]

Дифференциальные уравнения равновесия и уравнение Леви, а также контурные условия (6.12) при отсутствии массовых сил не содержат упругих постоянных материала. Следовательно, в случае плоской деформации при отсутствии массовых сил напряженное состояние тела в любом его односвязном сечении, параллельном плоскости деформации, определяется заданными на контуре этого сечения силами, его формой и не зависит от свойств материала. [c.101]

Рассмотрим первую основную задачу для конечной односвязной области. Так как искомые аналитические функции ф(г) и i j(z) однозначны в данной области S и упругие постоянные Я и х не входят в граничное условие (6.109), то решение этой задачи, даваемое функциями ф(2), -113(2), не зависит от упругих постоянных X и Х, иначе говоря, при заданных внешних силах на границе конечной односвязной области напряженное состояние в заполняющем ее теле не зависит от упругих свойств материала. Для конечной многосвязной области решение, определяемое функциями ф(г), я з(2), зависит от материала среды. Чтобы решение, определяемое функциями ф(2), 1 з(2), не зависело от упругой постоянной ус, главные векторы сил, приложенных к каждому из контуров Lh, как это следует из формул (6.100), (6.101), должны быть в отдельности равны нулю. Именно в этом случае напряженное состояние не зависит от упругих постоянных тела. Этот результат и составляет теорему Мориса Леви, лежащую в основе метода нахождения напряженного состояния в каждой точке изотропной однородной среды на мо- [c.132]

В последние годы стали разрабатываться газообразные поршневые двигатели, в которых продукты сгорания выполняют функции источника теплоты, а рабочим телом является газ (наиболее подходящий по своим термодинамическим свойствам), циркулирующий в замкнутом контуре. Идея подобного двигателя внешнего сгорания была высказана еще Р. Стирлингом в 1817 г. [c.540]

В гл. 2 были описаны основные кинематические свойства вихревых движений и доказаны соответствующие теоремы. Теперь, располагая уравнениями динамики, можно установить динамические свойства вихрей. В основе их рассмотрения лежит теорема Томсона если идеальная жидкость движется под действием сил, обладающих однозначным потенциалом, и процесс баротропен, то циркуляция скорости по любому замкнутому жидкому контуру постоянна во времени. Напомним, что контур называют жидким, если во время движения он состоит из одних и тех же частиц. [c.107]

Выясним теперь свойства интеграла по произвольному замкнутому контуру L от сопряженной скорости [c.213]

Введем еще одно важное понятие. Выберем в жидкости замкнутый контур I (рис. 11, а) и проведем через каждую его точку линию тока. Получим трубчатую поверхность, которую назовем трубкой тока. Если контур I мал, то трубку тока будем называть элементарной. В пределах поперечного сечения элементарной трубки тока распределение скоростей жидких частиц принимают равномерным. Для конечных трубок этого в общем случае допустить нельзя. Очевидно, трубки тока имеют то свойство, что через их боковую поверхность жидкость не протекает. [c.35]

Это свойство подобия фигуры относительных скоростей иа плане скоростей фигуре звена на схеме механизма позволяет определять скорости любых точек этого звена не из уравнений, а гра<)л1чески, построением подобных фигур. Отметим, что проверкой правильности графического построения подобных фигур на плане является порядок букв на схеме и на плане скоростей. Так, если порядок букв на схеме при обходе контура звена по часовой стрелке будет С, D и F, то на плане скоростей этот порядок должен сохраниться, т. е. буквы должны идти в том же порядке с, d и f. [c.83]

В общем вцце контур и размеры плоской заготовки зависят от формы и раз еров готового днища и в некоторой мере от свойств материала, метода штамповки (с прижимом или без него, горячая или холодная), смазки, конструкции лтампа и принятых размеров пуансона и матрицы. [c.25]

Умение держать в своем сознании объемную форму в целом, а не отдельную деталь, разрабатываемую в данный момент времени, составляет важное свойство профессионально поставленного восприятия как реальных объектов, так и их графических эквивалентов. Особенно большое значение имеет сказанное при эскизировании технической детали или конструкции по реальному образцу (рис. 2.3.6,а,б). Если у студента к этому времени не сформированы прочные навыки целостного подхода к изображению, то процесс эскизиро-вания сводится к механическому срисовыванию деталей внешних очерковых контуров, соответствующих отдельным частям формы (см. рис. 2.3.6,а). Так как при этом в построении отсутствует какая-либо геометрическая основа, то такой подход должен пресекаться преподавателем в самом начале его возник1 овения. [c.90]

Рассмотрим стержни левого контура OGFB фермы на рис. 5.4. Усилия в соответствующих стержнях очертания Мичелла имеют постоянную величину, а усилия в стержнях, ортогональных к контуру, равны нулю. Мы будем использовать первое свойство для контурных стержней очертания, показанного на рис. 5.4. Так как для этого очертания нельзя использовать второе свойство, мы потребуем взамен, чтобы усилия в стержнях, ведущих от контурных узлов в глубь очертания, имели постоянную величину. [c.59]

Вместе с тем, когда частота и собственных колебаний осциллятора приближается к частоте возмущающей силы, амплитуда частного решения становится максимальной. На этом свойстве основаЕЮ действие различных акустических резонаторов, маятниковых систем, настроечных колебательных контуров в радиотехнике. [c.236]

Для обеспечения сопряжения эвольвентных зубчатых колес, изгот ов-ленных в различных условиях, необходимо, чтобы любое колесо соответствовало требованиям, стандарта, устанавливающего основные параметры зацепления. Стандарт на параметры зубчатой рейки установлен на основании свойства сопряженности пря.молинейнрго профиля рейки с эвольвентой окружности. Реечный контур ] (рис. 10.10), положенный в основу стандарта, т. е. принятый в качестве базового для определения теоретических форм и размеров зубчатых колес, называется теоретическим исходным контуром, или исходным контуром. Прямая а — а, перпендикулярная осям симметрии зубьев рейки, по которой их толщина равна ширине впадин, называется делительной. Расстояние между одноименными профилями, измеренное по делительной или любой другой параллельной ей прямой, называется шаго.и исходного контура Р, а расстояние между этими же профилями, измеренное по нормали,— основным шагом Pj исходного контура. Они связаны соотношением [c.101]

Это свойство консервативных сил можно сформулировать и ина-е силы поля являются консервативными, если в стационарном слу-ае их работа на любом замкнутом пути равна нулю. Чтобы убе-иться в этом, разобьем ироизвольный замкнутый контур на дв асти 1а2 и 2Ы (рис, 4.5). Тогда работа А на замкнутом пути [c.89]

Установим понятие суммы свободных плоскостных элементов. Пусть в плоскостях Р и Q лежат два элемента (рис. 6). На основании указанных выше свойств свободного элемента без ограничения обш,ности можно полагать, что их контуры — это прямоугольники с общей стороной AB = BA=h (рис. 6). Плоскостной элемент DEF со сторонами D ( D h) и DE на.зовем суммой плоскостных элементов, расположенных в плоскостях Р и Q [c.31]

Аналогичные свойства имеют точки пересечения главных осей эллипса с его контуром. Ясно, что, проводя через любую главную ось эллипсоида плоскость,. мы получим в ее пере-сеченнн с эллипсоидом эллипс, причем главная ось эллипсоида будет вместе с тем и главной осью этого эллииса. [c.81]

Топологическая размерность D - всегда равна целому числу. Топологическая размерность относится к топологическому свойству фигур, т.е. к свойству, не изменяющемуся при любых деформациях, производимых без разрывов и склеиваний (при взаимно однозначных и непрерывных отображениях). Так, окружность, эллипс, контур квадрата имеют одинаковую топологическую размерность Дт=1 и одни и те же топологические свойства, т.е. эти линии могут быть деформированы одна в друтую описанным образом. Поверхность (в частности, плоскость или часть ее) - ее топологическая размерность Б евклидовом пространстве йт 2 (двумерный образ) пространство, а [c.154]

Как известно 25, 26], химические реакции сопровождаются генерацией в колебательном контуре высокочастотной ЭДС и высокочастотного тока. Однако это свойство реагирующих веществ, характерное для взаимодействий на атомио-молску-лярном уровне, не рассматривалось с позиций структурообразующих процессов, например, как коагуляция, конденсация, кристаллизация. [c.17]

В связи с этим большой интерес представляют исследования, посвященные анализу прочности сварных соединений гфи двухосном нагружении. В частности, в /46/ предложен метод оценки механических свойств сварных соединений тонкостенных сосудов давления путем гидростатического выпучивания атоских образцов и цилиндрических обечаек. закрепленньрс по контуру. Требуемое соотношение компонент напряженного состояния п = 02 / а I в испытываемых образцах достигалось выбором соответствующего контура отверстия в матрице установки. При испытании выпу чиванием образцы располагались таким образом, чтобы шов был симметричен относительно кромок отверстия. Прочность сварного соединения по предлагаемой методике оценивалась косвенно по величине напряжений в основном металле в момент разрушения соединения. [c.82]

В качестве примера на рис. 4.5 приведена эпюра распределения кольцевых напряжений Оо по юлщине стенки оболочки, пос фоенная с учетом граничных условий на внутреннем и внешнем контурах цилиндрической оболочки и свойств логарифмические спиралей. Как видно, в отличие от тонкостенных оболочек эпюра напряжений сТд в рассматриваемом случае непостоянна по толщине, и характер распределения 09 зависит от параметра толстостенности оболочки [c.211]

Построение сотки начинается с того, что подземный контур флютбета обводят ближайшей иредиолагае.мой линией тока и образовавшуюся при этом полоску разбивают на криволинейные квадратики (в количестве 10—20). После этого квадратики проверяют и уточняют путем вписывания в них прямолинейных квадратиков, поставленных па ребро с вершинами в серединах сторон первоначальных квадратиков. Правильная форма таких квадратиков II служит проверкой соблюдения второго из вышеу иомяпутых свойств гидродинамической сетки. [c.325]

Из теоремы Томсона следует свойство сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости имела значение У. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2/. Так как по теореме Томсона dTldi = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменяются во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г = О и У = 0), то оно 108 [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...