Волны давления с крутым фронтом

Осциллограммы подтверждают наличие в камере волн давления с крутым фронтом. На фиг. 10. 25, г и можно наблюдать сильное увеличение давления в течение очень короткого периода времени. Амплитуда этих колебаний очень велика и может достигать 14--35 кг/см при среднем рабочем давлении, равном 20 кг/см -. Частоты, зафиксированные в этих условиях, оказываются больше, чем частоты,, наблюдаемые при тех же условиях (та же длина камеры), но в случае синусоидальных колебаний. Теплообмен между газом и стенками увеличивается. Записи температуры в различных точках камеры (см. фиг. 10.27) показывают, что тем пера-тура при таком типе высокочастотной неустойчивости (волна с крутым фронтом) значительно выше, чем при нормальных условиях работы. [c.669]

При неустановившемся течении сильная волна сжатия постепенно переходит в ударную волну, движущуюся со скоростью, -большей скорости звука. Наблюдаемые частоты оказываются выше в случае волны давления с крутым фронтом, чем в случае синусоидальных возмущений. [c.682]

Реальное тело не обладает абсолютной жесткостью. Поверхность тела, на которую действует давление продуктов взрыва, деформируется, что оказывает влияние на интенсивность импульсивных нагрузок. Реакция тела на действие нагрузок сводится к следующему 1) вблизи поверхности материал тела под действием высокого давления продуктов взрыва вначале сильно сжимается 2) при внезапном уменьшении давления поверхность тела возвращается в ненапряженное состояние, хотя материал может получить значительную пластическую деформацию 3) в теле возникают возмущений, вызванные действующим давлением продуктов взрыва, длительность действия которых мала, так что длина импульса в материале невелика, однако возмущения имеют вид волны с крутым фронтом. Распространение этих волн проходит с высокими скоростями, т. е. в этом случае, очевидно, зарождаются ударные волны. При большой интенсивности возмущений тело может разрушаться либо в отдельных локальных областях, либо по всему объему. [c.17]

Волна давления, распространяясь во втором отсеке трубы, превращается в ударную волну с крутым передним фронтом и пологим спадом давления за фронтом. Давление спадает тем медленнее, чем больше объем первого отсека трубы. Давление непосредственно за фронтом связано со скоростью распространения ударной волны соотношением [c.369]

Важны два других типа волн напряжения, возникающих в среде, в которой зависимость напряжение — деформация перестает быть линейной,— ударные волны и пластические волны. Ударная волна может образоваться в среде, когда скорость распространения больших возмущений превосходит скорость распространения меньших возмушений. При этих условиях любой импульс давления, распространяясь в среде, образует все более и более крутой фронт, толщина которого в пределе ограничивается молекулярным строением среды. С другой сто- [c.8]

Для большинства твердых тел, как упоминалось в предыдущем параграфе, da jds постоянно для напряжений ниже предела упругости и убывает выше этого предела. Поэтому большие деформации распространяются со скоростью, меньшей скорости упругих волн, и распределение деформации будет подобным тому, которое показано на фиг. 38. Однако когда da jd возрастает с ростом е, большие деформации распространяются быстрее малых и любой большой импульс, распространяясь в среде, образует крутой фронт, градиент в котором чрезвычайно ограничен диссипативными силами типа вязкости и теплопроводности. Значимость этих диссипативных сил возрастает, когда перепад давлений на фронте импульса становится круче. Образование ударных волн будет рассмотрено ниже. [c.156]

Выбор параметров разрядной цепи и напряжения, до которого заряжается конденсатор, зависит от выполняемого технологического процесса. Во второй стадии при расширении искрового канала образуется ударная волна, представляющая возмущение в среде, которое распространяется в виде зоны сжатия с крутым передним фронтом. Давление на фронте ударной волны достигает нескольких десятков тысяч атмосфер и определяется скоростью выделения энергии в канале разряда. Исследования показали, что толщина фронта ударной волны определяется величиной свободного пробега молекулы в жидкости и имеет порядок 10 — 10 м.ц. [c.283]

Чтобы получить возможность с вычисленным шагом рассчитывать крутые фронты волн напряжений, к давлению добавляется искусствен- [c.176]

Однако, это давление ввиду кратковременности его действия (10 —10 с) распространяется на очень малую глубину от плоскости контакта. Ударная звуковая волна действует подобно электромагнитной. Для электромагнитной волны глубинные слои оказывают при крутом ее фронте (высокая частота) бесконечно, большое сопротивление и она затухает в тонком поверхностном слое. Точно так же и пластические деформации ударной звуковой волны взрыва гаснут в тонком слое контактной поверхности, особенно, если нижняя плита (рис. 2, а) большой толщины и опирается на массивный фундамент. [c.7]

РДТТ, 659 Волны давления с крутым фронтом, 668—669 Воспламенение [c.784]

Теория ударных волн в жидкости с пузырьками, основанная на уравнении БКдВ, несмотря на ее ограниченность (слабые волны, распространяющиеся только в одном направлении, отсутствие отраженных волн, огрубление эффектов теплообмена), позволила получить следующий очень важный и красивый результат. Эволюция импульса заданной исходной формы в зависимости от его амплитуды и длительности, в зависимости от походного давления и физических характеристик пузырьковой среды определяется только двумя безразмерными параметрами Re и о. Указанная теория выделила различные типы возмущений волновой пакет (рис. 6.6.2,5), солитон (рис. 6.6.2, а), размазывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом (рис. 6.6.1), реализация которых определяется параметрами Re и о. В настоящее время благодаря накопленному материалу каждому типу волн можно отнести ориентировочную область на диаграмме Re, а. Такая диаграмма (V. Kuznetsov et al, 1978 [c.78]

Это отчасти объясняется тем, что волны с крутым фронтом образуются не мгновенно, как в случае детонации, а постепенно усиливаются в течение нескольких пробегов назад и вперед по камере, пока они, наконец, не достигают устойчивых параметров, соответствующих колебаниям с большой амплитудой. Короткая докритическая часть сопла отражает почти все эти волны. Если докритическая часть сопла длинная, она демпфирует волны по мере их появления, так что они уже не могут усиливаться. В результате наблюдаются колебания давления с небольшой амплиту- дой и почти всегда синусоидального типа. Время от времени можно наблюдать образование волны с крутым фронтом с последующим немедленным демпфированием ее, так что устойчивый процесс таких колебаний не может развиваться. [c.672]

Исходные периодические, например синусоидальные плоские эву ковые волны с большой амплитудой, как было зкспериментально показано автором и как легко показать теоретически, переходят в конечном итоге в такие окачки уплотнения. Это связано с тем, что скорость звука с ростом температуры возрастает. Поэтому небольшое увеличение давления в местах повышенного давления, где температура за счет адиабатного сжатия увеличена, распространяется быстрее, чем в местах с пониженным давлением. В результате этого части волны с повышенным давлением догоняют участки разрежения, так что в конечном итоге головная часть волны превращается в крутой фронт давления со скачкам давления конечной высоты, в то время как хвостовая часть волны становится более пологой. [c.245]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

Радиационное давление и акустические потоки в жидкости. При интенсивном ультразвуке форма волны искажается — она принимает пилообразную форму с крутым подъемом переднего фронта. Это приводит к появлению радиационного давления и акустических потоков. Последние носят вихревой характер и возникают в свободном неоднород-нем поле и вблизи препятствий, находящихся в звуковом поле. [c.26]

Маринеско приписывает воспламенение упомянутых веществ ударному действию звуковой волны. Основанием для этого может служить тот факт, что при большой силе звука мы имеем дело, как правило, с волнами конечной амплитуды, форма которых, т. е. распределение плотности и давления, не синусоидальна, а пилообразна, причем задние фронты всегда более пологи, а передние более круты. [c.528]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...