Отрыв в пограничном слое (см. Пограничный слой, отрыв)

Опрессовка 85, 91, 100, 101, 430 Осевые машины 615 Осесимметричные каверны 235 Отрыв в пограничном слое (см. Пограничный слой, отрыв) [c.672]

НИИ достигает минимума, так что на участке АС оно падает, а на участке СЕ возрастает. Такие же изменения давления вдоль поверхности тела имеют место и в пограничном слое (так как поперек пограничного слоя давление почти не меняется). Следовательно, на участке СЕ жидкость в пограничном слое должна двигаться по направлению возрастания давления, что приводит к ее торможению. Наиболее сильно это торможение сказывается, конечно, на частицах жидкости, движущихся около самой поверхности цилиндра, т. е. обладающих наименьшей скоростью. В некоторой точке О вниз по потоку эти частицы останавливаются, а за точкой О даже двигаются вспять по сравнению с более удаленными от поверхности цилиндра и поэтому еще не заторможенными частицами. Образующееся у поверхности тела за точкой О возвратное течение оттесняет внешнее течение от поверхности цилиндра — происходит, как говорят, отрыв пограничного слоя от обтекаемой поверхности с образованием в жидкости поверхности раздела ОР. Если пограничный слой до отрыва был ламинарным, то после отрыва он ведет себя как свободная струя в затопленном пространстве и быстро становится турбулентным (при заметно меньших Не, чем не отрывавшийся пограничный слой, так как наличие стенки действует на течение стабилизирующим образом). Поверхность раздела ОРу являющаяся поверхностью тангенциального разрыва скорости, весьма неустойчива (см. ниже) и свертывается в один или несколько вихрей. В области РОЕ за поверхностью раздела около цилиндра образуется крупный вихрь второй такой же вихрь образуется в нижней части цилиндра. Эти вихри попеременно отрываются от поверхности цилиндра и уносятся вниз по течению на их месте образуются новые вихри. [c.71]

Таким образом, только в том случае, если > tig, состояние в пограничном слое при х >- Хо не влияет на состояние пограничного слоя при х < Хд. Обычно этот эффект не учитывают, так как возмущение на внешней границе югра-ничного слоя экспоненциально мало. Однако в том случае, если имеет место отрыв пограничного слоя (см. 7.10) при возмущение внешнего течения нельзя считать палым и происходит перестройка всего течения на внешней 1 рани-це, а вместе с ним и течения внутри пограничного слоя. [c.386]

Вес частиц значительно (на несколько порядков) меньше сил адгезии и им можно пренебречь. В пограничном слое (см. рис. X, 1, с. 301) лобовая сила резко уменьшается (поэтому отрыв частиц происходит при скорости, значительно большей, чем осаждение частиц). После контакта сила инерции исчезает. Тогда условие закрепления частиц (IX, 1), если Ftp = О, можно представить в следующем виде [c.269]

На рис. 27.7 [81] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра в зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле ф и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления. Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (см. гл. 24) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости. [c.321]

Осаждение частиц, так же как и отрыв прилипших (см. с. 300), происходит в пограничном слое и зависит от характера движения в нем. Последнее обстоятельство учтено, и коэффициент Кп связан со структурой потока следующим образом [249] [c.279]

Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а. [c.195]

Уравнения ламинарного пограничного слоя получены на основании допущения о малости его относительной толщины. Однако оно не оправдано, если возникает отрыв потока (см. гл. 6 и 1). Методы расчета, изложенные в п. 8.14, 8.15, можно использовать только для участков, расположенных выше точки отрыва. [c.348]

Структура турбулентного потока, тормозящегося в поле соленоида, показана на рис. 3, г (8 = 5, вариант 13 в табл. 2). Отрыв пограничного слоя отсутствует, толщина пограничного слоя на входе в соленоид имеет относительно большую величину в результате предшествующего взаимодействия с магнитным полем. В зоне соленоида, вплоть до выхода из него, толщина пограничного слоя остается почти постоянной. На выходе из соленоида генерируется ударная волна,и толщина пограничного слоя возрастает вниз по потоку от выходного сечения соленоида. Напомним, что, в противоположность описанной ситуации, при том же самом значении 8 = 5 в случае невязкого течения образуется ярко выраженная каверна (см. рис. 3, а). Полезно также обратить внимание на то, что магнитное поле в случае турбулентного потока наиболее сильно деформирует поле скорости в пограничном слое вблизи стенки канала. [c.400]

Для выяснения влияния пограничного слоя на отрыв частиц обратимся к рис. X, 1- В зависимости от скорости потока пограничный слой может быть ламинарным (рис. X, 1, ) и турбулентным (рис. X, 1,6). Ламинарный пограничный слой характеризуется линейным распределением скорости в нем. Прилипшие частицы могут быть утоплены в этом слое тогда, когда их диаметр меньше толщины пограничного слоя (см. положение I, рис. X, 1,а). Положение П характерно тем, что диаметр прилипших частиц больше толщины пограничного слоя. [c.301]

Отрыв прилипших частиц может происходить при движении газа или воздуха в трубопроводе. В этих условиях одна осевая скорость не может характеризовать воздействие потока на прилипшие частицы, которое изменяется в зависимости от диаметра трубопровода. Поэтому следует связать это воздействие с числом Рейнольдса (Re). Так, для труб диаметром 100, 250 и 400 мм толщина ламинарного пограничного слоя при Re = 5,6-10 составляет 1,52 1,31 2,1 мм, а при Re = 4,7 10 составляет 0,01 0,026 и 0,042 мм соответственно, т. е. может быть меньше диаметра прилипших частиц [271]. С уменьшением диаметра трубопровода при одной и той же осевой скорости потока число Рейнольдса, а следовательно, коэффициент Сх и лобовое давление уменьшаются [см. формулу (X, 3)], что затрудняет отрыв частиц. С увеличением диаметра трубопровода требуется большая скорость по оси трубы для отрыва прилипших частиц. Так, с ростом диаметра трубопровода от 100 до 350 мм осевая скорость, обусловливающая отрыв частиц диаметром 21 мкм, растет от 8,3 до 10,4 м/с. [c.302]

Отрыв прилипших частиц, находящихся в ламинарном подслое при турбулентном режиме обтекания. Рассмотрим условия отрыва прилипших частиц при турбулентном режиме обтекания запыленной поверхности. Остановимся сначала на более простом частном случае, когда частицы находятся в ламинарном подслое (рис. X, 1,6, см. положение П1). Скорость по толщине пограничного слоя увеличивается с переходом из ламинарного подслоя 2 в буферный слой 3 (кривая в). Такое увеличение скорости, в соответствии с уравнением (X, 3), приведет к росту лобовой силы и числа оторванных частиц. Поэтому толщина ламинарного подслоя является важной величиной, позволяющей оценить условия отрыва прилипших частиц. [c.305]

Отрыв частиц, находящихся в турбулентном пограничном слое. Рассмотрим наиболее трудный случай, когда диаметр прилипших частиц соизмерим с толщиной турбулентного пограничного слоя и значительно превышает толщину ламинарного подслоя (см. рис. X, 1,6, положение V). Для определения лобовой силы прежде всего необходимо определить коэффициент сопротивления частицы Сх. В условиях турбулентного пограничного слоя числа Рейнольдса могут колебаться в пределах 1 Re 100, а коэффициент сопротивления при этом аппроксимируется следующим выражением [273] [c.307]

Совершенно иначе ведут себя тела округленной формы. На поверхности таких тел нельзя заранее указать вполне определенные места, в которых обязательно, при всех условиях, происходил бы отрыв потока. Для таких тел положение места отрыва определяется явлениями, происходящими в обычно тонком пограничном слое (см. 6 и 7), следовательно, оно очень сильно зависит от таких, казалось бы, второстепенных обстоятельств, как, например, легкая шероховатость поверхности тела, большая или меньшая завихренность притекающей жидкости и т. п. [c.259]

Специальный вид отрыва неустановившегося ламинарного потока от движущейся стенки, который может возникать на лопатках компрессоров, был исследован авторами работ [12, 13] на примере двумерного вращающегося цилиндра диаметром 10 см (максимальное число оборотов 2000 об/мин). Цилиндр помещен в свободный поток, скорость которого менее 9 м/с. Чтобы имитировать характер изменения давления, соответствующий обтеканию крылового профиля, вращающийся цилиндр был экранирован. Важным в данном случае свойством срыва потока является присутствие неустановившегося пограничного слоя, в котором точка отрыва движется относительно стенки. Определенная нестационарность существует в пограничном слое во всех угловых положениях с отрицательным Г/м , где Г — составляющая скорости, перпендикулярная к направлению и причем направление к поверхности цилиндра принимается отрицательным. Эта нестационарность постепенно возрастает с увеличением угла, но ни в одном угловом положении не существует заметного скачка в величине пульсации скорости. Такой скачок мог бы указывать на отрыв потока. Отрыв неустановившегося потока такого типа отличается от отрыва установившегося потока, [c.223]

Для приведенных выше двух примеров расчета течений характерно то, что в первом случае считается заданной величина у в удалении от стенки и вывод расчетных формул основывается на том, что за пределами пограничного слоя скорость течения вдоль пластинки не меняется во втором случае, хотя скорость течения вдоль профиля и не остается постоянной, принимается известным изменение в функции от х значений v x)т ,, входящих в выражение (53.7). При расчете внешнего (за пределами пограничного слоя) обтекания аэродинамических профилей пренебрегают толщиной пограничного слоя, учитывая ее малость, и принимают значения у(а )гр такими, какие были бы получены у стенок профиля при течении идеальной жидкости, не обладающей трением. При движении струи вдоль стенки условия течения иные, чем при обтекании профиля равномерным потоком (см. рис. 15.5, а). Однако общая картина явлений, с которыми связан отрыв потока от стенки, при этом аналогична рассмотренной выше. [c.471]

Можно, однако, утверждать, что упомянутый феномен угловой точки — висячий скачок и вызываемый им отрыв пограничного слоя — имеет место не всегда. Таким будет, во-первых, режим, когда стенка за угловой точкой спрофилирована специальным образом (кривизна ее должна обращаться в бесконечность по специальному закону), а, во-вторых, скачок будет отсутствовать при прямой звуковой линии и соответствующей профилировке контура стенки по теории простой волны (с конечной кривизной) (см. гл. 4, 1). [c.202]

Полученный результат справедлив, однако, только до тех пор, пока вытесняющее действие пограничных слоев на стенках канала пренебрежимо мало. Между тем при очень малых углах раствора этого не происходит. В этом случае пограничные слои, преодолев определенный начальный участок (см. 9 главы IX), заполняют все поперечное сечение канала, в результате чего асимптотически развивается течение в канале, рассмотренное в п. 12 2 главы V. Если угол раствора канала не превышает критического значения, зависящего от числа Рейнольдса, отрыв не возникает. [c.216]

Влияние пограничного слоя на работу диффузора. Пограничный слой, нарастающий на поверхностях торможения увеличивает углы со и отклоняет скачки от расчетного положения. Взаимодействие пограничного слоя со скачками уплотнения приводит к их искажению и вызывает отрыв пограничного слоя (см. п. 15.6). Заторможенный в пограничном слое воздух, попадая [c.324]

ВЫХОДНЫМИ кромками в решетке является построение серии распределений давления для потенциального течения при различных местоположениях задней критической точки на профиле-(см. например, рис. 5.11 и 5.12). В таком первом приближении основная задача сводится к выбору особого распределения давления (соответствующего углам потока на выходе из решетки),, при котором выполняются все условия теории пограничного слоя. Главная проблема заключается в том, что все расчеты распределения давления для потенциального течения физически нереальны в области выходной кромки, причем перед задней критической точкой и вблизи нее наблюдается положительный градиент давления, к тому же настолько крутой, что отрыв потока неизбежен. [c.222]

При числах Re<10 силы вязкости играют преобладающую роль по сравнению с силами давления здесь поток, окружающий цилиндр, имеет ламинарный характер, а линии тока приближаются к линиям тока в условиях полного обтекания. За .илиндром тянется колеблющаяся струя воздуха (см. рис. 3.11,о), распадающаяся в дальнейшем на отдельные вихри. В области чисел Рейнольдса 2,5-102пограничном слое ламинарное, а за цилиндром образуется вихреобразная область с пониженным давлением. Отрыв пограничного слоя происходит несколько впереди наибольшего (миделе-вого) сечения цилиндра (см. рис. 3.11, б). Давление на цилиндр в этой области чисел Рейнольдса определяется главным образом давлением от разрежения р<ро за цилиндром. При дальнейшем увеличении чисел Рейнольдса (Re = 1,8-10 3,5-10 ) происходит кризис точки Б и S (точнее, линия) отрыва погра- [c.48]

Здесь /Jqtp — полное давление, при котором происходит отрыв, Ррасч— полное давление на расчетном режиме. Только при смещении системы скачков к зоне с числом Маха М 1,3 (см. 8 гл. VI) отрыв пограничного слоя прекращается и система вырождается в скачок, близкий к прямому, за которым устанавливается дозвуковое дпффузорное течение вплоть до среза сопла. [c.443]

Если по поверхности раздела bed установить криволинейную твердую стенку русла, то получим безотрывную транзитную струю потеря напора при этом значительно уменьшит-с я. Такое снижение потерь напора объясняется тем, что касательные напряжения, возникающие вдоль установленной стенки, значительно меньше турбулентных касательных напряжений, действующих вдоль поверхности раздела. Поясненный выше отрыв транзитной струи может быть назван (несколько условно) инерционным отрывом транзитной струи от стенки русла . noivffliMO такого отрыва струи, можно различать еще отрыв транзитной струи (а в соответствующих случаях и отрыв пограничного слоя), обусловленный диффузией механической энергии поперек потока . Примером отрыва струи, вызванного поперечной диффузией механической энергии, может являться поток в сильно расширяющемся насадке (см. рис. 4-30), а также случай так называемого гидравлического [c.182]

В различных. механических систе.мат. включающих такие машины, как насосы, турбины, компрессоры и т. п., помимо необходимости замедления и поворота потока требуется еще и компактность подводящих каналов. Все это достигается в диффузорных коленах или (что то же) кривоосных диффузорах (см. диагра.м.му 5-21). Течение в таких диффузорах значительно сложнее, чем в прямоосных диффузорах, и является синтезом а) течения в прямоосном диффузоре б) течения в изогнутом канале постоянного сечения. Последнее сопровождается вторичными потоками, связанными с неравномерностью поля скоростей и давлений в направлении, перпендикулярном к плоскости изгиба, и наличием пограничных слоев у стенок канала (см. шестой раздел). Эти факторы обусловливают более ранний отрыв потока и вызывают потери давления, отличные от потерь в прямоосных диффузорах. На сопротивление кривоосного диффузора, помимо параметров, указанных в п. 11, влияют угол изогнутости оси р и относительный радиус кривизны оси J o/Z>o(r/io). [c.205]

Поскольку в турбулентном пограничном слое кинетическая энергия потока у стенки существенно больше, чем в ламинарном (более наполнен профиль скорости), а также больше и величина dxjdy, определяющая увлекающее действие верхних слоев жидкости, турбулентный пограничный слой способен преодолевать и существенно большие по-лон<ительные градиенты давления, чем ламинарный слой. Если перепад давления Ар превышает предельно допустимое для данного течения значение, то в некоторой точке S (см. рис. 6.13) поток отклоняется от стенки и происходит его отрыв с образованием свободной границы SK. В области отрыва KSD жидкость движется в направлении, обратном основному потоку, как показано штриховыми линиями. [c.185]

Отрыв и влечение частиц. В жидкой среде так же, как и в воздушной (см. 31), силы отрыва прилипших частиц зависят от структуры пограничного слоя. Б. А. Шуляк провел экспериментальное исследование по отрыву частиц с тонкой пластинки, движущейся в неподвижной среде. [c.228]

Отрыв равного числа частиц. Изопьюры. При обдуве воздушным потоком запыленных поверхностей структура пограничного слоя будет неодинакова. Это, в свою очередь, приводит к тому, что в различных частях поверхности степень удаления прилипших частиц будет различной. Разбивая поверхность на зоны, можно оценить удаление прилипших частиц с некоторых небольших зон поверхности, для которых параметры воздушного потока и структура пограничного слоя остаются практически неизменными. Это приводит к возможности расчета местных коэффициентов удаления Kn см. формулу (1,4)] или чисел адгезии ур. Соединяя точки с равными коэффициентами удаления, можно получить кривые одинакового удаления частиц, названные изопьюрами [87]. [c.318]

Как видно из приведенных данных, сила адгезии частиц диаметром меньше 100 мкм больше веса самих частиц. Сила адгезии частиц диаметром, превышающим 100 мкм, будет меньше веса частиц, т. е. Ро1и<. 1. Естественно, что для движения таких частиц необходимо преодолеть их вес, т. е. скорость водного потока должна быть равной Овл- В этом случае можно пренебречь силой адгезии [291]. Для частиц диаметром менее 50 мкм сила адгезии значительно больше веса частиц. Так, для частиц диаметром 7,5 мкм сила адгезии в 45,5 раза превышает вес частицы. В этом случае можно пренебречь весом частицы и при расчете скорости потока, обусловливающей отрыв прилипших частиц (wotp), учитывать только силы адгезии. Скорость отрыва частиц в водной среде, так же как и в водушной, зависит от структуры пограничного слоя (см. 43) и размеров частиц. [c.339]

Если при вращении твердого тела происходит отрыв потока от него, то оторвавшиеся части жидкости в какой-то мере продолжают вращаться и поэтому отбрасываются наружу ( центрифугируются ). Такое же центрифугирование испытывают части пограничного слоя, наиболее близкие к поверхности вращающегося тела при этом возникают вторичные течения такого же вида, как и рассмотренные в 8 гл. III, и происходит как бы отсасывание пограничного слоя от центра вращения наружу (см. 7 гл. III). На рис. 287 изображены полученные [c.462]

По рис. 108 видно, что точка изгиба, которая наблюдается при у— О, когда т = 0, отсутствует при положительных т. Это подтверждается также равенством (212), которое при u = v = 0 и у=0 дает д и1ду <0, т. е. крутизна эпюры скоростей уменьшается, как видно из рис. 108. Так как это доказательство применимо ко всем потокам с ускорением, то, очевидно, все такие потоки обладают тем же свойством. Когда т отрицательно [см. рис. 108 и уравнение (212)], крутизна эпюры скоростей возрастает, но так как у края пограничного слоя скорость неизбежно падает до нуля, то в какой-то промежуточной точке обязательно должен существовать перегиб. Кроме того, обнаружено, что при т = —0,0904 значение (ди1ду)о = 0, т. е. происходит отрыв. Это показывает, что даже незначительные положительные градиенты давления могут вызывать отрыв. [c.309]

На определенных режимах сверхзвукового обтекания затупленных тел в поле течения за отошедшей ударной волной возникают вторичные (или иначе — внутренние, висячие) скачки уплотнения. Они оказывают существенное влияние на аэродинамические характеристики тел. Расчетным путем эти скачки впервые были обнаружены П. И. Чушкиным [111] при изучении обтекания гладко затупленного клина и конуса В.Ф. Ивановым [13] были построены скачки в области за головной ударной волной при расчете обтекания затупленного конуса с изломом образующей контура. Образование вторичных скачков уплотнения ранее наблюдалось и в экспериментах, однако причины их появления не были тогда достаточно изучены. М. Лайтхиллом, например, высказывалось мнение [90], что причиной образования вторичного скачка является отрыв и последующее прилипание пограничного слоя в окрестности угловой точки (по этому поводу см. 11) были предположения, что появление таких скачков в расчетах связано с заданием грубых начальных данных и т.п. [c.252]

См., например, работу Г. Б. Шубауэра [ ]. В этой работе Г. Шубауэр исследовал обтекание эллиптического цилиндра с отношением осей <2 6 = 2,96 1, происходившее параллельно большой оси. Измерения показали, что при таком обтекании точка, в которой давление принимает минимальное значение, имеет координату х Ь =1,3, а отрыв наступает в точке х1Ъ = 1,99. Приближенный расчет по Польгаузену дал для профилей скоростей очень хорошее совпадение с результатами измерения вплоть до точки с минимумом давления, но в то же время он привел к выводу, что отрыв пограничного слоя совсем не возникает. Д. Мексин [ 2] разработал численный метод, который в рассмотренном примере дал для положения точки отрыва координату х Ъ = 2,02. В методе Мексина уравнение пограничного слоя преобра. уется в обыкновенное дифференциальное уравнение, сходное с уравнением (9.8) Фокнера и Скэн. [c.208]

Отсасывание пограничного слоя. Принцип действия отсасывания (рис. 14.3, в) состоит в удалении из пограничного слоя частиц жидкости, заторможенных в области возрастания давления, прежде чем они успевают вызвать отрыв течения от стенки. Позади щели, через которую производится отсасывание, образуется новый пограничный слой, опять обладающий способностью к преодолению определенного возрастания давления и при надлежащем устройстве щели иногда доходящий без отрыва до задней кромки тела. Благодаря отсасыванию сильно уменьшается сопротивление давления-Этот способ управления пограничным слоем, испробованный Л. Прандтлем уже в 1904 г. (см. рис. 14.1), впоследст- [c.355]

В общем случае явление значительно усложняется, т. к. у передней кромки крыла возникает головная ударная волна присоедипеппая — в случае острой кромки или отошедшая — в случае тупой кромки. Наличие скачков уплотпепия может вызвать отрыв пограничного слоя от поверхности крыла. В случае крыльев конечною размаха треугольного или стреловидного тина, когда составляющая скорости набегающего потока, нормальная к передней или задней кромке крыла, меньше скорости звука, явление еще более усложняется. См. также Сеерхивуковое течение. [c.86]

Отрыв в несжимаемой жидкости при заданном режиме течения не зависит ни от Re, ни от Мн и наступает тем раньше, чем больше dpldx>0 и б . Эксперименты показывают, что турбулентный пограничный слой значительно устойчивее ламинарного, т. е. отрывается при больших значениях dp/dx>0 и б . Это объясняется большей наполненностью поля скорости в турбулентном пограничном слое, т. е. большей кинетической энергией пристеночных слоев (см. рис. 8.2). [c.297]

Псевдоскачки. При истечении из сопла Лаваля с большим перерасширением на срезе сопла устанавливается мостообразный скачок уплотнения (см. рис. 13.16, б). Если отношение давлений рн/Рс превосходит критическое для пограничного слоя сопла при его взаимодействии с косым скачком уплотнения СВ, то возникает отрыв пограничного слоя от стенки. Эффективное сечение потенциального ядра и число Мс уменьшается и система скачков смещается внутрь сопла в некоторое сечение X с Кх< су Рх>Рс где система стабилизируется и течение происходит с отрывом пограничного слоя (рис. 15.25). [c.313]

В диффузорной решетке увеличение закрутки ограничено, т., к. требует увеличения диффузорности йр1с1х>0, что вызывает отрыв пограничного слоя (см. п. 15.6). В активной (с1р1(1х = 0) и конфузорной (йр1ёх<0) решетках допустима значительно большая закрутка потока. [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...