Г л а в а 9 Вторичные скачки уплотнения

Обтекание тела сверхзвуковым потоком с отошедшей ударной волной по-прежнему представляет собой одну из важнейших научно-прикладных проблем аэродинамики. Ее исследование в рамках традиционного подхода, использующего теорию потенциальных трансзвуковых течений, оказалось невозможным из-за существенной завихренности потока. Это обстоятельство четко проявилось, когда О. М. Белоцерковским было получено численное решение задачи обтекания тела с отошедшей ударной волной возникла дискуссия об устройстве области влияния смешанного течения за ударной волной, так как при вычислениях были получены качественные результаты, не объясняемые потенциальной теорией. Дальнейший анализ с учетом завихренности потока привел фактически к появлению нового раздела трансзвуковой аэродинамики — вихревых течений. В этом разделе большое внимание уделено также вопросам существования и свойствам вторичных скачков уплотнения. [c.8]

В дальнейшем ограничимся случаями, когда граница области дозвуковых скоростей не содержит вторичных скачков уплотнения. [c.245]

Граница области Q дозвуковых скоростей не содержит вторичных скачков уплотнения. [c.246]

Граница области Q дозвуковых скоростей, расположенной в некоторой окрестности острия, не содержит вторичных скачков уплотнения. [c.248]

Глава 9 Вторичные скачки уплотнения [c.252]

Причины образования вторичных скачков уплотнения [c.252]

Сформулируем теперь задачу о построении решения с вторичным скачком уплотнения. [c.253]

Вторичные скачки уплотнения Гл. 9 [c.254]

Вторичным скачком уплотнения — скачок уплотнения в области за головной ударной волной. [c.254]

Хвостовой скачок является одним из примеров вторичного скачка уплотнения. Однако, как будет показано в 5-7 при обтекании тел сверхзвуковым потоком кроме него может возникать и висячий скачок эти два скачка, если они оба существуют, пересекаются, образуя Л -образный скачок. [c.255]

Вторичные скачки уплотнения [c.256]

Образование вторичного скачка уплотнения при обтекании профиля 261 [c.261]

Таким образом, получается противоречие, так как характеристики первого семейства, выходящие из точек отрезка са2 в плоскости иу не могут попасть на ударную поляру. Следовательно, если течение заударной волной сверхзвуковое, должен возникнуть вторичный скачок уплотнения. [c.263]

Образование вторичных скачков уплотнения было многократно зафиксировано в численных решениях задач обтекания различных удлиненных тел гладкого затупленного клина или конуса, двойного клина или конуса, цилиндрического торца и т. д. [13, 63, 112]. [c.290]

Численный эксперимент показал, что в сверхзвуковой части могут появляться вторичные скачки уплотнения. С аналитической точки зрения этот вопрос исследуется в работах [2,7]. [c.16]

Распределение давления за линией отрыва в плоскости симметрии течения сначала сходно с распределением давления перед уступом, но затем появляется отличие, свидетельствующее о существенном влиянии трехмерности течения (фиг. 33). Из фиг. 33 видно также, что распределение давления перед струей занимает промежуточное положение между распределениями давления перед уступом и перед цилиндром. В трехмерных областях отрывного течения обнаружены области сверхзвуковых течений, внутренние скачки уплотнения и вторичные отрывы [1, [c.293]

Треугольное полукрыло с острой передней кромкой при достаточно большом угле отклонения также вызывает отрыв потока от пластины, на которой оно установлено (фиг. 45). В спектре предельных линий тока наблюдается основная линия растекания 1, линия вторичного отрыва (стекания) 2 и линия повторного присоединения (растекания) 3. Максимум теплового потока достигается на линии 1. Зависимость его величины от отношения давления за ударной волной, отходящей от передней кромки полу-крыла, р в к давлению на пластине вне области возмущения от полукрыла Ря при различных углах стреловидности передней кромки и углов атаки полукрыла является универсальной (фиг.46) Отношение давлений,— по-видимому, наиболее важный параметр при взаимодействии скачков уплотнения с пограничным слоем [151. [c.301]

На определенных режимах сверхзвукового обтекания затупленных тел в поле течения за отошедшей ударной волной возникают вторичные (или иначе — внутренние, висячие) скачки уплотнения. Они оказывают существенное влияние на аэродинамические характеристики тел. Расчетным путем эти скачки впервые были обнаружены П. И. Чушкиным [111] при изучении обтекания гладко затупленного клина и конуса В.Ф. Ивановым [13] были построены скачки в области за головной ударной волной при расчете обтекания затупленного конуса с изломом образующей контура. Образование вторичных скачков уплотнения ранее наблюдалось и в экспериментах, однако причины их появления не были тогда достаточно изучены. М. Лайтхиллом, например, высказывалось мнение [90], что причиной образования вторичного скачка является отрыв и последующее прилипание пограничного слоя в окрестности угловой точки (по этому поводу см. 11) были предположения, что появление таких скачков в расчетах связано с заданием грубых начальных данных и т.п. [c.252]

Вторичные скачки уплотнения возникают, конечно, и в трехмерных течениях. Об этом свидетельствуют, например, расчеты [47] сеточнохарактеристическим методом сверхзвуковых обтеканий гладко сопряженного двойного клина. [c.290]

Выпуклость начального участка головной ударной волны перед выпуклым профилем строго доказана пока только для ограниченных [б] при условии, что ударная волна гладкая и граница дозвуковой области не содержит вторичных скачков уплотнения. Кроме того, предполагайтоя, что в случае гладкого профиля критическая точка единственна, а в случае заостренного профиля обтекание происходит с присоединенной ударной волной. [c.20]

На рис. 8.40 изображена принципиальная схема диффузора с тремя скачками уплотнения. В этом случае поверхность клина должна иметь излом. Угол отклонения невозмущенного потока toi и угол вторичного Отклонения шг подбираются по-прешнему [c.468]

Ниже рассматривается методика расчета адиабатических скачков первого типа, характеризующихся фазовым равновесием. Расчет основывается на следующих допущениях к паровой фазе применимо уравнение Клайперона pv = RT скорость движения капель вторичной влаги (за конденсационным скачком) равна скорости движения пара (скольжение отсутствует) удельным объемом жидкой фазы по сравнению с удельным объемом сухого насыщенного пара можно пренебречь. С учетом этих допущений основные уравнения газовой динамики для прямого скачка уплотнения при использовании размерных значений скорости приводятся к следующему виду [c.175]

Для описываемых опытов характерно то, что основная часть теплоперепада срабатывается на первом венце, и линия расширения пара пересекает зону Вильсона. При этом в косом срезе первого соплового аппарата возникает скачок конденсации. Однако градиент давления здесь велик, и дальнейшее расширение происходит при некотором переохлаждении и со скачком уплотнения [Л. 37]. На входе во второй венец всегда есть влага, но мелкие частицы вторичной влаги при больших числах Маха растут мепее интенсивно, и сепарация таких капель на поверхность сопловых и рабочих лопаток снижается. Уменьшение числа Ма приводит, наоборот, к уменьшению переохлаждения, увеличению времени конденсацип и появлению более крупных капель. Это влечет за собой повышение эффективности влагоудалення в зоне входной ]i выходной кромок рабочих лопаток. [c.172]

Здесь — компонента скорости звуковых колебаний по оси Ох ( 5,= ,=0), V — скорость среды по оси Ох v =v =0), 8, я, о — изменения плотности газа, его давления и энтропии, вызванные звуковой волной. Ур, Ур, 75 мы отбрасываем, считая р, р, 5 постоянными по каждую сторону от скачка. Если бы энтропия среды была всюду постоянна, то, как было показано ранее (ср. 4), 0=0. Однако в скачке уплотнения энтропия сама меняется скачкообразно, так что нельзя считать 1 =сопз1,и поэтому незаконно считать о=0 для всей среды. Разумеется, что в падающей волне, распространяющейся в спокойной среде, 0=0, так как зту волну мы можем считать обычной адиабатической звуковой волной. Что же касается до вторичных волн, возникающих в результате взаимодей- [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...