Влечение частиц

Влечение частиц 228 Воронина формула 204 [c.370]

Рассмотрим прежде всего процессы, протекающие при водной эрозии. Первая стадия состоит в разрушении почвенной структуры под механическим воздействием удара дождевых капель и выносе цементирующих оснований, гумусовых веществ и коллоидных частиц. Вторая стадия — размывание и влечение частиц поверхностного слоя, приводящие к образованию почвенных каверн. [c.407]

М. А. Великанов, основываясь на проведенных им совместно с Н. М. Бочковым опытах по изучению начальной стадии влечения по диу твердых частиц, предлагает определять коэффициент 01 для несвязных грунтов с частицами крупностью от 0,1 до 5 мм по следующей эмпирической зависимости [c.194]

В природных условиях явление влечения наносов протекает при взаимном влиянии частиц друг на друга, поэтому оно значительно сложнее. Вследствие этого указанные уравнения при соответствующих значениях входящих в них коэффициентов могут дать только приближенное значение для начальной скорости влечения наносов. [c.194]

Для определения размывающей скорости при песчаных грунтах часто пользуются формулой И. И. Леви И. И. Леви считает целесообразным при изучении явления влечения наносов исходить из осредненной схемы явления, т. е. вместо условий устойчивости отдельной частицы рассмотреть условия устойчивости некоторого поверхностного слоя твердых частиц на единице площади дна, однородных ио своему составу. При таком рассмотрении явления он приходит к формуле [c.194]

Донные наносы. Рассмотрим движение частиц несвязного грунта. Одна и та же частица наносов может передвигаться, перекатываясь по дну (влечение по дну), или скачками (сальтация частицы), чередующимися с перекатыванием по дну, и тогда ее можно считать в числе донных наносов. Но эта же частица при соответствующих условиях может перейти во взвешенное состояние. [c.92]

Рис. 20-4. Траектории (I к 2), описываемые взвешенными твердыми частицами А и Б (при влечении их турбулентным потоком)

Перемещение твердых частиц потоком жидкости по наклонной поверхности шлюза происходит тремя способами 1) влечением по дну или поверхности зерен, ранее отложившихся вследствие качения или скольжения 2) скачкообразным движением с периодическим касанием дна к частично во взвешенном состоянии 3) движением во взвешенном состоянии. [c.49]

Формула (VII, 8) справедлива не только для начала влечения, но и для равномерного движения частиц в последнем случае под ВЛ надо понимать скорость движения частиц относительно жидкости. [c.229]

Критерий устойчивости ij) характеризует влечение крупных частиц (без учета их аутогезии). Для частиц песка диаметром от 0,1 ДО 2 мм этот критерий не зависит от числа Рейнольдса и равен 0,42. [c.243]

Ранее (см. гл. XI) были рассмотрены условия отрыва прилипших частиц водным потоком, но не производилось разделение между скоростью, определяющей качение или скольжение частиц по дну (первая критическая скорость), и скоростью полета частиц (вторая критическая скорость). Под скоростью влечения или отрыва частиц подразумевалась скорость начала движения лежащих [c.408]

В том случае, если частицы, взвешенные в воде либо транспортируемые в состоянии донного или придонного влечения, имеют более крупные размеры, то для перемещения их либо со скоростью потока, либо с меньшей скоростью, необходимо отнять у потока дополнительную энергию. [c.131]

Донные наносы. Рассмотрим движение частиц несвязного грунта. Одна и та же частица наносов может передвигаться, перекатываясь по дну (влечение по дну), или скачками (сальтация частицы), чередующимися с перекатыванием по дну, и тогда ее можно считать в числе донных наносов. [c.384]

При проектировании каналов необходимо предусмотреть падежную работу системы, без выпадания частиц груза из потока, при наименьших уклонах и расходе воды. Поток должен обладать достаточной силой влечения . 5, определяемой по формуле [c.354]

Отрыв и влечение частиц. В жидкой среде так же, как и в воздушной (см. 31), силы отрыва прилипших частиц зависят от структуры пограничного слоя. Б. А. Шуляк провел экспериментальное исследование по отрыву частиц с тонкой пластинки, движущейся в неподвижной среде. [c.228]

Вторая стадия — размывание и влечение частиц поверхност ного слоя, приводящие к образованию почвенных каверн . [c.338]

Сопротивление К2, которое должно преодолеваться при влечении частицы по шероховатой поверхности дна, пропорционально весу частицы под водой (т.е. ее истинному весу, уменьшенному на величину статической подъемной силы). Если 7 есть удельный вес воды и 7jv — удельный вес наносов, то истинный вес частицы наносов будет JnVn, а статическая подъемная сила будет jVn- Объем Vn частицы наносов пропорционален d . Следовательно, сила сопротивления будет равна [c.443]

Движение пульпы в напорном потоке, т. е. в трубопроводах, во многом аналогично движению в открытых потоках. Твердое содержимое пульпы в трубопроводе может перено-с иться также в форме взвеси без выпадения частиц или в форме взвеси с выпадением и влечением твердых частиц по дну трубопровода. [c.202]

В то же время, преследуя краткость курса, нам пришлось опустить некоторые разделы, иногда включаемые в курсы гидравлики перенос потоком взвешенных частиц (влечение донных наносов и гидротранспорт), теорию турбулентных струй, течение двухфазных жидкостей (эргазлифты, движение пароводяных смесей), теорию трения при смазке, теорию поверхностных волн и др. [c.8]

Декарт ссылается на пример квадратной частицы материи, которая пребывает квадратною, пока не явится извне нечто, изменяюш ее ее фигуру. Покой для Декарта есть такое же состояние материи, как и ее движение. Поэтому всякое изменение как покоя, так и движения немыслимо без разумного основания, или причины. Если та или иная часть материи покоится, она сама по себе не начнет двигаться. Мы не имеем также оснований полагать, чтобы, раз она стала двигаться, она когда-либо прекратила это движение или чтобы оно ослабело, пока не встретилось что-либо его прекрап] ающее или ослабляющее . Это последнее утверждение Декарт считал нужным подкрепить ссылкой на то, что покой противоположен движению, а ничто по влечению собственной природы не может стремиться к своей противоположности, то есть к разрушению самого себя . [c.136]

Условия, при которых водный поток может удалять частицы с твердой поверхности, выражаются, как и для воздушного потока, формулой (VI,1). Чтобы привести в движение частицы действием водного потока, необходимо преодолеть либо силы адгезии прилипших частиц, либо вес лежащих частиц. Обозначим через Увл — скорость водного потока, обеспечивающую влечение лежащих на горизонтальной поверхности частиц, Оотр — обеспечивающую отрыв прилипших частиц. Для определения характера действия водного потока на частицы (влечение или отрыв) необходимо сопоставить силы адгезии с весом частиц. [c.225]

Ранее (см. 37, 38) были рассмотрены условия отрыва прилипших частиц водным потоком, но не произ1водилось разделе-ние между скоростью, определяющей качение или сйольжение частиц по дну (первая критическая скорость), и скоростью полета частиц (вторая критическая скорость). Под скоростью влечения или отрыва частиц подразумевалась скорость начала движения лежащих или прилипших частиц, а не скорость, обусловливающая характер (скольжение, качение или полет) их движения. [c.340]

Что касается входящей сюда циркуляции, то она должна быть равна по величине, ио противоположна по знаку циркуляции скорости влечения по тому же контуру. Определим циркуляцию скорости влечения по теореме Стокса. Для этого разлагаем в каждой точке тела угловую скорость частицы О) на 1, ш.., Од и, таким образом, заменяем все вихревые нити в движении тела тре.мя системами прямолинейных вихревых нит(пг, параллельных осям координат. Составляя удвоенные слм.мы напряжений вихревых иитоГ , проходящих сквозь контур трубки, находим [c.249]

Определение гидродинамического даллеииа внутри полости. Если бы мы желали еще определить гидродинамическое давление внутри полости, то могли бы для этого воспользоваться формулою, которая отличается от формулы (9) первой главы добавочным членом. Для вывода этой формулы обратимся к рассмотрению полных ускорений частиц жидкости в их абсолютном движении, которое слагается из движения влечения и относительного движения со скоростями По теореме Корио- [c.258]

Живая сила потока при взвешивании частиц грунта конечно больше той, при к-рой происходит осаждение таковых. Этим объясняется, почему в начале половодья происходит наибольшее влечение наносов, а при спаде воды— постепенное осаждение таковых. От величины живой силы потока, а следовательно и сил и /8 0 зависит интенсивность взвешивания и образования наносов. По Франциусу (О Ргапг1и8) сила влечения наносов зависит также от нек-рой величины а, под к-рой разумеется отношение донной скорости Рп к средней скорости потока т. о. ф-ла (1) по Франциусу примет вид [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...