Линия нулевой разделяющая

Эквимолекулярная поверхность - положение (условное) поверхности раздела фаз, отвечающее условию равенства нулю относительно избытка растворителя на линии поверхности раздела (нулевая адсорбция по растворителю). [c.157]

Верхняя зона — поверхностная, которую называют водоворотной областью, или вальцом. Эта часть потока сильно насыщена воздухом (аэрирована). Частицы жидкости в вальце находятся в сложном движении, которое происходит под действием поступательно движущейся части потока и силы тяжести. В верхней части вальца направление движения — обратное общему поступательному движению (рис. 21.11). На некотором заглублении от поверхности осредненные скорости равны нулю. Линия нулевых скоростей показана на рис. 21.11. Между вальцом и транзитной частью потока происходит постоянный обмен частицами, которые из вальца попадают в транзитную часть и уносятся вниз по течению. Но и частицы из транзитной части поступают в валец и могут находиться там в движении, пока не будут унесены транзитной частью потока. На замену им поступят другие частицы. На границе между вальцом и транзитной частью потока возникает поверхность раздела, через которую и происходит непрерывный обмен частицами, т. е. обмен количеством движения. Линия (поверхность) раздела и линия нулевых скоростей — не одно и то же. [c.100]

В сечении С поток отходит от стенки, а пограничный слой трансформируется в отрывное течение. Границей отрывного течения и внешнего потока является условная линия раздела (в двухмерном представлении), хорошо прослеживаемая, например, для случая обтекания цилиндра (рис. 160, 161). Обратные скорости отрывного течения убывают с увеличением расстояния от стенки, и можно наметить линию нулевых скоростей, вокруг которой происходит циркуляция частиц. Это течение носит неустойчивый характер. Возникающие вихри, отрываясь от тела, уплывают вниз по течению на их месте возникают новые и т. д. Таким образом, несмотря на общий установившийся характер движения, в области отрывного течения скорости в отдельных точках пространства периодически колеблются. [c.304]

Произвольное сечение с моментом инерции относительно нейтральной линии необходимо разделить на узкие полоски, центры тяжести которых находятся на общей нулевой линии. Через каждую полоску с моментом инерции J будет передаваться часть С срезывающей силы всего сечения р. Соответствующие частичные силы, перпендикулярные к нулевой линии, суть Qiy и Для каждой полоски можно определить касательные напряжения по уравнению (1), причем [c.66]

Метод рентгеновского гониометра. Рентгенограмма вращения не всегда позволяет получить полную информацию об интерференционной картине. Дело в том, что в некоторых случаях при исследовании методом вращения вследствие симметрии кристалла в одно и то же место фотопленки попадает несколько интерференционных лучей. Этого недостатка лишен метод рентгеновского гониометра. В этом методе используют монохроматическое излучение, кристалл вращают вокруг выбранной оси, кассета с цилиндрической пленкой движется возвратно-поступательно вдоль оси вращающегося кристалла, поэтому отражения разделяются по их третьей координате. Снимают не всю дифракционную картину, а с помощью определенного приспособления вырезают одну какую-нибудь слоевую линию, чаще всего нулевую (рис. 1,48). При таком методе съемки каждый интерференционный рефлекс попадает в определенное место на пленке и наложения рефлексов не происходит. С помощью такой развертки, используя сферы отражения, определяют индексы интерференции и по ним устанавливают законы погасания (см. выше). Затем по таблицам определяют федоровскую пространственную группу симметрии, т. е. полный набор элементов симметрии, присущий данной пространственной решетке, знание которого в дальнейшем облегчает расчеты проекций электронной плотности. Далее определяют интенсивности каждого рефлекса, по ним — значения структурных амплитуд и строят проекции электронной плотности. [c.52]

У передней кромки пластины поток разделяется на две части. В верхней части нулевая линия тока и пластина образуют внешний угол, обтекание которого было рассмотрено в предыдущем параграфе. При обтекании внешнего угла скорость непрерывно возрастает и образуется семейство линий возмущения, лежащих в секторе возмущений. Далее поток достигает конца пластины, где линии тока сгущаются и вновь приобретают те же направления и густоту, что и на бесконечности перед пластиной. Верхний поток [c.200]

Изменение эпюры ш при изменении полюса и нулевой точки также сводится к добавлению линейной функции координат точки средней линии (см. предыдущий раздел). [c.174]

Сказанное справедливо как для диффузионной сварки в вакууме жаропрочных сплавов в ее чистом виде, так и при ПСП, например, с никелевой прослойкой, не расплавляющейся в процессе сварки. Самое удивительное, что нулевая пластичность и низкая прочность сварного соединения могут наблюдаться и в условиях практически полной рекристаллизации свариваемых сплавов по линии их соединения. Вместо четкой границы раздела, нередко видимой на образцах, сваренных способом ДСВ (рис. 159, а), можно наблюдать новые зерна, свидетельствующие, казалось бы, о надежном соединении двух деталей (рис. 159, б). Тем не менее, приложение растягивающих или изгибающих сил к такому сварному соединению может вызвать их разрушение, которое макроскопически совпадает с прежней поверхностью [c.380]

Линия профилирования кругового профиля детали в зависимости от положения полюса Р относительно профиля (величины f), соотношения величин радиусов Го)1 центроиды обработки детали и Гц центра кривизны профиля приведены на рис. 35. Линии профилирования кругового профиля можно разделить на следующие нулевая — О при Гт = / (/= 0), вида а при Гц > Гш1 (/ > 0, положение полюса [c.633]

Траектории касательных напряжений разделяют поперечное сечение, а тем самым и весь стержень на независимые одна от другой части, на поверхности раздела которых не действуют никакие напряжения. Так как для каждого такого элемента сечения соответствующая нулевая линия совпадает с нулевой линией всего сечеиия, то центры тяжести всех элементов должны находиться на общей нулевой линии. Следовательно, все траектории ка ательных напряжений должны начинаться на контуре выше нулевой линии, а оканчиваться на контуре же ниже нулевой линии, [c.137]

Наличие в разряде яркости означает видимую линию. Важную роль играет разряд, обозначенный О (вывод на дисплей), поскольку он позволяет пересылать информацию в регистры Дл иДу без немедленного вычерчивания вектора. Для вычерчивания вектора необходима следующая последовательность команд вначале помещается пара команд установки луча в заданную точку, затем засылается значение Дх с нулевым разрядом О, после чего засылается Дг/ с единицей в разряде О, означающей начало вычерчивания вектора (рис. 4.2). Одно из больших преимуществ такого формата команд заключается в том, что две команды, определяющие вектор, могут быть разделены, и это значительно упрощает процесс формирования дисплейных файлов при малых размерах оперативной памяти в ЭВМ. [c.83]

Если, например, нужно разделить данный отрезок прямой линии Л В на две равные части и к середине его восставить перпендикуляр, то шкалу трафарета прикладывают к отрезку АВ так, чтобы нулевая точка деления шкалы находилась примерно в середине отрезка. Затем трафарет перемещают по линии АВ так, чтобы размер от нуля шкалы до точки А стал равным размеру до точки В. По нулевой точке иглой отмечают середину отрезка [c.287]

Негабаритные грузы разделяются на пять степеней негабарит-ности нулевой степени, первой степени, второй степени, третьей и четвёртой степени. Меньшая негабаритность относится к нулевой степени. Большей негабаритности соответствует более высокая степень. Для примера на фиг. 175 приведены контуры негабаритности нулевой степени (наружные линии заштрихованной полоски). [c.235]

Сопоставляя уравнение нулевой линии при внецентренном растяжении (15.11) с уравнением нейтральной оси при косом изгибе (15.2), заключаем, что они отличаются лишь свободным членом-, а потому и для нулевой линии действительно соотношение (15.3). В самом деле, разделяя (15.14) на (15.13), получаем [c.282]

Дальше проводятся расчеты с применением выведенных формул, позволяющие провести некоторое сравнение двигателей и паровых машин. В общем этот раздел курса в учебнике Брандта изложен довольно конспективно. В учебнике Радцига, изданном значительно-раньше учебника Брандта (за 15 лет), этот раздел термодинамики, изложен полнее и обстоятельнее. В нем были даны исторические данные, относящиеся к рассматриваемым машинам, и, что особенно ценно, было показано значение этих машин. Кроме того, выведенные формулы в учебнике Радцига были подвергнуты анализу, позволившему ему высказать ряд существенных положений. Приходится заметить, что графическое оформление этого раздела в учебнике Брандта очень бедное, не лишенное к тому же и некоторых недостатков. Так, например, по каким-то причинам на всех рисунках циклов двигателей внутреннего сгорания горизонталь (линия всасывания ц выхлопа) начинается с нулевого объема, т. е. от оси ординат. [c.195]

При образовании пластического шарнира нулевая линия, разделяя сечение на две-равные части, смещается вверх относительно центра тяжести. При этом напряжение в крайних волокнах [c.303]

Изохроматические линии разделяются, в зависимости от величины целого числа г, на изохроматические линии первого, второго, третьего и т. д. порядков, и они имеют обычную последователвность цветов кристаллических пластинок (см. 1.35). Изохроматические линии нулевого порядка соответствуют равенству Р—Q = 0. В этом случае отставание исчезает для всех цветов. Таким образом, эта линия, когда она существует, кажется черной, и ее можно называть нейтральной линией. [c.213]

Положения плоскостей максимального сжатия для каждого цуга волн в любой момент времени можно представить параллельными линиями, проведеннг>1ми через одинаковые интервалы I в плоскости бумаги нужно предположить при этом, что эти линии движутся со скоростью а в направлении, перпендикулярном к их длине. Если обе серии линий начерчены, то бумага разделяется на систему равных параллелограммов, которые перемещаются в направлении одной груп-П1>1 диагоналей. В каждом углу параллелограмма сжатие удваивается в результате наложения двух цугов волн, а в центре каждого параллелограмма по той же самой причине максимальным является разрежение. На каждой диагонали располагается поэтому серия максимумов и минимумов сжатия, перемещающихся без изменения их относительного расположения со скоростью a/ os а. Между каждыми двумя соседними линиями максимумов и минимумов находится параллельная им линия нулевого сжатия, на которой два цуга волн нейтрализуют друг друга. Особенно замечательно то, что если бы этот волновой узор был видим (подобно соответствующему волновому узэру на воде, к которому приложимо все предыдущее рассуждение), то он представился бы перемещающимся вперед без изменения своего вида в направлении, отличном от направления каждого из составляющих цугов волн и со скоростью, отличной от той, с которой движутся оба составляющие цуга. [c.81]

Кроме того, на одной части границы заданы напряжения Ог(г/0, а на другой — скорости Vz(r/t). Линия раздела краевых условий есть окружность, перементающаяся с постоянной скоростью и. Тогда задача является автомодельной и осесимметричной, причем напряжения и скорости оказываются однородными функциями нулевого из.мерения. [c.446]

Для охватывающих размеров большие допуски располагают, как правило, в плюс от нулевой линии, для охватываемых — в минус. Они обозначаются как основные отверстия и валы, т. е. буквами А и В (табл. 3, 7 и 14). Для иных размеров (уступы, глубины и т. п.) допускается расположение поля допуска, симметричное относ1 тельно нулевой линии. В этом случае табличное предельное отклонение основного отверстия или основного вала соответствующего класса точности необходимо разделить пополам и проставить со знаком . [c.552]

Результаты предварительного расчета без учета кривизны линий тока примем в качестве нулевого приближения. По данным этого приближения можно найти радиусы осесимметричных поверхностей тока, вычислив расход Gi в сечении 1—1, характеризуемый интегралом в левой части уравнения (XI.47), и разделив его на N частей. Эта операция выполняется за счет подбора верхнего предела интегрирования Га и при использовании ЭВМ затруднений не встречает. Далее по формуле (XI.32) определим iu на поверхностях тока и по уравнению (XI.55), с помощью метода последовательных приближений — величину с г, а значит, и новое значение угла 1. Таким образом вычисляются параметры в сечении /—1 в первом приближении. Итерационный процесс осуществляется до достижения необходимой точности. Полученное распределение параметров в сечении 1—1 потребуется в конце расчета уточнить еще раз, так как определяющая (при заданных %ис и присг с = 0) расход безразмерная скорость Яс, — функция параметра (и/с1 )с> вычисляемого после расчета сечения 2—2. [c.199]

Центрированные вееры ограничены дугами окружностей СЛ (принадлежит семейству Sj) и D (принадлежит семейству 2). Эти две линии скольжения примем за исходные (нулевые) при решении начальной характеристической задачи Ри-мана. Разделим их узловыми точками так, чтобы A pi = Дфа = А8. Обычно принимают А0 = 1 2 5°. На рис. 120 А0 = 5 т. е. от одной узловой точки к другой угол 0 меняется на одну и ту же величину — на 5 . Из геометрических соображений легко найти, что в точке С (т = О, п 0) в = 30°, если полуугол волоки а == 15°. Тогда угол 0 в узловых точках 1,0 2,0 3,0 4,0 исходной линии С равен соответственно 35, 40, 45 и 50°. В узловой точке 0,1 исходной линии D угол 0 равен 25°. Теперь по формуле (Х1П.ЗЗ) рассчитаем углы 6 во всех остальных узловых точках криволинейной четырехугольной области EOD еще до того, как определены координаты узловых точек. В последнюю очередь няходнм угол 0 В точке О т = Б, п = 2). Результат Во = 45 свидетельствует о правильности расчета, поскольку линии скольжения пересекают оси симметрии под углами к14. [c.291]

Давление Р и внутреннюю энергию Е можно разделить на две составляющие следующим образом. Если в функцию Е(У, 8) положить 5 = 0, то зависимость Е У, 0) опишет зависимость удельной внутренней энергии от удельного объема на нулевой изэнтропе. Согласно теореме Нэрнста, нулевая изэнтропа совпадает с нулевой изотермой и на этой линии 5 = 0, Т = 0, Ср = 0, v — 0. Поэтому энергию Е У) вещества на нулевой изэнтропе можно считать холодной . Обычно ее обозначают Ет У) и выражение для Е У, 5) представляют в вЕще [c.42]

Задачам контактного взаимодействия в наилучшей степени соответствует предельный переход к абсолютному концентратору, т. е. /г- 0. При этом для идеального жесткопластического тела сдвиг локализуется в плоскости контакта, т. е. соответствующее поле линий скольжения вырождается в линию. По существу такая модель используется в теории изнашивания Дж. Арчарда [143] и автоматически разделяет явления трения и изнашивания. Одновременно ставится барьер количественному анализу на аналитической основе, поскольку один из важнейших параметров — накопленная деформация оказывается вне рассмотрения. Недостаток теорий, локализующих сдвиг в слое нулевой толхцины, связан с упрощенной оценкой [c.21]

Вода поступает в городскую сеть из водонапорной башни Б по маги-стряли Б—1. От точки 7 вода разделяется на три потока — по линиям /—2 1 — 8 к 1—9, на линиях 4—3 и, 5—6, замыкающих систему колец, потоки должны встретиться в нулевых точках (точках встречи 0 и 0 ). [c.91]

В областях налегания в результате взаимодействия поверхностей с трением (в довольно распространенном и рассматриваемом в дальнейшем случае) по закону Кулона возникают зоны скольжения и сцепления. Если внешние нагрузки изменяются в зависимости от некоторых параметров, в частности квазистатически, то скольжение может приостановиться. В результате возможно образование зон сцепления двух типов с нулевым и ненулевым скачком смещений. Границы зон налегания и раскрытия, сцепления и скольжения неизвестны. Таким образом, постановка краевой задачи содержит ограничения на смещения поверхностей трещины (полости), что, в свою очередь, приводит к ограничениям на нормальные и касательные напряжения. Области выхода решения на ограничения заранее не известны, что обусловливает нелинейность задачи и ее отличие от традиционных задач с фиксированными линиями раздела краевых условий разного типа. [c.57]

В предыдущих разделах приближенное значение температуры термодинамического равновесия Т д.р, для реакций (5) и (6) в стандартных условиях было найдено графическим путем — по точкам пересечения кривых gKpVi Л2г нулевой линии. [c.312]

Бо всех работах по данному вопросу неправильно определено положение нулевых линий этих полос. Если применять обозначения Беннетта и Мейера [138], то они находятса примерно посредине между линиями п = Оип = — 1, а не совпадают с линией л = 0. Они лежат точно посредине только в том случае, если Г— О и А — А", В = В" (см. раздел 26 гл. IV). В нашей та6.тице отклонение от середины вследствие С = 0 принято во внимание только для основных частот. [c.337]

К строго симметричному волчку, чтооы давать перпендикулярные полосы со всеми характерными для них особенностями (см. также раздел 4). Для менее симметричных молекул, являющихся почти ашметртными волчками, изменение дипольного момента для большого числа колебательных переходов не ориентировано точно под 90° к оси волчка. Поэтому как параллельная, так и перпендикулярная полосы возникают в результате одного и того же перехода, т. е. имеют одинаковые нулевые линии. Получается так называемая смешанная полоса. [c.456]

Структура уравнений. Остановимся несколько более подробно на структуре ряда теории возмущений для одночастичной функции Грина надконденсатных частиц. График любого порядка можно разделить на несколько неприводимых частей, соединенных между собой одной линией, соответствующей функции 0 ° х—л ). Таким образом, любая диаграмма для функции Грина представляет собой цепочку собственно энергетических диаграмм, связанных нулевыми функциями Грина. На рис. 63 приведено несколько примеров, где кружками обозначены неприводимые собственно энергетические части, структуру которых мы не конкретизируем. Наличие конденсата приводит к тому, что среди собственно энергетических диаграмм появляются диаграммы нового типа, отсутствовавшие во всех рассмотренных в предшествующих главах задачах. Эти диаграммы возникают в результате взаимодействия надконденсатной частицы с частицами конденсата и содержат в некоторых вершинах операторы [c.275]

В применяемом здесь обычном приближении электроны считаются независимыми частицами, подчиняюш 1шися статистике Ферми— Дирака. В приближении нулевого порядка твердое тело рассматривается как ящик или сосуд, внутри которого электроны движутся, как газ это так называемая модель Зоммерфельда. Более реалистично влияние кристаллической решетки учитывается в приближении первого порядка, где периодический потенциал решетки рассматривается как возмущение состояния почти свободных электронов. Можно исходить из противоположного допущения, а именно считать, что электроны достаточно жестко связаны с атомными ядрами в твердом теле, но способны двигаться через решетку благодаря некоторому перекрытию орбиталей, принадлежащих близко расположенным атомам. Как то, так и другое рассмотрение приводят к одним и тем же результатам в кристалле существуют области близко расположенных уровней энергии (энергетические зоны), разделенные запрещенными зонами (энергетическими щелями). Эти зоны соответствуют областям, для которых волновое уравнение Шредингера имеет или не имеет решения. Линия раздела между разрешенными и запрещенными уровнями носит название границы зоны. Волновые функции "ф всегда могут быть представлены как волновые функции свободных электронов, модулированные функцией, имеющей периодичность решетки. [c.457]

По высоте сечения имеем две зоны — растяжения и сжатия, их разделяет нейтральный слой, продольные волокна кото го искривляются, но не меняют своей длины (<г=0), Линия пересечения нейтрального слоя с плоскостью поперечного сечения я—п называется ней-тпральной или нулевой линией. В данном случае она совпадает с осью X, что прямо следует из (6.12), и, следовательно, проходит через центр тяжести сечения С. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...