Диаграмма сила—расстояние

Диаграмма сила —расстояние [c.102]

Величины, участвующие в процессе термически активируемого преодоления препятствий, для наглядности удобно изображать на диаграмме сила — расстояние (рис. 3.6). По оси ординат отложена сила F, с которой приложенное напряжение действует на элемент дислокации длиной I [c.102]

Рис. 3.7. Изменение диаграммы сила— расстояние при изменении Т.. Тепловая часть энергии (заштрихованная область) возрастает с ростом, Т. Все меньшее напряжение необходимо приложить для того, чтобы управлять процессом при постоянной скорости.

Рис. 3.8. Изменение диаграммы сила — расстояние при изменении скорости деформации. Чтобы при заданной температуре процесс шел быстрее (справа), тепловая часть энергии (заштрихованная область) должна уменьшиться, а механическая ее часть (и следовательно, напряжение) должна возрасти.

Построение диаграмм приведенных сил реакций пружин отдачи можно произвести по расчетным данным. К исходным данным относятся величины сил реакций предварительного натяжения пружин отдачи клавишных рычагов и мостика, характер изменения этих сил, расстояния от осей вращений до места приложения сил реакций пружин отдачи к звеньям механизма и размеры клавишных рычагов. Приведенные силы реакций пружин отдачи клавишных рычагов определяем по формуле (59). [c.87]

Диаграмм сил одно и то же полюсное расстояние Н и соединяя диаграмму сил с полюсной точкой О полюсными лучами, получим многоугольник сил. Если теперь провести (в последовательном порядке от начала координат) на центровочном чертеже линии, параллельные полюсным лучам, до пересечения с направлением векторов сил, то получим веревочный многоугольник. Проведя через точки пересе- [c.33]

Жесткий блок конструкции, нагруженный вертикальной силой Р, опирается на два стержня (рис. а), выполненных из материала, диаграмма которого дана на рис. б. Расстояние между стержнями /г = 11 см. Определить Р р для двух случаев 1) I = 5,5 м 2) / = 0,4 м. [c.255]

Большинство испытательных машин снабжено автоматическими записывающими устройствами, которые в прямоугольных осях на бумаге вычерчивают зависимость абсолютного удлинения от приложенной к образцу силы (машинная диаграмма). При этом длина участка, на котором производят замер удлинения образца при испытаниях на растяжение, для круглых образцов равна 10 диаметрам и расположена в середине рабочей длины. Длина участка, на котором выполняются измерения, меньше /p,g, так как на участке измерений необходимо исключить неизбежное при самой тщательной центровке образцов влияние концевых утолщений, создающих неравномерное поле напряжений на расстоянии 1...2 толщин образца в окрестности утолщений концов. [c.137]

Предел пропорциональности сг ц обычно определяется как условное напряжение, при котором тангенс угла наклона касательной к оси Оо отличается от 1 / на 5 %. Дело в том, что начиная с небольших напряжений наблюдается отклонение диаграммы а — е от прямой линии, что сопряжено с нелинейной зависимостью сил межатомного сцепления от межатомного расстояния, которые в основном определяют зависимость а — ев стадии упругого деформирования. Таким образом, а ц есть величина условная. [c.139]

Построив диаграмму поворотов рейки (рис. 53), заметим пропорциональность между углом поворота рейки, т. е. углом закручивания бруса и расстоянием груза от центра изгиба D (пропорциональным крутящему моменту). Угол закручивания мал, поэтому его можно считать пропорциональным приращению отсчета по шкале I или //, отсчитываемому от линии А В, соответствующей прогибу от изгиба. Отношение отрезков, например В Ь" и В Ь, на шкале II (рис. 53) равно отношению соответствующих значений угла закручивания 0 и б". Измеряя отрезки В Ь" и В Ь и соответствующие плечи с" и с силы Р, замечаем, что В Ь"IB Ь = с"/с. Следовательно, [c.92]

С увеличением давления, т. е. при уменьшении расстояния между молекулами, силы притяжения между ними возрастают, из-за чего объем реального газа становится меньше, чем объем идеального. В диаграмме Z — р это соответствует области уменьшения коэффициента сжимаемости с ростом давления. При дальнейшем сближении молекул проявляются силы отталкивания, препятствующие уменьшению объема газа. Эти силы быстро возрастают с уменьшением расстояния между молекулами (рис. 1-15). Поэтому уменьшение объема [c.25]

График полученного решения дан на рис. 3.7. Из полученного решения следует, что если Я-о < 1, то поток ускоряется. На некотором расстоянии, которое называется критической длиной трубы, поток достигает критической скорости ( = 1). Если критическая скорость достигается, то критическое сечение обязательно должно совпадать с выходным сечением трубы, так как поток не может стать сверхзвуковым без изменения знака воздействия (а сила трения всегда направлена против течения). Конечно, возможны все промежуточные случаи, когда поток выходит из трубы с дозвуковой скоростью Хц<Х < 1. Процесс при течении в трубе постоянного сечения с трением изображен в /а-диаграмме на рис. 3.8. При дозвуковом течении давление и температура газа вдоль трубы уменьшаются. Падение давления вызвано сопротивлением трубы. Скорость вдоль трубы растет, так как растет объемный расход вдоль трубы из-за уменьшения плотности газа. Характер изменения всех параметров потока устанавливается пятым столбцом табл. 3.1, причем следует помнить, что сила трения направлена против потока, т. е. отрицательна. Распределение температуры находится по известной скорости с помощью [c.47]

Продуктом массивного превращения обычно является пересыщенная низкотемпературная фаза, фигурирующая на равновесной диаграмме состояния. Для протекания превращения необходимо термически активируемое перемещение атомов на небольшое число межатомных расстояний перемещение это облегчается, вероятно, при наличии некогерентной границы раздела. Превращение такого типа не может начаться, пока движущая сила не достигнет довольно высокого значения, достаточного для зарождения некогерентной границы, но еще недостаточного для реализации мартенситного механизма превращения. Скорость охлаждения, таким образом, должна быть такой, чтобы можно было предотвратить заметный распад на равновесные фазы путем диффузии на далекие расстояния, но не настолько большой, чтобы оказался невозможным термически активируемый рост. С кинетической точки зрения массивное превращение является в какой-то мере промежуточным между равновесным распадом и возможным мар-тенситным превращением в чистых металлах оно представляет [c.287]

Поляризационные диаграммы, отображающие кинетику общего (кривая АА), анодного (кривая ВВ) и катодного (кривая ББ) процессов на поверхности образца показаны на рис. 15. Кривая А А представляет собой регистрируемую гальваностатическую поляризационную диаграмму образца Фсо— его стационарный потенциал. В силу диффузионного ограничения катодной реакции кривая ББ зависимости г = (ф) на некотором интервале между равновесными потенциалами катодной и анодной реакции близка к прямой линии / = /пр. Отсюда участок экспериментального графика ГГ может рассматриваться как результат параллельного переноса влево на расстояние / р участка ВВ графика зависимости 1 = /а (ф). Выполним обратный перенос, т. е. перенесем начало отсчета плотности тока из точки О в точку 0 . Предполагаем, что участок ГГ кривой АА отображает кинетику анодного процесса на поверхности металла образца, тождественную кинетике металла на поверхности стальной трубы, которая будет уложена в грунт в данном месте, если линию ДД рассматривать как ось потенциалов. Построим частную катодную поляризационную диаграмму металла на поверхности трубы и ее зеркальное отражение относительно новой оси ф. Очевидно, на отмеченном выше интервале эта диаграмма (кривая КК) будет близка к линии РГ, параллельной ДД и отстоящей [c.84]

Сжимающее усилие Р, действуя на короткое плечо I рычага 4, создает момент М = Р1, вращающий рычаг вокруг точки опоры на подушке 8 против часовой стрелки. Для уравновешивания этого момента груз 10 вместе с тележкой 11 должен переместиться вправо на расстояние х до достижения равновесия рычага. Расстояние х пропорционально силе Р и может быть отсчитано по делениям шкалы, нанесенной на рычаге в килограммах. Уравновешивание рычага посредством передвижения тележки И с грузом производится автоматическим регулятором. Тележка связана нитью с пером диаграммного прибора. При увеличении силы Р тележка с грузом передвигается от опоры 8 в сторону увеличения расстояния х, а при уменьшении, наоборот, — к опоре. Передвижение тележки вызывает вертикальное перемещение пера, и на диаграмме по оси ординат будет наноситься в масштабе нагрузка в каждый момент испытания. Масштаб измерения следующий для шкалы до 5000 кГ 1 мм, по оси ординат соответствует 10 кГ, а для шкалы до 1000 кГ 1 мм соответствует 2 кГ. [c.50]

Полученная величина откладывается от начала координат по оси А диаграммы. Для определения силы на расстоянии ALi) (,Io от прямой Гука нужно провести параллельную ей прямую. Точка пересечения этой прямой с кривой растяжения даст искомую силу /со - [c.53]

Необходимую для расчета условного предела текучести при изгибе силу / 0,1 можно определить по диаграмме изгиба (см. рис. 37). Для этого по оси х на расстоянии остаточного прогиба [c.69]

Легко видеть, что за полный период волны Т на диаграмме pv совершится замкнутый цикл. Но это значит, что элемент газа совершит работу, которая может пойти только на нагревание газа. Действительно, из механики мы знаем, что когда материальная точка под действием силы Р проходит малое расстояние / в направлении силы, то производимая этой силой работа будет Р1. В нашем случае силой является давление, действующее на площадь поверхности элемента объема газа 5 [c.201]

Расстояние от оси абсцисс до прямой линии АВ характеризует работу печатающего механизма типа I до D — печатающего механизма типа П1 и АО EF — печатающего механизма типа П. На рис. 40 внизу показаны диаграммы работ приведенных сил сопротивлений этих механизмов. [c.75]

Рис. 103. Диаграмма режиме ЭШС ftj — вылет электрода Лщ. — глубина шлаковой ванны в — глубина металлической ванны dj — диаметр электрода Д — минимальное расстояние между электродом и ползуном d — расстояние между электродами Ь — ширина зазора Ь — ширина провара — сила сварочного

Рис. 3.6. Диаграмма сила — расстояние для случая термоактивируемого

Нагружение до полного разрушения этих образцов ведут на любой машине для механических испытаний. При этом записывается диаграмма сила Р - смещение V . Характерные виды этих диаграмм приведены на рис. 3.3.31. Разрушение образца происходит в точке С диаграмм типов 1-111 и в точке диаграммы типа ГУ. На этих диаграммах точка С отвечает макси-ма.льную усилию точка О отражает возможный скачок трещины, что приводит к локальному максимуму на диаграмме в точке ) точка Q получается пересечением диаграммы с пятипроцентной секущей - линией ОВ из начала координат под углом а. , тангенс которого на 5 % меньше тангенса линии начального упругого нагружения ОА. После разрушения на изломе определяют длину усталостной трещины по результатам ех измерений в виде средней арифметической - одно измерение в центре и два остальных на равных расстояниях от центра и боковых поверхностей (рис 3.3.32). [c.161]

N можно выбрать так, чтобы эпюра имела удобные размеры. Этим мы зафиксируе.м Н. Теперь мы будем знать горизонтальную силу сжатия (или растяжения), изображаемую полярным расстоянием Oh многоугольника сил (см. рис. 57). Мы можем приступить к построению, если заменим поперечную нагрузку конечным числом сосредоточенных сил, каждая из которых представляет (по величине и линии действия) результирующую сил, действующих на элемент длины пролета. Масштаб диаграммы сил произволен его обычно выбирают так, чтобы получить удобный по размерам силовой многоугольник, [c.231]

Идеализируем диаграмму по методу Прандтля ( 5.3) будем считать, что при достижении предела текучести напряжение в волокнах перестает расти, а их удлинение продолжается. Предположим, что рассматривается балка на двух опорах прямоугольного сечения, нагруженная посредине пролета сосредоточенной силой Р (рис. 11.5.2, ц). На рис. 11.5.2, б, в показаны эпюры Q и М. Считаем, что нагрузка растет постепенно. В волокнах балки также постепенно будут расти напряжения. В наиболее удаленных волокнах, находящихся на расстоянии 11/2 от нейтрального слоя, напряжения достигнут вначале предела пропорциональности, а затем предела текучести (рис. 11.5.2,6). При достижении волокнами предела текучести их несущая способность будет исчерпана, т. е. в работу всту- [c.188]

Если закон деформирования задан графиком функции ф(е), то значение деформации, при котором происходит потеря устойчивости, можно найти графически. Для этого из точки, лежащей на оси е на расстоянии —1 от начала координат (рис. 4.13.1), нужно провести касательную к диаграмме а е. Абсцисса точки касания определит критпческую деформацию. На том же рисунке штрихами построен график зависимости условного напряжения от деформации при е > бк условное напряжение, т. е. растягивающая сила, уменьшается [c.145]

Вычислим работу изменения объема для равновесного процесса 1—2. При перемещении поршня на расстояние с1х сила давления рР совершает элементарную работу pPdx=pdv, ибо Pdx=dv. На р—п-диаграмме элементарная работа выражается площадью прямоугольника высотой р и шириной основания dv. Работа расширения, произведенная системой в процессе /—2, равна интегралу [c.14]

При построении аналитических моделей, описывающих удар, следует иметь в виду, что использование концепции эквивалентного анизотропного материала является спорным, если требуется определить напряжения в окрестности области контакта. Если тело из композиционного материала заменяется другим телом с выпуклой поверхностью, то при убывании давления площадь контакта стремится к нулю, и при малых силах размеры области контакта оказываются соизмеримыми с размерами волокон или толщиной слоев. По мере того как область контакта захватывает отдельные волокна, следует ожидать периодических изменений диаграммы деформирования. Этим можно объяснить волнообразный характер кривой, определяющей деформирование бороалю-миния с содержанием волокон 50% (рис. 25). Периодические пологие участки соответствуют радиусам площадки контакта, отличающимся на величину, равную расстоянию между волокнами ( -0,1 мм). Необходимы дальнейшие экспериментальные исследования в этом направлении. [c.320]

Характер зависимости потен-1 иальной энергии взаимодействия молекул от расстояния между ними представлен на рис. 1-15. При небольших давлениях, т. е. при больших расстояниях между молекулами газа, силы притяжения, действующие между ними, очень малы и собственный объем молекул пренебрежимо мал по сравнению с объемом, занимаемым газом. Эти условия очень близки к условиям, принимаемым при выводе уравнения идеального газа (1-2), и поэтому при очень малых давлениях свойства всех реальных газов стремятся к свойствам идеального газа. В диаграмме z—р этот факт находит свое отражение в том, что все изотермы при уменьшении давления стремятся к линии 2=1, соот-ветствуюш,ей идеальному газу, и в пределе при р=0 все изотермы приходят в точку г= 1. [c.25]

Однако метод расчета контролирующего фактора, предложенный для элементов с пространственно разделенными электродами, не может быть применен для коррозионного элемента с электродами, находящимися в одной плоскости и ра(5отающими под тонкими слоями электролитов. Это следует из того, что в то время как для пространственно разделенных электродов омическое падение потенциала меняется линейно с изменением расстояния между электродами (причем оно практически одинаково для любой точки на электроде), то для электродов, лежащих в одной плоскости, омическое падение потенциала благодаря наличию различных путей тока, меняется от участка к участку. Последнее не позволяет строить на основании поляризационнь[х кривых коррозионные диаграммы в координатах потенциал—сила тока для различных соотношений площадей, подобно тому как это делается для моделей с пространственно разделенными электродами. Отсюда не представляется возможным и определить долю каждого вида сопротивления в коррозионном элементе. 1Г1оскольку эффективность работы отдельных участков неодинакова, не может быть единой цифры, которая будет характеризовать вид контролирующего фактора для всего элемента. [c.144]

У диаграммы есть егце одна интересная особенность. Если удельная мощность пропорциональна скорости, то общая работа, необходимая для перевозки на заданное расстояние, одинакова. Это условие соответствует прямым с наклоном 45° на графике с логарифмическим масштабом. Поэтому можно сказать, что любое транспортное средство функционирует оптимально, если кривая имеет наклон 45°. Если наклон меньше 45°, то функционирование транспортного средства улучшается с увеличением его скорости. Если наклон больше 45°, то это показатель того, что трапснортное средство превысило свои оптимальные характеристики. Например, если мы возьмем кривую для гражданских самолетов, то увидим, что между 200 и 300 милями в час наклон составляет примерно 45° или немного меньше. И действительно, это правда, что более скоростные Констеллейшн ( onstellation) намного экономичнее более медленных D -3, если экономичность измеряется в лошадиных силах-часах, необходимых для перевозки груза па заданное расстояние. [c.168]

Эти общие соображения С. А. Довбыш применил к известной задаче о вращении несимметричного твердого тела с неподвижной точкой в слабом однородном поле силы тяжести. Малым параметром здесь служит произведение массы тела на расстояние от центра масс до точки подвеса. Факторизацией по группе вращений вокруг вертикали задача сводится к гамильтоновой системе с двумя степенями свободы. Фиксируя еще положительное значение постоянной интеграла энергии и применяя метод Уиттекера изоэнергетической редукции, уравнения движения можно привести к гамильтоновым уравнениям с 3/2 степенями свободы и периодическим по новой переменной времени гамильтонианом рассмотренного выше типа (все детали можно найти в книге [83]). В этой задаче диаграмма сепаратрис невозмущенной задачи Эйлера (в несимметричном случае) имеет вид, изображенный на рис. 29 (точки и 2з совпадают, так как фазовым пространством системы является цилиндр, а не плоскость). Особенностью этой задачи является совпадение характеристических чисел для гиперболических положений равновесия и 2. Выделим сепатрисы Г1, Гг и Гз, как показано на рис. 29. [c.290]

На рис. 48, а показано изменение деформаций за один пробег вариаторного ремня. Линия abode представляет собой деформации растяжения от предварительного натяжения, передаваемой нагрузки и от центробежных сил. Эти деформации одинаковы для всех волокон ремня по его высоте. На шкивах к этим деформациям добавляются деформации изгиба. Суммарные деформации на диаграмме изображены сплошной линией в крайних верхних волокнах, штриховой — в крайних нижних и линией аа Ь Ьсс d de — в промежуточных волокнах, находящихся на расстоянии от нейтрального слоя. [c.119]

Для получения полной полярной диаграммы начало ее координат переносплн вниз на величину С (сила инерции враща-тельно движущихся масс). Расстояние С между осями УУ и уу (рис. 64) характеризует возрастание пли снижение нагрузок на сопряжение вал — подшииник. > о1 величины си 1 инерции вращающихся масс. Таким образом были построены полярные диаграммы для шатунной ше ки коленчатого вала при различных режимах работы двигателя. [c.173]

Окрашенные в два слоя железные пластинки и противоэлектрод погружают на определенном расстоянии друг от друга в 3%-ный раствор хлористого натрия. Пластинки и противоэлектрод соединяют через гальванометр при помощи медной проволоки, и измеряют силу тока. Измерение повторяют через каждые 24 часа до получения максимальной величины. После этого пластинки вынимают и отмечают происшедшие изменения. На основании полученных результатов строят диаграмму время—сила тока. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...