Полюсное расстояние

Стороны, луч, вершина, построение, полюсное расстояние. .. многоугольника сил. [c.45]

О)и и OJ и на продолжении оси O t влево откладываем выбранное полюсное расстояние Длину выбираем произвольно Я = 0 Р = 20 мм. [c.192]

Выбрав масштаб сил и полюсное расстояние Н, строим силовой и веревочный многоугольники. В силовом многоугольнике луч 5—6 параллелен силам, так как линия, соединяющая полюс О с концом силы Р пересекается с направлением силы в бесконечности. При построении веревочного многоугольника сторона его, параллельная лучу 5—6, вертикальна и равна по величине Af = 6 тм. Так как М = Н-г] = 6 тм, а при построении принято Н= 0 т, то вверх (Л1о>0) отложено Т1 = 0,6ж. [c.119]

Так как = 10, то из последнего соотношения найдем полюсное расстояние Xq = 2,3. [c.388]

Так как согласно (9-46) х = 10, то пз последнего соотношения найдется полюсное расстояние [c.426]

За фиктивную нагрузку можно принимать и истинный изгибающий момент, но при условии, что полюсное расстояние плана векторов будет переменным и равным [c.169]

На рис. 97, г, д, е показано графическое построение упругой линии той же балки через истинный изгибающий момент и через переменное полюсное расстояние плана векторов. Принято [c.170]

Для определения полюсного расстояния Хо положим в формуле (8.28) Я=Го, тогда [c.338]

Н — полюсное расстояние, измеряемое на чертеже в слг п — масштаб длин, в котором вычерчено сечете (1 см чертежа равен п см соответствующего размера сечения) [c.122]

Обозначив через На — полюсное расстояние, можно по аналогии с дифференцированием графика 5 = S(t) определить значение масштаба графика ускорения по зависимости [c.31]

Для построения графика функции, являющейся производной от функции у = у(х), которая задана своим графиком, проводим в точке А1 кривой касательную i к этой кривой (рис. 96). Эта касательная образует с осью х угол а. Откладываем по оси абсцисс влево от начала координат отрезок Ор = Н, называемый полюсным расстоянием. Затем проводим из полюса р прямую pd, параллельную касательной 1. к заданной кривой N в точке М. Умножив и разделив выражение (4.18) на величину [c.64]

Выбрав масштаб фиктивных нагрузок Шф ( см чертежа = = гПф см /см) и полюсное расстояние Н , см, строим многоугольник фиктивных сил и второй веревочный многоугольник, представляющий собой эпюру прогибов в масштабе (1 см чертежа = см прогиба) масштаб прогибов т J EJо) Е — мо- [c.295]

Принятые величины. Масштаб длин т = 6,5 см/см, масштаб сил = 1500 Н/см, фиктивных нагрузок /Иф == 12,6 см /см полюсные расстояния Н = Н2 = 12,5 см диаметр расточки вала dg = 6 см диаметр основного участка вала 28 см (с учетом ужесточающего влияния дисков d = = 31 см) модуль упругости Е = 2,06-10 Н/см . [c.298]

График ускорения движения точки строится аналогично, путем дифференцирования графика скорости. При этом новое полюсное расстояние может отличаться от полюсного расстояния Н. Определение масштаба графика ускорения выполняется по равенству (3.90), если заменить величину масштаба р, графика перемещения величиной масштаба графика скорости и вместо Н подставить Н -, [c.72]

Г рафик перемещения S = S (t) строится методом графического интегрирования, которое представляет собой действие, обратное графическому дифференцированию (см. 3.5). Для этого ось абсцисс графика ускорений разбивают на интервалы, соответствующие, например, углам поворота кулачка, равным 10°. Отложив полюсное расстояние Яз, проводят лучи РдЛ, РаВ, Р С и PaD. Параллельно этим лучам на строящемся графике скорости v = v (t) проводят линии ОА, АВ, В С и СЬ (рис. 5.9, б). [c.128]

Здесь a — полюсное расстояние магнита a — угол между и нормалью к поверхности h — толщина никелевого слоя, которую с учетом шероховатости поверхности можно выразить так [c.187]

Знаменатель Нк в выражении (12) представляет собой величину полюсного расстояния, измеренного в масштабе времени (число единиц времени соответствующих длине, равной полюсному расстоянию), поэтому, если длина Н будет соответствовать единице времени в масштабе оси 7 (т. е. масштабной единице времени 1к4, то Нк1 = 1 и [c.236]

Пусть на рис. 282, а будет изображен график скорости, полученный из графика пути (см. рис. 279, а). В имеющихся на графике точках 6, V, 2, 3, 4, 5, 6 проводим касательные В, Г, II, ИГ,. .., VI. Слева иа продолжении оси 1 откладываем полюсное расстояние Н, которое может быть взято равным полюсному расстоянию графика пути. Из полюса я проводим лучи л,Ь", п1", л2",. . ., п6", соответственно параллельные проведенным касательные В, Г, 1Г, III, . . ., VI. Отрезки оси ординат У ОЬ", 01", 02",. . ., Об" по построению получаются равными [c.239]

При Як, = 1, т. е. когда полюсное расстояние равно масштабной единице времени, по (15) и (12) получим [c.241]

Иногда обстоятельства вынуждают брать полюсное расстояние для графика скоростей и ускорений не одинаковым. Обозначим первое из них через Я4, а второе через Н - В этом случае вместо (12) имели бы [c.241]

Требуется найти масштаб графика касательных ускорений, построенного при полюсном расстоянии Яо = 30 мм. [c.242]

Из полюса я, соответствующего полюсному расстоянию Н, проводим ряд лучей I, II, III,. . . параллельно не касательным, как на рис. 279, а хордам а1, 12, 23,. .. Отрезки оси ординат 8 01, 02, 03,. . . представят тогда масштабные средние скорости для каждого участка [c.244]

Для выполнения графического дифференцирования и построения графика скорости выбираем произвольное полюсное расстояние Н . Из его конца проводим ряд лучей я /, я ,. . ni параллельно соответствуюш,им касательным в точках кривой графика ОхЬ с абсциссами 1, 2, 3,. . 7. Отрезки 01, 02, 03,. .., 07 оси h переносим [c.311]

График ускорений толкателя. Имея график скорости (рис. 342, б), при помощи полюсного расстояния Яа и лучей Яа/, Яа2,. . ., Яа7 строим (рис. 342, в) график ускорений при подъеме. В нем любая ордината равна соответствующему отрезку, отсекаемому лучом на оси V, например 1Ка = 02. Ввиду наличия в точках г п и графика скоростей точек перегиба, кривая ускорений в точках г и и будет иметь положительный и отрицательный максимум, а в точке 4, соответствующей максимуму х графика скорости, кривая ускорений переходит через нуль. Как видим, кривая ускорений в начале и конце подъема не обладает нулевыми ординатами. [c.311]

Закон изменения скорости получим приемом графического интегрирования, изложенным в гл. X. Метод основан на замене площади дифференциальной кривой рядом прямоугольников. В данном случае сами прямоугольники ускорений I я II будут этими заменяющими прямоугольниками. Сносим их вер. шины на ось W в точки 1 и 2 и, выбирая произвольное полюсное расстояние Н< , проводим лучи п 1 и При помощи этих лучей строим график скоростей. [c.319]

Аналогичным образом докажем, что той же величине полюсного расстояния Я удовлетворяет и условие - . Следовательно, [c.322]

Что касается границ затопленной сверхзвуковой струп, то они, вообще говоря, являются криволинейными. На практике, однако, этой криволинейностью можно пренебречь и аппроксимировать границы струи на некотором удалении от переходного сечения прямыми линиями, наклоненными к оси струи под тем же углом, что и в несжимаемой жидкости. Точка пересечения этих прямых с осью хо (полюс струи) изменяет свое иоложешхе относительно среза сопла в зависимости от значения N. Влияние числа Мо на полюсное расстояние показано на рис. 7.22. Величина хо = хо1Ьо характеризует дальнобойность струи результаты, представленные на рис. 7.22, указывают на значительное увеличение дальнобойности с ростом параметра Мо. [c.400]

Поскольку полюсное расстояние Н на плане сил выражается в масштабе сил, а вертикальный отрезок у между веревочным много-уголышком и его замыкающей в рассматриваемом сечении балки выражается в масштабе длин, то истинные значения и Q/. [c.106]

V = V (t) по заданному графику перемещения 5 = 5 (/) (рис. 3.12, б). Разделим абсциссу кривой S = S ) на п частей. С целью повышения точности абсциссы отдельных частей кривой, отличающихся резким, изменением кривизны, рекомендуется делить на более мелкие участки. Проведем до пересечения с кривой ординаты flibi, а.,Ь.,, аф , а Ь , аф-,. Далее проводим хорды, соединяя прямолинейными отрезками точки О и и Ьо, и Ьз и i>4, i>4 и 65. Откладываем по оси абсцисс влево от начала координат О полюсное расстояние ОР = Н. Проводим из полюса Р лучи, параллельные хордам, и получаем на оси ординат ряд точек пересечения 1, 2, 3, 4, 5. Из середины отрезков (точки а[, а , а з, а, аз) проводим линии ординат и откладываем от оси /j соответственно расстояния О—/, О—2, О—3, О—4, О—5. Соединяем полученные точки а , di, С з, а, al плавной кривой, которая и будет представлять собой функцию скорости движения точки от параметра времени i. Масштаб этой кривой определяется по равенству [c.72]

Определение прогибов вала под действием нагрузки прощ,е всего проводить графоаналитическим методом с использованием фиктивной (моментной) нагрузки, описываемым в курсах сопротивления материалов. Для инерционных (динамических) грузов строится веревочный многоугольник, ординаты которого, умноженные на полюсное расстояние, дают изгибающий момент далее элементы площади эпюры изгибающих моментов, разделенные на EI (Е — модуль упругости, / — момент инерции сечения вала в данном элементе или участке), представляются в виде фиктивных грузов, для которых снова строится эпюра изгибающих моментов, как веревочный многоугольник. Ординаты последнего, умноженные на полюсное расстояние, представят прогибы вала. [c.180]

Смотреть страницы где упоминается термин Полюсное расстояние : [c.135] [c.259] [c.28] [c.193] [c.388] [c.427] [c.156] [c.169] [c.121] [c.84] [c.69] [c.4] [c.294] [c.128] [c.234] [c.234] [c.235] [c.246] [c.321] [c.322] [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...