Сила движущая покоя

Пусть, например, ползун массой т (рис. 43, а) лежит на шероховатой поверхности, движущейся с постоянной скоростью Vq 2 — смещение ползуна от положения, при котором пружины не натянуты и не сжаты с — коэффициент жесткости (суммарный — для двух пружин). Наличие силы трения приводит к тому, что поверхность при движении сначала увлекает за собой ползун, и как только упругая сила пружины F p = z становится равной максимальной силе трения покоя Frn, происходит срыв ползуна, а сила трения скачком падает до значения силы трения скольжения F . Скачок силы трения AF=fja—вызывает упругие колебания ползуна, которые называют релаксационными, так как после срыва ползуна сила упругости пружины некоторое время продолжает расти, а затем ослабевает (релаксирует). [c.105]

Сила трения покоя является движущей и тормозящей силой для всех наземных колесных видов транспорта. Но силы трения покоя имеют и отрицательные проявления. Это касается, прелюде всего, измерительных приборов, содерл ащих трущиеся части. Обычно в таких приборах производится измерение смещения подвижной части прибора. Наличие трения покоя ограничивает измеряемую величину снизу . Это значит, что измеряемая величина, если она меньше некоторого определенного (для данного прибора) значения, прибором не отмечается. Другое проявление трения покоя в измерительных приборах состоит в том, что подвижная часть прибора, будучи выведенной из покоя, останавливается не точно у того места, которое соответствует измеряемой величине, а около него либо несколько ближе, либо несколько дальше. И вот почему. В большинстве измерительных приборов к подвижной части крепится пружина, которая, деформируясь, уравновешивает силу, вызывающую смещение подвижной части. Но из-за наличия трения покоя подвижная часть может остановиться в таком положении, в котором упомянутые силы могут быть не равными по модулям. В этом случае их разность не превосходит максимальной силы трения покоя. Ясно, что условию [c.86]

Двухосный самоходный экипаж массы т движется по прямолинейному горизонтальному пути с ускорением ш. Движущий момент М передается от двигателя на заднюю колесную пару. Радиусы всех колес равны Я (рис. 15). Определить силы сцепления (силы трения покоя) задней и передней колесных пар. Считать, что колеса катятся без скольже- [c.118]

Опытное определение силы трения движения Р и силы трения покоя 0 может быть сделано, если приложить к телу движущую силу, параллельную плоскости соприкасания. Тело, как указывалось выше, выходит из состояния покоя, когда величина этой движущей силы достигает значения [c.307]

ТРЕНИЕ - 1) Т. внешнее - механическое воздействие тел в местах их соприкосновения, препятствующее относительному движению тел в плоскости их соприкосновения. Т. между взаимно неподвижными телами при предварительном их смещении наз. Т. покоя, а между движущимися - Т. движения. Сила Т. -мера упомянутого взаимодействия. Т. покоя характеризуется отсутствием относительного движения двух соприкасающихся тел при действии на них касательных сил F Fq = foF , где Fq — наибольшая сила Т. покоя F — сила нормального давления одного тела на другое, /о — коэффициент Т. покоя (для стали по пластмассе /о а 0,14, для резины по чугуну /о 0,57- 0,83, для кожи по чугуну /о % 0,56). [c.475]

Найдем теперь величину движущей силы Р. К плоскости 1 приложены сила Р и силы трения покоя f (рис. 14.32, б). Очевидно, что [c.501]

До начала движения сила трения равна по величине и противоположна по направлению движущей силе Р. Наибольшая предельная сила сопротивления относительному движению трущихся тел в начальный момент движения называется силой трения покоя Рд. Она в большинстве случаев больше, чем сила трения при движении Р. [c.93]

Найдем состояния равновесия на листе (I). Они, очевидно, располагаются на оси абсцисс ( ф = О ). Ясно, что система находится в положении равновесия только в том случае, если сумма движущего момента М и момента силы тяжести -Агф не превосходит момента силы трения покоя Мр - А ф <.fg, или x- il < Г. Отсюда [c.161]

Решение, Если чело находится в состоянии относительного покоя по отношению к движущейся призме, то применимо уравнение (28.1), т. е. геометрическая сумма приложенных к телу сил и переносной силы инерции равна нулю, К телу приложены сила тяжести и реакция гладкой плоскости G (рис. 72). [c.85]

Используя уравнение (1.207) при решении задач, необходимо иметь в виду следующее. Движение центра масс характеризует движение всей системы только при ее поступательном движении. В частном случае если Fe =0, то и ас=0. Значит, система движется равномерно и прямолинейно либо находится в состоянии покоя. Внутренние силы никак не влияют на движение центра масс. Например, для автомобиля движущей является внешняя сила трения, приложенная к его ведущим колесам. [c.144]

Задача 1417. По какому закону должна изменяться масса горизонтально движущегося ракетного автомобиля, чтобы движение происходило из состояния покоя с постоянным ускорением w, если на автомобиль действует сила сопротивления,пропорциональная его скорости (коэффициент пропорциональности й) Скорость истечения газов постоянна и равна и, а начальная масса автомобиля равна т . [c.515]

Первые два закона движения выполняются только тогда, когда наблюдение ведется в системах отсчета, движущихся без ускорения. Это видно из нашего повседневного опыта. Например, если система отсчета неподвижно связана с вращающейся каруселью, то в такой системе отсчета ускорение тела не равно нулю, когда на это тело не действуют силы. Вы сможете неподвижно стоять на карусели, только если будете отталкиваться от чего-либо, сообщая вашему телу силу Mat r по направлению к оси, где Л1 —ваша масса, со —угловая скорость, а г —расстояние от вас до оси вращения. Другой пример — система отсчета, неподвижно связанная с самолетом, который быстро набирает скорость при взлете. Благодаря ускорению вас прижимает назад к сиденью, а сила, действующая со стороны спинки сиденья, удерживает вас в состоянии покоя относительно этой системы. [c.72]

Если бы вы находились в состоянии равномерного движения или покоя относительно системы отсчета, не имеющей ускорения, то для этого не требовалось бы никакой силы. Но если вы хотите находиться в состоянии покоя относительно системы отсчета, движущейся с ускорением, то вы должны прилагать силу или испытывать действие силы со стороны другого тела — вам нужна веревка, чтобы удержаться, или сиденье, чтобы прижиматься к нему. Силы, автоматически возникающие в системах отсчета, движущихся с ускорением, играют важную роль в физике. Особенно важно понять характер сил, которые действуют в системе отсчета, совершающей вращательное движение. Поэтому целесообразно кратко изложить здесь еще раз эти вопросы, которые уже изучались в курсе средней школы. [c.72]

Для измерения сил трения и сопротивления среды в случае движения в воздухе пользуются тем обстоятельством, что силы трения и сопротивления среды должны быть одинаковы в обоих случаях, когда тело движется с постоянной скоростью в среде или когда тело покоится, а среда движется с той же скоростью в обратном направлении. Поэтому если мы закрепим тело при помощи динамометров и будем обдувать его потоком воздуха, имеющим известную скорость v, то показания динамометров дадут нам величину и направление сил, действующих на тело со стороны движущегося воздуха, а вместе с тем и те силы, которые действовали бы на тело, если бы оно двига -лось с той же скоростью v в покоящемся воздухе. Для получения быстрого и однородного (т. е. имеющего одинаковую скорость по всему сечению) потока воздуха применяют аэродинамические трубы, в которых движение воздуха создается при помощи мощных вентиляторов. [c.194]

Наконец, в силу Лорентца входит скорость движения заряженного тела относительно тех приборов, при помощи которых мы измеряем напряженности электрического и магнитного полей, входящих в выражение силы Лорентца. Если эти приборы покоятся в выбранной нами сначала неподвижной системе координат, то под v в выражении для силы Лорентца следует понимать скорость заряженного тела относительно неподвижной системы координат. Когда мы пользуемся двумя движущимися одна относительно другой системами координат, то приборы для измерения напряженностей полей, покоящиеся в одной из этих систем координат, окажутся движущимися в другой системе координат. Поэтому, когда мы переходим к движущимся системам координат, нужно установить, как связаны между собой показания приборов, служащих для измерения напряженностей электрического и магнитного полей, если эти приборы движутся друг относительно друга. [c.228]

Дело обстоит примерно так же, как и с сокращением длины движущихся линеек. В силу полного равноправия систем координат в каждой из них свои часы идут быстрее, чем чужие . В том, что в одной системе координат часы А, покоящиеся в этой системе, идут быстрее, чем часы В, а в другой системе координат, наоборот, часы В, покоящиеся в этой системе, идут быстрее А, конечно, нет никакого противоречия. Ведь именно часы А в одной системе и часы В в другой находятся в одинаковых условиях (в обеих покоятся или в обеих движутся). Поэтому при переходе от одной системы отсчета к другой часы Л и В должны меняться местами (в смысле скорости хода). [c.264]

Теперь рассмотрим поведение отвеса с точки зрения движущегося наблюдателя, находящегося в тележке. Для этого наблюдателя сначала тележка покоится и отвес расположен отвесно. Но когда тележка начинает двигаться с постепенно возрастающим ускорением относительно Земли, то вместе с тем отвес начинает отклоняться в сторону, противоположную направлению движения тележки. Когда ускорение тележки относительно Земли достигает значения jg, дальнейшее отклонение отвеса прекращается и далее отвес покоится относительно тележки в положении, отклоненном на угол а от вертикали. Чтобы отвес покоился относительно тележки, сумма всех действующих на него сил должна быть равна нулю. На отвес действуют сила земного тяготения mg и сила натяжения нити/, но так как эти две силы направлены под углом друг к другу, то их сумма не может быть равна нулю. Это воз-мол<но только в том случае, если помимо сил mg и/на тело m действует сила/ = — туо (рис. 170, б), равная по величине и противоположная по направлению сумме сил / и mg. [c.362]

Первый из этих выводов был получен Эйнштейном в результате распространения приведенного выше принципа эквивалентности полей инерции и тяготения на явление распространения света. Представим себе, что наблюдатель, движущийся в коперниковой системе отсчета ускоренно вверх, наблюдает распространение луча света в горизонтальном направлении. В результате ускоренного движения вверх наблюдатель обнаружит отклонение луча вниз от прямолинейного направления, в котором распространялся бы луч, если бы наблюдатель покоился в коперниковой системе отсчета. Но в силу эквивалентности полей тяготения и инерции наблюдатель может заменить поле сил инерции полем сил тяготения, направленным вниз. Следовательно, в поле сил тяготения луч света не распространяется прямолинейно, а искривляется в направлении поля тяготения i). [c.385]

Часто встречаются случаи, когда жидкость движется вместе с сосудом так, что по отношению к сосуду она покоится. Если сосуд движется без ускорений, то никаких новых вопросов не возникает, так как для этого случая полностью остается в силе всс то, что было сказано выше о покоящейся жидкости. Однако, когда сосуд движется с ускорением, также может оказаться, что жидкость относительно сосуда покоится. Примером может служить жидкий маятник , которым мы пользовались для демонстрации явления приливов ( 86). Когда маятник колеблется свободно, жидкость покоится относительно сосуда но в этом случае жидкость ведет себя не так, как в покоящемся сосуде. Это видно хотя бы из того, что в колеблющемся жидком маятнике поверхность жидкости не остается горизонтальной. Поведение жидкости в движущемся сосуде удобно рассматривать с точки зрения наблюдателя, движущегося вместе с сосудом. [c.514]

Поверхностные силы являются результатом непосредственного воздействия на частицы жидкости соседних с ними частиц или других тел. Для качественного и количественного описания поверхностных сил служит понятие о напряжениях. В покоящемся или движущемся объеме жидкости W проведем произвольную поверхность S (рис. 3.1, а) и мысленно отбросим часть жидкости, расположенную справа от этой поверхности. Чтобы оставшаяся жидкость при этом сохранила состояние покоя или движения, приложим к ней по поверхности S распределенную систему сил, эквивалентную тому воздействию, которое оказывала отброшен- [c.56]

Случаи, когда жидкость покоится относительно стенок резервуаров, движущихся с ускорением относительно Земли, называют обычно относительным покоем. Выбирая систему координат, жестко связанную со стенками резервуара, мы приходим к статической задаче, основой для решения которой служат уравнения Эйлера (4-1). В соответствии с известным принципом механики при пользовании уравнениями равновесия в системе координат, которая движется с ускорением, мы должны в число действующих массовых сил включить также силы инерции. Имея это в виду, рассмотрим два случая относительного равновесия. [c.74]

Изложенное свойство поверхностей равного давления позволяет легко решать задачи по определению форм поверхностей жидкости в случае так называемого относительного покоя, т. е. покоя жидкости относительно включающего ее сосуда, в то время как сам сосуд находится в движении. Из теоретической механики известно, что в этом случае при составлении уравнений равновесия относительно системы координат, движущейся вместе с телом, к силам тяжести (весу) частиц тела должны быть добавлены силы инерции. [c.30]

Еще до Галилея понимали, что тело удерживается в состоянии иокоя, если оно не понуждается воздействием со стороны каких-либо других тел выйти из этого состояния, и что ири отсутствии воздействия со стороны других тел нет причин, заставляющих движущееся прямолинейно тело изменить наиравление своего движения. Но на протяжении многих веков считалось непреложной истиной мнение Аристотеля (384—322 до н. э ), сделанное на основе наблюдений, что движущееся тело остановится, если другое тело, его толкающее, прекращает свое действие. Это действие одного тела иа другое называют силой. По Аристотелю, сила — причина движения (скорости) тела при отсутствии силы тело покоится н только покоится. [c.27]

На рис. 43, б показаны графики изменения г, 2 н г в зависимости от времени /, причем график z t) дает также в другом масштабе график изменения уиругоР силы пружины. Штрихиунктириой линией показано значение 2 в положении статического равновесия. В отличие от обычь ых гармонических колебаний егце до истечения времени, равного периоду колебаний с собственной частотой, скорость ползуна, достигнув значения V( , перестает возрастать, несмотря на то, что ускорение ползуна в этот момент времени остается положительным. Скорость ползуна не может превысить скорость движущейся поверхности 1>о, так как при 2>1>о изменяется знак относительной скорости 2—Уо и, следовательно, изменяется направление силы трения, которая из силы движущей для ползуна превращается в силу сопротивления. В этот момент времени движущаяся со скоростью Уо плоскость подхватывает ползун, их относительное движение прекращается и сила трения вновь становится силой трения покоя до следующего срыва ползуна. [c.107]

При исследовании определялось в отдельности влияние давления Ро подводимой к системам рабочей жидкости веса перемещаемой каретки с движущимися вместе с ней элементами системы сил трения покоя в направляющих каретки Р р, передаточного отношения редуктора i величины недокрытий золотникового устройства So, длины присоединительных трубопроводов между гидродвигателем и золотниковым устройством скручиваемой длины ходового винта 1 момента инерции ротора гидродвигателя и связанного с ним через муфту первого вала редуктора Jg, объема, подвергающегося сжатию рабочей жидкости между гидродвигателем и золотниковым устройством Усж- [c.141]

Согласно идеям Мальбранша, тела, находяш иеся в движении, обладают движущей силой, а тела, находящиеся в ifoKoe, не обладают силой своего покоя. Ведь отношение двин ущих тел к окрунчающим их телам постоянно изменяется, а следовательно, нужна постоянная сила, чтобы вызывать эти постоянные изменения... Для того же, гтобы ничего не делать, не нужна сила. Когда отношение какого-нибудь тела к окрун ающим его телам остается всегда одним и тем же, то ничего и не происходит [c.139]

Наглядное представление об одном из видов автоколебаний дает модель Ван-дер-Цоля (рис. 1.103, а). На ленте I, движущейся с постоянной скоростью, лежит тело 3, которое связано с неподвижно закрепленной пружиной 2. Под влиянием силы тяжести на тело 3 будет действовать сила трения, приложенная к нижней плоскости со стороны ленты /. Благодаря силе трения лента 1 будет увлекать в своем движении тело 3. В начальный момент совместного движения ленты и тела 3, когда натяжение пружины равно нулю, действует сила трения покоя. В процессе перемещения тела 3 пружина 2 растягивается и на тело 3 начинает действовать упругая сила растянутой пружины. Лента 1 проскальзывает относительно тела 3. По мере увеличения скорости скольжения происходит падение коэффициента трения, а соответственно и силы трения (рис. 1.85). Под действием [c.180]

Как отмечено выше (см. 3), мгновенное значение силы тяги, развиваемой др гжущим колесом, не должно превосходить силу сцепления-колеса с рельсами или силу трения покоя между колесом и рельсом (4). Но так как у локомотивов число движущих колес т всегда больше одного и в создании необходимой силы сцепления участвует нагрузка на рельсы ото всех движущих колес, то сила тяги всего локомотива будет равна или меньше [c.16]

Так как автомобиль не нмеет внешних направляющих и движущих сил, то все силы, передающиеся полотну дороги, нужно рассматривать как действующие на колеса силы трения покоя или скольжения. [c.15]

При решении статически неопределимой задачи деформации УС выявляется различие Дi предельной сдвигающей силы , необходимой для начала скольжения, и силы трения при скольжении (эту разницу принято считать различием сил трения покоя и скольжения) Д/ = С , те к = 11 со8р - 1- коэффициент "скачка" силы трения Р - угол между заданной внешней движущей силой и деформацией УС, которая определяет направление силы трения покоя. Угол р можно найти из соотнощения коэффициентов к 2 и к г связи системы 1 Р = к 2/ 22- [c.78]

Углы трения покоя и движения позволяют в очень простой геометрической форме представить взаимодействие сил, приложенных к ползуну, перемещающемуся о трением по направляющей. Рассмотрим условия равновесия ползуна /, движущегося с трением по направляющей 2 (рис. П.7) с постоянной скоростью и. На ползун действуют силы Fi и F . Сила Fi параллельная направляющей 2 и стремится перемещать ползун I вдоль направляющей 2. Сила F , перпендикулярпая направляющей, прижимает ползун 1 к направляющей 2. [c.219]

Системой сил, эквивалентной нулю (или равновесной системой сил), называют гакую систему сил, действие которой на твердое тело или материальную точку, находящиеся в покое или движущиеся по инерции, не приводит к изменению состояния покоя или движения но инерции этого тела или материальной точки. [c.9]

Раздел механики, занимающийся изучением движения матери-алшых тел без учета их масс и действующих на них сил, называется кинематикой. Изучая и классифицируя движение тел, кинематика может ответить на вопросы — как и куда движется тело и где оно может оказаться в определенный момент времени. Как известно, в природе нет абсолютного покоя движение — основная форма существования всего материального мира, покой и равновесие — частные случаи движения. Вокруг себя мы постоянно наблюдаем движущиеся тела мимо нас проходят люди, проезжают автомобили, над нами пролетают самолеты, птицы... Сами мы живем на Земле, которая, вращаясь около собственной оси, движется вокруг Солнца и т. д. Но движение одного и того же тела различными людьми часто воспринимается не одинаково, а в зависимости от места наблюдения. Если, например, один из них наблюдает за движением автомобиля стоя у дороги, а второй видит его из окна движущего автобуса, то их выводы о движении автомобиля могут не совпадать. Чтобы результаты наблюдений за движением тел были сравнимыми. [c.81]

Пока силы инерции и силы тяготения компенсируют друг друга, то на тело, находящееся в космическом корабле, не действуют никакие силы и тело может покоиться относительно корабля, не прикасаясь к его стенам. Иначе говоря, поскольку в корабле, движущемся по орбите спутника Земли, силы инерции и силы тяготения компенсируют друг друга, система отсчета, связанная с космическим кораблем, оказывается инерциальной (напомним о предположении, что корпус чорабля не вращается). Если почему-либо компенсация сил инерции [c.357]

Произведя расчеты, приведенные выше, движущийся наблюдатель убедится, что если система отсчета (тележка) движется относительно коперниковой с ускорением j, то па тело в этой системе отсчета действует сила и1№рции —mJ f. Таким образом, движущийся наблюдатель на опыте подтвердит правильност ) вывода, который мы сделали умозрительно в 77. Однако движущемуся наблюдателю удалось это сделать так уверенно только благодаря тому, что мы поставили его в особо благоприятные условия, а именно, мы позволили движущемуся наблюдателю пользоваться не только движущейся системой отсчета (в которой сам наблюдатель покоится), но и неподвижной (коперниковой) системой отсчета, относительно которой движущийся наблюдатель фиксировал не только самый факт ускоренного движения тележки, но и измерил величину ускорения. [c.363]

Рассмотрим наиболее простой случай неустановившегося движения, когда тело перемещается прямолинейно без вращения со скоростью V ( ), переменной во времени жидкость неограничена и вдали от тела покоится. Движение тела вызывает движение жидкости с некоторой скоростью и (х, у, 2, t). Обозначим через Т кинетическую энергию массы жидкости, приведенной в движение перемещением тела. Ввиду переменности скорости v величина Т, очевидно, будет изменяться во времени, г. е. Т = Т (i). Согласно теореме о кинетической энергии ее изменение равно сумме работ, приложенных к системе внешних и внутренних сил. Единственной причиной движения жидкости является воздействие на нее движущегося тела. Обозначим через R силу этого воздействия и допустим, что движение происходит вдоль некоторой оси х Работа силы R затрачивается на изменение кинетической энергии жидкости поэтому, согласно теореме о кинетической энергии, за время di перемещения тела на расстояние dx изменение энергии составляет [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...