Вязкость свободной среде

Так как относительное влияние сил вязкости определяется кинематической вязкостью V = [х/р, где — коэффициент вязкости и р — плотность среды (см. 125), то показатель затухания а оказывается пропорциональным v (при прочих равных условиях). Этим, например, объясняется то, что в воде, кинематическая вязкость которой меньше, чем воздуха, звуковые волны распространяются с меньшим затуханием, чем в воздухе, даже при наиболее благоприятных условиях — во вполне спокойной атмосфере. Нерегулярные движения воздуха, которые всегда происходят в свободной атмосфере (турбулентность атмосферы), вызывают значительное увеличение затухания волн. [c.730]

Здесь gx — составляющая ускорения свободного падения по оси Ох] р — давление среды р, — динамический коэффициент вязкости (вместо динамического коэффициента вязкости иногда удобнее пользоваться кинематическим коэффициентом вязкости V = р/р). [c.155]

Интенсивность теплоотдачи зависит от многих факторов и в частности от вида конвекции (свободная или вынужденная), режима течения жидкости (ламинарный или турбулентный), физических свойств среды (плотности р, теплопроводности X, динамической вязкости (Г, массовой удельной теплоемкости с, коэффициента объемного расширения [c.94]

Течение уплотняемой среды через зазор в замке часто носит характер ламинарного движения в свободном канале. Следовательно, утечки зависят от величины зазора в замке, сопротивления канала, давления и вязкости жидкости. Перепад давления на кольце определяется по формуле [c.59]

Практически огромное большинство процессов, рассматриваемых теорией теплообмена, протекает при взаимодействии твердых тел и жидких сред, размеры которых чрезвычайно велики по сравнению с длиной свободного пробега структурных частиц (атомов, молекул). Так, например, в объеме газа равном 10 мм , при давлении в 1 ата и температуре 0° С содержится число молекул порядка 10 . Поэтому такие статистические понятия как температура, давление, теплоемкость, вязкость и т. п. могут быть приписаны даже таким малым элементам системы, которые с физико-математической точки зрения могут рассматриваться в данном случае как дифференциалы ее объема. [c.8]

Исследование влияния вибрации и вращения поверхности нагрева. Выше было показано влияние искусственной турбулизации потока на интенсивность конвективного теплообмена. Создание закрученного потока повышает скорость движения потока жидкости, что приводит к увеличению интенсивности теплоотдачи. Такого же увеличения скорости можно достигнуть не за счет движения среды, а за счет движения поверхности теплообмена. Так, при вращении цилиндра в неограниченном объеме частицы жидкости вследствие вязкости вовлекаются в круговое движение. Частицы жидкости, находящиеся на поверхности, движутся с такой же скоростью, с какой вращается контур цилиндра по мере удаления от поверхности скорость движения жидкости уменьшается, а вдали от нее практически отсутствует. Вращение цилиндров производится электромотором через шкив или мотор постоянного тока, позволяющие изменять скорость вращения. Вращение цилиндра приводит к значительному увеличению скорости обтекания цилиндра, а следовательно, его теплоотдачи. При этом увеличение скорости не сопровождается повышением гидравлического сопротивления, определяемого формой тела. Опытное исследование теплоотдачи одиночных цилиндров при их вращении и вибрации проводилось в ряде работ Л. 3, 4] в условях свободной, вынужденной, а также при одновременном действии обоих видов конвекции. Общий эффект теплоотдачи определяется всеми указанными факторами. При обработке опытных данных имеется возможность сохранить вид прежних расчетных уравнений и с учетом интенсификации конвективного теплообмена дополнительной скоростью. [c.223]

Основной целью экспериментального исследования являлось определение влияния механического перемешивания на скорость химического превращения, т. е. влияния только диаметра аппарата, конструкции, размеров и числа оборотов мешалки. Влияние вязкости и плотности жидкой среды специально не исследовалось. Однако эти величины так же, как и ускорение свободного падения, не могут быть исключены из функциональной зависимости (1), поскольку они необходимы для описания всякого реального гидродинамического процесса. Для системы газ — жидкость должен быть учтен и расход газа, существенно влияющий на гидродинамические условия процесса. Таким образом, влияние перемешивания на скорость химического превращения в системе газ -жидкость может быть описано уравнением [c.303]

На рис. 1.1.2—1.1.4 схематически изображена сферическая ячеечная модель со свободной поверхностью [23] применительно к явлениям осаждения, течения в пористой среде и вязкости суспензии. При седиментации группа частиц под действием силы тяжести оседает в жидкости с одной и той же скоростью. Нанте внимание при этом сосредоточено на одной частице, которая окружена жидкой оболочкой, изображенной на рисунке пунктирной линией. Радиус этой жидкой оболочки определяется из условия, что внутри ячейки объемная концентрация твердой фазы должна быть такой же, как и во всей системе. Конечно, такие воображаемые оболочки, или ячейки, окружающие каждую частицу, в реальной системе будут искажены, будет происходить утечка жидкости из одной ячейки в другую, однако предполагается, что в среднем можно пользоваться сферической ячейкой ввиду хаотичности расположения частиц. Тогда все возмущение, вносимое в поток каждой частицей, локализовано в пределах объема жидкости, непосред- [c.18]

Эксплуатация скважин, дающих очень вязкую нефть. Среди нефтяных месторождений встречаются такие, которые содержат нефть очень большой вязкости (порядка нескольких стоксов и даже десятков стоксов). Разработка таких месторождений представляет большие трудности. Применение глубинных штанговых насосов часто оказывается невозможным вследствие того, что время свободного падения штанг при ходе вниз составляет иногда десятки минут и даже часы. К. п. д. центробежных насосов в этих условиях снижается до нескольких процентов. Между тем применение [c.55]

Затухание волн звукового диапазона частот, распространяющихся в свободном пространстве, незначительно. Однако если волны рас-прх)страняются вблизи твердой границы раздела, то даже при низких частотах наблюдаются заметные потери, которые определяются большими градиентами скорости и температуры в пристеночном слое и зависят от теплопроводности стенок и вязкости среды. [c.78]

Как было отмечено выше, решения уравнений сохранения континуальной теории и решения уравнения Больцмана являются, вообще говоря, неаналитическими по некоторому параметру 8, описывающему отклонение от уравнений невязкой жидкости. Таким параметром могут быть коэффициенты вязкости и теплопроводности в теории сплошной среды и средняя длина свободного пробега в кинетической теории. В связи с этим разложения в ряды по степеням 8 не дают равномерно пригодных решений для задач с начальными и граничными условиями. Однако некоторые трудности можно преодолеть, если вместо разложения решений использовать разложение самих уравнений, как это делается в так называемом разложении Чепмена — Энскога. Чтобы понять это утверждение, заметим, что, умножив уравнения (2.22) на 8 , просуммировав от 1 до оо и сложив результат с (2.21), мы получим [c.269]

Эмульсия может быть определена как дисперсия одной жидкости в другой. С термодинамической точки зрения такая система неустойчива, однако время, требуемое для ее разделения на фазы, может составлять от нескольких секунд до нескольких лет. Свободная поверхностная энергия проявляется как сила, уменьшающая площадь поверхности раздела и способствующая соединению мелких капель в более крупные, когда они соприкасаются в результате броуновского движения или механического перемешивания. Скорость расслоения зависит от первоначального размера частиц, разницы в плотиости фаз, вязкости непрерывной фазы и силы тяжести, действующей на частпцы. Таким образом, расслоение эмульсии нередко может быть ускорено путем увеличения ее силы тяжести центрифугированием. В некоторых случаях можно уменьшать или увеличивать плотность и вязкость дисперсионной среды добавлением в нее растворимых веществ или растворителя. [c.124]

В однородной однофазной чистой жидкости эта мощность расходуется на преодоление внутренних микроскопических вязких сопротивлений жидкости. В суспензиях большая часть энергии диссииируется вследствие взаимодействия взвешенных частиц со свободным потоком дисперсной среды. Это проявляется в виде макроскопической вязкости, которая выран ается, например, уравнением Эйнштейна (XIV. 1), однако следует помнить, что механизм явления совершенно иной. В самом деле, микроскопическая вязкость жидкости не изменяется взвешенными частицами единственное изменение, которое при эт эм происходит, состоит в переходе от ламинарного течения к более сложному в окрестности частицы. В нашем случае, кроме этого, как только скорость сдвига превысит определенную величину (соответствующую = 25), происходит разрушение или распад вторичных частиц. При удачных столкновениях эти частицы вновь восстанавливаются, и, таким образом, устанавливается динамическое равновесие. При этом необходимо постоянно подводить энергию для того, чтобы поддерживать процесс распада в противовес тенденции частиц к восстановлению.Наблюдае-мая в таких системах макровязкость является следствием комбинированного проявления вязкости дисперсной среды, взаимодействия взвешенных частиц с ламинарным течением и непрерывного распада и восстановления вторичных частиц. Тем не менее процесс усложняется тем, что распад вторичных частиц высвобождает растворитель и этим самым понижает макровязкость. Последнее влияние преобладает над предпоследним, и результирующий эффект состоит в постепенном уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига [c.304]

Дересевич рассмотрел задачу о выходе волны I рода на свободную от нагрузки поверхность насыщенной нулевой вязкостью пористой среды [275]. Им было показано, что угол падения волны I рода равен углу ее отражения, тогда как возникшие волны (волна поперечного сдвига и продольная волна II рода) связаны с углом надения волны I рода такими же соотношениями, как и чисто упругие волны. Автор выписывает формулу для отношений амплитуд отраженных и падающей волн, причем отмечает, что только при нормальном падении волны I рода не возникает отраженных поперечной и объемной волн II рода. При этом знак амплитуды смещения становится противоположным. [c.139]

При Re 2-10 наблюдается ламинарное течение жидкости. Однако при большом температурном напоре в поперечном сечении ламинарного потока может возникнуть свободное движение, обусловленное гравитационными силами. Поэтому среди неизотермических ламинарных потоков различают вязкостный и вязкостно-гравитационный режимы течения. В первом случае силы вязкости превалируют над силами гравита- [c.334]

В газогидродинамике дискретная молекулярная структура игнорируется и среда рассматривается как сплошная. Понятие сплошная среда" тесно связано с понятием вязкость . Для отдельных молекул понятие вязкость физического смысла не имеет. Вязкость также теряет физический смысл, когда размеры патока меньше размеров свободного пробега молекул. Вязкость можно рассматривать как проводимость количества движения между отдельными точками ( слоями ) движущегося потока /191/. Такое представление вязкости является общим независимо от того, какие частицы - молекулы или более крупные образования -являются носителями количества движения между точками движущегося потока. При ламинарном движении количество движения между отдельными точками переносится молекулами, а при турбулентном движении - турбулентными молями (частицами), возникающими из-за беспорядочного пульсирующего или вихревого движения турбулентного потока. При этом масштабы турбулентных молей изменяются от максимальной величины, сопоставимой с размерами потока, до минимальной, определяемой вязкостью. [c.48]

При свободном движении среды (естественная конвекция) когда движение осуществляется только за счет разности илотно стей, вызванной неравномерностью температурного ноля, кри терием подобия, определяющим расиространение теплоты в среде является критерий Грасгофа. Он находится из ироиз ведения числа Рейнольдса на отношение подъемной силы = = pgP к силе вязкости F [c.82]

При расчете теплообмена ири свободном движении среды учитывают силу вязкости и подъемную силу, Г10этом определяющими критериями являются критерии Грасго( а Gr и Прандтля Рг, Часто комплекс Gr Рг заменяют критерием Рэлея [c.195]

Антирады. Известно, что в результате поглощения излучения высокой энергии в органических материалах образуются активные свободные радикалы, способные вызвать цепные реакции с образованием нежелательных продуктов. Поэтому любые методы дезактивации радикалов должны приводить к общему увеличению стойкости жидкости. Так как механизм действия многих антиоксидантов сводится также к дезактивации свободных радикалов, то окислительная и радиационная деструкции являются близкими по механизму реакциями. Практически при облучении жидкостей, содержащих стандартные антиоксиданты, последние быстро распадаются в результате взаимодействия с радикалами, образовавшимися под действием излучения, поэтому в среде, содержащей кислород, жидкость становится очень чувствительной к обычной окислительной деструкции. Мейхони и др. [21 ] было показано, что такие захватчики радикалов, как иодофенол и иодонафталин, при облучении сложных эфиров с разной степенью эффективности влияли на изменения вязкости, хотя они не обеспечивали защиту обычных антиоксидантов от разрушения при облучении дозами 1-10 эрг/г в атмосфере азота. [c.134]

При свободной (естественной) конвекции осн. определяющим критерием К. т. является Грасгофа число где g — ускорение свободного падения, Рт — коэф. объёлшого температурного расширения среды, V—р./р — коэф. кинематич. вязкости, ДГ — характерный перепад темп-р внутри среды. Критериальный закон принимает впд Nu — xGr iPr i. При Рг>(),5 определяющую роль в процессе К. т. играет Рэлея число Ra, объединяющее критерии Gr и Рг [c.435]

В свободном виде — пластичный, очень мягкий серебристо-белый метал.11, быстро тускнеет на воздухе вследствие образования плёнки оксида и нитрида. При нормальной темп-ре устойчива модификация Л. с объёмно-центрированной кубич. решёткой с параметром а= = 0,35023 нйг, при темп-ре —195 С она переходит в модификацию, обладающую гексагональной решёткой. Плотность 0,539 кг/дм (наименьшая среди всех металлов). пл = 180,5 С, гкип = 1336,6 °С теплоёмкость — 24,85 Дж/(иоль-К), теплота плавления 3,0 кДж/моль, теплота испарения 133,7 кДш/моль. Характеристич. темп-ра 370 К. Вязкость жидкого Л. 0,5915 (при темп-ре 183,4 С) и 0,4548 мПа-с (при 285,5 Х), Газообразный Л. состоит из двухатомных молекул Li , межъ-ядерное расстояние в к-рых 0,2672 нм, энергия диссоциации 99,0 кДж/моль (О К). Коэф. теплопроводности 71 Вт/(мХ К) 0—100 С). Уд. сонротивление 0,0855 мкОм м (при О °С) ср. температурный коэф. сопротивлепия 4,5-10 . Л. парамагаитен, магн. восприимчивость +2,04-10 (при 20 °С). Тв. по Моосу0,6, по Бринеллю 5 МПа. Модуль упругости 5 ГПа, предел прочности при растяжении 115 МПа. [c.598]

Газ в вязкостном режиме рассматривается как непрерывная, сплошная среда. В отличие от этого в молекуляр но-вязкостиом режиме, когда длина свободного пробега молекул соизмерима с размерами твердого тела, газ обнаруживает дискретность своей структуры. На границе раздела между газом и стенкой в этом случае принято рассматривать так называемый пристеночный слой с толщиной, численно равной длине свободяого пробега молекул газа [Л. 2]. [c.526]

ККМ с волокнами карбида кремния. При практически равной прочности эти ККМ имеют преимущества перед аналогичными материалами с углеродными волокнами - повышенную стойкость к окислению при высоких температурах и значительно меньшую анизотропию коэффициента термического расширения. В качестве матрицы используют порошки боросиликатного, алюмосиликатного, литиевосиликатного стекла или смеси стекол. Волокна карбида кремния применяют в виде моноволокна или непрерывной пряжи со средним диаметром отдельных волокон 10 - 12 мкм ККМ, армированные моноволокном, по-лл чают горячим прессованием слоев из лент волокна и стеклянного порошка в среде аргона при температуре 1423К и давлении 6,9МПа. Керамический композит Si-Si , получаемый путем пропитки углеродного волокна (в состоянии свободной насыпки или в виде войлока) расплавом кремния, может содержать карбидную фазу в пределах 25 - 90%. Механические характеристики ККМ увеличиваются с ростом содержания Si . ККМ с волокнами углерода и карбида кремния обладают повышенной вязкостью разрушения, высокой удельной прочностью и жесткостью, малым коэффициентом теплового расширения. [c.159]

Ситуации, в которых число Рейнольдса мало, называются медленными вязкими течениями, потому что силы вязкости, возникающие при сдвиговом дви/1чепии жидкости, зттачительно больше сил инер-црш, связанных с ускорением или торможением частиц жидкости. Однако число Рейнольдса может быть малым не только за счет малой скорости. Так, при полете тел в разреженной атмосфере на большой высоте над поверхностью Земли имеет место ситуация, аналогичная движению в очень вязкой жидкости, хотя вязкость разреженного воздуха очень мала. Дело в том, что его плотность соответственно очень мала. 1 азумеется, в этом случае размеры тела должны быть велики по сравнению со средней длиной свободного пробега молекул воздуха в противном случае перестает быть справедливой гипотеза сплошности среды. Медленное оседание достаточно малой пылинки или капельки тумана в обычной атмосфере может служить моделью сильно вязкого течения в большей степени, нежели падение стального шара в патоке. Во многих практических ситуациях, связанных с седиментацией и псевдоожижением, число Рейнольдса(подсчитанное по диаметру частицы) не превышает пяти. Стало быть, эти процессы можно описывать, используя уравнения ползущего течения. [c.17]

Явления, связанные с разрывными напряжениями в воде, изучались кинетическим методом — скоростной киносъемкой быстро движущегося затупленного стеклянного стержня диаметром 5 мм в заполненной водой узкой стеклянной трубке с внутренним диаметром 16 мм. Принимались особые меры предосторожности по устранению всех несмачиваемых участков и небольших примесей газа (газовых зародышей), но с сохранением газа (воздуха при атмосферном давлении) в растворенном виде в воде. Если на поверхности стержня оставались газовые зародыши или если она была несмачиваемой, но свободной от таких зародышей, то кавитация наблюдалась у заднего конца стержня при скорости менее 3 м/сек если же поверхность была полностью смачиваемой и свободной от зародышей, то кавитации не возникало даже при скорости 37 м1сек. Добавка к воде моющих средств (диоктилнатрий янтарной кислоты) не предотвращала кавитации при малой скорости на несмачиваемом стержне, свободном от газовых зародышей. При движении стержня в чистой кукурузной патоке (вязкость 20,1 пз), свободной от газовых зародышей, возникала большая цилиндрическая полость, которая разрушалась за сотые доли секунды. Нельзя было рассчитать напряжение, возникавшее в воде при этих опытах, однако скорости, достигнутые нами без кавитации, намного превосходили прежние показатели при движении тел в водной среде. Надо полагать, что этот результат явился следствием отсутствия всяких газообразных включений и несмачиваемости поверхностей. [c.47]

В предыдущих главах была изучена та часть реологии, которая стала классической и известна под названием механики сплошной среды и входит в учебники по механике после разделов механика материальной точки и системы материальных точек и механика твердого тела и системы твердых тел, в которых также рассматривается идеализация, и даже болЫпая, чем гуково тело и ньютоновская жидкость. Когда механика изучает движение планет вокруг Солнца, то планеты рассматриваются как материальные точки, каждая из которых обладает некоторой массой т. При таком изучении материальными свойствами небесных тел, будь они упругие тела, пластические или жидкие, полностью пренебрегают. Это является исходной предпосылкой механики Ньютона. Когда механика обращается к задачам о движении тел на Земле, она постулирует также несуществующее, абсолютно твердое тело. Если распространить принятую в главе I терминологию идеальных тел, то можно назвать абсолютно твердое тело евклидовым телом по имени Евклида (5 век до н. э.), который основал свою геометрию на предположении о существовании таких тел. В противоположность твердому телу Паскаль (1663 г.) предложил рассматривать материал, частицы которого могли бы двигаться одна относительно другой совершенно свободно, без какого-либо сопротивления. Это — жидкость, не обладающая какой-либо вязкостью, которая была названа идеальной жидкостью и которую можно назвать наскалев-ской жидкостью. Как евклидово тело, так и паскалевская жидкость не характеризуются никакими физическими постоянными, кроме массы. Следовательно, эти тела находятся вне области реологии. Затем в механику были введены два идеальных материала, характеризующиеся физическими постоянными и поэтому принадлежащие реологии (которая тогда еще не существовала). Эти тела были названы соответственно гуковым телом и ньютоновской жидкостью. Они являются классическими телами. В таких учебниках, как учебник Лява (1927 г.) по теории упругости и учебник Лэмба (Lamb, 1932 г.) по гидродинамике, задачи для этих тел сведены к задачам прикладной математики, после чего можно забыть об их физическом [c.124]

Стабильная работа УЭЦН осуществляется при содержании свободного газа на входе в насос (по техническим условиям) от 5 до 25%, в зависимости от типа насоса, и при увеличении количества газа происходит ухудшение работы насоса. Газированная жидкость в некоторых случаях, если среда тонколисперсная и на тичие свободного газа не превышает допустимого, может положительно влиять на работу насоса, т.к. происходит уменьшение плотности и вязкости откачиваемой смеси. Но чаще всего происходит частичное или полное запирание каналов рабочих колес в насосе при большом содержании газа, которое приводит к снижению подачи насоса и наработки последнего на отказ. В некоторых случаях может происходить выход из строя насоса из-за плохого охлаждения за счет отсутствия потока жидкости. [c.81]

Смола М —продукт конденсации мочевины с формальдегидом в 1бйтральной или слабощелочной среде. Смола — маловязкая жидкость елтого цвета с содержанием свободного формальдегида не более. 1%, влаги 38%, водородных JOHOB 7,1—7,4 и с вязкостью 2 12-20° ФЭ. 120 [c.153]

Смотреть страницы где упоминается термин Вязкость свободной среде : [c.23] [c.305] [c.307] [c.111] [c.54] [c.335] [c.168] [c.293] [c.48] [c.123] [c.250] [c.327] [c.405] [c.412] [c.179] [c.346] [c.383] [c.430] [c.346] [c.430] [c.247] [c.320] [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...