Показатель затухания

Величина а = Ы2т называется показателем затухания, ш — угловая частота затухающих колебаний. Если трение мало (т. е. <- та), то изменением периода затухающих колебаний вполне можно пренебречь и считать, что [c.599]

Так как относительное влияние сил вязкости определяется кинематической вязкостью V = [х/р, где — коэффициент вязкости и р — плотность среды (см. 125), то показатель затухания а оказывается пропорциональным v (при прочих равных условиях). Этим, например, объясняется то, что в воде, кинематическая вязкость которой меньше, чем воздуха, звуковые волны распространяются с меньшим затуханием, чем в воздухе, даже при наиболее благоприятных условиях — во вполне спокойной атмосфере. Нерегулярные движения воздуха, которые всегда происходят в свободной атмосфере (турбулентность атмосферы), вызывают значительное увеличение затухания волн. [c.730]

Потери энергии вследствие вязкости, а значит, и показатель затухания а пропорциональны квадрату градиента скорости. Но при данной амплитуде волны градиент скорости обратно пропорционален длине волны, так как те же изменения скорости частиц в волне соответствуют тем меньшим расстояниям, чем короче волна. Поэтому показатель затухания а оказывается обратно пропорциональным квадрату длины волны или прямо пропорциональным квадрату частоты звука. Звуки высокого тона поглощаются в атмосфере гораздо сильнее, чем низкие тона. Если в атмосфере возникает звук, содержащий как низкие, так и высокие тона, то гораздо дальше распространяются низкие тона этого звука высокие тона затухают на гораздо меньшем расстоянии. [c.730]

Проверка стационарности процесса относительно корреляционной функции является более сложной задачей и для практических целей в первом приближении можно ограничиться качественным сравнением автокорреляционных функций ансамбля, вычисленных в различные начальные моменты времени <2 -jt/ft. При этом сходство различных автокоррелограмм будет определяться формой графиков (монотонной, осциллирующей, затухающей), периодом осцилляций, показателем затухания, интервалом корреляции. [c.56]

Определим прежде всего ординаты точек А, В. Поскольку их величины не зависят от показателя затухания р[.> выберем его таким образом, чтобы формулы для вычисления ординат приняли простой вид. Наиболее удачно принять -> оо. В результате из (4) [c.338]

Проведены ориентировочные испытания коэффициента экранного затухания а материалов, наполненных различными марками магнитного графита. Наиболее высокие показатели затухания электромагнитных волн (40 дБ и более) при длине волны от 10 м до 7 см имеют композиции, наполненные 400...500 (масс.ч) магнитного графита, содержащие в своем составе от 40 до 70 % (масс.) углеродной составляющей. Данная тенденция прослеживается как в сантиметровом, так и в метровом диапазоне длин волн. [c.661]

На основе уравнений (12.41) — (12.43) вычислены перемещение, скорость и ускорение сферы для значений показателя затухания Х = 0,003 0,03 0,3 1,0. [c.298]

Обычно разработчики головок громкоговорителей стремятся расширить область поршневого действие диффузора в сторону высоких частот путем придания специальной формы образующей конуса. Для правильно сконструированного целлюлозного диффузора область поршневого действия может быть приблизительно определена как длина волны звука, равная длине окружности диффузора в основании конуса. На средних частотах скорость изменения фазы сигнала в звуковой катушке превышает скорость распространения механического возбуждения в материале диффузора и в нем возникают волны изгиба, диффузор уже не колеблется как единое целое. На этих частотах показатель затухания механических колебаний в материале диффузора еще недостаточно велик и колебания, достигая диффузородержателя, отражаются от него и распространяются по диффузору обратно в сторону звуковой катушки. [c.114]

Коэффициент затухания (модуль затухания, показатель затухания). Коэффициент затухания б — величина, характеризующая быстроту убывания амплитуды колебаний во времени вследствие рассеяния энергии. Единицу коэффициента затухания б определим из формулы, выражающей смещение х затухающих колебаний [c.98]

Задаваясь показателем затухания X, приходится выбирать между более высокой степенью подавления шума и лучшим отслеживанием меняющихся параметров объекта. Обычно выбирается в диапазоне 0,90<Я<0,995. [c.369]

Следовательно, здесь показатель затухания и и частота со — медленно изменяющиеся величины, амплитуда же может изменяться быстро. [c.80]

Линейная теория прямого регулирования скорости была столь исчерпывающе разработана И. А. Вышнеградским [25, 26], что в современных работах II, 40, 41 ] содержатся лишь более детальные числовые данные о характеристиках процесса (показателях затухания и частотах колебаний) и примеры расчетов. [c.83]

Вещественная часть показателя преломления п, как и в случае прозрачной среды, определяет фазовую скорость волны v = /n. Мнимая часть и называется показателем затухания. Она характеризует ослабление волны по мере ее распространения как видно из (2.28), на расстоянии Аг = с/ш = 7 / 2п), где Xq — длина волны данной частоты ы в вакууме, амплитуда приобретает множитель е . [c.81]

Усиливающим (активным) средам соответствуют отрицательные значения показателя затухания и и коэффициента поглощения а (см. 2.5). [c.82]

Что такое коэффициент поглощения и как он связан с показателем затухания [c.82]

Классическая дисперсионная формула (2.35) и ее предельный случай (2.50) для разреженных газов с большой точностью описывают наблюдаемую на опыте зависимость показателя преломления п(ы) и показателя затухания и(ы) от частоты вблизи отдельных линий поглощения. Опыт показывает, что даже для одноатомных газов, атомы которых имеют только один оптический электрон, существует несколько линий поглощения. Формулу (2.35) можно обобщить так, чтобы она описывала ход показателя преломления в широкой [c.92]

Ответ выражения для показателя преломления и показателя затухания циркулярно поляризованных монохроматических волн получаются из соответствующих выражений (2.49), справедливых в отсутствие магнитного поля, заменой Дю->-Да) О- Другими словами, дисперсионная кривая и спектральный контур линии поглощения в магнитном поле для волны с положительным направлением вращения сдвинуты на О по шкале частот вправо, а с отрицательным — на О влево п ((о) =п(ю=Р О), к (га) = = > ((0=1=0). V [c.108]

X = А sin (ijt+ p ), где X — смешение А — амплитуда колебаний — начальная фаза u>t + — фаза колебаний ш— круговая частота / — момент времени, в который определяется смещение х S — коэффициент затухания (модуль затухания, показатель затухания). [c.51]

Логарифмический декремент служит показателем затухания за один период. Чем меньше т), тем лучше изоляция. Уравнение [c.266]

В расчет иногда вводят показатель затухания [c.231]

Р., имеет вид, приведенный на фиг. 5. Из соотношения (3) следует также, что фаза изменяется в области Р. тем резче, чем меньше показатель затухания а и логарифмич. декремент (5 (фиг. 5). [c.215]

Для критического аиериодического решения Y(t) =е A t + + Ai) показатель затухания определится из кубического уравнения [c.9]

Для МС с турбулентным трением показатель затухания может быть оиределен соотношением [c.10]

На высоких частотах показатель затухания механических колебаний в метериале диффузора возрастает и стоячие волны не образуются. Вследствие ослабления интенсивности механических колебаний, излучение высоких частот происходит преимущественно областью диффузора, прилегающей к звуковой катушке. Поэтому для увеличения воспроизведения высоких частот применяют рупорки, скрепленные с подвижной системой головки громкоговорителя. Для уменьшения неравномерности частотной характеристики в массу для изготовления диффузоров головок громкоговорителей вводят различные демпфирующие (увеличивающие затухание механических колебаний) присадки. Что касается нелинейных искажений, то основными причинами их являются во-первых, нелинейная зависимость деформации (сжатия и растяжения) подвеса диффузора и центрирующей шайбы от приложенной силы во-вторых, неоднородность магнитного поля в воздушном зазоре, так как магнитная индукция больше в середине зазора и меньше у краев. А это, в свокх очередь, приводит к тому, что при одной и той же величине тока в звуковой катушке сила, действующая на нее, различна в зависимости от того, вся ли катушка или часть ее находится внутри зазора. В первом случае витки ка тушки пронизываются полным магнитным по током зазора, во-втором — лишь частью его Таковы причины Нелинейных искажений гром коговорителей в области низких частот, об ласти основного резонанса подвижной сис темы, где они достигают своего максимума вследствие максимальных амплитуд колебаний диффузора. На средних и высоких частотах искажения обусловлены другими причинами, поскольку амплитуда колебаний диффузора здесь ничтожна и измеряется десятыми долями миллиметра. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...