Излучательность интенсивность волн

Действительно, уменьшение излучательной способности будет не беспредельно и, достигнув определенной величины, вновь начнет возрастать. Об этом свидетельствуют многие экспериментальные данные по степени черноты, полученные в зависимости от температуры для ряда тугоплавких соединений. Объяснение такого рода дает классическая электродинамика, рассматривающая излучение как результат взаимодействия электромагнитной волны с веществом. Если сообщить металлу и диэлектрику одинаковое количество тепловой энергии, то в металле энергия расходуется на возбуждение электронов и, следовательно, ведет к росту интенсивности излучения в диэлектрике часть энергии идет на изменение величины дипольного момента, т. е. наблюдается относительное уменьшение излучательной способности. Такой [c.66]

Значение е изменяется от нуля до единицы. Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с абсолютно черным телом. Степень черноты может зависеть от длины волны излучения. Различают спектральную е(Я, Т)=ех(Т) и интегральную г Т) степень черноты. Спектральная степень черноты для длины волны X и температуры Т определяется отношением интенсивности излучения реального тела /х Т) к интенсивности излучения /хо (Т) абсолютно черного тела при той же температуре. Твердые диэлектрики, имеющие шероховатую поверхность, обла- [c.408]

Последние измерения силы осциллятора первой отрицательной системы азота дают значения, близкие полученным в работе [9]. Так, в работе [10] при исследовании излучения дугового разряда в азоте найдено значение 0,032 значение, близкое этому, дают также экспериментальные данные по исследованию излучения азота, полученные в настоящей работе их анализ приведен ниже. Измерения абсолютной интенсивности излучения азота в области (0,1) полосы первой отрицательной системы азота, проведенные в работе [11], дали значения 0,034. В работах [7, 8] на основе анализа экспериментальных значений излучательной способности азота, нагретого ударной волной, получено значение силы осциллятора, равное 0,053. Это [c.314]

Рис. 11. Зависимость интенсивности излучательной (а) и поглощательной (б) способности воздуха, нагретого отраженной ударной волной, от времени.

Определить собственную излучательную способность стенки летательного аппарата с коэффициентом излучения С=4,53 вт/ м -град-К ), если температура излучающей поверхности стенки / =1027° С. Найти также степень черноты стенки и длину волны, отвечающей максимуму интенсивности излучения. [c.220]

Этот результат впервые был получен немецким физиком Р. Кирхгофом, который установил связь между поглощательной и излучательной способностями тела и интенсивностью равновесного излучения для данной длины волны. Прежде чем по- [c.655]

Это и есть математическое выражение закона Кирхгофа, который может быть сформулирован следующим образом. При термодинамическом равновесии отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности является универсальной функцией длины волны и температуры, представляющей собой интенсивность излучения абсолютно черного тела. [c.657]

Реальные тела, называемые обычно серыми, по интенсивности излучения отличаются от абсолютно черного тела, но исследованиями И. Стефана и других ученых было установлено, что закон излучения абсолютно черного тела может быть применен и для серых тел. Для всех длин волн кривые излучения серых тел подобны таковым для абсолютно черного тела. Отношение излучательной способности серых тел к излучательной способности абсолютно черного тела при одинаковой температуре называется степенью черноты их [c.116]

Излучательная способность всех исследуемых стекол падает с повышением температуры. Такая зависимость может быть объяснена на основе кривых спектрального пропускания. Для всех исследуемых стекол характерна достаточно высокая прозрачность в ближней ИК-области с границей сильного поглощения вблизи 5 м,км. В связи со смещением план-ковского максимума интенсивности с температурой в сторону коротких длин волн, т. е. в сторону большей прозрачности, излучательная способность стекол с повышением, температуры должна убывать. [c.125]

Основными элементами ГТД, определяющими интенсивность его теплового излучения, являются в первую очередь лопатки последней ступени газовой турбины, затем конструктивные элементы форсажной камеры и реактивного сопла, расположенные в газовом тракте, внутренние поверхности стенок форсажной камеры и реактивного сопла и, наконец, сама струя газа, выходящего из сопла. В узком диапазоне малых длин волн, соответствующих максимальным значениям интенсивности излучения, излучательная способность зависит в основном от температуры поверхности тела в степени 8. .. 10. [c.486]

Для нахождения интенсивности излучения пламени /пл при данной длине волны X используется закон Кирхгофа, согласно которому отношение излучательной способности нечерного тела к его поглощательной способности равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре. Считая, что интенсивность излучения /дл выражает излучательную способность пламени, получаем [c.254]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

Однако подобный анализ справедлив лишь для черного тела, ибо только оно дает сплошной спектр излучения. Для реальных тел нужно учитывать, что излучательная способность зависит от длины волны. При данной температуре длина волны, соответствующая максимуму излучения (для абсолютно черного тела), может быть найдена из (6.18). Если реальное тело при этой темепратуре обладает чрезвычайно низкой излучательной способностью, оно будет разогреваться все сильнее и сильнее (условно предполагаем, что теплота никуда не отводится), пока его температура не возрастет настолько, что длины волн, соответствующие максимуму интенсивности излучения, сместятся в ту область спектра, где из-лучательная способность тела будет высокой. Существуют ли такие материалы [c.142]

Основной проблемой кремниевой оптоэлектроники является проблема создания эффективного источника излучения, роль которого выполняет светодиод или лазер. Кремний является непрямозонным полупроводником, и эффективность межзонной излучательной рекомбинации в нем очень низка. Определенным выходом из этого положения является легирование кремния эрбием, примесью, которая формирует в кристаллической решетке эффективные центры излучательной рекомбинации с участием 4f электронов примесного атома. В процессе такой рекомбинации генерируется излучение с длиной волны 1,54 мкм, для которого сам кремний практически прозрачен и которое также соответствует окну максимальной прозрачности оптических волноводов из кварцевого стекла. К сожалению, растворимость Ег в Si составляет всего см (при 1300 °С). Этого явно недостаточно для получения интенсивного излучения. Для увеличения содержания Ег в кристаллической решетке используют неравновесные методы получения сильнолегированных кремниевых слоев — ионную имплантацию, молекулярно-лучевую эпитаксию, ионно-лучевое напыление и др. Увеличению содержания Ег в слое способствует и дополнительное его легирование кислородом или фтором, с которыми эрбий образует достаточно стабильные комплексы. На сегод- [c.96]

Не только скорости излучательных переходов, но и скорости безызлучательных переходов могут существенно отличаться от значений, типичных для более интенсивных разрешенных переходов, что объясняется определенными правилами отбора. Сказанное справедливо, например, для переходов между синг-летными и триплетными системами органических молекул, что показано на рис. 1.8. Молекула может относительно, долго (до нескольких секунд) находиться на наинизшем триплетном уровне не только при отсутствии соударений в пространстве, но и при сильном взаимодействии между молекулами в жидкости. Такие относительно долгоживущие мет астаб ильные уровни встречаются, в частности, также у ионов, внедренных в кристаллическую решетку. Например, верхний лазерный уровень рубинового лазера (уровень перехода в ионе Сг +, соответствующий длине волны Я = 0,694 мкм) при [c.34]

Обычно падающий на объект свет является полихроматическим, т. е. содержит набор электромагнитных волн различной интенсивности, разных частот и начальных фаз. Такой свет можно характеризовать как интегральными параметрами — лучистым потоком Ф, силой излучения /, излучательностью R, так и спектральными характеристиками, например спектральной характеристикой излучения источника света Р ( к), определяющей интенсивность излучения для каждой длины волны. [c.82]

Одновременно с разверткой спектра свечения исследуемого газа были получены осциллограммы интенсивности излучения для длины волны 5840 А (рис. 5), что позволило увязать излучательную способность газа с экспериментально измеренной температурой. Поскольку фотоэлектрический канал был проградуирован при помощи эталонного источника света в абсолютных единицах, то можно было на основании закона Кирхгофа вычислить степень черноты газа. Зависимость интенсивности излучения в абсолютных единицах оттемпера-туры, измеренной экспериментально, приведена на рис. 6 (Х = 5840 А, ДА,= 10 А). Точность измерения излучательной способности была 20%. Вследствие небольшой точности измерения температуры и излучательной способности газа точность измерения степени черноты невелика, так что можно говорить лишь о порядке величины. Значения степени черноты приведены в таблице, из которой видно, что и степень черноты остается практически постоянной. Таким образом, поскольку масса газа во всей серии опытов не изменялась, то в первом приближении можно считать, что и коэффициент поглощения на единицу массы остается неизменным. [c.173]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛЙНИИ, линии в спектрах испускания или поглощения атома (либо др. квант, системы), отвечающие определ. излучательным квантовым переходам. С. л. характеризуются узким интервалом частот (длин волн) — шириной спектральной линии. Миним. ширина С. л. наз. естественной или р а-диационной, она отвечает переходу в изолиров. атоме (или в системе неподвижных и невзаимодействующих атомов). С. л. дополнительно уширяется вследствие хаотич. теплового движения атомов или молекул (доплеровское уширение, см. Доплера эффект), Штарка эффекта или любого другого вз-ствия квант, системы. С. л. приближённо можно считать монохроматическими с длиной волны, отвечающей максимуму интенсивности С. л. испускания (или минимуму С. л. поглощения). [c.703]

Мнимая часть учитывает поглощение излучешш в металле. Это связано с тем, что в металле затухает падаюи 1,ее излучение, что обусловлено интенсивным излучением электронами вторичных (отраженных) волн. Излучательная способность металлов тесно связана с их поглощательной способностью. Коэффициент отражения зависит от длины волны и электропроводности. металла [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...