Амплитуда волны давления

Амплитуда волны давления 16 [c.565]

Модуль волнового сопротивления I ТУ I определяет, как известно, отношение амплитуды волны давления к амплитуде волны [c.232]

Второе ограничивающее условие на выбор минимального рас стояния между источником и приемником - малость амплитуд принимаемых колебаний - на выбранных таким образом расстояниях тем более выполняется. По оценкам /19, 31/, давление на расстоянии 1 см от электроискрового источника (излучателя) не превышает 100-200 мегапаскалей. Приведенная к расстоянию 30 м амплитуда волны давления, даже без учета влия ния поглощения, составит сотые доли мегапаскалей, т.е. величину, которую для твердых сред можно считать достаточно малой. Как показали эксперименты, эти оценки оказались справедливыми. [c.69]

В общем случае произвольной амплитуды волна перестает быть простой после появления в ней разрывов. Существенно, однако, что волна малой амплитуды во втором приближении остается простой и при наличии разрывов. Убедиться в этом можно следующим образом. Изменения скорости, давления и удельного объема в ударной волне связаны друг с другом соотношением [c.536]

Рассмотрим распространение звука в среде с релятивистским уравнением состояния (т. е. в котором давление сравнимо с плотностью внутренней энергии, включающей в себя энергию покоя). Гидродинамические уравнения звуковых волн могут быть линеаризованы при этом удобнее исходить непосредственно из записи уравнений движения в исходном виде (134,1), а не из эквивалентных им уравнений (134,8—9). Подставив выражения (133,3) компонент тензора энергии-импульса и сохранив везде лишь величины первого порядка малости по амплитуде волны, получим систему уравнений [c.697]

Между обоими видами волн имеется и другое существенное отличие, видное из формул (141,11). В звуковой волне обычного звука амплитуда колебаний давления относительно велика, а амплитуда колебаний температуры мала. Напротив, в волне второго звука относительная амплитуда колебаний температуры велика по сравнению с относительной амплитудой колебаний давления. В этом смысле можно сказать, что волны второго звука представляют собой своеобразные незатухающие температурные волны ). [c.726]

Из графиков на рис. 8.7 видно, что с увеличением значений отношения давлений Р углы а и Р увеличиваются, т.е. от потенциального ядра струи жидкость отделяется более интенсивно с увеличением скорости истечения струи из сопла. С увеличением скорости истечения струи турбулентность жидкости, из которой состоит потенциальное ядро, увеличивается. В связи с тем что истекающая струя не ограничена твердыми стенками, волновые возмущения, образованные турбулентностью на поверхности потенциального ядра (см. рис. 4.3), как следствие этого увеличиваются. При увеличении амплитуды волн интенсифицируется отрыв от поверхности потенциального ядра частиц жидкости. Вследствие интенсификации отделения частиц жидкости от потенциального ядра, длина последнего уменьшается, т.е. увеличивается угол сужения р. Отделившиеся от потенциального ядра частицы жидкости разлетаются в пространство, заполненное газом, на более коротком расстоянии от сопла, что увеличивает угол расширения пограничного слоя струи а. [c.195]

В выражение для амплитуды звукового давления входит произведение плотности р среды на скорость с в ней звука, т. е. волновое сопротивление рс (см. 57). В случае звуковых волн его принято называть акустическим сопротивлением среды. [c.227]

Начало четвертого этапа характеризуется ситуацией, при которой давление у входа в трубу со стороны резервуара (р) больше, чем со стороны трубы р—Ар), жидкость из резервуара начнет втекать в трубу со скоростью и и давление в ней будет возрастать до р. При этом фронт первоначального давления х—х станет перемещаться в задвижке со скоростью распространения ударной волны. К концу этапа скорость во всей трубе равна и, а давление р. Но так как задвижка закрыта, то, начиная с конца четвертого этапа, процесс гидравлического удара начнет повторяться. При гидравлическом ударе часть энергии жидкости переходит в теплоту, поэтому с течением времени амплитуда колебаний давления Ар затухает и процесс приостанавливается. [c.67]

Скорость распространения звуковых волн с определяется отношением упругости среды к ее плотности. Для небольших амплитуд звукового давления [c.7]

Толщина h волокнисто-пористого материала обычно выбирается из следующего условия. Амплитуда звукового давления в звуко вой волне, отраженной от жесткой задней поверхности, при выходе из слоя не должна превышать 6% от амплитуды падающей волны. Для соблюдения этого условия толщина слоя должна быть не менее двух следующих значений при условии, что средняя пористость будет порядка 0,8, а нижняя граничная частота ЮО гц [c.61]

Амплитуда волны уменьшается обратно пропорционально расстоянию. При больших расстояниях г небольшую часть фронта сферической волны можно рассматривать как локальную плоскую волну. Для случая излучателя в виде сферы радиусом а С а, пульсирующей по объему с постоянной частотой и амплитудой колебательной скорости , давление в расходящейся сферической волне [c.7]

Известна попытка оценки максимального давления в искровом канале пробоя твердого диэлектрика путем регистрации фазовых превращений вещества вокруг искры /25/. Она не увенчалась успехом, однако идея использования химических превращений вещества как надежного и достаточно точного метода фиксации амплитуды волны сжатия представляется нам перспективной. В работах по ударному сжатию органических соединений /26-28/ отмечается, что на фронте ударной волны при определенных условиях возникают химические процессы полимеризации вещества. Хотя количество образующегося полимера существенно зависит от времени ударного сжатия, не вызывает сомнения однозначная связь между вновь возникшей химической связью и минимально достижимым давлением в волне. [c.58]

Экспериментальные данные о логарифмическом декременте колебаний для следующих форм волны нам неизвестны. Но для практических расчетов достаточно учесть волну первой формы, так как вклад всех остальных форм поверхностных волн составляет примерно 2% полного значения гидродинамического давления (или результирующей гидродинамических сил, или полной амплитуды волны на поверхности). [c.27]

Таким образом, в плоской волне для случая малых колебаний амплитуда колебания давления пропорциональна амплитуде массовой скорости и скорости звука. [c.67]

Рис. 9. Распределение амплитуды колебания давления и массовой скорости по длине идеальной стоячей волны

Рис. 127, Зависимость максимального относительного коэффициента теплоотдачи вблизи пучности скорости стоячей волны от относительной амплитуды колебания давления при различных резонансных частотах

Изучение процесса распространения волн давления в суспензии пузырьков газа в жидкости представляет большой научный и практический интерес. Имеется ряд теоретических и экспериментальных работ, посвященных вопросу распространения волн конечной амплитуды в таких смесях. [c.37]

Двигатели типа ЧН26/26 Коломенского тепловозостроительного завода могут иметь восемь, двенадцать, шестнадцать и двадцать цилиндров. Их мощность изменяется от 600 до 4480 кВт. У тепловозных двигателей ЧН26/26 выпускной трубопровод выполняют. достаточно большого поперечного сечения, чтобы амплитуда волн давления на входе в турбину была по возможности минимальной. Выпускные патрубки от каждого ряда цилиндров подсоединены к одному выпускному трубопроводу. На шестнадцатицилиндровом двигателе их два, по одному на каждый ряд цилиндров. Такая конструкция выпускной системы обеспечивает почти постоянное давление перед турбиной. [c.223]

Система наддува — с постоянным давлением перед турбиной, ее особенность заключается в конструктивной схеме выпускного трубопровода его поперечное сечение сделано достаточно большим, чтобы амплитуда волн давления на входе в турбину была по возможности небольшой. Выпускные патрубки от цилиндров подсоединяются в таком случае к одному выпускному трубопроводу на двигателе 16ЧН 26/26 их два, по одному на каждый ряд цилиндров, и расположены они по бокам двигателя. Выпускные газы поступают из трубопроводов в двухзаходную улитку турбины и. после расширения в турбине вытекают в атмосферу. [c.237]

Колеблющийся источник генерирует также распространяющуюся волну давления. В зоне, далекой от источника, обозначаемой как дальнее поле, скорость частиц пропорциональна звуковому давлению и смещение частиц появляется в той фазе, что и звуковое давление. Амплитуда волны давления уменьшается с расстоянием, как 1/г. В дальнем поле преобладают эффекты, определяемые волнами давления. Поэтому в условиях водной среды необходимо учитывать эффекты смещения частиц и звукового давления и их соотношение в зависимости от расстояния между источником звука и приемником. Очевидно, что в условиях лабораторных исследований слуха у водных n03B0H04Hj>ix на результаты эксперимента могут легко повлиять эффекты ближнего поля из-за малых размеров аквариумов и большой длины волны низкочастотных звуков, к которым эти животные наиболее чувствительны. [c.513]

V > амплитуда волны давления на расстоянии г от источника в прямоугольном помещении равна i>vQJ2r), если г мень е [c.461]

Однако при чрезмерной и разной длине трубопровода подтекание полностью не устраняется вследствие подтекания топлива форсункой, что отрицательно сказывается на работе дизеля. Отрицательным эффектом топливной аппаратуры также следует считать подвпрыскивание топлива, снижающее экономичность дизеля. Оно вызывается колебаниями давления в нагнетательном топливопроводе после посадки иглы форсунки в седло корпуса распылителя, вследствие чего образуется гидроудар, т.е. амплитуда волны давления достигает значения, достаточного для отрыва иглы форсунки от седла. С целью устранения подвпрыскивания сокращают объем между насосом и форсункой. [c.190]

Дефектом работы топливной аппаратуры может быть так называемое подвпрыскивание топлива, которое также снижает экономичность работы дизеля. Подвпрыскивание вызывается колебательным процессом в нагнетательном топливопроводе высокого давления после посадки иглы форсунки на седло, когда амплитуда волны давления достигает значения, достаточного для отрыва иглы форсунки. Для устранения под-впрыскивания стремятся к сокращению объема надклапанной полости за счет установки в нагнетательный клапан специальных вытеснителей. При этом создаются условия более равномерной подачи топлива в цилиндры и затухания волны давления топлива в топливопроводе, что способствует устранению причин подвпрыскивания топлива форсунками. [c.114]

Определение интенсивности звука yiyia-чивает смысл для стоячих звуковых воли. Если амплитуды звукового давления в прямой и отраженной волнах о.динаковы, то результирующий поток энергии равен ). у ю. В этом, случае интенсивность звука принято характеризовать плотностью звуковой энергии, т. е. отношением звуковой энергии, со-держащёйся в некоторой области звукового Рис. 179 поля, к объему этой области. [c.228]

Вращающий момент, действующий па диск, пропорцноиален квадрату амплитуды скорости частиц в волне. Поэтому, измеряя вращающий момент по углу поворота диска, можно определить амплитуду скорости частиц в волне, а следовательно, и амплитуду звукового давления. Зная а.милитуду звукового давления II акустическое сопротивление среды, по формуле (60.6) вычисляют интенсивность звука. [c.228]

Визуализация движения потока позволяет раскрыть некоторые структурные особенности этого движения. При числах Рейнольдса, близких к критическим (Ке Ке,,р), наблюдаются волнообразные (колебательные) перемещения частиц среды поперек потока. С увеличением числа Рейнольдса амплитуды волн растут, при этом волны взаимодействуют, создавая хаотическое движение вязкой среды во всех направлениях. Возникшие в ламинарном потоке турбулентные центры сравнительно быстро увеличиваются в поперечном направлении, образуя так называемые турбулентные пробки . Э. Р. Лингрен, наблюдая продвижение турбулентной пробки через два сечения трубы, а также измеряя давление в этих сечениях, определил местную скорость турбулентной пробки /322 - 364/. Измерения показали, что местная скорость на переднем конце турбулентной пробки больше местной скорости на заднем конце пробки. Турбулентные пробки по мере своего продвижения по трубе растут, сливаются друг с другом и образуют ра ши-тое турбулентное движение /128, 238, 328/. [c.11]

Возмущение исходного давления ро состоит из фронта проходящей волны с давлением за которым возникают пульсации давления с амплитудой i частотой okojlo 3 кГц и, па-конец, за отраженной от нижней стенки волной давление возрастает до уровня Коэффициенты повышения давления при отражении для кипящих жддкостей достигают значений 20—50 и во много раз больше, чe [ в жидкости с пузырьками малорастворимых газов, где = 4 — 7. [c.117]

В случае слабых волн, имеющих монотонную структуру, давления фаз практически совпадают р2 Pi, а в случае осцилля-цнонных волн давление в napoBoii фазе колеблется синхронно, но с заметно большей амплитудой. [c.131]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Пространство, в котором распространяются УЗ волны, называют акустическим (ультразвуковым) полем. Распространени . волны в нем связано с переносом энергии. Количество энергии, переносимой волной за единицу времени через единицу площади, перпендикулярной к направлению распространения, называют интенсивностью ультразвука, которая в плоской волне пропорциональна квадрату амплитуды звукового давления и обратно пропорциональна акустическому сопротивлению среды [c.21]

Для исследования динамических диаграмм напряжение — деформация материалов при нормальных температурах используют мерные стержни Гопкинсона. Сущность метода испытаний сводится к тому, что образец располагают между торцами двух мерных стержней и нагружают импульсом давления, возбуждаемым в одном из стержней. Напряжение, деформацию, скорость деформации образца определяют по известным соотношениям теории упругих волн из условий равенства усилий и перемещений соприкасающихся торцовых сечений образца и стержней. При этом предполагают, что амплитуда импульса давления и предел прочности исследуемого материала образца ниже предела пропорциональности материала стержней. Применение указанного метода при повышенных температурах связано с трудностями измерений упругих характеристик материала стержней и деформаций. На рис. 8 приведена функциональная схема устройства для исследования влияния температуры на динамические прочностные характеристики металлов при одноосном сжатии. Исследуёмый образец 6 расположен между мерными стержнями 5 и S. Импульс давления возбуждают в стержне 5 с помощью взрывного нагружающего устройства, состоящего из тонкого слоя взрывчатого вещества 1, ударника 2 и демпфера 3. При взрыве в стержне возникает импульс сжатия трапецеидальной формы, характеристики которого зависят от плотности материала и диаметра демпфера, а также соотношения толщины демпфера и слоя взрыв- [c.111]

Процесс возникновения дискретной фазы в межлопаточных каналах решетки носит флуктуационный характер и сопровождается появлением конденсационной турбулентности, интенсивность которой значительна. Хорошо известно, что в суживающихся каналах большой конфузорности происходит частичное или полное вырождение гидродинамической турбулентности в пограничных слоях, т. е. имеет место ламинаризация слоя. Процесс ламннари-зации ( обратного перехода) в пограничных слоях особенно интенсивен при околозвуковых скоростях, когда продольные отрицательные градиенты давления достигают максимальных значений. Ламинаризированный слой отрывается местными адиабатными скачками, и этот процесс сопровождается появлением жидкой фазы и турбулизацией слоя (генерируется конденсационная турбулентность). В результате отрыв слоя ликвидируется, вновь происходит ламинаризация слоя, появляется отрыв и т. д. Б соответствии с перемещениями зоны отрыва происходят перемещения скачка уплотнения по спинке профиля в косом срезе, что вызывает пульсацию термодинамических параметров — давления и температуры 48, 52, 53, 124]. Механизм генерации пульсаций параметров при конденсации в сопловых и рабочих решетках действует и при дозвуковых скоростях и вызывает опасные возмущающие силы. Таким образом, переход в зону Вильсона сопровождается специфическими нестационарными явлениями, в основе которых лежат флуктуационный механизм возникновения жидкой фазы и генерации конденсационной нестационарности, периодические отрывы пограничного слоя. В тех случаях, когда частота процесса конденсационной нестационарности близка или кратна частоте волн, возникающих при взаимодействии решеток, амплитуда пульсаций давлений (и температур) резко возрастает—имеет место резонанс и дополнительные возмущающие силы достигают опасного предела. [c.192]

При соответствующем выборе частоты поля и геометрических размеров установки в жидкости образуются стоячие волны, которые дают большую амплитуду колебания давления вблизи центра плиты, где крепится образец. На поверхности образца возникает кавитация. В этом сравнительно недавно разработанном [Л. 51 и 52] способе воспроизведения эрозионных разрушений в лабораторных условиях к испытываемому образцу не прикладывается никаких ускорений в противоположность обычному магнитострикцион н о М у прибору, в котором испытываемый образец вибрирует. Разрушения происходят достаточно быстро, и время испытаний в зависимости от вида материала изменяется от не- [c.27]

Скорость А. т. в стоячих звуковых волнах рассчитана Рэлеем при условии М Ы < 1 по порядку величины она определяется соотношением ulv ж М Скорость течения в погранич. слое толщиной 6, согласно Г. Шлихтингу (Н, S hli hting), оценивается по ф-ле ulv М кЬ, применимой при условии Мз кЬ < 1. Экспериментально наблюдались течения со скоростью 0,1 м/с в воде, вызванные звуковым пучком частоты 1,2 МГц при амплитуде звукового давления р=10 атм и м/с. В воздухе в стоячей волне с уровнем интенсивности 167 дБ (г 17 м/с) наблюдались течения со скоростью U 5 м/с. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...