Спектр метод получения

В таблице 3.19 приведены относительные спектры характеристических частот, полученных в опыте для различных методов получения фуллеренов. Таблица 3.19 [c.218]

В дальнейшем мы рассмотрим конкретные методы получения наибольшей величины отношения сигнал/шум при использовании различных приемников света, а сейчас имеет смысл остановиться на вопросе о границах всевозможных видов излучения внутри оптического диапазона спектра. Обычно считают, что длины волн видимого спектра лежат в интервале 4000—7000 А. Хорошо известно, что внутри этого интервала чувствительность глаза изменяется по закону, представленному на рис. 1, достигая максимального значения в зеленой области (л 5000 А). Хотя такая чувствительность глаза связана с длительным приспособ- [c.12]

Для дополнительного контроля спектра сил, полученного изложенным методом, целесообразно сравнить его с результатами непосредственного измерения сил для принятых условий эксплуатации — проверка обеспечивает исчерпывающее решение задачи. [c.164]

Подробно с методами получения гидро и аэродинамических спектров, а также с результатами их изучения можно познакомиться по книге Жуковский Н.Е. Теоретические основы воздухоплавания. Москва, 1925. С. 64-72. [c.114]

В последние годы техника формирования световых импульсов бурно прогрессировала оптика получила в свое распоряжение эффективные методы управления огибающей и фазой световых колебаний в пико-и фемтосекундном масштабе времени. Сейчас реальностью стали так называемые спектрально-ограниченные импульсы длительностью до 10 с. Такие импульсы, ширина спектра которых определяется только формой огибающей и для которых т А(о 1,— прямой аналог дифракционно-ограниченных световых пучков. Вместе с тем разработаны и методы получения быстрой регулярной фазовой модуляции коротких световых импульсов в их основе лежит использование малоинерционного нерезонансного нелинейного отклика конденсированных сред [8, 9], развивалась и техника измерений огибающей и фазы коротких лазерных импульсов ( 6.8). [c.18]

Спектрометрическим методом., или методом получения спектра, будем называть описание или изложение последовательности избранных операций, обеспечивающих прием информации от исследуемых объектов, ее обработку и представление результатов для получения спектра по заданному параметру. Это описание может быть зафиксировано на бумаге или даже просто храниться в памяти человека. Метод должен включать как описание избранных операций (избранных элементов метода — исполнительная часть метода), так и описание последовательности проведения этих операций и [c.12]

Во-вторых, если испытывается сплав, то в ряде случаев применение гамма-спектрометров позволяет определить не только суммарную, но и парциальные скорости растворения различных его составляющих. При этом обычно не требуется проведения трудоемких и длительных операций по предварительному химическому разделению определяемых элементов, часто обязательных при применении других методов. В качестве примера на рис. 1 приведен гамма-спектр раствора, полученного при растворении облученного нейтронами гальванического осадка платины и рутения (весовое от- [c.95]

Оригинальная монография одного из крупных английских специалистов по спектроскопии, процессам горения и взрыва. В книге последовательно изложены экспериментальные методы получения пламен различных типов и исследования их спектров, теория атомных и молекулярных спектров подробно анализируются конкретные спектры пламен водорода, окиси углерода и ряда смесей органических веществ с воздухом и кислородом, роль различных примесей. Рассмотрены также инфракрасная спектроскопия бунзеновских пламен и взрывов, в частности в двигателях, измерение температуры пламен, общие проблемы спектрофотометрии. [c.435]

Все перечисленные методы имеют определенные недостатки. Так, отрыв галогена атомами лития приводит к некоторому возмущению колебательного спектра образовавшейся частицы СХ вследствие присутствия в матричной клетке молекулы галогенида лития. Фотолиз в свою очередь необходимо проводить с использованием излучения высокой энергии, чтобы добиться разрыва химических связей, однако в ряде случаев это вызывает дальнейший распад частиц и фотоионизацию. Поэтому в спектре наряду с полосами СХд появляются и другие, принадлежащие вторичным продуктам фотолиза, что существенно усложняет интерпретацию спектров. Тем не менее для каждой частицы СХ, по крайней мере два различных метода получения частиц дали сравнимые ИК-спектры и полученные радикалы можно считать надежно идентифицированными. В ИК-спектрах наблюдались две полосы валентных колебаний радикалов СХ , что указывает на их пирамидальную структуру. [c.130]

Фторид лития изучен достаточно подробно методом ИК-спектроскопии. Спектр матрицы, полученной конденсацией паров ЫГ, содержит несколько полос, которые могут быть отнесены к мономеру, димеру и тримеру фторида лития. Полагают, что димер и тример имеют циклическое строение, хотя для димера предложена и линейная структура. Другие галогениды лития также образуют подобные олигомеры, вероятнее всего, во время конденсации, поскольку эти формы присутствуют в небольшом количестве даже в перегретом паре. [c.141]

Из методов получения частиц наиболее перспективным представляется использование матриц реакционноспособных веществ. Возможности проведения химических реакций в таких матрицах весьма разнообразны, особенно если будут преодолены трудности при анализе спектров в случае применения матриц, состоящих из многоатомных молекул. [c.164]

На рис. 5.18 представлены спектры когерентности, полученные в результате измерений в коллимированном пучке на трассе 1,75 км [17]. Видно, что первое приближение метода плавных возмущений плохо описывает экспериментальные данные. По этой причине для теоретической оценки спектров когерентности в [17] использовалась ( )ормула (5.50), в которую подставлялся двумерный спектр флуктуаций интенсивности в виде [c.121]

Более простой вид фононного спектра был получен полуэмпирическим методом, описанным в разд. 7.4.7 [56]. В качестве примера на рис. 7.11 приведен [c.280]

Ряд результатов, связанных с исследованием энергетического спектра электронов в металлах и в полупроводниках (в частности, с исследованием плазменной ветви спектра), был получен в последние годы с помощью так называемого метода дополнительных переменных [10] — [17]. Однако, в отличие от случая статистики Бозе [18], в применении к ферми-системам этот метод встречается с известными — именно для него специфическими — трудностями. Во-первых, дополнительное условие, появляющееся в связи с введением лишних переменных, осложняет исследование кинетических процессов с участием плазменных квантов. Во-вторых, связь бозе- и ферми-возбуждений, предполагаемая малой в работах [12] и [16], [17], фактически, по-видимому, таковой не является. Наконец, в третьих, логически не вполне удовлетворительным представляется искусственное введение предельного импульса плазменного кванта Ограничение возможных значений волнового вектора плазмона должно было бы не навязываться, а получаться само собой. В следующих параграфах мы увидим, что при решении задачи методом функций Грина естественные границы плазменного спектра действительно определяются из самой теории. [c.160]

Принцип действия всех И. одинаков, и различаются они лишь методами получения когерентных волн и тем, какая величина непосредственно измеряется. Пучок света с помощью того или иного устройства пространственно разделяется на два или большее число когерентных пучков (см. Когерентность), к-рые проходят разл. оптич. пути, а затем сводятся вместе, и наблюдается результат их интерференции (см. Интерференция света). Вид интерференционной картины зависит от способа разделения пучка света на когерентные пучки, от числа интерферирующих пучков, оптич. разности хода, относит, интенсивности, размеров источника, спектр, состава света. [c.225]

Надежность применения метода определяется не только фактом принципиальной сходимости к корню, но и тем, каковы затраты времени Т на получение решения с требуемой точностью. Ненадежность итерационных методов проявляется либо при неудачном выборе начального приближения к корню (метод Ньютона), либо при плохой обусловленности задачи (методы релаксационные и простых итераций), либо при повышенных требованиях к точности решения (метод простых итераций), либо при высокой размерности задач (метод Гаусса при неучете разреженности). Поэтому при создании узкоспециализированных программ необходимы предварительный анализ особенностей ММ заданного класса задач (значений п, Ц, допустимых погрешностей) и соответствующий выбор конкретного метода. При создании ППП с широким спектром решаемых задач необходима реализация средств автоматической адаптации метода решения к конкретным условиям. Такая адаптация в современных ППП чаще всего применяется в рамках методов установления или продолжения решения по параметру. [c.235]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Специалисты полагают, что удешевление фотоэлементов за счет перехода к аморфному кремнию вместо монокристалличе-ского сделает метод прямого преобразования солнечной энергии в электрическую конкурентноспособным по сравнению с другими методами получения энергии. Подробное описание солнечных батарей на аморфном кремнии дано в i[68]. В настоящее время наиболее перспективным материалом считается определенным образом приготовленный аморфный сплав кремния с водородом, фотогаль-ванический эффект в котором был открыт в 1974 г. К 1978 г. КПД солнечных батарей на этом материале достиг 6%. Эта величина в 3—4 раза меньше достигнутой на кристаллических Si и GaAs, однако в последних максимальные значения КПД были получены через 20 лет после открытия соответствующего эффекта. Это подтверждает несомненную перспективность аморфных материалов для использования в солнечных батареях. Для успешной реализации этих батарей необходимо выполнение ряда условий, таких, как большой коэффициент оптического поглощения (в широкой области спектра), эффективный сбор носителей электричества на обеих сторонах полупроводникового материала (пленки), достаточно большой внутренний потенциал, определяющий ЭДС элемента. Эти условия определяются оптическими и электрическими свойствами аморфных полупроводников и в конечном счете энергетическим спектром электронов. Поэтому далее мы перечислим некоторые характерные свойства этих материалов, достаточно тесно связанные с картиной распределения состояний электронов по энергетическим зонам. [c.284]

В К. с. к. р. регистрируют рассеянный сигнал в специально выбранном спектральном диапазоне, свободном от засветок возбуждающего излучения и паразитных некогерентных эффектов типа люминесценции (обычно используется антистоксова спектральная область). Высокая коллимировапность пучка когерентно рассеянного излучения позволяет эффективно выделять полезный сигнал на фоне некогерентных засветок и помех при использовании в качестве источников зондирующего излучения узкополосных стабилизироваи-ных лазеров достигается высокое спектральное разрешение полос КР, определяемое свёрткой спектров источников. Благодаря интерференц. характеру формы спектральной линии с помощью К. с. к. р. удаётся наблюдать интерференцию нелинейных резонансов разной природы (в частности, электронных и колебат. резонансов в молекулярных средах). Исключительно высокая разрешающая способность отд. модификаций К. с. к. р. путём подбора условий интерференции даёт возможность выявлять скрытую внутр. структуру неоднородно уширенных полос рассеяния, образованных наложившимися друг па друга линиями разной симметрии. Многомерность спектров К. с. к. р. обеспечивает значительно более полное, чем в спектроскопия спонтанного КР, изучение оптич. резонансов вещества. В К. с. к. р. разработаны методы получения полных комбинац. снектров за время от 10 с до 10 с. [c.391]

Оптические реперы. Используемые в СВЧ-диапазоне методы получения узких спектральных линий оказались не применимыми в оптич. области спектра (доплеровское уширение мало в СВЧ-диапазоне). Для О. с. ч. важны методы, н-рые позволяют получать резонансы в центре спектральной линии. Это даёт возможность непосредственно связать частоту излучения с частотой квантового перехода. Перспективны три метода метод насыщенного поглощения, двухфотонного резонанса и метод разнесённых оптич. полей. Осн. результаты по стабилизации частоты лазеров получены с помощью метода насыщенного поглощения, к-рый основан на нелинейном взаимодействии встречных световых волн с газом. Нелинейно поглощающая ячейка с газом низкого давления может находиться внутри резонатора лазера (активный репер) и вне его (пассивный репер). Из-за эффекта насыщения (выравнивание населённостей уровней частиц газа в сильном поле) в центре доплеровски-уширен-ной линии поглощения возникает провал с однородной шириной, к-рая может быть в 10 —10 раз меньше доплеровской ширины. В случае внутренней поглощающей ячейки уменьшение поглощения в центре линии приводит к появлению узкого пика на контуре зависимости мощности от частоты генерации. Ширина нелинейного резонанса в молекулярном газе низкого давления определяется прежде всего столкновениями и эффектами, обусловленными конечным временем пролёта части- [c.451]

Метод Лауэ — простейший метод получения рентгенограмм монокристаллов. Кристалл в эксперименте Лауэ неподвижен, а используемое рентг, излучение имеет непрерывный спектр. Расположение диф1Йк]ц. пятен на лауэграммах зависит от размеров элемеята)р [c.369]

ФОТСАКУСТЙЧЕСК АЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—метод получения спектров оптич. излучения в веществах, находящихся в разл. агрегатных состояниях. Основан на оптич. генерации звука (см, Фотоакустические яв.гения). [c.341]

Рентгеноспектральный анализ бокситов также вполне может заменить химический анализ. Методы получения и измерения рентгеновских спектров элементов давно известны, однако только в последние годы был разработан рентгеноспектрометр, который гарантирует безупречную воспроизводимость условий опытов и высокую точность измерений. Для возбуждения рентгеновского характеристичного излучения использованы быстрые электроны или рентгеновское излучение, волны которых короче, чем характеристичное излучение данного элемента. У спектрографов, которые имеются в продаже, предпочтительно возбуждение при помощи коротковолнового рентгеновского излучения, потому что при таком устройстве проба размещается за пределами вакуумного пространства рентгеновской трубки. Исследуемый препарат помещается вблизи окна запаянной трубки, из которой лучи падают на него под определенным углом. Исходящее от пробы вторичное излучение через диафрагму падает на монокристалл, на атомных плоскостях которого оно отклоняется по Брэгговскому уравнению [c.21]

Управление с помощью внешнего сигнал. К числу важнейших методов получения нужных спектрально-временных характеристик генерации относится введение в резонатор затравочного излучения от внешнего источника. Этот метод нередко используется в случае моноимпульсных лазеров с плоскими резонаторами для синхронизации или управления спектром импульса, к началу развития которого и впрыскивается затравка. Поскольку дифракционное распльюание пучков в плоских резонаторах происходит сравнительно медленно, для убыстрения процесса установления затравку обычно вводят сразу по всему сечению. [c.232]

Ф. А. Королев и А. Ю. Клементьева разработали метод получения диэлектрическнх слоев испарением сульфида цинка и криолита в высоком вакууме с оптическим контролем толщины пленок. Фильтры, полученные таким методом, обладают в видимой области пропусканием до 70% при полуширине полосы пропускания I нм и угловой апертуре —15° [56, 68]. Т. Н. Крыловой [72, 1151 разработан метод химического нанесения диэлектрических слоев двуокиси титана и двуокиси кремния, полученных из спиртовых растворов легко гидролизующихся этиловых эфиров ортотига-новой и ортокремниевой кислот с последующей термической обработкой. Для видимой части спектра такие фильтры имеют следующие характеристики пропускание в максимуме 50 —70% при полуширине полосы пропускания 8—12 нм. Часто вводится дополнительный фильтр из цветного стекла для обрезания вторичных максимумов. Из двух типов интерференционных фильтров более узкой полосой обладают светофильтры, полученные испарением сульфида цинка и криолита. [c.69]

I В этой главе мы более подробно рассмотрим голографические принципы образования изображения и опишем новые результаты (теоретические и экспериментальные), которые были недавно получены с участием автора в ходе разработок систем образования изображений и методов получения максимально возможного разрешения в тех диапазонах электромагнитного спектра, где такие системы невозможно осуш ествить иначе, как только с помощью голографии (например, в рентгеновских лучах). Мы можем сказать в самом обш ем виде, что те принципы голографии, которые рассматриваются в данной главе, составляют основу любых других голографических систем образования изображений и голографических методов преобразования изображений. Например, используя эти принципы, можно воссоздать трехмерное изображение предмета с помош ью голограммы, искусственно изготовленной по расчетным координатам предмета [c.119]

При рассмотрении работы двухлучевого спектрометра мы для простоты предположили, что регистрируется истинный спектр поглощения Ф (к), определяемый законом Б — Л — Б. В действительности ке здесь, как и в методах пзмереппя коэффициента пропускания с однолучевым прибором (см. 5.3). величина сигналов. возникающих в приемнике, и пере.мепная составляющая определяются величиной потока, выходящего из монохроматора, т. е. сверткой Фц.зм (к) (см. (5.11)). Поэтому нетрудно показать, что и в спектрах поглощепия, полученных с помощью двухлучевого прибора, непосредственно регистрируемой величиной в (5.17) и (5.18) является не истинный коэффициент пропускания Т (л), а измеряемый коэффициент пропускания Г з (/.). опреде.ляемый согласно (5.12). [c.410]

В цифровых спектрометрах четвертого типа с памятью на потенциалоскопах схема дискретного отклонения луча трубки наблюдения и потенциалоскопа общая. Описанный метод получения гистограммы спектра во время режима наблюдения удобен тем, что позволяет сохранить это преимущество, так как переключение из режима наблюдения дискретных данных в режим представления гистограммы проводится лишь посредством переключения в цепи подсветки трубки наблюдения. На нее подаются либо сигналы прочитанных в ячейках памяти единиц, либо сигналы от вспомогательного импульса. [c.112]

Первым путем, расширяющим возможности спектрофотометра, является использование различных методов получения спектров объекта с целью выбора оптимального. При этом требуется обеспечивать, например, коллимирование пучка лучей и работа с переменными углами падения работа с неплоскими объектами устранение отдельных пучков с целью выделения зеркальной или диффузных составляющих измерение в условиях однократного или многократного НПВО при фиксированном или переменном угле падения измерение спектра многократного внешнего отражения работа с объектами малых размеров работа с объектами в особых температурных условиях работа со слабопоглощающими длинномерными объектами, нарушающими фокусировку пучка и др. [c.207]

При измерении интенсивностей в спектрах следует всегда учитывать характер спектра и особенности спектрального прибора. Если по методу спектров сравнения с эталонной вольфрамовой лампой исследуется распреде.ление относительной интепсивности по спектру, который имеет характер непрерывного или диффузно-полосатого, то после сравнения интенсивностей в отдельных участках спектра следует полученные отношения исправить только на распределение энергии (интенсивности) в эталонной ламие. [c.437]

А. М. Шухтиным предложен также метод наложения развернутых по спектру картин интерференции для определения изменений оптических характеристик газа и главным образом его преломляющей способности. Этот метод состоит в том, что при наложении негативов двух развернутых по спектру картин, полученных, например, на установке Рождественского, найдутся такие длины волн, для которых изменение фазы будет равно четному или нечетному числу я. В первом случае совпадут максимумы различных порядков, а во втором — максимумы одной картины с минимумами другой. При просмотре такой результирующей интерферограммы по спектру будут наблюдаться размытые и резкие участки (рис. 20.7). На рисунке схематично изображены две системы полос, соответствующие состояниям в двух трубках-кюветах полосы каждой картины обозначены штрихом или штрихпунктиром и смещены по оси длин волн, так как их оптические свойства различны. Результирующая картина дана в верхней части р исунка. В том месте фотоэмульсии, где максимумы и минимумы двух картин точно совпадают (ординаты имеют одинаковые значения п), образуются две полоски одинаковой интенсивности — размытые . Это происходит в тех местах, где смещение составляет строго к 2. Таким образом, фазовые изменения преобразуются в амплитудные. Уравнение т-то размытия из-за изменения плотности на АЛ равно [c.162]

При другом методе получения формул для сечения вида (8.16)—(8.19) используется золотое правило нестационарной теории возмущений (сы., например, книгу Шиффа [755], стр. 231, формула (29.12)). Согласно этому правилу, физическую систему нужно заключить в ящик конечного размера, имеющий объем V, с тем чтобы заменить непрерывный спектр гамильтониана дискретным. Затем нужно вычислить плотность конечных состояний в пределе К->- оо. Последняя совпадает с множителем объема фазового пространства, и зависимость от У в конечном результате исчезает. Подробное обсуждение процедуры перехода от дискретного спектра к непрерывному при 1/ оо можно найти в работах 217, 310, 424]. [c.211]

Многочисленные исследования были направлены на разработку методов получения спектров возбуждения и испускания, скорректированных на эффекты, зависящие от длины волны. Вообще ни один из этих методов ие является полностью удовлетворительным, особенно если исправленные спектры необходимо иметь регулярно. Прежде чем исправлять спектры, исследователь должен проанализировать, необходима ли такая корректировка. Часто бывает нужно лишь сравнить спектры испускания с другими спектрами, полученными на том же приборе, что можно сделать без исправления спектров. Далее, на многих типовых спектрофлуориметрах, собранных из однотипных деталей, получаются сходные результаты, и эти данные часто можно сравнивать со спектрами, приведенными в литературе. Конечно, спектральное распределение и положение максимумов испускания будут слегка различаться, однако зачастую совсем не нужно, чтобы спектры, полученные в различ- [c.50]

Интересно также сравнить метод ФЧРФ с другим, импульсным методом получения мгновенных спектров испускания (МСИ) [ 5, б]. При использовании МСИ образец возбуждают коротким импульсом света, затем записывают спектры через определенные заданные промежутки времени после момента возбуждения. Техника мгновенных спектров флуоресценции обладает огромными потенциальными возможностями и имеет большое практическое значение, и мы здесь не будем сравнивать эти методы. Однако одно преимущество метода ФЧРФ заслуживает упоминания. В методе МСИ в любой момент времени оба флуорофора дают вклад в испускание. Можно выбрать некоторый интервал времени для частичного выделения флуоресценции любого из флуорофоров, но с помощью такой методики полностью провести разделение [c.118]

В перспективе на промыптленных роботах будет применяться комплекс датчиков различного принципа действия, в которых широко используется весь спектр электромагнитного излучения, ультразвук, тензометрия, фотоэлектрические и другие методы получения и преобразования информации. [c.56]

Альтернативой использования двух лидаров (дорогостоящее и сложное занятие) может явиться переключение длины волны (между Яо и Яда) в последовательных импульсах выходного излучения лазера на красителе [277]. При измерении концентрации 50г это достигается поворотами двулучепреломляющего фильтра (основного спектрального элемента) и удваивающего частоту кристалла синхронно с лазерными импульсами, что позволяет получать последовательные импульсы с длинами волн 300,1 и 299,4 нм. Другой метод получения пар импульсов в лазере на красителе, накачиваемом азотным лазером, с разностью длин волн О—10 нм описан в статье [161]Для ИК-области спектра разработан СОг-лазер, который может попеременно работать на любых двух линиях в полосе 9,4 или 10,4 мкм [278] кроме того, в работах по дифференциальному поглощению можно использовать два СОг-лазера [279]. [c.265]

Спектры, наблюдаемые в В, с., обусловлены электронными квантовыми переходами в одно- и многократно ионизов. атомах, а также в нек-ры молекулах. В B. . изучают спектры испускания и поглощения для получения информации об уровнях энергии ионов И молекул, для систематики спектров. Методы В. с. используют для изучения процессов в высокотемпературной плазме. Исследование с помощью методов B. . много-з1арядных ионов имеет большое значение для расшифровки спектров звёзд, туманностей и др. космических объектов. [c.63]

Методы получения когерентных пучков в И. разнообразны, и потому существует большое число разл. конструкций И. По числу интерферирующих пучков света оптич. И. можно разделить на многолучевые и двухлучевые. Многолучевые И. применяются гл. обр. как интерференционные спектральные приборы для исследования спектр, состава света. Двух лучевые И. используются и как спектр, приборы, и как приборы для физ. и техн. измерений. [c.225]

Уравнение переноса излучения (3.40) связано с системой (3.38) тем, что интенсивность собственного излучения матрицыГ(Z)] зависит от ее температуры. В настоящее время разработаны различные приближенные методы решения уравнения переноса излучения (3.40). С их использованием получены численные решения совместной задачи (3.38)- (3.40) переноса энергии излучением, конвекцией и теплопроврдностью в проницаемом покрытии. Полученные результаты позволяют оценить диапазон изменения оптических характеристик матрицы, обеспечивающих ее наибольшую эффективность в том или ином конкретном случае. Так, например, выяснено, что наилучший режим работы пористого слоя как коллектора солнечной энергии достигается в том случае, когда матрица выполнена из материала, прозрачного и нерассеивающего в солнечном спектре, но непрозрачного и рассеивающего в инфракрасном диапазоне. Для теплового экрана с транспирационным охлаждением желательно обратное. [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...