Спектры мгновенные

Спектр мгновенных у-квантов деления [13] [c.23]

Мгновенные нейтроны испускаются движущимися осколками, запаздывающие — остановившимися продуктами деления после предварительного р -распада. Спектр мгновенных нейтронов делен передается полуэмпирической формулой /(Т) 2Т, запаздывающие нейтроны образуют несколько моноэнергетических групп. Описанные свойства в равной мере относятся к вынужденному и к спонтанному делению. [c.411]

Энергетические спектры мгновенных нейтронов деления различных ядер сходны. В простейшем виде, в пределах погрешностей эксперимента, спектры нейтронов деления могут быть представлены максвелловским распределением [c.1095]

Таблица 40.11. Спектр мгновенных 7-квантов, сопровождающих деление тепловыми нейтронами [20] [Л ( ) — число 7-квантов, испускаемых при делении внутри энергетического интервала шириной 0,1 МэВ, E =E N E )]

Ожидаемая плотность предшественников запаздывающих нейтронов в группе / обозначается Су (г, 0. а соответствующая постоянная распада — где / = 1, 2,..., 6. Ожидаемая скорость испускания запаздывающих нейтронов тогда есть Су Обозначим энергетический спектр этих нейтронов Е). Для простоты допустим, что и не зависят от типа деления. Это обычно имеет место в реакторах. Нормированный спектр мгновенных нейтронов будем обозначать Хр ( ) [c.369]

Мгновенные нейтроны деления составляют основную часть всех нейтронов спектра деления (более 99%). Они распределяются по энергиям в широком интервале от нескольких десятков килоэлектронвольт до энергий свыще 20 Мэе. Чаще всего в качестве делящегося материала в реакторах используют угз. ) 238 Средняя кинетическая энергия нейтронов, образующихся при делении одного ядра составляет 5 Мэе. [c.11]

Период электромагнитных колебаний, относящихся к оптической области спектра, чрезвычайно мал, вследствие чего приемники излучения, обладающие большей или меньшей инерционностью, способны регистрировать лишь величину световой энергии, среднюю за период колебаний, но не мгновенное ее значение. В результате такого усреднения мы имеем возможность судить об амплитудах колебаний, но полностью теряем сведения об их фазах. Вместе с тем, именно фазы волн содержат в себе информацию о взаимном расположении частей источника света, о его удалении от приемника и т. д. Таким образом, результаты измерений, из которых выпали сведения о фазах колебаний, несо.мых волнами, не позволяют, вообще говоря, составить полное представление о свойствах источника этих волн. [c.235]

Когерентность излучения проявляется практически во всех свойствах оптических квантовых генераторов. Исключение составляет, разумеется, полная энергия излучения, которая, как и в случае некогерентных источников, прежде всего зависит от подводимой энергии. Замечательной чертой лазеров, тесно связанной с когерентностью их излучения, является способность к концентрации энергии — концентрации во времени, в спектре, в пространстве, по направлениям распространения. Для некоторых квантовых генераторов характерна чрезвычайно высокая степень монохроматичности их излучения. В других лазерах испускаются очень короткие импульсы, продолжительностью 10 с поэтому мгновенная мощность такого излучения может быть очень большой. Световой пучок, выходящий из оптического квантового генератора, обладает высокой направленностью, которая во многих случаях определяется дифракционными явлениями. Такое излучение можно, как известно, [c.769]

Во-вторых, правило частот (3.1.11) ярко демонстрирует дискретность процесса испускания (поглощения) излучения атомом. Вместо непрерывного, требующего какого-то конечного промежутка времени процесса испускания или поглощения электромагнитной волны происходит мгновенный акт рождения или уничтожения фотона, при этом со----------------- стояние атома соответствующим образом скачкообразно меняется. В зависимости от того, между какой парой уровней данного атома совершился квантовый переход, рождается (уничтожается) фотон, вносящий вклад в ту или иную линию спектра испускания (поглощения). [c.66]

Поскольку эти колебания мы представляем себе состоящими из отдельных мгновенных выбросов , их спектр теоретически содержит бесконечное число гармоник. Однако в действительности деформации и скорости в каждом сечении стержня изменяются не скачком, а непрерывно (хотя и быстро), вследствие чего спектр практически содержит только ограниченное число гармоник не слишком больших номеров. [c.662]

Спектр Y-квантов и полные энергии Е- полн мгновенных -квантов, образующихся при делении некоторых ядер, приведены в табл. 40.11 и 40.12. [c.1095]

Характеристическое излучение с линейчатым спектром возникает в том случае, если электроны обладают достаточной энергией для обеспечения перехода электронов внутренних оболочек атомов анода на более высокий уровень. Тогда, при мгновенном обратном переходе электрона, возникает характеристическое излучение с частотой, соответствующей разности энергий между уровнями. [c.12]

Звуковой спектроскоп для анализа шума имеет 27 фильтров, полосы пропускания которых выделены из всей области звуковых частот по логарифмическому закону. Эти фильтры включают один за другим, от № 1 до № 27, посредством переключателя, приводимого во вращение электродвигателем. При достаточно большом числе оборотов этого двигателя мгновенно возникающие на экране отдельные световые полоски для каждой полосы частот сливаются для глаза, и наблюдатель видит на экране весь спектр, который. можно сфотографировать. [c.325]

Воздушный, или структурный, шум узлов и агрегатов машины , записанный на магнитную ленту, анализируют в лабораторных условиях. Анализ позволяет получить временные или спектральные функции, т. е. проследить зависимость интегральных уровней шума от режима работы, или значения основных составляющих спектра при мгновенной или достаточно длительной выборке сигнала из исследуемого процесса. [c.414]

Число вторичных нейтронов, испускаемых на одно деление, не одинаково для различных изотопов и зависит от энергии падающего нейтрона. Почти все нейтроны деления испускаются практически мгновенно и имеют энергию от 0,075 до 18 Мэе. Их спектр при делении на медленных нейтронах дается следующей аналитической зависимостью [c.123]

Если по каналу связи за время Т передается непрерывный сигнал, ограниченный частотой Р гц, то по теореме В. А. Котельникова по каналу должно быть передано 2РТ дискретных определяющих ординат. Пусть на канал действует помеха с равномерным частотным спектром в пределах передаваемой полосы частот и мгновенные напряжения помехи подчиняются нормальному закону распределения. Если — средняя мощность помехи, Р— средняя мощности сигнала, то по формуле Шеннона количество информации при сколь угодно малой вероятности ошибки выражается в двоичных единицах формулой [c.343]

Измерения с помощью емкостного датчика показывают, что флуктуации плотности в турбулентном режиме уменьшаются, в частности, предельные порозности е = Спр и е = 1 в спектре ее мгновенных значений почти не встречаются. [c.30]

Большинство нейтронов деления испускается за время <4-10-1 с. Эти нейтроны, наз. мгновенными, испаряются из осколков изотропно. Из-за движения осколков (в лаб, системе координат) угл. распределение нейтронов относительно импульса лёгкого осколка анизотропно (рис. 8). Ок. 10 — 15% мгновенных нейтронов имеет изотропное раснределение. Обычно эти нейтроны либо вылетают в момент образования осколков, подобно тому, как образуются лёгкие заряж. частицы в тройном делении, либо испаряются не полностью ускоренными осколками. В лаб. системе координат энергетич. спектр хорошо описывается максвелловским распределением. [c.581]

Ввод информации в световой луч осуществляется с помощью транспаранта или пространств, модуляторов света. Оптич. луч, модулированный в каждой точке своего поперечного сечения, позволяет обрабатывать параллельно сразу большой массив данных, представленный в форме двумерной оптич. картинки. Оптич. устройства дают возможность очень просто и быстро реализовать ряд важных интегральных оптаций над двумерными сигналами, таких как преобразования Фурье, Гильберта и Лапласа, нахождение свёртки и корреляции двух ф-ций и нек-рые др. Так, обычная оп-тнч. линза позволяет мгновенно получить фурье-спектр оптич. изображения, падающего на эту линзу. Вводя соответствующие фильтры в фокальную плоскость после линзы, можно значительно улучшить качество оптич. изображения или даже увидеть изображение невидимого фазового объекта. [c.437]

При рассматривании предметов в сложной цветовой обстановке глаза постоянно перебегают с одних цветовых пятен на другие, при этом действует как одновременный, так и последовательный Ц. к., к-рые мгновенно и весьма существенно влияют на восприятие цвета. Только за счёт Ц. к. удаётся на сером экране телевизора создавать цветовые поля чёрного, коричневого, пурпурного и ряда др. цветов, не имеющих аналогов в спектре источников излучений. [c.422]

В причинах возникновения шума в пластинчатых и шестеренных насосах, объясняющееся различиями в их конструкции и рабочих процессах. Для пластинчатых насосов переход рабочей камеры из полости всасывания в полость нагнетания происходит в течение поворота вала насоса всего лишь на несколько градусов, в результате чего жидкость, находящаяся в рабочей камере, почти мгновенно подвергается сжатию от давления ниже атмосферного до давления нагнетания. Этот процесс сопровождается акустическим эффектом — характерным щелчком, записываемым на спектре при частоте /, соответствующей числу камер г, и скорости вращения вала насоса = Очевидно, что этот эффект тем [c.134]

Определение спектра по корреляционной функции сигнала удобно применять в сочетании с корреляционным анализом процессов. На этапе получения корреляционной функции может быть достигнута экономия вычислительных операций за счет применения разреженной выборки [4], т. е. отсчетов пар значений процесса (г ) и I (г + т), отстоящих от предыдущей пары отсчетов на интервал времени т , где — интервал корреляции процесса. Преобразование Фурье производится после определения корреляционной функции. Невозможность наблюдения за мгновенным спектром ограничивает применение этого метода. [c.274]

Спектр мгновенных - -кваитов, сопровождающих деление тепловыми нейтронами [20]. [c.936]

Один из возможных и нередко используемых способов получения мёссбауэровских спектров в установках с переменной скоростью следующий. Предварительно преобразуют информацию о значении скорости в пропорциональный электрический сигнал. После этого получение спектра резонансного поглощения сводится к измерению амплитудного спектра мгновенных значений напряжения электрического сигнала в моменты вылета регистрируемых частиц из мишени. Следовательно, в этом случае без всяких переделок можно использовать амплитудный анализатор с цифровым спектрометром любого типа. От выбора конкретного анализатора зависит только быстродействие установки, а также характер дополнительных систематических искажений, возникающих в том случае, когда время выбора адреса связано с номером канала. Доля просчетов в спектре оказывается пропорциональной номеру канала, что, конечно, нежелательно. Но главный недостаток мёссбауэ-ровской установки с амплитудным анализотором в том, что промежуточные преобразования величины скорости в пропорциональную амплитуду импульса и обратные преобразования амплитуды в номер канала приводят [c.154]

С изменением фазы связана мгновенная частота как производная фазы (т. е. крутизна фазы) во времени. Очевидно, что чем быстрее нарастает мгновенная фаза в единицу времени, тем выше мгновенная текущая частота. Обычно под частотой понимают величину, обратную видимому периоду записи. В отличие от мгновенной, видимая частота остается постоянной в пределах полупериода сигнала. Мгновенная частота монохроматического (постоянного во времени) сигнала теоретически совпадает с видимой частотой. Для сигнала с узкополосным спектром мгновенная частота совпадает с преобладающей частотой (см. рис. 2, ж). Для интерферирующих сигналов средневзвешенная оценка мгновенной частоты совпадает со средневзве- [c.11]

Суммирование по к может выполняться с запаздываниями во времени по некоторому годографу или с перебором крутизн этих годографов. Тогда, если диапазон перебора крутизн годографов определяет соответствующий перебор диапазона скоростей, например, скоростей иогт суммирования, то функция когерентности от скорости может образовать спектр мгновенной скорости [c.66]

Итак, для каждого отсчета времени to, на каждой точке ОГТ с координатой X рассчитывается спектр мгновенной скорости р(д , /, Уогт) Д- я некоторого диапазона скоростей огт. определенного постоянным диапазоном приращений кинематических поправок Ат вокруг фоновых значений Та . [c.70]

При делении одного ядра в энергетическом интервале. 8 кэв—10,5 Мэе мгновенно испуск ается 10,3 1,1 у-кванта с суммарной энергией 7,9 0,9 Мэв1деленив [5, 12]. На рис. 9.4 и в табл. 9.3 приведен энергетический спектр х (Еу) мгновенных у-квантов, возникающих при делении [5]. Этот спектр. [c.22]

Излучение у-квантов. Как уже отмечалось, основными квантами следует считать мгновенные -у-кванты деления, у-кванты, сопровождающие распад продуктов деления, и коротковолновые захватные у-кванты. Спектр первых, двух групп у-квантов, а также захватных у-квантов И225 описывается формулой [c.301]

Характеристики спонтанного деления очень близки к характеристикам вынужденного деления, происходящего при малых энергиях возбуждения. Так, например, оба вида деления характеризуются резко двугорбой кривой выхода осколков в обоих случаях испускаются нейтроны деления и мгновенные у-лучи (со сходными энергетическими спектрами). [c.398]

Тормозное излучение имеет непрерывный спектр в отличие от характеристического (или фотонного), имеющего дискретный (прерывистый) спектр. Характеристическое излучение возникает в результате изменения энергетического состояния атомов вещества. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний переходит в возбужденное состояние (рис. 6.7). Освобожденное в оболочке место мгновенно заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. При переходе атома в нормальное (устойчивое) состояние испускается квант характеристического излучения, которое Характеристическое НаЩЛО применение ПрИ [c.148]

В качестве мощного источника рентгеновского из-лученпя в последнее время используют синхротронное, или магнитотормозное, излучение, возникающее при движении релятивистских заряженных частиц в однородном магнитном поле. Спектр синхротронного излучения практически непрерывно заполняет диапазон от инфракрасного до высокоэнергетического рентгеновского излучения. Направление излучения совпадает с мгновенной скоростью заряженной частицы и сосредоточено в конусе с углом раствора Q E/(m ), где — энергия заряженной частицы, гп — ее масса, с — скорость света. [c.959]

Таким образом, управление мгновенными значениями канальных сигналов имитируемого случайного вибропроцесса происходит в соответствии с измеренными средними дисперсиями канальных сигналов. Канальные обратные связи позволяют учесть взаимное влияние соседних каналов формирователя, обусловленное неидеаль-ностью АЧХ фильтров. Для увеличения динамического диапазона энергетического спектра имитируемой вибрации, объект управления — вибровозбудитель может быть включен в цепь положительной обратной связи, а для увеличения глубины провалов в формируемом энергетическом спектре обратная связь в каждом канале может быть выполнена знакопеременной (положительной пли отрицательной) в зависимости от полярности сигналов рассогласования с выхода соответствующего сравнивающего устройства. Обеспечение устойчивости системы обусловливает жесткие требования к стабильности рег /лировоч-ных характеристик аттенюаторов. Запас устойчивости систем подобного рода можно значительно повысить переходом к совмещенным принципам [c.323]

Комплекс предназначен для измерения и анализа ударного ускорения, длительности фронтов и времени одиночного ударного воздействия произвольной формы для расчета интегрального значения скорости соударения, ударного спектра, корреляционной функции для сравнительного анализа мгновенных значений ударных ускорений на произвольно выбранных участках наблюдения для любой пары ударных нагружений, принадлежащих малой серии, которая принимается по четырем измерительным каналам или любому сочетанию из них для измерения ударного ускорения и времени действия каждого из ударных импульсов большой последовательности, регистрируемой по одному из каналов цифровой обработки данных, а также для расчета средних и среднеквадратических отклонений для носледователь-постен ряда ударных ускорений и ряда длительностей, задаваемых на выборках для измерения ударных ускоре- [c.360]

На рис. 6.1 в качестве примера представлены мгновенные картины распределения завихренности и давления в меридиональном сечении струи на участке х = (О - S)d, на рис. 6.2 - спектр продольных пульсаций скорости на линии кромки сопла (r/d = 0,5) при продольной координате х, соответствующей точке за первым спариванием кольцевых вихрей, в функции безразмерной частоты St = /во/ио- В целом данные расчета для невозбужденной струи удовлетворительно согласуются с экспериментом [6.9-6.11]. Рассмотрим теперь результаты численного моделирования зависимости числа Струхаля Std = fd/uQ от продольной координаты Xi/d, иллюстрирующей изменение вдоль оси струи интервалов Axi, которые соответствуют первому (г = 1), второму (г = 2) и третьему (г = 3) спариванию кольцевых когерентных структур [6.10]. На рис. 6.3 представлены три зависимости такого рода I) данные корреляционных измерений В.Кибенса [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...