Среднее движение расстояние

Вначале сила Лоренца отклоняет дырки вниз (как показано на рис. 13.11.1), собирая их на нижней грани образца и создавая поперечное электрическое поле, которое растет до тех пор, пока не затормозит движение дырок к нижней грани образца. В этих условиях устанавливается стационарное состояние, при котором Jy = 0, что и предполагалось выше. В этом стационарном состоянии, конечно, протекает средний ток носителей, которые вообще не отклонились. Но если скорость больше или меньше, чем скорость среднего носителя, то носитель тем не менее будет все равно отклоняться вниз для больших скоростей и вверх —для меньших ). Средние дрейфовые расстояния, проходимые носителями под действием поля в направлении протекания тока между актами рассеяния, уменьшаются из-за того, что некоторые носители отклоняются вверх или вниз, а это уменьшает проводимость. [c.336]

Однако мы можем рассматривать движение нейтронов во время замедления как диффузию и просто прибавить средний квадрат расстояния, на которое нейтроны диффундируют во время замедления, к среднему квадрату расстояния, на которое нейтроны диффундируют во время теплового равновесия. Такой способ рассмотрения безусловно груб, однако он даст нам первое приближение к действительному процессу. Поэтому нашей первой задачей является подсчет этого среднего квадрата. Представим себе точечный, источник тепловых нейтронов, помещенный в бесконечную среду с коэфициентом т) = О, а по всем остальным свойствам идентичную среде нашего котла. Легко показать, что в этом случае [c.132]

С помощью маршрутного компьютера можно получить информацию о времени (астрономическом, пути, до конца поездки), скорости движения, расстоянии (от начала пути и до конца), расходе топлива (мгновенном, среднем), температуре (в салоне, окружающей среды) и др. [c.340]

Элементы орбиты. Эллиптическая орбита характеризуется следующей основной системой элементов а — большая полуось, е — эксцентриситет, —наклон, й —долгота восходящего узла. О) — угловое расстояние перицентра от узла, Мо — средняя аномалия в эпоху (см. 1.04), В литературе часто встречаются различные модификации элементов а, е, I, Й, м, Мо. Так, вместо элемента а можно рассматривать параметр орбиты р, элемент д, среднее движение п, период обращения Т, которые связаны с а формулами [c.221]

Пусть сила сопротивления Р дается формулой (6.5.02), а плотность воздуха зависит от высоты по экспоненциальному закону (6.5.01). Обозначим через Ап, Аа, Ае, АМ, АО и Асо соответственно возмущения среднего движения, большой полуоси, эксцентриситета, средней аномалии, долготы узла и углового расстояния перигея от узла. Тогда возмущения этих элементов от сопротивления воздуха будут определяться формулами [74] [c.613]

В соответствии с (7), а В и а В , а равным образом аВ и аВ , зависят только от отношения а к а, поэтому формулы (17) весьма удобны для численных расчетов, так как выбор единиц времени, расстояния и массы просто определяется через значение среднего движения п (или п ). [c.276]

Как будет показано, величина Ь в произвольном члене, которая в среднем совпадает со значением среднего движения перигелия и средним значением попятного движения узла, будет для указанных расстояний бесконечно большой, и средние движения перигелия и узла неограниченно возрастают, если эти расстояния стремятся друг к другу. Таким образом, можно представить, что имеет место разрушение таких планетных орбит, для которых благодаря быстрому движению перигелия и узла должно в скором времени произойти соударение с большой планетой или по крайней мере настолько тесное сближение с ней, что орбита малой планеты претерпит полное изменение. Само собой разумеется, что при этом периодические возмущения также должны играть большую роль, или даже главную. [c.328]

Предположим теперь, что оба конечных тела обращаются по кругам относительно их центра масс пусть среднее движение по этим орбитам равно п, и пусть а означает постоянное расстояние между телами то и mi- Тогда [c.223]

Масштабный множитель а. Масштабный множитель а, введенный в выражения для X и У, соответствует множителю к, введенному в разд. 18. В невозмущенном движении среднее расстояние, которое отвечает наблюденному сидерическому среднему движению, с последним посредством следующего соотношения [c.301]

Формулы (24.21) и (24.23) — (24.28) для плотности вероятности случайного вектора Д/ позволяют без труда получить ряд результатов о моментах случайных векторов и Мы здесь остановимся только на изученном Бэтчелором (1950) вопросе о поведении тензора относительной дисперсии Р/у (т) — (т) Ij (т) (или тесно с ним связанного тензора М, (т) Alj (т) ) и среднего квадрата расстояния между частицами t (x) Du(x) (или длины [ДЯ(т)] ). Если т > То, то в силу независимости движения обеих частиц из равенства 1 x) = Iq- -Y2(x) —1 1 (т) (где К,(т) — смещение i-й частицы) вытекает, что в случае однородной турбулентности [c.480]

Кроме того, изучение распределения орбит тысяч других астероидов, обнаруженных к настоящему времени, показало, что есть определенные гелиоцентрические расстояния, которых астероиды избегают. Эти расстояния соответствуют таким средним движениям, которые соизмеримы со средним движением Юпитера (тела, вносящего основные возмущения в орбиты астероидов). Астероиды избегают занимать орбиты, соответствующие соизмеримостям порядка одна вторая, одна третья, две пятых и т. д. Такие промежутки в распределении астероидов называются по имени их открывателя промежутками Кирквуда. С другой стороны, вблизи орбиты, соответствующей соизмеримости порядка три четвертых, наблюдается аккумуляция астероидов. Такая орбита, по-видимому, является устойчивой по отношению к возмущениям со стороны Юпитера. [c.16]

Что касается области между орбитами Юпитера и Сатурна, то указанные авторы нашли, что возмущающее действие этих двух массивных планет на первоначально однородное распределение астероидов должно привести к выбросу из этой области по крайней мере 85% астероидов всего за 6000 лет. В результате должны остаться только две группы астероидов, расположенные на расстояниях от Солнца, равных 1,30 и 1,45 среднего гелиоцентрического расстояния Юпитера (6,8 и 7,5 а. е.). Орбиты астероидов на таких расстояниях являются устойчивыми (по крайней мере на рассматриваемом интервале времени). Интересно отметить, что первое из этих расстояний (6,8 а. е.) соответствует соизмеримостям средних движений астероидов со средними движениями Юпитера и Сатурна порядка 3/2 и 3/5, а второе (7,5 а. е.) — соизмеримостям 7,4 и 7/10. Устойчивы ли такие орбиты на значительно больших промежутках времени, пока неизвестно. Важный вывод, который следует из указанной работы, заключается в том, что если даже между Юпитером и Сатурном и существовали астероиды, имеющие массы порядка масс Земли, Венеры и Марса, то в течение нескольких тысяч лет большинство из них было выброшено в другие части Солнечной системы. [c.267]

До сих пор предполагалось, что среднее расстояние до Луны испытывает только периодические вариации. Следовательно, в силу третьего закона Кеплера точно так же должно себя вести и среднее движение Луны. Поэтому выражение для средней долготы Луны I должно иметь вид [c.300]

Если обозначить через a среднее расстояние, соответствующее среднему движению п по невозмущенной орбите, третий закон Кеплера дает (постоянная Гаусса равна единице) [c.224]

Два атома диаметром й столкнутся друг с другом, если при движении расстояние между их центрами будет меньше, чем й (рис. 13.6). Как видно из рисунка, каждое столкновение будет происходить после прохождения атомом среднего расстояния [c.177]

Предположим, что среднее движение жидкости обладает осевой симметрией и средние скорости направлены вдоль оси трубы. Из уравнения несжимаемости следует, что величины средних скоростей не зависят от ггоординаты х вдоль оси трубы по сечению трубы средняя скорость переменна и зависит от расстояния г рассматриваемой точки до центра трубы. [c.153]

Для того чтобы привести пример подобного вычисления, мы ограничимся тем, что в значениях V, V, V" примем во внимание третьи измерения i и I, в результате чего исчезнут члены, содержащие неизвестную з для большей простоты положим g = i-, принимая, таким образом, среднее расстояние от Земли до Солнца за единицу расстояний и выражая время с помощью средних движений Солнца (п. 23) положив ещеС = тг, мы будем иметь [c.63]

Это и есть так называемая теорема о сохранении движения центра тяэюести. Она, например, должна иметь силу, по крайней мере приблизительно, для солнечной системы, поскольку можно пренебречь действиями со стороны звезд, так как эти действия вследствие огромных расстояний оказываются ничтожными по сравнению со взаимными притяжениями между Солнцем и планетами. Действительно, на основании оценки среднего движения из большого числа астрономических наблюдений найдено, что центр тяжести солнечной системы, расположенный вблизи от центра Солнца, движется со скоростью 20 KMj eK к некоторой точке небесной сферы, расположенной вблизи от Веги и называемой апексом. [c.258]

Пример параметрических колебаний и анализ их устойчивости рассматриваются в гл. XVIII ). Здесь же приведем простейший наглядный пример параметрических колебаний— колебания качелей. Для раскачивания качелей качающийся на них человек, когда качели отклонены на небольшой угол от положения равновесия, производит периодическое приседание. Когда качели проходят через среднее свое положение, человек стоит, а при расположении качелей в крайних позициях — приседает. Вследствие таких движений расстояние центра тяжести массы маятника (коим являются качели) от точки О [c.236]

Георетич. описание конвективных движений представляет собой очень сложную задачу, ввиду необходимости рещения двух- и трёхмерных нестационарных гидродинамич. ур-ний. При рассмотрении конвективного переноса энергии внутри звёзд обычно используется упрощённое описание — теория длины перемешивания, к-рая предполагает, что движущийся вертикально конвективный элемент в среднем аа расстоянии I полностью передаёт избыток своей энергии окружающей среде. Длина перемешивания I обычно принимается прпбл. равной характерной шкале высот по давлению [c.434]

Необходимо заметить, что и в немодулированной, строго периодической по у нелинейной волне среднее значение v (как и других физических величин), строго говоря, отлично от нуля однако это среднее (для неподвижной среды) имеет порядок v / q и не растет с расстоянием в формуле (1.19) оно не учитывается. Более важен вопрос об акустических течениях, т.е. среднем движении среды в неодномерном акустическом поле ряд его аспектов обсуждается в монографии О.В. Руденко, С.И. Солуяна [1975]. [c.128]

Как отметили Ашкенас и Шерман [167], течение вдоль оси вытекающей струи в какой-то мере можно моделировать сферически симметричным течением одноатомного газа от почти континуального источника. Поэтому ряд авторов исследовали течение ог сферически симметричного источника. Согласно теории невязкого газа, такое течение расширения может ускорить газ до любого числа Маха и произвольно низкой плотности. Однако на больших расстояниях от источника плотность становится столь низкой, что молекулярные столкновения уже не могут поддерживать континуальный режим расширения. Действительно, энергия теплового движения, перпендикулярного линиям тока, непрерывно понижается и передается как среднему движению газа, так и тепловому движению вдоль линий тока. Поскольку тепловое движение связано с температурой, то это свойство часто называют замораживанием продольной температуры. [c.423]

В очень длинном вихревом хвосте с ограниченной скоростью среднее продольное расстояние а между вихрями не может изменяться со временем. С другой стороны, количество движения следа в расчете на единицу длины легко подсчитать по формуле Лх/а, где к — среднее поперечное расстояние между вихрями. Теоретически из этого следует, что в невязкой жидкости, когда X постоянно во времени, значение А (а следовательно, и отношение среднего продольного расстояния к среднему поперечному) должно быть постоянно во времени здесь нет тенденции к единственному устойчивому ) отношению протяженностей. В вязкой жидкости сосредоточения завихренности х противоположных знаков диффундируют и взаимно уничто-жаю2ся следовательно, можно ожидать возрастания величины Л, что и наблюдается в эксперименте. [c.117]

Существует большое сходство между пуазейлевским движением в трубе (или движением между параллельными пластинами) и течением в пограничном слое. Похожи не только эпюры скоростей (при радиусе трубы или половине ширины канала, играющих роль толщины пограничного слоя), но и явление неустойчивости ламинарного потока и превращения его в турбулентный при превышении некоторых критических значений чисел Рейнольдса, ставшее хорошо известным для потоков в трубах после фундаментальных опытов Хагена и Рейнольдса. Когда пограничный слой делается турбулентным, беспорядочное движение масс жидкости охватывает все среднее движение и в результате обмен количеством движения между слоями, движущимися с разной скоростью на разном расстоянии от стенки, происходит с большей эффективностью, чем в ламинарном потоке. Этим объясняются большие сдвигающие усилия на стенке, а также тот факт, что при [c.285]

Одной из особенностей поведения катодного пятна на однородных металлах при отсутствии стороннего магнитного поля является его непрерывное хаотическое движение, хорошо знакомое всем на примере дуги с ртутным катодом. Хаотическое движение пятна на ртути принято связывать с местным взрывоподобным вскипанием катода под влиянием больших тепловых мощностей, выделяющихся в микрообъемах металла [Л. 2, 35 и 69]. Этот чисто умозрительный вывод не был проверен экспериментально и не кажется убедительным в связи с наблюдениями, показавшими, что аналогичное движение имеет место на твердых, в том числе тугоплавких, катодах. Исследование беспорядочного движения пятна было начато лишь в последние годы. Указанной задаче специально посвящена уже цитировавшаяся работа Шмидта. В ней впервые поставлен вопрос о том, является ли движение пятна хаотическим в точном смысле этого слова, и проведено количественное исследование движения при различных условиях опыта. Одним из признаков хаотического движения может служить то, что средний квадрат расстояния пятна р от какой-либо начальной точки О на катоде должен быть линейной функцией времени наблюдения [c.35]

Идея второго метода ограждения корпуса вентиля от катодного пятна ясна из рис. 124. На нем изображена в вертикальном сечении часть катода с (установленным на дне металлическим барьером, который снабжен дополнительно кольцеобразным навесом или козырьком. Последний может быть укреплен непосредственно на стенке вентиля, причем отпадает необходимость в барьере. При проникновении под козырек катодное пятно увлекает за собой токовый шнур, из гиб которого нарушает симметрию раапределения магнитного поля дуги вокруг границ пятна таким образом, что пятно выталкивается изнпод козырька. Это действие поля лишь усиливается с увеличением тока, вместе с чем повышается надежность данного метода ограждения корпуса. П ри токах 30 а и выше действие собственного поля на пятно оказывается уже настолько значительным, что барьер становится абсолютно непреодолимым для пятна. Остается лишь принять меры, предотвращающие попадание пятна на барьер за время паузы основного тока. Они сводятся к тому, что козырек должен быть достаточно глубоким. Необходимая длина козырька в радиальном направлении может быть определена расчетным лутем по данным скорости хаотического движения пятна, которые легко получить, пользуясь рис. 121. Как легко установить из графика, за время паузы главного тока, длящейся обычно около 0,01 сек, пятно способно преодолеть в процессе хаотического движения расстояние по прямой, не превышающее в среднем 1 см. Взяв с запасом глубину козырька равной 10 см, можно быть уверенным в его эффективном действии при любых токах, что было подтверждено на опыте. [c.305]

В работе [92] Е. П. Аксенов и В. Г. Демин установили существование. почти-эллиптических периодических относительно регуляризирующего времени т экваториальных орбит в спутниковой задаче, когда центральное тело обладает динамической симметрией и медленным по сравнению со средним движением спутника) вращением. Эти решения образуют двухпараметрическое семейство и могут быть названы решениями второго сорта. В. Г. Деминым найден класс почти-круговых периодических решений [87] в задаче о движении спутника в гравитационном поле, порожденном притяжением сфероидальной планеты и двух точечных масс, двигающихся по круговым орбитам вокруг планеты на расстояниях, больших чем максимальное планетоцентрическое расстояние спутника. В этой же монографии можно найти оо2 семейство периодических движений относительно регуляризирующего времени т ) лунного спутника. [c.795]

Если не принимать во внимание астероид (433) Эрот, орбита которого расположена внутри орбиты Марса, то известные астероиды находятся на расстояниях от 1,95 а. е. до 4,30 а. е. от Солнца ). Самая внутренняя планета — (434) Венгрия, большая полуось которой а равна 1,946, и самая внешняя малая планета (279) Туле с а = 4,263. Поэтому из табл. IV находим, что Ь лежит между 25,82 и 488,26. Следовательно, в основном средние движения перигелия и узла для малых планет значительно больше, чем соответствующие значения для больших планет. Из табл. [c.330]

В уравнениях (2.1) точкой обозначено дифференцирование по переменной X = ref (ге — среднее движение Луны, ге = 0,22997 радкут), за единицу длины принято расстояние между центрами масс Земли и Луны, равное 384 405 км, а величина А вычисляется по формуле [c.266]

Опыты, позволяющие определить средние квадраты расстояний между парами частиц примеси , производились также в атмосфере. Так, Дерст (1948) описал относительное движение двадцати пар клубов дыма, выпущенных с самолета на высотах между км н 2 км, а Уилкинс (1958) исследовал изменение во времени расстояния 1 = 1(х) между двумя уравновешенными шарами-пилотами, одновременно выпу- [c.496]

Обратим внимание на интересный и, по-видимому, важный факт орбиты этих четырех спутников, как и некоторых спутников, упоминавшихся выше, мало различаются по размерам и сгруппированы в три орбитальные спектральные линии . Орбиты VI, VII и X спутников Юпитера удалены от планеты на 11 600 ООО км, орбита XII спутника — на 20 900 000 км, а орбиты VIII, IX и XI спутников — на 23 200 000 км. Эти расстояния приблизительно соответствуют средним движениям, в 17, 7 и 6 раз большим, чем среднее движение Юпитера вокруг Солнца (тела, вносящего основные возмущения в движение спутников). Возможно, только такие соизмеримые орбиты на указанных расстояниях являются устойчивыми по отношению к солнечным возму-ш,ениям. [c.17]

Одной из задач орбитального движеиия астероидов является задача о распределении таких тел в Солнечной системе. Она включает в себя вопрос о том, как зависит число астероидов от среднего гелиоцентрического расстояния или, точнее, от среднего движения. Сюда же относится и такой вопрос почему астероиды избегают занимать орбиты, соответствующие одним значениям среднего движения (промежутки Кирквуда), и предпочитают орбиты, соответствующие некоторым другим значениям (группа Гильды, Троянцы) На рис. 8.1 [3] показано распределение астероидов в зависимости от значений их среднего движения вокруг Солнца в секундах дуги в сутки (q обозначает порядок соизмеримости). На рисунке ясно видны промежутки, которым соответствуют средние движения, соизмеримые со средним движением Юпитера (пю =299,13" в сутки). Кроме того, здесь же показаны положения соизмеримостей, выраженных oTHonjeiuiAMii малых целых чисел. Отчетливо видны промежуток за точкой 2/1 (так называемый промежуток Гекубы) и скопления астероидов около точек 3/2 (группа Гильды) и 1/1 (группа Троянцев). [c.264]

Другой, еще более интересный пример преобладающего влияния долгопериодических возмущений имеет место в троянской группе малых планет, из которых известны пятнадцать (1952 г.). Первая из этих планет, Ахиллес, была открыта в 1906 г. Свои названия они получили в честь героев греко-троянской войны, описанной Гомером в Илиаде . Троянцы — малые планеты, движущиеся почти на том же расстоянии от Солнца, что и Юпитер, так что их средние движения [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...