25 — Средняя скорость движения частицы

Помимо среднего свободного пробега воспользуемся также понятием времени релаксации т, определяемым соотношением 2х = A/w, где w — средняя скорость движения частиц. [c.423]

Средняя скорость движения частиц жидкого масла в любом сечении канала равна половине окружной скорости шипа [c.10]

В случае, когда допустимо считать, что /j = /, определение средней скорости Значительно облегчается. В этом случае можно воспользоваться номограммами [32], приведенными на рис. 8 (а—з). На этих номограммах сплошные линии соответствуют указанным на них постоянным значениям безразмерной средней скорости движения частицы [c.25]

В случае чисто продольных колебаний плоской поверхности (Р = 0) подбрасывание частицы отсутствует при любых значениях параметров. В этом случае w = = / = О, и номограммами рис. 8 пользоваться нельзя. Однако в наиболее важном режиме 2 (типа + —) средняя скорость движения частицы [c.26]

Качественный характер зависимости средней скорости движения частицы от параметров важен при решении многих прикладных вопросов. Из соображений подобия следует, что в самом общем случае указанная зависимость может быть пред ставлена в форме [c.31]

При неизменных амплитуде ускорения углах а и р и коэффициентах /j, f, R аК модуль средней скорости движения частицы V прямо пропорционален амплитуде скорости колебаний Лео или обратно пропорционален частоте колебаний ш. Таким образом, заданный уровень ускорения колебаний поверхности целесообразно обеспечивать путем выбора наибольшего возможного значения амплитуды колебаний или наименьшей допустимой частоты колебаний. [c.31]

С увеличением угла а при неизменных параметрах /1, со, (3,, /, / , X средняя скорость движения частицы V уменьшается если при а = О скорость была положительной, то при некотором значении угла а = ао > О она обращается в нуль (см. ниже). [c.32]

В данном случае формула для средней скорости движения частицы в режимах с достаточно интенсивным подбрасыванием, соответствующая (33), имеет вид [c.37]

Направление движения точек плоской поверхности по круговым траекториям может существенно влиять на среднюю скорость движения частицы. Особенно сильно это влияние в случае горизонтальной поверхности (а = 0), когда изменение направления движения по окружности влечет за собой изменение знака скорости (рис. 17). [c.38]

Исследование установившихся режимов движения и определение средней скорости движения частицы точными аналитическими методами в рассматриваемом общем случае достаточно громоздко, оно выполнено лишь для некоторых простейших режимов (см. ниже). При этом периоды изменения проекций % ( ) п х (t) колебаний поверхности обычно принимаются одинаковыми, так что = (w/) и rj = = T]i (со/) — периодические функции at с периодом 2л. [c.39]

Приведем формулу для средней скорости движения частицы в р-кратных одно ударных режимах с непрерывным подбрасыванием, полученную для указанного случая [26J эта формула аналогична (31) [c.39]

В общем случае для определения характера установившегося режима и средней скорости движения частицы можно использовать ЭЦВМ, а также графические и графоаналитические методы [6, [c.39]

Подставив эти выражения в (65) и выполнив операцию осреднения, найдем (с той же точностью) следующие выражения для проекций средней скорости движения частицы по поверхности- [c.47]

Таким образом, добавочная поперечная компонента вибрации поверхности приводит к возникновению вибрационного перемещения частицы по поверхности. Движение частицы, как и в условиях рис. 23, бив, происходит по спиралевидной кривой (рис. 23, 3). При этом, изменяя фазу поперечных колебаний е, можно регулировать направление средней скорости движения частицы V. [c.47]

Не останавливаясь на анализе задачи, во многом подобном выполненному в параграфе 2, но более сложном, приведем приближенные формулы для вычисления проекций средней скорости движения частицы в режимах с достаточно интенсивным подбрасыванием, аналогичные (33) и справедливые при тех же предположениях [ги > 2 (1 + / )/(1 + / ) ] и записанные в тех же обозначениях [c.50]

Средняя скорость движения частицы в р-кратных двухударных установившихся режимах (режимах типа 21р с формулой 2р = Oj + flj) при любом законе поперечных и продольных колебаний эквивалентной плоской поверхности имеет вид [c.57]

Режимы движения материальной частицы по вибрирующей поверхности, совершающей прямолинейные колебания, установившиеся без подбрасывания 17—22 — Средняя скорость движения частицы 25—28 [c.503]

В случае неидеального удара 24, 25 — Средняя скорость движения частицы 28, 29 [c.503]

Выделим плоскость, перпендикулярную оси Ох и проходящую через произвольную точку Хо- Рассмотрим два слоя газа толщиной I, прилегающие к этой плоскости слева и справа (см. рис. 35, где нужно положить А = /). Если изучается диффузия, то предполагается, что температура, а стало быть, и средняя скорость движения частиц в этих слоях одна и та же. Однако плотность газа различна в слое слева она равна р (хо — /), а в слое справа — р (xq -f О- [c.231]

В приближенных расчетах скольжение частицы по желобу после ее неупругого падения можно не учитывать, кроме того, принято считать, что выравнивание скоростей в проекции на направление желоба происходит мгновенно. В результате этих приближений легко найти среднюю скорость движения частицы груза за одно полное колебание желоба как сумму средних значений для каждого из двух движений [c.311]

Пусть д — объем материала, проходящий через матрицу в единицу времени. Тогда средняя скорость движения частиц, расположенных по какому-либо сечению, выразится формулой [c.463]

СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ [c.235]

В результате можно найти среднюю скорость движения частицы груза за одно полное колебание желоба как сумму средних значений для каждого из двух движений [c.236]

Здесь п (х) — число частиц в единице объема фиктивной жидкости р — плотность V — средняя скорость движения частиц с = - —V, [c.178]

На скорость движения частиц абразива влияет также движение пузырьков газа, образовавшихся в результате кавитации жидкости под инструментом. Эти пузырьки, наблюдаемые в боковом зазоре, также движутся хаотически, но скорость их в несколько раз выше, чем скорость частиц абразива. При движении пузырьки увлекают за собой некоторые частицы, вокруг пузырьков образуется сгусток частиц, который перемещается вместе с пузырьком в боковом зазоре и иногда попадает под торец инструмента. Установлено, что это влечет за собой некоторое увеличение средней скорости движения частиц абразива. Следует также отметить, что интенсивно пульсирующие пузырьки расталкивают отдельные частицы абразива, способствуя его перемешиванию. [c.49]

Из соотношений (3. 3. 43), (3. 3. 44), т. е. в тех случаях, когда поверхностной диффузией можно пренебречь, следует, что величина коэффициента запаздывания у уменьшается с ростом радпуса пузырьков. В случае если поверхностная диффузия ПАВ преобладает над остальными механизмами переноса ПАВ, рост радпуса пузырьков Д влечет за собой рост у (см. (3. 3. 45)). В пределе Д —> со, у —> со уменьшаются циркуляции внутри газовых пузырьков и их совокупность ведет себя как совокупность твердых частиц. На рис. 35 показана зависимость средней скорости движения пузырьков от газосодержания для различных значений параметра к (3. 3. 32). Средняя скорость свободного подъема пузырьков для данного значения к уменьшается с ростом ос, поскольку с ростом газосодержания увеличивается взаимное влияние пузырьков (см. разд. 3.1). Очевидно, что это уравнение (3. 3. 36) справедливо лишь для с. <Л V 2/6, поскольку это значение соответствует системе плотноупакованных сферических частиц. [c.110]

Будем считать, что существенное изменение средней температуры происходит на тех же расстояниях I (основной масштаб турбулентности), на которых меняется средняя скорость движения. К мелкомасштабным (масштабы X I) пульсациям температуры можно применить те же общие представления и соображения подобия, которые были ул<е использованы при рассмотрении локальных свойств турбулентности в 33. При этом будем считать, что число Р 1 (в противном случае может оказаться необходимым введение двух внутренних масштабов, определенных по V и по х)- Тогда инерционный интервал масштабов является в то же время конвективным, — выравнивание температур в нем происходит путем механического перемешивания различно нагретых жидких частиц без участия истинной теплопроводности свойства температурных пульсаций в этом интервале не зависят и от крупномасштабного движения. Определим зависимость разностей температур Т%, от расстояний X в инерционном интервале (Л. М. Обухов, 1949). [c.299]

Следует еш,е упомянуть о количественно совершенно различной степени неоднородности профиля скоростей газа, возникающей из-за прохождения пузырей в слоях мелких и крупных частиц. В псевдо-ожиженных слоях мелких частиц средняя скорость подъема пузырей может на 2 порядка превосходить ш .у газообмен пузырей с плотной фазой слаб, т. е. почти весь газ, попавший в пузыри, проходит сквозь слой быстро и неравномерность профиля скоростей газа очень велика. iB слое крупных частиц, наоборот, скорости подъема пузырей и прохождения газа сквозь них бывают того же порядка, что и средняя скорость движения газа между частицами Шп.уМп.у. Поэтому пузыри в слоях крупных частиц не вызывают столь большой неравномерности профиля скоростей газа по сечению, как в слоях мелких частиц. [c.33]

При неизменных амплитуде скорости колебаний Ло) и параметрах а, Р, h, f. R иХ увеличение амплитуды ускорения Ачу приводит, как правило, к возрастанию модуля средней скорости движения частицы. Интенсивность этого возрастания за-Бнсиг от выбора фиксированных параметров [c.31]

Случай наклонной плоской поверхности и дополнительной постоянной продольной силы. Пусть в отличие от задачи Н. Е. Жуковского вибрирующая плоская поверхность наклонена к горизонту на некоторый относительно малый угол (отсчитываем этот угол в направлении, противоположном отсчету ранее введенного угла а рис. 23, б, а также рис. 16). Уравнения движения, соответствующие этому случаю, получатся из (64), если положить в них хХ = gsin цК s О, а в левых частях велнчнну g заменить на g osaj за малый параметр х можно принять, например, величину tgajf. Решение уравнений изложенным выше способом приводит к выводу, что траекторией относительного движения частицы по поверхности является спиралевидная кривая. Отклонение скорости среднего движения частицы V ( .снос ) происходит в ту сторону, в которую направлены абсолютные скорости точек поверхности в моменты ее наинизшего положения (в рассматриваемом случае — в сторону положительного направления оси Ох). С точностью до величии порядка х проекции средней скорости движения частицы по поверхности [c.45]

Существование и устойчивость режимов Движения частицы с отрывом полностью определяется законом колебаний эквивалентной плоской поверхности в поперечном направлении т] = т (ш1) и ие зависит от характера продольных колебаний а также от продольного движения частицы изучение продольных колебаний иеоб ходнмо лишь при определении средней скорости движения частицы. [c.54]

U>l/(,g os а) 1,85, т е. примерно при ускорении поперечных колебаний, меньшем в 2 "раза. Отношение средних скоростей движения частиць (при гармонических продольных колебаниях) согласно (31) и (102) = 05,/2И2. Таким образом, средняя скорость в случае двух поверхностей может быть сохранена на прежнем уровне, если принять частоту колебаний вдвое меньшей, чем а случае одной поверхности. Для получения необходимого значения w-> = 1,85 при этом, очевидно, потребуется увеличить амплитуду колебаний каждой из двух поверхностен также примерно в 2 раза частота воздействия на частицу в обоих случаях будет одинакова. Ины.мн словами, можно ожидать, что устройства с двумя гармонически вибрирующими поверхностями, работающие, например, при частоте п, = = 1000 кол/мин и амплитуде мм (с ускорением 3g), окажутся столь же эффективными, как н устройства с одной поверхностью, вибрирующей с частотой ni = = 2000 кол/мин н амплитудой = 1,5 мм (с ускорением gg). [c.58]

Модель в виде материальной частицы. Точечная масса (частица) является простейшей моделью реальных твердых и сыпучих тел, перемещаемых или обрабатываемых на вибрирующих поверхностях вибрационных машии и устройств. Вместе с тем приведенные в гл. I формулы и графики для определения средней скорости движения частицы дают удовлетворительное качественное объяснение, а во многих случаях и количественное описание основных закономерностей поведения реальных тел в вибрационных машинах и устройствах. При проведении расчетов конкретных устройств следует принимать во внимание допущения, при которых получены формулы для определения средней скорости движения, точность и пределы применимости этих формул. В частности, формулы, полученные без учета сил сопротивления среды, могут дать существенную погрешность для достаточно малых одиночных частиц (см. стр. 15 и рис. 2 гл. I), а такж при движении достаточно толстого по сравнению с толщиной частиц слоя сыпучего материала [2, 16, 22]. На движение слоя сыпучего материала кроме сопротивления воздуха заметно влияет также форма рабочего органа машины (трубы, лотка). [c.86]

СРЕДНЯЯ СКОРОСТЬ ДВИЖЕНИЯ ЧАСТИЦЫ И СЛОЯ ГРУЗА НА ЖЕЛОВП. ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТЬ ВИБРАЦИОННОГО КОНВЕЙЕРА [c.310]

Таким образом, и в случае турбулентного движения средняя скорость течения частиц жидкости иостепеипо убывает по мере удаления от оси капилляра и ириблпн е-ния к его стенкам. Но мы видели, что в действительности движение каждой частицы жидкости происходит не параллельно оси капилляра, а является запутанным, так как каждая частица жидкости то удаляется от оси капилляра, то ириблияшется к иен. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...