Параметры параллельные перенос

Параметры параллельного переноса вектора 388 [c.454]

Параллельная проекция 13 Параллельный перенос плоскостей проекций 65 Параметр винтовой линии 183 [c.415]

С помощью релятивистской динамики можно, исходя из данного состояния в любой момент времени, построить новое состояние, соответствующее новому моменту времени. Зависимость динамических переменных от момента времени задается уравнением движения. Уравнения движения должны допускать произвольные движения момента, как параллельные переносы в пространстве-времени, так и изменения направления его нормали. Таким образом, первые четыре Ф первого класса должны задать четыре свободных движения момента. Эти четыре параметра должны подчиняться уравнениям (17) или (33) как обычные динамические переменные дар, но в отличие от других д и р их удобно использовать в качестве -переменных уравнения (48), описывающих изменение д и р с изменением момента времени. Другие формы релятивистской динамики, не включающие понятие момента, обсуждались ранее автором ). [c.718]

В табл. I приведены рассчитанные на ЭВМ значения функции F (см. [1]) для частного случая 0 = 0° и /i i=0 при параллельном переносе детектора по плоскости защиты (см. рис. 1, вид В). Параметры р и / определяются отношениями p = b/R, f = /R, 304 [c.304]

Индексы направлений - это три числа, заключенных в квадратные скобки и представляющих собой приведенные к целым значениям координаты любой точки направления после его параллельного переноса в начало координат. За единицы длины принимают параметры кристаллической решетки. Например, направление, совпадающее с пространственной диагональю куба, имеет индексы [111]. Если направление имеет отрицательные координаты, то над соответствующим индексом ставится знак минус. [c.20]

В зависимости от свариваемых материалов и требований к качеству сварного соединения установки оснащаются безмасляными системами откачки, ионными пушками для ионной очистки изделий перед сваркой, датчиками активного контроля и управления параметрами ТП, устройствами параллельного переноса луча и т.д. [c.446]

Из приведенных уравнений следует, что пит характеризуют условия протекания процесса обмена ионов в фильтре при ионообменном фильтровании в одинаковых условиях они постоянны. Следовательно, величины п и т являются параметрами ионообменного фильтрования в условиях параллельного переноса фронта. [c.137]

Соотношения (9.137) инвариантны при произвольных преобразованиях параметра X. Очевидно, что норма вектора, как и скалярное произведение двух векторов а и Ы, не изменяется при параллельном переносе, так как из (9.135), [c.232]

Первая гипотеза подобия. В развитой турбулентности с достаточно большими значениями Re и Ре многомерные распределения вероятностей для разностей скоростей и разностей температур в произвольной системе точек, принадлежащей некоторой пространственной области V диаметра 1< Lq, не меняются при вращениях и параллельных переносах этой системы точек, не выводящих ее за пределы области V, и однозначно определяются значениями параметров г, v. N и х- [c.350]

Положим л = (лг1, лгг) и введем новые координаты ( , ) в полосе, полученной параллельным переносом кривой в направлении вектора а. Для любой точки X из этой полосы параметры 5,1 находятся единственным образом [c.83]

Из рис. 1.3 следует, что для токарного резца станочная и статическая системы координат имеют одинаковую ориентацию и переход от первой ко второй осуществляется путем параллельного переноса систем ХХ2 из вершины лезвия О в рассматриваемую точку А криволинейной режущей кромки, для которой необходимо определить геометрические параметры. С этой целью через точку А проводится три взаимно перпендикулярные плоскости [c.12]

С. Н. Шориным [138] наряду с другими рассмотрен вопрос о теплообмене между двумя параллельными поверхностями при наличии движущейся поглощающей среды. Для этой цели им введен параметр переноса тепла [c.196]

Параллельно с этим упрощенным подходом разработана усложненная математическая модель геофизической турбулентности, для которой, наряду с базисными гидродинамическими уравнениями для среднего движения, выведены эволюционные уравнения переноса для одноточечных вторых моментов пульсирующих в потоке термогидродинамических параметров многокомпонентной реагирующей газовой смеси. Модель включает в себя эволюционные уравнения переноса для составляющих тензора турбулентных напряжений Рейнольдса, составляющих векторов турбулентного потока тепла и турбулентной диффузии, уравнения переноса для турбулентной энергии и дисперсии пульсаций энтальпии среды, а также уравнения переноса для парных корреляций пульсаций энтальпии и состава смеси и смешанных парных корреляций пульсирующих концентраций отдельных компонентов смеси. Такой подход обеспечивает возможность расчета сложных течений многокомпонентных реагирующих газов с переменной плотностью, когда существенны диффузионный перенос турбулентности, конвективные члены и предыстория потока, и потому более простые модели (основанные на идее изотропных коэффициентов турбулентного обмена) оказываются неадекватными. [c.313]

Одип из методов преобразования времени заключается в постулировании равенства времени == I (метод равных времен, теория старения). Искомая точка N на кривой 8 = ф (Г, О находится переносом точки М параллельно оси деформации (рис. 144, 6). Данная гипотеза основана на предположении, что единственным независимым физическим параметром, влияющим на конечную структуру материала, является время, прошедшее с начала испытания. Это предположение в случае, когда семейство кривых ползучести перестраивается в одну кривую, причем по вертикали откладывается специально подобранный параметр б (Г, е), зависящий от температуры и деформации, является достоверным. В работе [92 приводится пример использования данной гипотезы при расчете деформации ползучести за N температурных циклов, когда параметрическое семейство кривых описывается формулой [c.352]

На рис. 189,в показан наиболее точный метод измерения этого параметра. Шлицевый вал 3 устанавливают в центрах делительной головки. Индикатор 2 предварительно настраивают по блоку концевых мер I, равному высоте центров делительной головки плюс половина измеренной толщины шлица. Затем по настроенному индикатору устанавливают деталь так, чтобы боковая поверхность шлица была параллельна плоскости плиты. После этого индикатор переносят на другую сторону, а деталь поворачивают на 180°. Полу- [c.246]

Выражение (3.13) есть искомое интегральное представление для интенсивности рассеянной в атмосфере солнечной радиации по параллельным линиям визирования. Исходные допущения, лежащие в основе (3.13), состоят в тангенциальной однородности рассеивающей компоненты атмосферы, возможности пренебречь вкладом многократного рассеяния в атмосфере и влиянием на перенос радиации подстилающей поверхности. Разумеется, что подобные предположения ограничивают интервал возможного изменения переменной к, поэтому совершенно естественно выделять априори некий исходный интервал [Яь Н2] для указанного параметра. Основываясь на результатах исследований, систематизированных в монографии 12], можно полагать, что представление [c.153]

Феноменологическая теория электронного переноса в металлических пленках, базирующаяся на решении кинетического уравнения Больцмана, была построена Фуксом в конце 30-х годов. В этой теории использовались допущения о независимости длины свободного пробега /о от направления, а также о сферичности поверхности Ферми. Все особенности взаимодействия электронов с поверхностью описывались единственным феноменологическим параметром — коэффициентом зеркальности Р. Рассеяние электрона поверхностью считается зеркальным Р = 1), если после соударения с поверхностью сохраняются его энергия и параллельная поверхности составляющая импульса. При диффузном рассеянии Р = 0) электроны после каждого соударения с поверхностью начинают "новую жизнь" со средней тепловой энергией и случайно направленным импульсом. [c.47]

В соответствии с формами (IV. 157) и (IV. 158) символы Кристоф-феля иногда называют параметрами параллельного переноса. [c.388]

В 210 первого тома было упомянуто о связи между абсолютным ди( )-ференцнрованием и параллельным переносом вектора в криволинейной системе координат. Как известно, задача о параллельном переносе вектора требует введения символов Кристоф( )еля второго рода. Поэтому эти символы иногда называют параметрами параллельного переноса или коэффициентами аффинной связности. Последний термин напоминает о том, что символы Кристоффеля позволяют установить связь между значениями векторной функции в смежных точках пространства. [c.174]

Параллельный перенос. Пусть элементами а,- группы А являются последовательные положения некоторого звена относительно другого при поступательном перемещении в трехмерном пространстве. Сопоставив каждому из звеньев системы координат OiX i/iZi и O Xoij. Zi и обозначив координаты начала 0- (Хц, у , z ), являющиеся функцией некоторого параметра, например времени /, в системе О х у г , используем гомоморфизм группы А группе столбцовых матриц вида [c.51]

С использованием выделенного таким образом участка поверхности NO2 ее критические параметры были оценены во втором приближении. Для этого с изотерм NO2 была снята зависимость Т—р при Z= onst. Затем параллельным переносом в логарифмических координатах эта зависимость была совмещена с соответствующими кривыми Z= onst, рассчитанными по приведенному уравнению для СО2 [10] (рис. 3). Критические температура и плотность NO2 определяются из соотношений [c.191]

Начнем с того, что сформулируем в самой общей форме наши основные предположения о подобии. В п. 8.1 мы отмечали, что в случае турбулентного течения стратифицированной жидкости над плоской однородной шероховатой поверхностью (являющегося естественной моделью приземного слоя ) все одноточечные моменты гидродинамических полей будут зависеть только от вертикальной координаты Z. Однако ограничение лишь одноточечными моментами было там принято только потому, что именно они интересовали нас в лервую очередь. Фактически же в такой модели все распределения вероятностей для значений гидродинамических полей в каком-то конечном числе точек будут инвариантными относительно произвольных параллельных переносов этой совокупности точек в плоскости Оху и ее отражений в вертикальной плоскости Охг, проходящей через направление среднего ветра U(z), а также стационарными (не зависящими от сдвигов во времени). Иначе говоря, в этой модели распределение вероятностей для значений произвольных гидродинамических полей в точках (j i, у и z, ti),. .., (лгп, уп, Zn, tn) может зависеть лишь от параметров лгг — Xi,. .., Хп — Xi уг — yi,. .., Уп — yi , Zi,. ... .., Zl,. .., Zn, h—ti,. .., tn — ti и не меняется при изменении направления оси Оу на противоположное. [c.409]

МИЛЛЕРОВСКИЕ ИНДЕКСЫ — взаимно простые (но имеющие общего делителя) целые числа /г, k, I, принятые для обозначения граней кристалла. ] сл1г за начало координат (см, рис.) взять один из узлов пространственной решетки, а за оси х,у, z — любые три ряда узлов о общим узлом в начале, то всякая узловая плоскость (возможная грань кристалла) может быть параллельным переносом смещена так, что в новом положении она будет отсекать от осей отрезки та, пЬ, рс, где т, числовые параметры грани, ницы, равные наименьшим расстояниям между узлами но осям. Раньше для обозначения граней кристалл, применялись (ио предложению Вейсса) именно эти числа т, п, р. В современной кристаллографии д. гя этой цели пользуются исключительно миллеровской символикой, как паиболее удобной при всех расчетах. Вейссовские параметры связаны с М. и. соотношением [c.249]

Однако Ферми [891 и Уолкер [262] указали, что параллельный перенос не является единственным переносом, обладающим таким важным свойством. Для времениподобных кривых (таких, как мировые линии произвольно движущихся частиц) в качестве параметра X можно выбрать собственное время т. Тогда и - будет 4-скоростью частицы. В этом случае говорят, что вектор а (т) подвергается переносу Ферми — Уолкера вдоль С, если он удовлетворяет следующим уравнениям [c.232]

Для определения положения центра пробкций 5 требуется задание 3 параметров (координаты центра). Для определения положения плоскости а/ (с точностью до её параллельного переноса) требуется 2 параметра (например, 2 угла наклона следов плоскости о/ на двух плоскостях координат к соответствующей координатной оси). Наконец, для определения положения плоскости ад, след которой на плоскости определяется по данному изображению, достаточно задания 1 параметра (например, угол наклона плоскости О] к плоскости Таким образом, запас параметров полного изображения выражается числом 6. Мы будем говорить, что параметрическое число (р) полного изображения равно 6 (р = 6). [c.192]

Рассмотрим полное изображение какого-нибудь тетраэдра A B D. Пусть это изображение — AB D. Проведём через его вершины проектирующие прямые по заданному направлению. Оригинальный тетраэдр А В D должен лежать на этих четырёх прямых. Чтобы его определить (с точностью до параллельного переноса), достаточно задать 3 параметра, например, 3 отношения отрезков АА ВВ СС DD. Метрическое определение тетраэдра влечёт, как известно, метрическую определённость всего полного изображения. [c.234]

Ясно, что при больших скоростях работы носители в канале ПЗС-структур должны испытывать влияние значительной компоненты поля Е, параллельной направлению переноса. Численные расчеты показывают, что максимум поля, переносящего заряд, возникает на расстоянии около 0,4 L в глубь канала, где L — длина затвора [25]. Наоборот, это поле стремится иметь низкие значения под центром затвора вблизи поверхности полупроводника из-за закорачивающего действия металла. Это предполагает, что при работе с большими скоростями канальный слой должен быть довольно толстым, обычно микрон или более. Однако использование толстого слоя вступает в противоречие с двумя другими аспектами конструкции устройства. Во-первых, толстый слой будет иметь в соответствии с уравнением (3.2) высокое напряжение отсечки, и это сделает необходимым соответственно высокий размах тактовых напр5Гжений. Напряжение отсечки может быть уменьшено при снижении N, но за счет приносимой в жертву емкости, определяемой зарядом (пропорциональной NT) и, следовательно, динамического диапазона. Вторая проблема состоит в том, что для работы с большой скоростью размещенные на чипе вспомогательные цепи, такие как выходные полевые транзисторы или формирователи тактовых импульсов, требуют применения тонких канальных слоев. На рис. 3.11 изображены эти противоречивые требования к п-слою с концентрацией доноров N на полубесконечной подложке. Кривая В — это линия постоянного напряжения отсечки, составляющего 3,5 В. Это значение выбрано потому, что для применений при гигагерцевых тактовых частотах максимальный размах тактового напряжения не должен выходить за пределы от 5 до 7 В. Кривые постоянной, определяемой зарядом емкости NT, показаны пунктирными линиями, и ясно, что динамический диапазон быстро уменьшается для толстых слоев. Участок, обозначенный Л, однако, является типичной областью параметров для конструкций полевых транзисторов на широкозонном GaAs и, следовательно, является желательной областью режимов для вспомогательных электронных цепей- на полевых транзисторах. Таким образом, требования к ПЗС-струк- [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...