Поток тепла турбулентный, вектор

По аналогии с уравнением для тензора напряжений (4.2.9) можно сказать, что в левой части уравнения переноса для составляющих вектора турбулентного потока тепла (4.3.1) стоят конвективный и диффузионный члены, а в правой [c.188]

Параллельно с этим упрощенным подходом разработана усложненная математическая модель геофизической турбулентности, для которой, наряду с базисными гидродинамическими уравнениями для среднего движения, выведены эволюционные уравнения переноса для одноточечных вторых моментов пульсирующих в потоке термогидродинамических параметров многокомпонентной реагирующей газовой смеси. Модель включает в себя эволюционные уравнения переноса для составляющих тензора турбулентных напряжений Рейнольдса, составляющих векторов турбулентного потока тепла и турбулентной диффузии, уравнения переноса для турбулентной энергии и дисперсии пульсаций энтальпии среды, а также уравнения переноса для парных корреляций пульсаций энтальпии и состава смеси и смешанных парных корреляций пульсирующих концентраций отдельных компонентов смеси. Такой подход обеспечивает возможность расчета сложных течений многокомпонентных реагирующих газов с переменной плотностью, когда существенны диффузионный перенос турбулентности, конвективные члены и предыстория потока, и потому более простые модели (основанные на идее изотропных коэффициентов турбулентного обмена) оказываются неадекватными. [c.313]

Несколько более простая полуэмпирическая теория была построена А. С, Мониным (1965) для турбулентности в пограничном слое атмосферы.. Эта теория основывается на уравнениях Рейнольдса и уравнениях (1.5), причем в последних пренебрегается третьими моментами и принимаются гипотезы А. Н. Колмогорова и формулы типа (2.12) для ряда членов. В результате удается определить все одноточечные вторые моменты пульсаций скорости ветра и температуры (включая и упоминавшиеся выше горизонтальные компоненты турбулентного потока тепла) и получить ряд допускающих сопоставление с данными наблюдений следствий. Так, например, горизонтальные векторы с компонентами Тг/г)г [c.478]

Здесь I - время, р - плотность, и, V - проекции скорости газа на оси х, у, с = = (и + V - скорость газа, е - внутренняя энергия, е = е + с /2 - полная внутренняя энергия, ц, ц,- коэффициенты молекулярной и турбулентной вязкости. Компоненты тензора суммарных (ламинарных и турбулентных) касательных напряжений и вектора суммарного потока тепла я имеют вид [c.13]

Остановимся еще на формулах, касающихся вектора турбулентного потока тепла д—- ppw T (т. е. фактически потока массы q=u p ) в турбулентной среде при наличии вертикальной термической (или плотностной) стратификации. В силу осредненного уравнения теплопроводности вертикальная компонента этого потока — q с рю Т в рассматриваемом нами случае однородного по горизонтали и стационарного режима без каких-либо объемных источников или стоков тепла будет постоянной и по горизонтали, и по высоте (в реальных условиях приземного или приводного слоя воздуха указанные условия, обеспечивающие постоянство обычно неплохо выполняются вплоть до высот порядка десятков метров). Поперечная горизонтальная компонента qy = ppv T потока тепла q должна быть равна нулю вследствие симметрии статистических характеристик турбулентности относительно направления средней скорости и- Но продольная компонента q Срри Т, вообще говоря, не обязана обращаться в нуль, и для нее из теории подобия получается соотношение qjq — я ) (z/L), где " р (С) — универсальная функция (причем можно ожидать, что г (Q < О при всех так как качественные соображения типа тех, которые лежат в основе полуэмпирической теории турбулентного переноса Прандтля, приводят к выводу, что g >> О и q <С 0 при dT/dz< .O Ti q0 при dTldz >0). Эти предсказания были недавно подтверждены одновременными прямыми измерениями величин q — [c.475]

Процесс теплоотдачи называют стационарным, если поле температуры t (L) не зависит от времени, и нестационарным, если распределение температуры в потоке жидкости зависит от времени. Опыт показывает, что при ламинарном течении поле температуры в потоке жидкости непрерывно. Распределение средней во времени температуры в турбулентном потоке также, по-видимому, обладает свойствами непрерывного поля. Поэтому в дальнейшем распределение температуры в потоке жидкости будет рассматриваться в качестве непрерывного поля, для которого сохраняет смысл понятие о градиенте температуры grad t и векторе плотности потока тепла q. Для регистрации потоков жидкости и тепла используют систему отсчета Эйлера. [c.232]

В [1] дана постановка задачи о смешанной конвекции при течении в круглых вертикальных обогреваемых трубах, когда направление вектора силы тяжести совпадает с осью трубы. Методическая часть работы [1] базируется на трехпараметрической модели турбулентности, дополненной термогравитационными членами, и уравнении переноса для поперечного потока тепла. Результаты расчетов, представленные в [1], получены для воздуха в условиях устойчивой стратификации, что реализуется при подъемном течении в вертикальной трубе с обогревом в поле силы тяжести. [c.50]

Дифференциальные представления о радиационном и турбулентном переносах тепла в потоке излучаюш,ей среды позволяют условно объединить оба вида переноса одним общим вектором [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...