Вейсс

В заключение отметим, что у многих твердых парамагнетиков температурная зависимость магнитной восприимчивости описывается не законом Кюри, а законом Кюри — Вейсса [c.332]

ФЕРРОМАГНЕТИЗМ. МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ ВЕЙССА [c.332]

Если поле Вейсса действительно имеет магнитную природу, то оно должно быть очень большим. Энергия взаимодействия этого поля с магнитным моментом атома примерно равна средней тепловой энергии, приходящейся на один атом в точке Кюри (поскольку при 7=0 магнитный порядок разрушается). Для многих ферромагнетиков температура Кюри составляет несколько сотен или даже превышает тысячу кельвин. Таким образом, [c.335]

Зависимость магнитной восприимчивости антиферромагнетика от температуры имеет вид, изображенный на рис. 10.16. При Т> >0N восприимчивость описывается законом Кюри —Вейсса [c.343]

Вейсс предположил, что макроскопический образец ферромагнетика разбивается на множество доменов, каждый из которых намагничен до насыщения, но намагниченности отдельных доменов ориентированы различным образом. Намагниченность тела как целого представляет собой векторную сумму намагниченностей отдельных доменов. На рис. 10.17 изображены доменные структуры, соответствующие нулевой результирующей намагниченности. [c.343]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Простой случай имеет место, когда соль следует закону Кюри— Вейсса [c.443]

Для веществ, подчиняющихся закону Кюри — Вейсса 1=СН 1(Т— ), получаем [c.351]

В табл. 26.1 приведены значения удельной магнитной восприимчивости диа-и парамагнитных веществ, для которых температурная зависимость восприимчивости не описывается законом Кюри — Вейсса. [c.594]

В табл. 26.2 приведены значения восприимчивости в основном при комнатной температуре некоторых парамагнетиков, температурная зависимость восприимчивости которых удовлетворяет закону Кюри — Вейсса. Сделана попытка ограничиться лишь теми веществами, в которых не обнаружено магнитное упорядочение при низких температурах (по крайней мере выше 4,2 К). [c.594]

Таблица 26.2. Магнитная восприимчивость парамагнетиков, температурная зависимость которых удовлетворяет закону Кюри — Вейсса

При температурах Т>Тс парамагнитная восприимчивость многих магнетиков достаточно хорошо описывается законом Кюри — Вейсса [c.614]

Уравнение плоскости с индексами Вейсса имеет вид [c.157]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

Для того чтобы объяснить существование спонтанного магнитного момента, П. Весс высказал предположение о существовании в ферромагнетике внутреннего молекулярного поля В,-. Согласно Вейссу, это поле, подобно внешнему магнитному полю В в парамагнетике, создает в кристалле ферромагнетика параллельную ориентацию магнитных моментов атомов при В=0. Предполагается, что поле В пропорционально намагниченности, т. е. [c.333]

Здесь, как и ранее, —N xoM / Mb), а параметр 6 = =NXiiaM / (Зкв), имеющий размерность температуры, называется температурой Кюри. Выражение (10.41) представляет собой закон Кюри — Вейсса. [c.334]

Первое качественное объяснение такого поведения ферромагнетиков было дано в 1910 г. П. Вейссом на основе высказанной им гипотезы о существовании в ферромагнетике областей спонтанной намагниченности — (Зоженое. Теоретическое обоснование гипотезы Вейсса было дано Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшицем. [c.343]

В большинстве случаев закон Кюри—Вейсса выполняется, т. е. кривая зависимости у от Г оказывается прямой линией (фиг. 1). Однако ири более ннзких температурах (для многих солей уже ири температурах ниже температуры кипения жидкого азота) были обнаружены отклонения от этого закона, названные Камерлинг-Оныесом [1] крпомагнитпыми аномалиями (ср. с фиг. 2). [c.382]

Магниты с железными сердечниками. Стандартный магнит с железным сердечником типа используемых в большипство лабораторий, схематически изображен на фиг. 8. Он был сконструирован Вейссом [79] еще в 1907 г. U-образное ярмо Y изготовлено из углеродистой стали очень мягкой в отношении магнитных свойств. Ци-лпндрические полюса АА и ВВ изготовлены из того же материала полюсные наконечники А и В представляют собой усеченные конусы из кобальтовой стали, обладающей очень высокой намагниченностью насыщения. [c.453]

Увеличение размеров магнита и количества железа не влечет за собой увеличения максимального поля до значений, намного превышающих некоторую величину (определяемую намагниченностью насыщения полюсных наконечников А, В), однако при этом увеличивается объем межиолюсиого зазора, в котором может поддерживаться это поле. Наибольшим магнитом типа Вейсса, постоянно используемым для работ по адиабатическому размагничиванию, является 12-тонный магнит лаборатории Камерлинг-Оиие-са [80, 81]. Диаметр полюсов этого магнита составляет 40 см, диалгетр меньшего основания конуса 10 см. Потребляя 80 кет, магнит создает поле 24 килоэрстед в межполюсном зазоре 6 см. [c.453]

Рики [172] исследовал восприимчивость порошка, Бензи п Кук [182]— восприимчивость монокристалла. Было установлено выполнение закона Кюри—Вейсса с —0,6° К и анизотропной постоянной Кюри. Эксперименты по парамагнитному резонансу Баджули и Гриффитса [181] дали для фактора расщепления в направлении тетрагональной оси значение g j = 2,07 и перпендикулярно ей—значение gj = 2,26. [c.493]

Вновь было найдено, что соль не подчиняется закону Кюри, однако из полученных результатов следовало, что в интервале между 1 и 8° К удовлетворяется закон Кюри—Вейсса со значением в, полученным Бензп и Куком. Магнитные измерения проводились п полях до 8500 эрстед (см. 1г. 52). Температуры в поло, равном нулю, достигнутые в этих экспериментах, приведены в табл. 12. Для калориметрических измерений к образцу соли был прикреплен вспомогательный угольный термометр. [c.493]

Таким образом, теории, рассматривавгниеся в п. 32, не дают удовлетворительных результатов для области температур вблизи и более низких. Прежде чем обсуждать детали других теорий взаимодействия, рассмотрим вопрос на основе иредставленпя о молекулярном поле Вейсса. [c.518]

Кулоновскоо взаимодействие 167 Купера эффект 883—887 Кюри—Вейсса закон 381, 382, 409, 443, 465, 490, 491, 493, 568 Кюри закон 381, 389, 391, 401, 426, 427, 429, 436, 439, 442, 455, 462, 483, 504, 508, 566 [c.929]

Сегнетоэлектрическая точка Кюри (нрк. температура Кюри — Вейсса) — температура сегнетоэлектри-ческого фазового перехода. [c.105]

Найти магнитокалорический эффект (dTldH)s для веществ, подчиняющихся закону Кюри — Вейсса к = С1(Т—в), где в — парамагнитная точка Кюри. [c.220]

Задачей теории критических показателей является определение числовых значений показателей исходя из модельных данных и установление различных соотношений между критическими показателями. Значения критических показателей характеризуют степень приближения к критической точке, а сравнение показателей различных моделей с экспериментальными данными позволяет судить о реалистичности рассматриваемой модели. Например, теория Ван-дер-Ваальса критической точки жидкость — пар и теория Кюри — Вейсса для перехода ферромагнетик — парамагнетик приводят к следующим значениям показателей а = а = 0, у-у = 1, р= 1/ , 5 = 3. Такие же, не согласующиеся с опытом показатели дает теория Ландау фазовых переходов второго рода. Экспериментальные значения кри1ических показателей для системы жидкость — газ аргона таковы а <0,4 а >0,25 у = 0,6 у =1,1 р = 0,33 5 = 4,4. [c.250]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

В таблицах при отсутствии дополнительных обозначений приведены данные для твердого иоликристалличе-ского состояния. В других случаях приняты сокращения (м/к) — монокристаллическое состояние (в случае, когда для вещества приведены данные для монокристалли-ческого и поликристаллического состояний, во избежание ошибок специально выделено значение поликристаллического состояния — (п/к) )с ц и Х1 —восприимчивости, измеренные вдоль и перпендикулярно оси наиболее высокой симметрии x > X . Хс — восприимчивости вдоль направлений векторов трансляций элементарной ячейки данной кристаллической решетки (г) — газообразное, (ж) — жидкое, (ТВ) — твердое состояние (р) — раствор р — концентрация дырок в полупроводнике п— концентрация электронов в полупроводнике Тал — температура плавления Твсп — температура испарения АГ — интервал температур, в котором температурная зависимость х следует закону Кюри — Вейсса, прочерк в таблицах означает, что значение температуры измерения в оригинальной работе не приведено. [c.594]

Помимо индексов Миллера плоскостей (Ль 2. Лз) — целых чисел, обратно пропорциональных отрезкам, отсекаемым плоскостями на координатных осях решетки, в ряде случаев вводят для характеристики положения плоскости индексы Вейсса. Под этими индексами понимают тройку чисел р, Р2, рз, равных координатам узлов, через которые проходит плоскость, отсекающая на осях координат отрезки piOi, р аг, Рз з- [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...