Адиабатная температура горения

Абсолютная температура 8 Абсолютно черное тело 90 Абсолютное давление 7,8 Адиабатная температура горения 129 Адиабатный процесс 14, 32, 39 [c.221]

Числовые расчеты показали, что существуют низкотемпературный индукционный) и высокотемпературный режимы зажигания реагента частицей. Первый режим реализуется при 0ОН = 0, Т = 7 он< Т-с, где — адиабатная температура горения, а второй режим — при Тон > >Тг. [c.295]

Если температура поверхности значительно превышает адиабатную температуру горения (2> 1,7), то реализуется режим высокотемпературного зажигания реагента, при котором картина выхода на режим стационарного горения существенно отличается от описанной выше. В качестве характерной температуры здесь удобно принимать температуру горения Гг, в результате чего безразмерный параметр у = 1/0Н. На рис. 6.10.3 дана пространственно-временная характеристика процесса при 0 = 5 у = 0,2 0 , — 5 (5 = 0,1 о = 0,5 к = 0,6. Из анализа этого рисунка следует, что в противоположность низкотемпературному режиму при высокотемпературном режиме время образования нестационарного фронта пламени (время задержки зажигания) весьма мало и полное время переходного процесса практически совпадает с временем нестационарного горения. Максимум температуры в силу того, что Гц, > Т , не появляется и наибольшей температурой во все время процесса остается температура нагретой поверхности, в результа- [c.325]

Определим невозмущенное стационарное решение поставленной выше задачи, которое нам понадобится при да,1ь-нейшем анализе. Так как система координат связана с ге-возмущенным фронтом пламени, то положению фронта соответствует х = 0. За фронтом пламени температура раина адиабатной температуре горения, а концентрация равна нулю [c.333]

При Ье = 1, б- оо и 0ц > 4 реализуется режим равномерного распространения фронта пламени, а температу )а за фронтом соответствует адиабатной температуре горения. При 6 оо и Ье > 1 термокинетические колебания отсутствуют, а температура за фронтом пламени превышает адиабатную температуру горения (наблюдается избыток энтальпии за фронтом горения). Этот результат согласуется с да 1-ными аналитического исследования, в рамках которого показано, что при й = О ДТН-2 не имеет места. [c.342]

По-видимому, указанного выше типа термокинетические колебания можно наблюдать в эксперименте, так как частота этих колебаний 1000 Гц, а амплитуда/ 200 К, что, очевидно, можно зафиксировать с помощью современной измерительной техники. Максимальная температура при этих колебаниях не выше адиабатной температуры горения горючей смеси (Тщ = 1800, а Тг = 2000 К). [c.411]

Абсолютно черное тело 208, 209 Адиабатная температура горения 245 Адиабатный процесс 27, 39, 40 Адиабатное течение 45, 46, 50 [c.339]

Теоретическая (адиабатная) температура горения Га для заданного топлива зависит от характера сжигания (коэффициента избытка воздуха в топке, температуры воздуха и величины тепловых потерь). Эта температура определяется с помощью i — в -диаграммы по подсчитанному значению Q . [c.65]

Та — теоретическая (адиабатная) температура горения [c.10]

Адиабатная температура горения, °С, -fij = = Гд - 273 определяется по полезному тепловыделению в топке, кДж/кг (кДж/м ), [c.72]

Выше была рассмотрена зависимость для определения эффективной температуры факела, предложенная Г. Л. Поляком и С. Н. Шориным [44]. Эта зависимость связывает величину 0ф с соотношением между температурой газов на выходе из топки и адиабатной температурой горения Входящие в зависимость эмпирические коэффициенты тип устанавливаются из опыта. [c.193]

T a — теоретическая (адиабатная) температура горения, °К [c.12]

В топке имеет место пространственное и несимметричное поле температур излучающей среды. Температура максимальна в ядре факела, где она приближается к адиабатной температуре горения, т. е. при а — и отсутствии потерь в топке, а на выходе из топки она минимальна и ниже [c.185]

Адиабатная — температура горения топ/тда. [c.194]

В качестве температуры продуктов сгорания в расчетах принята теоретическая (адиабатная) температура горения [c.145]

Действительная температура оказывается тем ниже адиабатной, чем больше теплопотери (в основном излучением) из зоны горения на холодные стены топки и в окружающую среду, и обычно отличается от нее на 20—25 %. При нагреве воздуха или обогащении его кислородом адиабатная температура увеличивается. [c.129]

Температура горения адиабатная 129 [c.222]

Показателем температурного уровня можно считать максимально возможную температуру горения в условиях отсутствия теплоотвода — адиабатную температуру fl a продуктов сгорания. Величина да определяется количеством вносимой в топку теплоты включающей теплоту Стл сгоревшего топлива, и теплоту Q , вносимого в топку воздуха, и объемом Ур продуктов сгорания [c.34]

При увеличении температуры горячего воздуха возрастают полезное тепловыделение в топке и адиабатная температура Та горения. Эмиссионное свойство среды остается практически неизменным. При постоянной величине Р(,т рост ведет к повышению температуры на выходе из топки. [c.188]

При вводе газов рециркуляции в активную зону горения полезное тепловыделение в топке увеличивается согласно уравнению (66). Однако при этом на величину rV возрастает объем продуктов сгорания. Так как (QS + <За)/[(1 + г) Vp] уменьшается с ростом г сильнее, чем возрастает величина г/р/[(1 + г) Кр], то адиабатная температура да падает, количество теплоты Ai, воспринимаемое экранами, уменьшается, а температура газов на выходе из топки 0 растет. [c.189]

Ов В продуктах сгорания появляется лишний воздух, на нагрев которого также затрачивается теплота, поэтому адиабатная температура уменьшается. Теоретическая температура горения некоторых топлив в холодном воздухе, рассчитанная без учета диссоциации, составляет [c.140]

При расчетах теплообмена в топках теоретическая температура горения Та принимается равной температуре, которую имели бы продукты сгорания при адиабатном горении топлива. Она рассчитывается по величине полезного тепловыделения в топке Qt, равного теплу продуктов сгорания при температуре ta и избытке воздуха в конце топки. Полезное тепловыделение Qt определяется разностью между количеством тепла, внесенного в топку, и ее тепловыми потерями. [c.180]

Эксергия продуктов сгорания определяется для адиабатной температуры. При подогреве воздуха, идущего для горения топлива, потери эксергии от необратимости горения уменьшаются. Это объясняется большим повышением эксергии продуктов сгорания Еп.с (вследствие повышения температуры горения) по сравнению с повышением эксергии горячего воздуха Е . [c.59]

Для определения температуры продуктов сгорания составляется тепловой баланс процесса горения. При сжигании топлива в адиабатных условиях (без теплообмена с ограждающими поверхностями) все тепло передается продуктам сгорания, которые нагреваются до максимальной для данного топлива температуры. Такая температура называется теоретической температурой горения. В реальных установках температура имеет более низкие значения, чем теоретическая, из-за теплоотдачи и тепловых потерь. [c.43]

Теоретическая температура горения, согласно вышеприведенному определению, может быть вычислена исходя из теплового баланса процесса горения в адиабатных условиях, т. е. без потерь тепла во внешнюю среду. [c.121]

T a — абсолютная теоретическая температура горения, условно принимаемая равной температуре при адиабатном сгорании, К [c.344]

При рассмотрении режимов горения в качестве характер ной температуры удобно выбирать адиабатную темпера туру горения T .. В этом случае количество определяющих критериев уменьшается, так как справедливы следующие соотношения [c.341]

На рис. 6.7.6 показаны динамика развития процесса распространения теплоты и выгорание реагента в случае нор-малькюго (рис. 6.7.6, а) и вырожденного режимов зажигания нагретой поверхностью. Последний режим реализуется в случае, когда температура поверхности близка к адиабатной температуре горения Тг = или превышает [c.287]

Полезное тепловыделе-ние в топке, кДж/м Теплота, внесенная в топку воздухом, кДж/м Адиабатная температура горения, К [c.227]

МВи - + Во где Гд — адиабатная температура горения топлива, К Во — критерий Больцмана (1.64) М — параметр, учитывающий влияние на теплообмен уровня расположения горелок и степени забалластировки [c.72]

Анализ основного уравнения радиационного теплообме на показывает, что увеличение удельной тепловой нагруз ки радиационной поверхности может быть достигнуто в ос новном повышением адиабатной температуры горения В меньшей степени ка эффективность радиационного теп лообмена влияет температура продуктов сгорания на вы ходе из топки и коэффициент тепловой зффективност поверхностей нагрева экранов и ширм. Повышение адиа батной температуры горения данного топлива возможно путем снижения коэффициента избытка воздуха, уменьше ния потерь от химического недожога и повышения темпе ратуры воздуха, используемого для сжигания топлива. [c.210]

Прежде всего по Я, диaгpaммe можно определить температуру, которую имели бы продукты сгорания при условии, что вся теплота горения затрачивается только на их на-зрев, а теплопотери отсутствуют. Эта температура называется адиабатной, поскольку горение осуществляется в адиабатно-изолированной системе, без теплопотерь. Если продуктов неполного сгорания нет, теплота в зону горения не подводится, из нее не отводится и сжигание организовано в потоке (практически при р=сопз1), то в соответ- ствии с уравнением (5.3) количество выделяющейся теплоты равно энтальпии продуктов сгорания [c.140]

Исследования, проведенные в термобарокамере, позволяли имитировать климатические условия до высоты Н= 16,0 км. С учетом того, что при высотных условиях температура сжатого воздуха за компрессором при адиабатном сжатии и степенях повышения давления л > 10 выше 300 К, в опытах температура сжатого воздуха на входе в воспламенитель поддерживалась постоянной и равной 300 К. Температура топлива изменялась от исходной Т= 298 К до атмосферной на соответствующей высоте. Пределы изменения температуры составляли 218 < < 298 К. В опытах температура понижалась на 5 К и запуск повторялся. Запуск регистрировали визуально по факелу прюдуктов сгорания и приборами по скачку давления и температуры. После запуска воспламенителя фиксировалась стабильность его работы без срывов в течении 30 с. Время запуска не превышало заданных норм и практически составляло 1 с. Во всем диапазоне изменения параметров окружающей среды и температуры топлива на входе воспламенитель работал без срывов и низкочастотных пульсаций. С уменьшением температуры отмечалось повышение давления топлива, при котором происходил надежный запуск с Р = 0,35 МПа при Т= 298 К до Р = 0,5 МПа при Т= 218 К, что очевидно обусловлено повышением мелкости распыла, вызванной увеличением перепада давления на форсунке. Проведенные испытания позволяют сделать следующие выводы доказана возможность организации рабочего процесса вихревого воспламенителя на вязком топливе при значительном снижении его температуры на входе воспламенитель КС вихревого типа подтвердил работоспособность при продувке в барокамере на режимах, соответствующих высоте полета до 16 км опыты показали высокую устойчивость горения, надежный запуск при достаточно низких отрицательных температурах, что позволяет рекомендовать вихревые горелки к внедрению как устройства запуска КС ГТД, работающих на газообразном топливе и используемых в качестве силовых установок нефтегазоперекачиваюших станций в условиях Крайнего Севера. [c.330]

Формулы для расчета адиабатного процесса содержат величины с дробными показателями степени, что делает расчет уравнений трудоемким вследствие необходимости каждый раз производить логарифмирование кроме того, для упрощения эти уравнения выведены для случая = onst, что неточно, в особенности при расчете процессов с продуктами горения в тепловых двигателях, где температуры меняются в широких пределах в этом случае зависимость теплоемкости от температуры, в особенности для многоатомных газов, достаточно значительна. Уравнения для адиабатного процесса с учетом нелинейной зависимости = f (i) не существует, и для расчета его во Всесоюзном теплотехническом институте разработан табличный метод, более простой и более точный, чем тот, который проводится с допущением = onst. [c.87]

Цикл с изобарным подводом теплоты (цикл Дизеля). Цикл 12р341 на рис. 7.2 состоит из двух адиабат, изобары и изохоры он характерен для двигателей, работающих на тяжелом топливе, которые называются компрессорными дизелями. В этих двигателях сначала по адиабате 1-2 сжимается чистый воздух, в результате чего его температура повышается до температуры самовоспламенения топлива. Затем в изобарном процессе 2р-3 под давлением воздуха, создаваемым специальным компрессором, происходят впрыск и горение топлива (подвод удельной теплоты Р1). Далее осуществляются адиабатное расширение 3-4 и изохорный выхлоп 4-1 (отвод удельной теплоты Р2). [c.112]

Выделяющаяся при горении теплота затрачивается на нагрев свежей смеси от ее исходной темлературы То до температуры Т, при которой начинается интенсивная реакция, а также на нагрев иродуктов сгорания от Т до максимальной температуры пламени, в адиабатном случае равной Га, а в реальном несколько меньшей ее. Большой градиент температуры в сечении. Хв (рис. 17.2) создает мощный тепловой поток из химической зоны пламени в свежую смесь, обеспечивающий ее прогрев в зоне подогрева до температуры воспламенения Г, близкой к Га. [c.146]

Температура топочной среды существенно изменяется по ходу выгорания факела (по высоте топки). Нижним предельным значением является температура газов на выходе из топки Тт-t устанавливающаяся в результате процессов горения и теплоотдачи. В качестве предельного верхнего значения температуры газов можно рассматривать температуру Га, которую имели бы газы в адиабатном процессе сжигания топлива. Естественно, что эта температура в реальных условиях сжигания никогда не достигается. Однако, ввиду того что эта темпера1ура является своего рода характеристикой сжигаемого топлива и режимных условий топочного процесса, т. е. представляет собой величину, входящую в граничные условия (условия однозначности), она была принята в методе [561 в качестве масштабной определяющей температуры при расчетах теплообмена в топках. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...