Возбуждение жесткое

В 6.3 аналогично рассмотрена стационарная контактная задача теории упругости Р2 о возбуждении жестким бандажом крутильных колебаний в круговом бесконечном цилиндре. В цилиндре задано периодическое изменение механических свойств вдоль оси, в поперечном направлении эти свойства не изменяются. Отрезок волновода, соответствующий минимальному периоду изменения свойств, также может состоять из любого количества однородных областей (конечных цилиндров) с различными механическими параметрами. Здесь также построено интегральное уравнение задачи и показано, что на интервалах запирания волновода ядро интегрального уравнения действительнозначно. [c.20]

Рассмотрим осесимметричную стационарную контактную задачу теории упругости Р2 о возбуждении жестким бандажом крутильных колебаний в круговом бесконечном цилиндре (см. рис. 6.5). В цилиндре задано периодическое изменение механических свойств вдоль оси, в поперечном направлении эти свойства не изменяются. Отрезок волновода, соответствующий минимальному периоду изменения свойств, может состоять из любого количества однородных областей (конечных цилиндров) с различными механическими параметрами. [c.237]

К специфическим свойствам нелинейной автоматической системы относятся также явления мягкого и жесткого режимов возбуждения автоколебаний. При мягком возбуждении автоколебаний их амплитуда плавно увеличивается или уменьшается при изменении параметров системы. Жесткое возбуждение характеризуется скачкообразным возникновением автоколебаний по достижении значений параметров системы, соответствующих точке возбуждения. Жесткому режиму возбуждения автоколебаний свойственно явление затягивания, характеризующееся тем, что срыв автоколебаний может происходить при значениях параметров системы ниже точки возбуждения. [c.14]

Согласно Ляпунову, если д > О, то возбуждение жесткое, если 9 < О, то мягкое. Предположим вначале, что характеристика сети линейна в окрестностях рабочей точки (подобное допущение было нами сделано раньше). Тогда ф" = ф " = 0. Если рабочая точка находится в точке максимума характеристики компрессора, то Р = 0. При этом знак д совпадает со знаком [c.92]

Итак, условия устойчивости равновесия не выполняются, равновесие неустойчиво и режим возбуждения — жесткий. [c.166]

Мягкие характеристики у двигателей с последовательным и смешанным возбуждением. Жесткие естественные характеристики двигателей с параллельным и независимым возбуждением. Характеристики этих двигателей смягчаются увеличением сопротивления в цепи якоря [c.120]

Преобразователь ПСГ-500-1 выпускается в однокорпусном исполнении и состоит из генератора постоянного тока ГСГ-500-1 и трехфазного асинхронного двигателя А-71/2. Якорь генератора л ротор электродвигателя насажены на один вал. Сварочный генератор четырехполюсный с независимым возбуждением. Генератор имеет независимую и последовательную обмотки возбуждения. Жесткая внешняя характеристика создается за счет подмагничивания последовательной обмотки возбуждения. [c.43]

Режим в генераторах с жесткими внешними характеристиками регулируют только путем изменения тока намагничивания с помощью реостата в цепи этой обмотки. При необходимости регулирования или включения сварочного тока автоматически в цепь намагничивающей обмотки возбуждения вводят контактные или бесконтактные (тиристорные) регуляторы. [c.130]

Двигатели параллельного возбуждения постоянного тока и асинхронные электродвигатели переменного тока обладают жесткими естественными характеристиками (в рабочей их части), Скорость этих двигателей мало зависит от нагрузки. Такие характеристики целесообразны для насосов, вентиляторов, большинства станков, конвейеров, механизмов передвижения кранов и др. [c.127]

Колебания скорости звена приведения при работе машинного агрегата приводят к изменению момента движущей силы Мд, так как для большинства двигателей Мд является функцией ш (см. гл. 22). У ряда двигателей — синхронных электродвигателей, гидродвигателей и др. (см. гл. 20), имеющих жесткую характеристику, эти колебания незначительны. Но для некоторых (асинхронных, постоянного тока с параллельным возбуждением и др.) они существенны. Поэтому для более точного определения момента инерции маховика следует учитывать характеристику двигателя. Если участок [c.345]

ЛР1 говорить об автономных системах, то такие физические понятия, как автоколебания, мягкое и жесткое возбуждение автоколебаний, Затягивание и т.д. получили теперь твердую математическую основу в виде предельных циклов, теории бифуркаций, областей устойчивости в большом и т.д. Если говорить о неавтономных системах, то такие физические понятия как феррорезонанс, захватывание разных видов, получили математическую основу в теории периодических решений и их бифуркаций, а ряд других физических понятий, например, резонанс второго рода, асинхронное возбуждение и т.д. были вновь выдвинуты, отправляясь от математической теории [189]. [c.344]

Рис. 5.24. Колебательная характеристика для жесткого режима возбуждения колебаний.

Графическое решение уравнения (5.4.7) при выборе рабочей точки на изгибе вольт-амперной характеристики (точка 2 на рис. 5.22) показано на рис. 5.24. Из его рассмотрения можно сделать несколько выводов. При таком режиме возбуждения в потенциально автоколебательной системе не происходит самовозбуждения иными словами, если флуктуации (амплитуды толчков) в системе не превышают значения неустойчивой стационарной амплитуды Л1, то эти флуктуации спадают до нуля. Поэтому для возбуждения автоколебательной системы с такой колебательной характеристикой 5 (А) необходимо сообщить ей толчок, величина которого А должна быть больше или равна А (жесткое возбуждение)-. [c.205]

Можно показать, что амплитуда Лц всегда устойчива, а амплитуда Ли неустойчива. Внутри полосы (7.2.12) положение равновесия системы неустойчиво и происходит мягкое возбуждение колебаний. При расстройках, удовлетворяющих условию (7.2.13), имеет место жесткое возбуждение генератора. Колебательные процессы в двухконтурном параметрическом генераторе имеют много общего с процессами, происходящими в одноконтурном параметрическом генераторе и описанными в 4.5. Увеличение амплитуды накачки смещает положение центра области возбуждения и расширяет ее границы. Зависимость границы области возбуждения системы Агы от Лн приведена на рис. 7.5. [c.264]

Как в мягком, так и в жестком режимах при выполнении условия (7.2.8) частота колебаний не зависит от амплитуды накачки. При невыполнении (7.2.8) появляется зависимость частоты генерации от амплитуды накачки. Область существования параметрической генерации ограничена как со стороны малых амплитуд накачки ( порог ), так и со стороны больших амплитуд Л ( потолок ). Существование порога обусловлено необходимостью для генерации полной компенсации потерь в системе за счет параметрического вложения энергии. Наличие потолка связано с расстройкой парциальных частот при больших амплитудах накачки из-за нелинейной реактивности в системе. При жестком режиме возбуждения системы колебания возникают при наличии начального толчка, достаточного для перехода через нижнюю неустойчивую ветвь амплитудной характеристики (см. рис. 7.4). Из рис. 7.6 видно, что в жестком режиме параметрические коле- [c.264]

При переходе к очень медленным нейтронам с энергиями порядка 0,02 эВ и ниже экспериментальное сечение их рассеяния на протонах возрастает примерно в четыре раза. Это возрастание не указывает на какие-либо новые особенности ядерных сил, а обусловлено тем, что при одних и тех же силах взаимодействия сечение рассеяния на жестко закрепленных протонах в четыре раза больше, чем на свободных. В реальных экспериментах протоны всегда связаны в молекулах или кристаллах. Поэтому сечение растет, когда энергия нейтронов оказывается недостаточной для разрушения этих связей или хотя бы для возбуждения колебаний протонов в молекулах. [c.179]

Достоинством этой реакции является не столько низкий порог, сколько то, что ядро аНе не имеет возбужденных состояний. С помощью (9.11) получают моноэнергетические нейтроны с энергиями в интервале 0,06—3 МэВ. Недостатком реакции (9.11) является фон жесткого v-излучения, возникающий за счет параллельной реакции [c.485]

Коэффициент передачи сил характеризует качество виброзащит-ной системы. При жестком соединении защищаемого объекта и источника возбуждения /С=1 при К<1 виброзащитная система эффективна, так как амплитуда силы, передаваемой виброизолятором, уменьшается при /(> 1 применение упругого виброизолятора нецелесообразно. На рис. 65 изображен график зависимости коэффициента передачи силы от отношения частот соД при различных значениях 2уД. Все кривые К(шД) независимо от величины 2уД, характеризующей демпфирование системы, пересекаются в точке с координатами ( 2, ). [c.140]

Жесткое нагружение — возбуждение динамических нагрузок, при котором заданной величиной является кинематически ограниченное перемещение, постоянное на всем протяжении испытания, включая период уменьшения жесткости образца при развитии трещин усталости (размах деформаций сохраняется постоянным). При жестком нагружении усилие изменяется в зависимости от изменения жесткости нагружаемой системы. [c.18]

В зависимости от типа динамических схем машины различают с жестким возбуждением от шатунно-кривошипного или иного механизма, с мягким прямым возбуждением с непосредственной передачей усилия на испытуемый объект, с мягким косвенным возбуждением и промежуточной упругой системой, с нагружением силами инерции собственных распределенных масс объекта [10]. [c.156]

Это основные типы конструкций феррозондов с поперечным возбуждением. Хотя существует множество конструкций отличающихся друг от друга некоторыми деталями, все они сводятся по принципу действия к одному из этих основных типов феррозондов. Например, в [53J предложено изготовление феррозонда с поперечным возбуждением с пустотелым цилиндрическим ферромагнитным сердечником с целью повышения частоты возбуждающего поля, устранения наводок от токопроводов и обеспечения жестко фиксированной магнитной оси. Цепь возбуждения выполнена в виде коаксиальных металлических цилиндров, охватывающих упомянутый сердечник и жестко связанных с ним, а измерительная обмотка размещена поверх внешнего цилиндра. Это одна из модификаций феррозондов второго типа, изображенных на рис. 4, б. [c.57]

На рис. 14, а изображена антропометрическая модель руки. Смысл элементов модели следующий плечо /, предплечье //, плечевой и локтевой суставы рассматриваются как шарниры, тело человека — неподвижная опора, мускулы плеча — пружина с коэффициентом упругости / l, мускулы-сгибатели локтя — пружина с коэффициентом упругости /Са, мускулы ладони — пружина с коэффициентом упругости /Со- Система координат XOY (см. рис. 14, а) жестко связана со средним положением плеча /. Плечо может только колебаться относительно рассматриваемой системы координат. Любое смещение положения равновесия плеча приводит к соответствующему повороту системы координат. Поза руки оператора определяется углом сгиба руки а между плечом / и предплечьем //и углом р между направлением воздействия инструмента и осью X, связанной со средним положением плеча /. Такое определение угла р соответствует возбуждению источником, ось возбуждения которого задана в пространстве (источник достаточно жесткий и мощный), а мускулы, фиксирующие кисть относительно предплечья, достаточно мягкие (что соответствует реальному случаю,) и поэтому кисть ведет себя как пружина на шарнире. [c.67]

При возбуждении соленоида / якорь 2, втягиваясь, замыкает контакты а. Выдержка времени обусловливается действием успокоителя, поршень 3 которого жестко соединен с якорем 2. Регулировка выдержки времени производится изменением величины отверстия d в поршне 3. В конце хода поршня 3 для быстрого замыкания контактов а предусмотрена обходная трубка Ь для пропуска жидкости. [c.20]

При последовательном возбуждении мягкие характеристики 1 я 2 (рис. 172, а) при скорости приводят к небольшому расхождению токов /д1 и /д2 и сил тяги кдl и КД2- в случае использования параллельного возбуждения жесткие характеристики 1 н 2 (рис. 172, б) вызывают значительно большие расхождения токов (/д1 и /да) и сил тяги Ркп и Ркд2)- Поэтому более равномерное распределение нагрузок между тяговыми двигателями достигается при последовательном возбуждении. [c.264]

Числовой подход к решению задачи требует применения ЭВМ и поисковых методов оптимизации. При решении данного примера в качестве параметров оптимизации приняты высота полюсного наконечника hp, высота hm и ширина Ьт полюсного сердечника, высота ярма hj. Однако независимыми являются только параметры Лт и bm, так как hj жестко связан с Ьт, а Ар однозначно определяется одним из равенств а р = Одоп или,Вкр = Вдсл. Они обусловлены тем, что возникающее в процессе оптимизации стремление увеличить окно обмотки возбуждения приводит к превращению соответствующих неравенств в равенства. Все остальные исходные данные расчета индуктора с учетом предыдущих этапов расчета генератора предполагаются фиксированными. Для поиска оптимальных решений использованы градиентный метод и метод локального динамического программирования. Числовое решение рассматриваемой задачи не достигает конечной цели, т. е. не приводит к уравнениям расчета оптимальных значений параметров оптимизации. Конечную цель можно достичь только при сочетании числовых результатов с методами планирования эксперимента. При этом в качестве единичного эксперимента следует рассматривать отдельное оптимальное решение рассматриваемой задачи, полученное для конкретного набора исходных данных. В качестве факторов можно рассматривать любые независимые исходные данные. [c.105]

Все предыдущее показывает, что рентгеновское излучение представляет собой электромагнитные волны, отличающиеся от обычного света лишь своей малой длиной. Однако разнообразие длин волн рентгеновских лучей чрезвычайно велико. Если обычно длины волн рентгеновского излучения в сотни и тысячи раз меньше длин волн света, то возможны и гораздо более мягкие рентгеновские лучи, соответствующие большей длине волны. Трудность их наблюдения заключается в том, что они очень легко поглощаются всеми телами, приближаясь в этом отношении к короткому ультрафиолетовому излучению. Действительно, принимая меры предосторожности, необходимые при работе с такими легко поглощающимися лучами, удалось наблюдать рентгеновские лучи, по длине волны заходящие в область, которую мы обозначали как область ультрафиолета. Понятно, что в таком случае нет никакого различия между рентгеновскими и ультрафиолетовыми лучами. То или иное название для них зависит от способа их возбуждения. Если возбуждение лучей соответствует методам возбуждения рентгеновского излучения, т. е. мы подходим к этим мягким лучам со стороны более жестких, рентгеновских, то мы назовем их рентгеновскими. Если, наоборот, возникшие лучи вызваны по способу, принятому для возбуждения ультрафиолета, т. е. мы подходим к ним со стороны еще более длинных ультрафиолетовых лучей, то их естественно отнести к ультрафиолету. Область между рентгеновскими и ультрафиолетовыми лучами в настоящее время заполнена (Хольвег), подобно тому как заполнена область между терцовыми и инфракрасными лучами. [c.415]

При импульсном возбуждении возможна генерация и при выполнении условия (34.5). Из (34.5) следует, что эффективные лазерные красители должны обладать высоким квантовым выходом люминесценции слабым перекрытием спектров T l — Т,, и S —S, поглощения со спектром люминесценции малым накоплением молекул в триплетном состоянии, что возможно при малом значении вероятности Psi —> п и большом значении вероятности Рт1 —> so- Насколько жесткими являются эти требования, можно судить по тому, что из тысяч промышленных красителей генерационной способностью при накачке импульсами наносекундной длительности обладают лишь несколько сот соединений. При накачке микро-секундными импульсами генерируют десятки соединений, а при более длинных импульсах, с X порядка ста микросекунд, — вообще единичные красители. Анализ генерационной эффективности красителей различных классов показывает, что в большей или меньшей степени указанным выше требованиям удовлетворяют следующие красители производные оксазола, оксадиазола, бензола и их конденсированных аналогов производные кумарина, родамина, оксазина и полиметиновые красители. [c.950]

Мы уже говорили, что явление, состоящее в возникновении в контуре нарастающего колебательного процесса с частотой, жестко связанной с частотой внешнего параметрического воздействия, и вызываемое именно этим воздействием, принято называть параметрическим возбуждением колебаний или параметрическим резонансом. Параметрический резонанс имеет место при выполнении определенных соотношений между частотой изменения параметра р и частотой возбуждаемых колебаний ш, близкой или совпадающей с собственной частотой возбуждаемой системы сод (р = 2со//г), а также при выполнении условий, определяющих изменение параметра т (т > т орог) Для данного соотношения частот. [c.132]

При движении в обратном нанравле.чнп - из облисти положительных расстроек (со > ш,,) — параметрические кллесбания можно возбудить при значениях, больших В, возбуждение может быть только жестким. Если системе, находящейся правее точки В[, сообщить толчок, больший амплитуды колебаний в нижнем (неустойчивом) стационаргюм состоянии, то колебания в систе е раскачаются до значения со- [c.171]

Как и в рассмотренных ранее системах, наличие Е1елинейной реактивности приводит в данном случае к наклону области возбуждения, причем кроме сохраняющейся области мягкого возбуждения (при появляется область жесткого возбуждения, [c.180]

На фазовой плоскости область жесткого возбуждения для фик-сированнного k i = onst < О представлена двумя предельными циклами-окружностями, один из которых (больший) устойчив и соответствует значениям амплитуд автоколебаний, лежащих в области от Zo3 = y/ e до го1 = 2у/1е другой (меньший) неустойчив и соответствует значениям амплитуд, лежащих в области от 2q2 = 0 до [c.210]

Рис. 5.29. Фазовый портрет автоколебательной системы том-соновского типа при жестком режиме возбуждения.

Рассмотрим теперь семейство (2+). При е<0 особая точка О устойчива, однако ее бассейн (область ее притяжения) при e-v О становится малым (радиуса У—е). При е=0 особая точка О неустойчива, как и при е>0 все фазовые кривые, кроме положения равновесия, покидают некоторую окрестность особой точки при всех достаточно малых е О. Эта ситуация называется жестким возбуждением или жесткой гютерей устойчивости-. при прохождении е через нуль система скачком переходит на другой режим (стационарный, периодический или более сложный), далекий от изучаемого положения равновесия (рис. 4а). [c.22]

В ИПП АН УССР [30] изготовлена машина для исследования материалов на выносливость при плоском изгибе в условиях низких температур с возбуждением нагрузок кривошипным механизмом. Испытания можно проводить при консольном и чистом изгибе, при мягком и жестком нагружении. К машине для испытания образцов на усталость создана специальная криокамера . В Украинском заочном политехническом институте [89] разработана электромагнитная установка для испытания на усталость при плоском изгибе и низких температурах (—196°С, жидкий азют) и в газообразной среде. [c.147]

Электродинамический способ возбуждения колебаний системы основан на взаимодействии постоянного поля электромагнита с токонесущими витками катушки. Катущка жестко соединена с системой нагружения и питается переменным током рабочей частоты. Электродинамический преобразователь — наиболее эффективный тип возбудителя механических колебаний в диапазоне частот от десятков герц до несколько килогерц. [c.156]

Состав поверхностных слоев на металлах в настоящее время прецизионно исследуется с использованием методов Оже-спектроскопии и рентгенофотоэлектронной спектроскопии (РФЭС). В основе этих методов лежит возбуждение электронов внутренних оболочек атомов приповерхностной области твердого тела посредством облучения его электронами высоких энергий, а также жесткими ультрафиолетовыми или рентгеновскими квантами [40]. [c.33]

Якорь 1 и рычаг 2, вращающиеся вокруг неподвижных осей Л и В, сьязаны пружиной 3. С рычагом 2 жестко связан зубчатый сектор 4, входящий в зацепление с колесом 7, жестко связанным с колесом 8, входящим в зацепление с колесом 9, с которым жестко связана ветрянка 5. Колеса 7 и 8 вращаются вокруг неподвижной оси С, а колесо 9 с ветрянкой 5 вращается вокруг непод-внжнон оси D. Рычаг 2 несет контакт а. При возбуждении электромагнита 6 якорь 1 притягивается, растягивает пружину 3 и перемещает рычаг 2, скорость движения которого замедляется сопротивлением воздуха вращению ветрянки 5. Таким образом, контакты а и 6 замыкаются спустя некоторое время после подачи тока в электромагнит б. [c.115]

Якорь 2 электромагнита 1 движется возвратнопоступательно. Звено 12 входит во вращательные пары С и В с якорем 2 и зубчатым сектором S, вращающимся вокруг неподвижной оси А. Сек тор 3 входит в зацепление с зубчатым колесом 6 жестко связанным с зубчатым колесом 7. Коле са б и 7 вращаются вокруг неподвижной оси Е Колесо 7 входит в зацепление с зубчатым коле сом 8, вращающимся вокруг неподвижной оси f На валу 4 колеса 8 жестко посажена ветрянка 5 При возбуждении электромагнита I якорь 2 втя гивается и сектор 3 поворачивается, приводя во вращение вал 4 с ветрянкой 5 посредством ко лес 6, 7 а 8. При повороте сектора 3 на опреде ленный угол контакты реле 9, 10 замыкаются Благодаря сопротивлению воздуха при вращени ветрянки 5 на валу 4 создается тормозящий мо мент, обеспечивающий выдержку времени, т. е включение контактов 9 и 10 с запаздыванием по отношению к моменту возбуждения соленоида / Регулирование времени запаздывания осуЩеств ляется изменением хода сектора 5 посредством винта И. Обратный ход якоря 2 осуществляется под действием его веса. [c.117]

Якорь 2 связан пружиной 10 с кронштейном а, жестко связанным с рычагом 3, вращающимся вокруг неподвижной оси А. Рычаг 3 имеет контактный палец С рычагом 3 жестко связано зубчатое колесо в. Передача вращения от колеса 6 ветрянке Я жестко связанной с колесом < , вращающимся вокруг неподвижной оси С, осуществляется парой жестко связанных колес 7, //, вращающихся вокруг неиодвижной осн В. При возбуждении соленоида I его якорь 2, втягиваясь, поворачивает рычаг 3, замыкая при этом контакты 4, 5. Скорость иозо-рота рычага 3, а следовательно, п выдержка времени зависят от передаточного отношения зубчатых колес 6, 7, 11 и 8 н сопротивления воздуха вращению ветрянки 9. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...