Режим истечения стационарный

Первый опыт можно начать после того, как установится стационарный режим истечения. Главным критерием этого будет постоянство температуры пара на входе в установку 1 в пределах 1—2 °С, а давления р , рг" и ри Р, показываемые цифровыми вольтметрами, при этом не дол жны изменяться. [c.231]

Затем следует плавно открыть клапан 3 так, чтобы давление в камере за соплом Рср было меньше барометрического В на 20—25 мм рт. ст. После того как установится стационарный режим истечения, характеризующийся постоянством давлений рг и рср, следует начать измерение расхода воздуха. Действительный объемный расход воздуха 1/д, м /с, определяется по разности показаний газового счетчика-расходомера за время с=3 мин, фиксируемое секундомером. [c.235]

Первый опыт можно начать после того, как установится стационарный режим истечения главным критерием этого будет являться постоянство температуры пара на входе в сопло t в пределах 1—2°С. Величины давления пара до сопла и за ним, измеряемые манометрами, не должны изменяться. [c.293]

Если Яз — Яо, то Г — оо, что означает асимптотическое приближение уровня в резервуаре к тому положению, при котором приток равен истечению и устанавливается стационарный режим. Если Яо = О, т. е. приток отсутствует, то получаем более простую формулу для времени опорожнения резервуара от начального напора Я до конечного Н - 2Q [c.207]

Постановка задачи о стационарном истечении двухфазной жидкости из большой емкости че])ез капал. Критический режим. [c.276]

Проведение опытов и обработка результатов. Опыты проводятся при нескольких температурных режимах. Каждому из них соответствует определенная мощность электрического нагревателя. Электрический ток при этом изменяется в пределах от 0,5 до 2 А. Перед включением электрического нагревателя охлаждающая вода подается в холодильники. По истечении некоторого промежутка времени (15—20 мин) устанавливается стационарный тепловой режим работы установки, при котором температуры на нагреваемых и охлаждаемых поверхностях образцов сохраняются неизменными во времени. [c.128]

Любой процесс нагревания или охлаждения тела можно условно разделить на три режима. Первый из них охватывает начало процесса, когда характерной особенностью является распространение температурных возмущений в пространстве и захват все новых и новых слоев тела. Скорость изменения температуры в отдельных точках при этом различна, и поле температур сильно зависит от начального состояния, которое, вообще говоря, может быть различным. Поэтому первый режим характеризует начальную стадию развития процесса. С течением времени влияние начальных неравномерностей сглаживается и относительная скорость изменения температуры во всех точках тела становится постоянной. Это — режим упорядоченного процесса. По прошествии длительного времени — аналитически по истечении бесконечно большого времени— наступает третий, стационарный режим, характерной особенностью которого является постоянство распределения температур во времени. Если при этом во всех точках тела температура одинакова и равна температуре окружающей среды, то это — состояние теплового равновесия. [c.223]

Эксперимент осуществлялся следующим образом устанавливался начальный стационарный режим и регистрировались значения стационарных параметров, затем измерительные линии переключались на осциллографы и осуществлялся исследуемый нестационарный процесс. Запись параметров производилась до достижения конечного стационарного состояния. Длительность нестационарного процесса определялась как длительностью и величиной возмущающего воздействия, так и параметрами потока в начале процесса и изменялась в пределах от 5. .. 10 с до 180. .. 200 с. Запись в начале процесса была непрерывной, а затем дискретной. По истечении [c.203]

Опыт проводился следующим образом. Задавался стационарный режим нагрева и вентиляции медной трубы и устанавливалась постоянная температура. Последняя контролировалась термопарами. После этого подавался ток в компенсационные датчики. Мощность изменялась ступенями через каждые 10—15 мин, по истечении которых записывалась сила тока и напряжение. [c.163]

Нетрудно видеть, что при коэффициенте испарения, равном нулю, испарения вообще нет, а имеет место только теплоотдача газу от нагретой поверхности (при диффузном отражении молекул с полной тепловой аккомодацией). При этом образуется существенно нестационарное движение газа с ударной волной (при достаточно высокой температуре поверхности), распространяющейся по газу с переменной скоростью. Никаких зон равномерного потока при таком движении нет. С другой стороны, если коэффициент испарения равен единице, то, по результатам предыдущих работ, испаряющая поверхность по истечении переходного процесса временной протяженностью порядка 10 средних времен между столкновениями молекул инициирует ударную волну, распространяющуюся по невозмущенному газу с постоянной скоростью. При этом вблизи тела устанавливается стационарный режим с равномерным потоком вне кнудсеновского слоя. Вопрос о том, как влияет коэффициент испарения на режим течения и при каких значениях коэффициента испарения возможен квази-стационарный режим испарения, является существенным. Решению этого вопроса и посвящена прежде всего предлагаемая работа. Помимо этого, нестационарная постановка задачи для соответствующих стационарных проблем дает возможность избежать некоторых неясностей и даже курьезов при постановке граничных условий для стационарных задач. [c.142]

Пусть в большом объеме параметры газа имеют значения ри VI, Т, из этого объема происходит истечение газа через сопло в среду с параметрами р2, нг. Т г (рис. 7.2). Контрольное сечение 1 проведено в некотором отдалении от сопла, что позволяет считать среду неподвижной, т. е. Ш1 = 0. Контрольное сечение 2 проведено на выходе из сопла. Если параметры в сечениях / и 2 не изменяются во времени, то устанавливается стационарный режим истечения из сопла с неизменным во времени массовым расходом 0 — и> т1 2=р2 т, где ш = т2 и fm — соответственно скорость и площадь поперечного сечения на выходе из сопла. Относительно закона изменения / вдоль оси сопла пока не будем делать никаких допущений, заметим лищь, что этот закон имеет важное значение для процесса преобразования внутренней энергии в кинетическую. [c.175]

Стационарные сильноточные П. у. В принципе коаксиальные П. у. можно сделать стационарными (работающими в непрерывном режиме), если поддерживать напряжение ц непрерывно подавать между электродами рабочее вещество. Для оптимизации процесса в случае работы на газе канал надо делать переменной ширины (рис. 4,а). Если анод сделать сплошным, то при пост, подаче рабочего вещества и непрерывном увеличении разрядного тока /р скорость истечения плазмы и кпд ускорителя сначала будут расти (уменьшается уд. вес затрат на ионизацию, нагрев плазмы и потери на стенки). Однако при нек-ром значении /р происходит вынос большой части разрядного тока за срез ускорителя, напряжение резко возрастает, падает кпд, в ускорителе возникают колебания. Наступает т. н. критич. режим. Его физ. причиной является в конечном счёте обеднение ионами прианодной области, к-рое происходит под действием объёмного электрич. поля. Такой критич. решим наиб, эффективно устраняют подачей части рабочего вещества через анод (переход в режи.м ионного токопереноса ), для чего используют не сплошной, а пористый или стержневой анод. Наиб, часто такая схема применяется в квази-стационарных П. у., работающих при мощностях Вт с длительностью импульса —1 мс. [c.611]

Прежде всего следует констатировать, что нестационарные явления в лазере могут возникать без дополнительного вмешательства. При вычислении мощности излучения по уравнению (2.15) мы с самого начала пренебрегали всеми производными по времени. Естественно, однако, что это возможно только после того, как пройдет некоторое время с момента включения излучения накачки, так как при отбрасывании производных не учитываются процессы установления в лазерной среде до достижения некоторого стационарного состояния. Если же в основных уравнениях сохранить производные по времени, то можно показать, что процессы включения в случае одной моды нельзя описать как монотонно протекающие с течением времени. Они носят характер затухающих со временем негармонических колебаний поля излучения и инверсии населенностей, которые в конце концов по истечении некоторого времени стремятся к стационарному состоянию. Эти затухающие колебания называют релаксационными колебаниями лазера в одномодовом режиме. При рассмотрении многомодового режима ситуация еще более усложняется. В результате пространственной и временндй интерференции мод, нерегулярного срыва и возникновения осцилляций выходное излучение лазера приобретает форму нерегулярных во времени импульсов со стохастически флуктуирующей амплитудой. Существенно, что при этом излучение, вообще говоря, не переходит в стационарный режим и продолжает носить нестационарный характер по истечении длительного времени. [c.89]

Опыты проводятся следующим образом. Устанавливается стационарный режим нагрева и охлаждения медного цилиндра. После этого подается напряжение в компенсационные датчики. Сила тока изменяется ступенями через каждые 12 мин, по истечении которых записываются сила тока и падение напряжения. В течение всего опыта записываются также по Казатаия термопар, ртутных термометров и мощность, затрачиваемая на подогрев цилиндра. [c.68]

При нагревании или охлаждении тел наблюдаются три этапа. В самом начале нагревания или охлаждения, когда сильно сказывается начальное состояние тела, процесс носит характер неупорядоченного (режима. После некоторого, вполне определенного промежутеа времени, на изменение температурного поля перестает влиять начальное состояние тела и наступает регулярный (упорядоченный) тепловой режим нагрева тела. В течение всего времени регулярного режима поле температур тела остается подобным самому себе, так как во всех точка тела устанавливается изменение температуры с постоянной скоростью. Наконец, по истечении длительного срока наступает третий режим— стационарный, при котором поле те1мпера-тур тела не изменяется во времени. [c.184]

Последние достижения в кинетике испарения-конденсации освещены в обзоре [1]. В большинстве работ по этому вопросу, включая [2], изучаются стационарные процессы. Имеются также работы по нестационарному испарению [3-5]. В [3] решалась задача о сильном испарении в вакуум. Умеренно сильный режим испарения в полупространство при внезапном повышении температуры испаряющей поверхности изучался в [4] в квазистационарном приближении. Предполагалось, что по истечении пренебрежимо короткого нестационарного процесса испарение переходит в установившийся режим с равномерным потоком непосредственно вне области кнудсенов-ского слоя. Равномерный поток вытесняет газ (пар) и индуцирует ударную волну, распространяющуюся с постоянной скоростью по фоновому газу. Решение для кнуд-сеновского слоя, ответственного за кинетику испарения, строилось методами термодинамики необратимых процессов. Нестационарная фаза выхода на стационарный режим оставалась за пределами исследования. [c.141]

Стационарные сильно-точные торцевые П. у. В принципе коаксиальный П. у. можно сделать стационарным (работающим в непрерывном режиме), если непрерывно подавать в зазор между электродами рабочее в-во (ионизуем ый газ). Однако вследствие Холла эффекта более эффективной оказывается торцевая схема с коротким катодом, через к-рый одновременно подаётся рабочее в-во. Ускорение плазмы в торцевом П. у. происходит также за счёт силы Ампера. Если при постоянной подаче рабочего в-ва непрерывно увеличивать разрядный ток 1 , то сначала скорость истечения плазмы и кпд ускорителя будут расти. Однако при нек-ром значении /р происходит вынос большой части разрядного тока за срез ускорителя, напряжение резко возрастает, падает кпд, в ускорителе возникают колебания. Наступает т. н. критич. режим. Его физ. причиной явл., по-видимому, пинч-эффект, в результате к-рого плазменный шнур отрывается от анода. [c.542]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...