Режим тепловой стационарный, нестационарный

Если температура б каждой точке теплоизоляционной конструкции остается неизменной во времени, то режим работы термоизоляции является стационарным. В противном случае режим работы термоизоляции называют нестационарным. Стационарный режим обычно является предельным случаем нестационарного, когда условия внешних тепловых воздействий достаточно длительное время поддерживаются неизменными. При периодическом изменении условий внешних тепловых 14 [c.14]

Расчет температурного поля в стенке, а также определение тепловых потоков, расходов тепла и других параметров существенно зависят от теплового режима работы этой стенки. Нестационарный тепловой режим асимптотически приближается к стационарному и переходит в последний при бесконечно большом времени протекания процесса. Однако для практических целей всегда можно найти время, при котором нестационарный процесс переходит в стационарный с определенной, наперед заданной погрешностью. Это позволяет установить границу перехода нестационарного режима в стационарный. В связи с отмеченным найдем критерий, устанавливающий границу перехода нестационарного теплового режима в режим стационарный. [c.149]

Из последнего равенства видно, что обобщенный параметр К характеризует время перехода нестационарного теплового режима в режим стационарный. Поэтому в дальнейшем величину К будем называть критерием длительности нестационарного теплового режима или критерием нестационарности теплового режима. Полагая, что [c.150]

Если критерий длительности Kусловиях стационарного теплового режима. Подставив в равенство (3-148) значение р, из уравнения (3-114), найдем время выхода нестационарного теплового процесса на стационарный режим [c.150]

Таким образом, критерий нестационарности устанавливает с определенной, наперед заданной точностью границу перехода нестационарного теплового процесса в режим стационарный. При этом время выхода нестационарного теплового процесса на стационарный режим определяется не только теплофизическими характеристиками материала стенки, но и условиями теплообмена ее со средой. [c.151]

По нашему мнению, весьма высокие коэффициенты теплообмена стенки с псевдоожиженным слоем тонкодисперсных частиц объясняются тем, что здесь теплообмен лимитируется не толщиной ламинарного слоя или подслоя газа, а во много раз меньшей толщиной газовой прослойки между стенкой и ближайшим к ней рядом частиц. При этом в отличие от теплообмена стенки с неподвижным плотным слоем частицы в первом ряду почти такие же горячие, как в ядре слоя, так как время пребывания каждой из них около стенки весьма невелико. Таким о бразом, для двухфазной системы (газ — частицы), имеем, хотя весьма своеобразный, тепловой пограничный слой (газовый) и турбулентное ядро перемешивающихся частиц, в Котором мал температурный градиент. Стационарный режим работы теплообменника в целом выгодно сочетается с нестационарностью нагрева самых частиц. [c.634]

Стационарный и нестационарный режимы. Если теплопереход остается неизменным с течением времени, тепловой режим называется установившимся, или стационарным в противном случае режим называется нестационарным. [c.7]

Механические нагрузки обусловлены давлением рабочей среды на выходе из котла до 25,5 МПа и действием таких внешних факторов, как масса конструкции, тепловые перемещения, внутренние напряжения (например, в сварных соединениях). Действие термических и механических нагрузок разделяется на стационарное и нестационарное (переходное). Стационарный режим характеризуется длительной работой металла при расчетных постоянных нагрузках. Переходный режим характеризуется относительно кратковременной работой металла в периоды пусков и остановов. [c.6]

Для печей и сушил периодического действия, работающих в условиях нестационарного теплового режима, приведенная методика расчета теплоизоляции может дать некоторую погрешность. Учитывая, что режим работы печей и сушил либо непрерывный, либо непрерывный и периодический, обычно принимается методика расчета теплоизоляции, исходя из стационарного теплового режима. При этом для печей и сушил, рабо- [c.90]

Процессы теплообмена в теплотехнических устройствах могут протекать как при установившемся (стационарном), так и при не-установившемся (нестационарном) режимах. Стационарным (установившимся) тепловым режимом называют режим, при котором температура в любой точке тела не зависит от времени. Обычно стационарному режиму предшествует нестационарный, во время которого прогревается все тело. [c.98]

Фиг. 77. Зависимость экстремальной величины коэффициента скорости распространения волны горения от тепловой характеристики смеси 1—область нестационарной детонации 2—стационарный режим детонации, 3—максимальная скорость горения, 4—область нормального горения.

Фиг. 77. Зависимость экстремальной величины коэффициента <a href="/info/46616">скорости распространения волны</a> горения от <a href="/info/679531">тепловой характеристики</a> смеси 1—область нестационарной детонации 2—<a href="/info/122062">стационарный режим</a> детонации, 3—<a href="/info/29473">максимальная скорость</a> горения, 4—<a href="/info/307035">область нормального</a> горения.

Необходимо помнить, что и при стационарном тепловом режиме трения на фактическом пятне касания всегда имеет место нестационарный режим. Как отмечалось, продолжительность контактирования единичной неровности при Ре > 20 очень мала и температурный режим всегда нестационарен. Поэтому для оценки температурной вспышки как при [c.269]

Тепловые режимы, как и формы механического движения, принято разделять на стационарные и нестационарные. Как и для текущего по соплу потока, в стационарных тепловых режимах температура тела от точки к точке, вообще говоря, меняется, но во времени остается постоянной. Так, в частности, обстоит дело с тепловым состоянием камеры жидкостного ракетного двигателя. Камера достаточно тонкостенна, и мы можем считать, что ее тепловое состояние становится стационарным вслед за стационарностью газового потока и потока жидкости, снимающей тепло с внешней стороны охлаждаемой стенки. Конечно, тепловой режим камеры двигателя в своем становлении [c.187]

В отличие от первого издания в книге наряду с существующими стационарными более подробно рассматриваются методы, основанные на закономерностях нестационарного теплового режима (регулярный режим первого рода), так как эти методы являются наиболее прогрессивными и сравнительно легко осуществимыми в условиях даже небольших лабораторий, вследствие чего они получают все большее распространение. В монографии кратко изложена теория каждого метода, даны расчетные формулы и критическая оценка области применения. [c.11]

Нетрудно видеть, что при коэффициенте испарения, равном нулю, испарения вообще нет, а имеет место только теплоотдача газу от нагретой поверхности (при диффузном отражении молекул с полной тепловой аккомодацией). При этом образуется существенно нестационарное движение газа с ударной волной (при достаточно высокой температуре поверхности), распространяющейся по газу с переменной скоростью. Никаких зон равномерного потока при таком движении нет. С другой стороны, если коэффициент испарения равен единице, то, по результатам предыдущих работ, испаряющая поверхность по истечении переходного процесса временной протяженностью порядка 10 средних времен между столкновениями молекул инициирует ударную волну, распространяющуюся по невозмущенному газу с постоянной скоростью. При этом вблизи тела устанавливается стационарный режим с равномерным потоком вне кнудсеновского слоя. Вопрос о том, как влияет коэффициент испарения на режим течения и при каких значениях коэффициента испарения возможен квази-стационарный режим испарения, является существенным. Решению этого вопроса и посвящена прежде всего предлагаемая работа. Помимо этого, нестационарная постановка задачи для соответствующих стационарных проблем дает возможность избежать некоторых неясностей и даже курьезов при постановке граничных условий для стационарных задач. [c.142]

В процессе работы температурный режим системы СПИД изменяется. Расчетным путем определить влияние тепловой деформации детали на точность ее изготовления весьма трудно. Однако это влияние может оказаться существенным, поэтому его необходимо учитывать при проектировании технологических процессов и предусматривать соответствующие меры, ослабляющие влияние температуры на точность обработки. Для упрощения задачи принимают два периода в работе станка первый период (I) — от начала пуска станка до получения теплового равновесия системы — период нестационарного теплового состояния второй период (И) — стационарного теплового режима. [c.35]

Чем отличается стационарный тепловой режим от нестационарного [c.202]

Температурное поле, которое изменяется во времени, называется нестационарным, или недстановившимся. Такому полю отвечает нестационарный, или неустановившийся, тепловой режим и тепловой поток. Если температура не изменяется во времени, температурное поле называется стационарным, или установившимся. В этом случае тепловой режим и тепловой поток будут также стационарными. [c.246]

Появление сверхзвуковых летательных аппаратов, ракетных двигателей и т. п. усилило интерес к процессам теплопроводности при нестационарном режиме. В ряде случаев расчет тепловой защиты головной части ракеты или стенок камеры сгорания и сопла двигателя целесообразно )зести с учетом нестацйбнарности режима. Дело в том, что летательные аппараты и их двигатели в ряде случаев работают в течение очень короткого времени и поэтому тепловые процессы в элементах их конструкции не успевают выйти на стационарный режим. [c.60]

Нестационарное тепловое состояние телескопического кольца характеризуется семейством кривых (рис. 3.3, 6), построенных по результатам термометрирования в точках 1-3 (рис. 3.3, а) в течение характерного периода теплового режима при стендовых испытаниях. Наиболее интенсивно прогреваются тонкостенные оболочки корпусных элементов. Следует подчеркнуть, скорость изменения характерной температуры (кривая 1) телескопического кольца при выходе на стационарный режим, а также скорость охлаадения существенно ниже, чем у соединяемых корпусных деталей (кривые 2 я 3), так что умеренная скорость изменения температуры (около 300 С/мин) на переходных участках, по-видимому, не вызывает заметных температурных напряжений в кольце. [c.135]

Известно, что при конвективной теплопередаче к сферической частице в случае стационарного теплового состояния и малых значений чисел Рейиольдса Nu = 2. В реальных условиях взвешенного слоя частицы нагреваются в нестационарных тепловых условиях. Кроме того, скорости частиц меняются во времени, т. е. гидродинамический режим также не является стационарным. Взвешенные частицы, перемещаясь в газовом потоке, двигаются не только поступательно, но и вращаются, вследствие чего пограничный слой переходит из ламинарного состояния в турбулентное уже при сравнительно небольших значениях критерия Рейнольдса. [c.382]

В книге предложены способы обобгцения опытных данных по нестационарному тепломассообмену в пучках витых труб при различных типах нестационарности резком и плавном изменении тепловой нагрузки при запуске и остановке аппарата и переходе с однрго режцма работы на другой режим, а также при изменении расхода теплоносителя. При этом использовались теории подобия и размерностей, на основании которых предложены критерии подобия и способы учета особенностей нестационарного процесса тепломассообмена в пучках витых труо. Определены критериальные зависимости для расчета эффективных коэффициентов диффузии и коэффициентов теплоотдачи и гидравлического сопротивления для стационарных и нестационарных условий работы, которые рекомендуется использовать при теплогидравлических расчетах теплообменных аппаратов. Рассмотрены методы расчета теплообменных аппаратов с витыми трубами с учетом межканального перемешивания, что позволяет наряду с усредненными определять и локальные параметры в рамках гомогенизированной постановки задачи. В книге анализируются и обобщаются теоретические и экспериментальные работы, выполненные как авторами, так и другими исследователями. [c.5]

Экспериментальное исследование нестационарного тепломассообмена, результаты которого представлены в дгином разделе, проводилось на той же установке и тем же методом при темпах выхода мощности на стационарный режим, определяемых значением производной (0Л /0т)м= 0,615...1,1 кВт/с при временньгх задержках Го = 3. .. 6 с. (В разд. 5.2 величина То = 1. .. 1,5 с, а (0Л /0т)м - 3,64. .. 7,2 кВт/с). д м реализа-щш необходимых уровней электрической мощности, подводимой к нагреваемой части пучка и заданной постоянной времени изменения мощности генератора использовался регулятор, который изменял выходную мощность по экспоненциальному закону при увеличении тепловой нагрузки [c.156]

Исследование нестационарных температурных полей теплоносителя в пучке с Рг = 57 и определение коэффициента к было выполнено в диапазоне изменения чисел Ке = 5,1 10 . ... .. 1,25 при (ЭТУ/Эг) = (0,115. .. 1,212) кВт/с иго = = о. .. 6,5 с при быстром й медленном выходе тепловой нагрузки на стационарный режим работы. Кроме того, исследовался важный практически вопрос о влиянии перехода теплообменника с одного на другой режим работы с более высоким уровнем тепловЬй нагрузки на коэффициент используемый при расчете нестационарных температурных полей в пучках витых труб. [c.163]

Режим эксплуатации изделий и агрегатов, как правило, определяет специфику режимов теплового и механического нагружения соответствующих конструктивных элементов. Для элементов некоторых агрегатов тепловой энергетики [33, 39, 109], реакторостроения [25, 85], авиационной техники [13, 99] и технологического оборудования [75, 100] характерны нестационарность нагружения, чередование переходных, и стационарных режимов механической и тепловой нагрузки, наличие длительных выдержек при постоянных нагрузках и тем1пературах, высокие температуры (для применяемых материалов), определяющие скорость временных процессов. [c.9]

Известно [68], что при 2/ 1 1,8 в инженерных расчетах теплопередачу через цилиндрическую стенку можно считать по формуле плоской стенки. Для дымовых труб всегда d2ldi< l,S, и потому теплопередача в дальнейшем рассматривается на примере расчета многослойной плоской стенки при стационарном тепловом режиме с линейным распределением по толщине конструкции. В отдельных случаях, например для газоотводящих труб маневренных ТЭС, будет наблюдаться нестационарный тепловой режим, распределение температур внутри стенок будет соответствовать кривым второго порядка, а решение задачи теплопередачи в трубе становится более сложным [71]. [c.120]

Перенос тепла теплопроводностью в каком-либо теле в зависимости от условий имеет различный характер. Если тепло распространяется так, что темшература в отдельных местах тела сохраняется неизменной во времени, то процесс переноса тепла носит стационарный характер. Если температура в этих местах тела меняется со временем, то такой не установившийся во времени процесс переноса тепла называется нестационарным. Тело, внезапно подвергаемое какому-либо достаточно длительному тепловому воздействию, постепенно теряет особенности своего начального теплового режима, и по прошествии некоторого времени нестационарный тепловой режим тела находится в полном подчинении примененного теплового воздействия. Такой нестационарный тепловой режим тела называют регулярным. В некоторых случаях тело подвергается периодическому тепловому воздействию, и тетература в отдельных местах тела периодически меняется во времени, совершая простые или сложные колебания. При этих условиях перенос тепла в теле носит волнообразный характер. [c.149]

Граничные условия, необходимые как для нестационарной, так и стационарной задач, определяют скорость t o, температуру-То не догретой до температуры насыш ения жидкости и давление Ро на входе в канал. В рассмотренных ниже вариантах расчетов п экспериментальных режимах изменение расхода теплоносителя т(0, t) и подведенной тепловой мош ности Qw t) происходило при постоянном давлении на входе (/ о = onst), что обеспечивалось условиями проведения экспериментов. Скорость жидкости на входе в участок с пузырьковым режимом течения (z = zj) равна ее скорости на входе в канал. Объемная концентрация пара на входе в участок с пузырьковым режимом кипения считается равной нулю. Наконец, следует задать скорости парокапельного ядра потока и жидкой пленки, давление, объемные концентрации капель и жидкой пленки в сечении, где пузырьковый режим течения смеси переходит в дисперсно-кольцевой. Из-за малостп потерь давления на начальном участке можно принять, что давление на входе в участок с дисперсно-кольцевым режимом течения равно давлению на входе в канал. Граничные условия на входе в участок с дисперсно-кольцевым режимом течения z = zd, г = ф 0,75, v = Vd) следуют из уравнений сохранения массы пара и жидкости и импульса для всего потока, полагая потоки этих величин непрерывными [c.243]

Строго говоря, данный случай относится к нестационарному тепловому режи му. Однако методика црактического расчета позволяет свести его к формулам стационарного режима. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...