Коэффициент вязкости, безразмерный

М. — динамический коэффициент вязкости, безразмерная скорость оплавления (гл. 3) р — плотность [c.355]

Как показывает график (рис. 170) в областях, достаточно далеких от резонанса, амплитуды вынужденных колебаний с сопротивлением почти не зависят от безразмерного коэффициента вязкости. В этих областях при вычислении амплитуд вынужденных колебаний можно не учитывать сопротивлений и пользоваться более простой формулой [c.286]

Безразмерный коэффициент вязкости р связан с обобщенными коэффициентами а, Ь, с соотношением Р = аЫ(2с ], [c.281]

Коэффициент динамичности г) позволяет охарактеризовать динамический эффект, вызываемый возмущающей силой. Он зависит от двух величин г и р. Задавшись каким-либо значением р и откладывая по оси абсцисс различные значения г, а по оси ординат соответствующие значения коэффициента динамичности т], получим так называемые резонансные кривые. На рис. 132 изображены резонансные кривые для значений безразмерного коэффициента вязкости 0,25 0,15 и 0,10. Пунктиром нанесена уходящая в бесконечность при г = pik = 1 резонансная кривая, соответствующая [c.282]

Критерий этих условий вытекает из уравнений движения в безразмерных величинах (154.62). Действительно, последним членом этого уравнения, характеризующим вязкость, можно пренебречь, если велико число Рейнольдса. Из определения этого числа следует оно велико, если мал коэффициент вязкости, велики характерная скорость и характерный размер. [c.247]

Член N описывает релаксацию директора к равновесию под действием молекулярного поля, а второй член в (40,3) — ориентирующее действие градиента скорости на директор, Коэффициент v (с размерностью вязкости) и коэффициент Я, (безразмерный) в этих членах имеют кинетическую (а не термодинамическую) природу ). [c.209]

Краевые условия задачи также должны быть приведены к безразмерному виду. При этом могут появиться новые безразмерные комплексы. Так из геометрических условий может появиться комплекс, представляющий собой соотношение двух геометрических размеров системы (например, отношение длины трубы к диаметру), из физических условий — соотношения физических параметров при двух значениях температуры (например, отношение динамических коэффициентов вязкости жидкости, взятых при температуре стенки и температуре потока) и т. д. [c.11]

Составим безразмерные комбинации Л для линейных размеров I, а, Ь, характерной скорости v, плотности р жидкости, перепада Ар давления, касательного напряжения т, ускорения g свободного падения, динамического коэффициента вязкости р., поверхностного натяжения а, модуля упругости жидкости [c.129]

Введем также масштабы времени 4. скорости плотности рд, давления рд, температуры Тд, концентрации j-ro компонента jo, теплоемкости Срд, а также коэффициентов вязкости р-о, теплопроводности Хд, бинарной диффузии Dg. Пусть введенные масштабы L, 0- 0. Ро. Ро, Тд, Сю, Срд конечны (т. е. составленные из них безразмерные комбинации одного порядка). Порядок масштабов [c.32]

Здесь Рг = — безразмерный комплекс, называемый числом Прандтля, характеризуется отношением коэффициентов вязкости и теплопроводности. [c.35]

Запишем дифференциальные уравнения в безразмерной форме. Рассмотрим вначале уравнения неразрывности (1.16) и движения (1.32). Введем характерные значения скорости Vq, давления ро, плотности ро, длины L, времени коэффициента вязкости массовой силы g (сила тяжести единицы массы). Тогда можно [c.37]

Наконец, мы можем рассматривать все физические величины как безразмерные, если примем соответствующие физические постоянные за абсолютные безразмерные постоянные. В этом случае исключается возможность употребления различных систем единиц измерения. Получается одна единственная система единиц измерения, основанная на выбранных физических постоянных (например, на гравитационной постоянной, скорости света и коэффициенте вязкости воды), значения которых принимаются в качестве абсолютных универсальных постоянных. [c.18]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока на характерный линейный размер к кинематическому коэффициенту вязкости жидкости, которая впоследствии была названа в его честь числом Рей-п о л ь д с а м обозначается в формулах Re. Для потоков в трубах круглого сечения число Рейнольдса может быть вычислено по формуле [c.60]

В результате специальных исследований О. Рейнольдс в 1883 г. установил, что в общем случае режим течения жидкости определяется не только одной скоростью, а особым безразмерным комплексом wUv, состоящим из скорости движения жидкости W, кинематического коэффициента вязкости жидкости v и характерного размера I канала или обтекаемого тела. Теперь такой комплекс назы-2 35 [c.35]

Наибольшее развитие принципы подобия получили, как известно, при решении задач аэродинамики и теплопередачи. Например, воспроизведение процесса обтекания на модели в том случае, когда учитываются только силы трения и силы инерции, требуется соблюдение постоянства безразмерного параметра — числа Рейнольдса Re=Fd/v, где V есть скорость потока, d — характерный размер обтекаемого тела, а v — кинематический коэффициент вязкости жидкости или газа. Владея критериями подобия, удается суш,ественно упростить исследование процесса обтекания, применяя модели уменьшенных размеров. [c.98]

Использованный метод основывается на факте существования общей для термодинамически подобных веществ функциональной зависимости для коэффициентов вязкости и теплопроводности. Наличие этой общей зависимости вытекает из теории термодинамического подобия, которая, кроме обоснования указанных функциональных зависимостей, позволяет установить их общую рму в виде произведения размерного множителя, составленного из главнейших теплофизических (или термодинамических) характеристик вещества, на универсальную безразмерную функцию приведенного давления /з/р р и приведенной температуры Г/Г р, а также отношения JR (где есть молярная теплоемкость вещества в идеально газовом состоянии, т. е. при р — О, а R — универсальная газовая постоянная). [c.14]

Пример. При ламинарном течении в круглой трубе профиль скоростей (безразмерный) не зависит от величины коэффициента вязкости [см. формулу (10.9)1. Поэтому коэффициент теплоотдачи однозначно зависит от совокупности значений коэффициента теплопроводности, объемной теплоемкости, расходной скорости, диаметра и длины трубы. Уравнение (6.13) в данном конкретном случае запишется в виде [c.52]

Приведем уравнения (1-44) и (1-45) к безразмерному виду так, чтобы все входящие в них члены были одного и того же порядка. Это можно сделать, если отнести все компоненты скорости к характерной скорости, все координаты — к характерной длине, плотность и коэффициент вязкости — к характерной плотности и вязкости соответственно. Обозначим безразмерные величины индексом . Можно установить, что уравнение (1-45) выполняется и для безразмерных величин, т. е. [c.20]

Введем следующие безразмерные величины, где принято, что температура стенки Го, а следовательно, и коэффициент вязкости постоянны подставляя их в уравнение (13), получаем [c.103]

Различают два режима движения жидкости в трубопроводах ламинарное и турбулентное, причем переход от ламинарного к турбулентному потоку наступает при определенных условиях, характеризуемых числом (критерием) Рейнольдса Ре, представляющим собой безразмерную величину, связывающую среднюю скорость потока жидкости и, диаметр сечения й трубопровода (линейный размер канала) и кинематический коэффициент вязкости жидкости V. [c.64]

Здесь т — безразмерный показатель, а коэффициент пропорциональности А( играет своеобразную роль, аналогичную коэффициенту вязкости А в уравнении (22.2). [c.394]

При относительном перемещении контактирующих материалов возникает сила трения Р, препятствующая взаимному перемещению. Сила трения равна Р = Р/, где Р — нормальная составляющая внешней силы, действующей на контактную поверхность, а / — коэффициент трения Коэффициент трения (безразмерная величина) может быть определен из уравнения / = Л (ро /Р), где А — коэффициент, р — динамическая вязкость и о — относительная скорость перемещения. Чем ниже значение /, тем меньше износ. [c.105]

Группа безразмерных комплексов (1.51) оказывается неудобной, если ставится эксперимент для изучения влияния вязкости жидкости на характер гидродинамического нагружения. Действительно, коэффициент вязкости (л входит здесь одновременно в каждый член уравнения (1.52) и выявление его влияния в чистом виде при обработке эксперимента по данному уравнению становится невозможным. Кроме того, уравнением (1.52) нельзя пользоваться, если для некоторого гидродинамического процесса роль вязкости жидкости пренебрежимо мала. [c.30]

К площади сечения. Коэффициент сопротивления % представляет безразмерное число, зависящее от физических свойств жидкости плотности р и коэффициента вязкости р, а также от средней скорости Пср и диаметра О трубы. Более точно Х является функцией некоторого комплекса этих величин — рейнольдсова числа Ре = рис.рВ1[1 ). [c.121]

Таким образом, мы познакомились с тремя реологическими коэффициентами, а именно модулем сдвига и, пределом текучести при сдвиге Тт и коэффициентом вязкости т]. Из равенства (I. 6) видно, что у величина безразмерная, так как представляет собой отношение двух длин. Следовательно, из равенства (I. 8) получаем. [c.25]

Анализируя полученные экспериментальные данные, Рейнольдс получил весьма интересную зависимость если скорость движения жидкости умножить на диаметр трубы, в которой жидкость движется, и разделить на кинематический коэффициент вязкости v, то получится некоторый безразмерный комплекс, величина которого безошибочно определяет режим движения данной жидкости следующим образом [c.27]

На основании формулы (3.14) мы заключаем, что сопротивление пропорционально коэффициенту вязкости и скорости поступательного движения в первой степени. Безразмерный множитель, входящий в формулу (3.14), зависит от отношения радиуса зоны возмущений, вызываемых движением цилиндра, к радиусу самого цилиндра. При возрастании радиуса зоны возмущений до бесконечности безразмерный коэффициент сопротивления будет уменьшаться до нуля а при уменьшении радиуса этой зоны дб значения радиуса цилиндра коэффициент сопротивления будет возрастать до бесконечности. Действительное значение радиуса возмущений, очевидно, можно установить только на основании каких-либо измерений или каких-либо дополнительных соображений. [c.164]

Отношение кинематического коэффициента вязкости к динамической скорости будет иметь размерность длины, поэтому можно ввести безразмерное расстояние от стенки в виде [c.476]

К — безразмерный коэффициент вязкости или теплопроводности (/(= — =I Н-1 / [c.198]

К — безразмерный коэффициент вязкости или теплопроводности [c.245]

В 1883 г. английским ученым Осборном Рейнольдсом (1842—1912 гг.) было установлено, что критерием режима течения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения средней скорости потока V и линейного размера /, характерного для рассматриваемого случая, к кинематическому коэффициенту вязкости жидкости V, т. е. величина [c.55]

Коэффициенты аэродинамических сил и моментов зависят от ориентации вектора скорости относительно тела, числа Маха М (М = V/a, где а — скорость звука), числа Рейнольдса Re (Re = = pVl/jj,, где р — коэффициент вязкости), безразмерных угловых скоростей UUX = uuxl/V, = ojyl/V, uJz = oJzl/V и других параметров. [c.11]

Задавщись каким-либо значением Р, и откладывая по оси абсцисс различные значения г, а по оси ординат—соответствующие значения коэффициента динамичности I"), получим, так называемые, резонансные кривые. На рис. 170 изображены резонансные кривые для значений безразмерного коэффициента вязкости 0,25, 0,15 и 0,10. Пунктиром нанесена уходящая в [c.286]

Таким образом, нематическая среда характеризуется всего девятью кинетическими коэффициентами пятью коэффициентами вязкости, двумя коэффициентами теплопроводности, коэффициентом у (тоже имеющим размерность вязкости) и бездиссипативным безразмерным коэффициентом X. [c.217]

В реальных условиях скорость не может быть постоянной по всей ширине потока — она должна обращаться в нуль на стенках ограничивающей поток трубки. Падение скорости происходит в слое некоторой толщины 6. Но единственным параметром длины, характерным для рассматриваемого движения, является величина Mq. Если принять, что все коэффициенты вязкости холестерика имеют одинаковый порядок величины, то отсутствуют также и какие-либо безразмерные параметры, которые не были бы - 1. Очевидно, что в этих условиях возможно лишь б q. Таким [c.227]

Л— коэффициент диффузии, Г или Уз Х — динамический коэффициент вязкости V—кинематический коэффициент вязкости —длина деобопреваемого начального участка трубы или пластины переменная интегрирования (сум-миро1вания), может быть как размерной, так и безразмерной, в зависимости от контекста р— плотность жидкости [c.15]

Напр., установившееся обтекание тела произвольной формы (самолёт, подводная лодка) потоком несжимаемой вязкой жидкости определяется (при скоростях, не близких к скорости звука) характерным размером тела I, скоростью у неаозмущённого потока далеко впереди тела и кинематич. коэффициентом вязкости жидкости V. Т. к. в системе СИ V измеряется в л1 /с, т. е. его размерность выражается через размерности I и у, то из трёх размерностей определяющих параметров м, м/с, м с лишь две независимые. Т. о., в = 3, А = 2, в — А = 1, т. е. имеется лишь один безразмерный критерий подобия — Рейнольдса число Яе — иИ. Все безразмерные параметры, характеризующие обтекание тела, являются ф-циями этого критерия, напр. безразмерные аэродинамические коэффициенты лобового сопротивления С а и подъёмной силы Су . Если эти коэф. определяются путём испытания моделей в аэро-динамич. трубах или гидротрубах, то необходимо, чтобы величина Яе при испытаниях модели, геометрически подобной натурному объекту, была такой же, как при движении натурного объекта. [c.669]

Соответствующая формула получается и для х . Тогда безразмерные области влияния и подъема (обе отнесены к длине пластины) вместе с Re будут стремиться к нулю. С помощью формулы (33) можно очень легко перейти от рещения вязкой задачи к рещению невязкой задачи. Если приравнять нулю коэффициент вязкости, то в фиксированной точке длины L пластины область подъема уменьщается по закону ( хоо/[1 при этом всегда постоянно) толщина вытеснения пограничного слоя при этом стремится к нулю. В конце концов толщина вытеснения пограничного слоя и область подъема становятся настолько малыми, что их практически можно принять равными нулю. При расчете не слищ-ком длинного участка (порядка толщины пограничного слоя) это приводит к тому, что компонента и скорости потока не постепенно растет от нуля на стенке до значения во внешнем потоке, а непосредственно на стенке скачкообразно изменяется от нуля до величины во внешнем потоке. Компонента v на стенке также равна нулю. В невязких задачах (большие числа Рейнольдса) это непосредственно вытекает из физики явления- Следует заметить, что наши характеристики области влияния, соответствующие в работе [21] величине М — 1) Re,] в [25] и [26] — [ М1—l)Re ] s в [32]—[(Mi—1) Rbl]стремятся к нулю. При больших ReL результаты работ [25] и [26] хорошо согласуются с нашим асимптотическим представлением (33), если в последнем опустить температурные множители. [c.308]

Ниже испольэуются следующие обозначения v — характерная скорость м — характерная частота колебаний I — характерный размер е < 1 — безразмерная амплитуда колебаний а — скорость звука в жидкости v — кинематический коэффициент вязкости а — коэффициент поверхностного натяжения / — модуль вектора ускорения, связанного с полем массовых сил невозмущенного движения (в частном случае / = g, где g — ускорение свободного падения на поверхности Земли). Возможность пренебречь сжимаемостью жидкости связана с малостью числа [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...