Лондона

Приблизительно с середины 19 в. быстрый рост мировой торговли в сочетании с появлением все более сложной техники привели к идее о необходимости, международного соглашения о мерах и весах и единицах измерений. В Великобритании и континентальной Европе были предприняты усилия, направленные на установление единства измерений. Британская ассоциация развития науки (БАРН) первой проявила инициативу в области электрических измерений, а Международная геофизическая ассоциация на своей 2-й Генеральной конференции в Берлине в 1867 г. выдвинула предложения об унификации измерений длины в Европе. Одно из предложений предусматривало организацию европейского Бюро мер и весов. К этому времени необходимость в единой системе мер стала насущной и метрическая система, уже применявшаяся в ряде стран Европы, была по существу единственным серьезным кандидатом. На всемирных выставках в Лондоне в 1851 и 1862 гг. и в Париже в 1855 и 1867 гг. выдвигались различные предложения о формах международного сотрудничества в области мер и весов. Наконец, в 1869 г. в соответствии с рекомендациями Международной геофизической ассоциации, поддержанными Академиями наук Петербурга и Парижа, а также французским Бюро долгот, правительство Франции предложило организовать Комиссию для выработки соглашения о принятии метрической системы в качестве международной. Приглашение [c.37]

Квантово-механический расчет этих сил притяжения для системы из двух идентичных гармонических осцилляторов, находящихся на расстоянии г один от другого, был выполнен Г. Лондоном (1930). Было получено, что полная энергия двух взаимодействующих осциллятора уменьшается из-за взаимодействия на величину, обратно пропорциональную шестой степени расстояния между ними [c.66]

Первой теорией, достаточно успешно описавшей свойства сверхпроводников, была теория Ф. Лондона и Г. Лондона, предложенная в 1935 г. Лондоны в своей теории основывались на двух-жидкостной модели сверхпроводника. Считалось, что при Т<.Т в сверхпроводнике имеются сверхпроводящие электроны с концентрацией Пз(Т ) и нормальные электроны с концентрацией n—tis (здесь и — полная концентрация электронов проводимости). Плотность сверхпроводящих электронов rts уменьшается с ростом Т и обращается в нуль при Т—Тс. При 7- 0 К она стремится к плотности всех электронов. Ток сверхпроводящих электронов течет через образец без сопротивления. [c.266]

Лондонами в дополнение к уравнениям Максвелла были получены уравнения для электромагнитного поля в таком сверхпроводнике, из которых вытекали его основные свойства отсутствие сопротивления постоянному току и идеальный диамагнетизм. Однако в силу того, что теория Лондонов была феноменологической, она не отвечала на главный вопрос, что представляют собой сверхпроводящие электроны. Кроме того, она имела еще ряд недостатков, которые были устранены В. Л. Гинзбургом и Л. Д. Ландау. [c.266]

НОЙ формулировкой, которую мы применили в разделе 2, что отнюдь не умаляет достижений Г. Лондона и Ф. Лондона. [c.642]

Кроме того, из теории Г. Лондона п Ф. Лондона [см. гл. IX, уравнения (7.13) и (10.3)] следует, что [c.645]

Это явление впервые было обнаружено Г. Лондоном [117]. 42 Зап. 969 [c.657]

ТЕОРИЯ ЛОНДОНА И ЕЕ ОБОБЩЕНИЯ [c.690]

J. ТЕОРИЯ ЛОНДОНА Н ЕЕ ОБОБЩЕНИЯ 691 [c.691]

Уравнения (7.1)—(7.5) являются основными в теории Лондона. [c.692]

Г. Лондой и Ф. Лондон нашли тензор напряжений для сверхпроводника, аналогичный максвелловскому тензору в электродинамике. Максвелловский тензор определяется выражением [c.694]

ТЕОРИЯ ЛОНДОНА Я ЕЕ ОБОБЩЕНИЯ 695 [c.695]

Конструкция железородиевого термометра, разработанная Расби и серийно выпускаемая фирмой Тинсли Компани в Лондоне, показана на рис. 5.31. Она практически повторяет конструкцию платинового термометра сопротивления капсульного типа. Проволока, изготовленная методом порошковой металлургии, имеет диаметр 0,05 мм. Процесс изготовления проволоки включает следующие этапы железо химически осаждается в тонкий порошок родия, который затем высушивается, спекается, подвергается горячей ковке и горячей протяжке. Затем механические напряжения отжигаются в водороде при 1100°С. Все процессы с нагревом выполняются в атмосфере водорода. Окончательной целью является получение отожженной рекристаллнзованной проволоки без чрезмерного роста зернистости. [c.232]

Рис. 7.19. Вольфрамовая ленточная лампа, применяемая в качестве воспроизводимого источника теплового излучения для градуировки радиационных пирометров, а также для сличения температурных шкал в области 700—1700 С (любезно представлено фирмой GE Со, Лондон) [56]. / — пирексовая пластинка, расположенная под углом 5 к нормали 2 — пирексовая пластинка толщиной 4 мм, расположенная под углом 5° к нормали 3—вольфрамовая лента 1,3x0,07 мм 4 — посеребренная медь 5 — никель 6 — небольшая метка 7 — большой двухштырьковый цоколь.

Другим примером процесса агломерации является адгезия твердых частиц на твердой поверхности. Показано [1291, что на адгезию влияют такие факторы, как силы Лондона — Ван-дер-Ваальса, влажность, качество поверхности, изменение проходного сечения канала, время контакта, статическое электричество, вязкие свойства покрытия, температура и т. д. Многими авторами, в том числе Бредли [68, 691, рассматриваются силы Лондона — Ван-дер-Ваальса между частицами, а также между частицей и поверхностью. Влияние влажности изучалось на примере небольшого содержания жидкости между поверхностями [661. Влияние п.лощади контакта, размеров и формы частиц исследовалось в работе [4261. Время, требуемое для полной адгезии, определялось в работе [661. Визуально нетрудно убедиться в том, что адгезия и силы Лондона — Ван-дер-Ваальса имеют электрическую природу. Этот вопрос будет рассмотрен в гл. 10. [c.267]

Большие водородные ожижители. Впервые водород был сжижен Дьюаром в 1898 г. в Лондоне [132—134]. Дьюар применил для ожижения водорода простой цикл Линде с использованием эффекта Джоуля—Томсона. Сжатый до высокого давления водород предварительно охлаждался ниже инверспонной температуры в змеевике, погруженном в жидкий воздух, кипя-дций под пониженным давлением. Подробного описания аппаратуры не существует, хотя подобные установки были построены фирмой Бритиш Оксид-жен К° и одна из них была в 1904 г. приобретена Бюро стандартов США [135]. [c.68]

Макроскопическое магнито-статическое описание промежуточного состояния было дано Пай-ерлсом [158] и Лондоном [115]. [c.623]

Вскоре после открытия эффекта Мейснера Ф. Лондон и Г. Лондон ) развили электродинамику сверхпроводимости, в которой рассматриваются с единой точки зрения свойства простых и многосвязных тел. Другими словами, в этой электродинамике объединены требования о бесконечной ироводи-мости и идеальном диамагнетизме. Однако формулировки Ф. Лондона и Г. Лондона излишне сложны при рассмотренип большинства свойств макроскопических сверхпроводников, поэтому удобнее пользоваться менее нзящ- [c.641]

Помимо того, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона (в их окончательном виде) дают общее описание электромагнитного поведения сверхпроводников, они позволяютиредсказатьиекоторыеявления, поддающиеся наблюдению и не содержащиеся в первоначальной формулировке. Наиболее значительным из них является эффект проникновения магнитного поля н глубь сверхпроводника на расстояния порядка 10 см. Этот результат совпадает с нашим интуитивным представлением о том, что индукция не может скачком унасть до нуля на геометрической границе поверхности. Теория предсказывает также наличие сонротивления у сверхпроводников в высокочастотных переменных полях и большие величины критических полей у тонких пленок по сравнению со сплошными образцами того же металла. В этом разделе мы обсудим первые два явления, а также рассмотрим эксперимент ,i, показавшие, что статическое электрическое иоле не проникает в глубь uep.v-проводника. Свойства пленок будут обсуждаться в следующем разделе. Мы увидим, что все предсказания теории Г. Лондона и Ф. Лондона качественно подтверждаются, однако в последние годы стало вполне ясно, что эта теория неприменима для количественного описания свойств сверхпроводников. [c.642]

Непроникновение статического электрического ноля в сверхпроводники. Теория в своей первоначальной формулировке не давала ответа на вопрос о том, проникает ли электрргческое поле в сверхпроводник на глубину X или его границей являются поверхностные заряды. Решение этого вопроса нужно было искать экспериментальным путем. Отпет был дан работой Г. Лондона [118], который пытался заметить небольшие изменения емкости конденсатора при переходе его пластин в сверхпроводящее состояние. Он использовал конденсатор, пластины которого были изготовлены из ртути и разделены тонким слоем. слюды. Если бы проникновение существовало, то, несмотря на некоторые технические трудности, наблюдаемый эффект должен был в 4 раза превышать ошибку эксперимента. Поскольку изменений емкости не было обнаружено, в настоящее время предполагается, что статическое электрическое поле не может существовать внутри сверхпроводника. [c.645]

Описанные эксперименты ясно показывают, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона доллшы быть видоизменены. Однако их с успехом можно применять для качественного объяснения эффекто) проникновения. [c.648]

Высокочастотное сопротиилепие сверхпроводниковi). Согласно уравнениям Г. Лондона и Ф. Лондона, в сверхпроводнике может существовать изменяющееся эле1 трическое поле, что приводит к появлению сопротивления у металла. Легко показать [116], что в случае переменных нолей плотность нормального тока связана с плотностью сверхпроводящего тока соотношением [c.648]

Вскоре после того, как промежуточное состояние было изучено экспериментально, Ландау [103] разработал теорию этого состояния, которая предсказывает размеры сверхпроводящих и нормальных областей. Теория основана на представлении о существовании дополнительной свободной энергии границы раздела фаз, которую можно назвать положительной поверхностной энергией. Ф. Лондон [116] (см. такн№ гл. IX, п. 27) показал, что присутствие положительной поверхностной энергии необходимо для обеспечения эффекта Мййспера в макроскопических образцах. Можно показать, что при отсутствии поверхностной энергии (или при отрицательной поверхностной энергии) магнитная свободная энергия сверхпроводящего образца в любом сколь угодно малом поле будет иметь наименьшую величину, если образец разделятся на бесконечно тонкую смесь сверхпроводящих и нормальных слоев. Естественно, что при этих условиях эффект Мейс-иера будет отсутствовать. Поскольку идеальный диамагнетизм является одним из основных свойств сверхпроводника, мы должны предположить существование положительной поверхностной энергии у границы фаз. Такое предположение исключает возможность расслоения образца на тончайшие сверхпроводящие и нормальные области, поскольку подобный процесс привел бы к значительному возрастанию поверхностной свободной энергии. В результате состояние образца, обнаруживающего эффект Мойс-иера, оказывается энергетически значительно более выгодным, чем состояние, при котором образец подразделяется на слон. [c.650]

С точки ареяия модели Лондона можно рассмотреть также задачи о падении до нуля сопротивления проволоки, ио которой течет ток заданной [c.656]

Мы будем считать здесь диамагнитные свойства фундаментальными и покажем при помощи метода, впервые предложенного Лондоном [12, 13], что эти свойства вытекают пз квантовой теории. Лондон нашел, что если волновые функции не изменяются иод влиянием магнитного поля, то может быть получено уравнение rotyVj=—И. Хотя многие качественные следствия уравнения Лондона были подтверждены, однако хорошего количественного согласия получено не было. Пинпард [14] предложил эмпирические уравнения, согласно которым плотность тока в дайной точке характеризуется интегралом от векторного потенциала по некоторой области, окружающей эту точку. Мы покажем, что если принять во внимание вызванные магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям, то получается разновидность нелокальной теории, сходной с предложенной Пипиардом. а [c.680]

Можно показать, что модель с энергетической щелью, введенная для объяснения термодинамических свойств, объясняет еффект Мейснера и приводит к теории, сходной с модифицированными Пиннардом уравнениями Лондона для плотности тока в магнит1[ом поло. Поэтому важной задачей [c.681]

Одним пз самых больших успехов теории Гортера—Казимира является объяснение температурного хода зависимости глубины проникновения магнитного поля X. Согласно теории Лондона, обратно пропорционально концентрации сверхпроводящих электронов п . В двухжпдкостной модели предполагается пропорциональной ш, так что для а = /j имеем [c.687]

Теория Лондона дает полную и непротиворечивую электродинамику сверхпроводников, которая была приложена к широкому кругу задач и с помощью которой были успешно объяснены п предсказаны результаты ряда экспериментов. Один из выдающихся успехов заключался в нредсказании глубины проникновения поля с указанием правильного порядка величины (- 10 см) (еще до экспериментального ео измерения). Тем не менее теория но получила полного количественного подтверждения и, кроме того, по крайней мерс в одном случае (анизотропия глубины проникновения в олово [14]) она находится, по-видимому, в прямом противоречии с экспериментом ). Уравнения Лондона, вероятно, являются лишь идеализироваииым предельным случаем более сложных уравнений, описывающих реальные сверхпроводники. Как таковые они продолжают оставаться очень полезными, хотя их решения могут и не находиться в хорошем количественном согласии с экспериментом. [c.690]

Пиппард [14] эмпирически обобщил уравнения Лондона и учел нелокальную связь между плотностью тока и магнитным полем. Плотность тока в точке определяетс>[ полем в окрестности точки, причем размеры окрестности 10 с.м. Хотя детали теории Пиппарда могут оказаться неправильными, однако имеются существенные теоретические и экспериментальные доказательства необходимости обобщений такого рода (см. п. 26). Гоория Пиппарда еще не дает полную электродинамику сверхпроводников. [c.690]

Поскольку первоначальный вариант теории Лондона весьма точно и подробно был изложен по крайней мере в двух квпгах Ф. Лондона [13] и Лауэ [37], то здесь мы дадим лишь краткий обзор основных положений этой теории. После этого будет показано, как эта теор1гя может быть получена пз квантовой механики. Затем обсудим теорию Пиппарда и вывод ее на основе модели с энергетической щелью. [c.691]

Основные уравнения теории Лондона. Уравнения Лондона связывают плотность тока в некоторой точке с электрическим и магнитным полем н той же точке. Следует проводить различие между сверхпроводящим током jg, связанным с диамагнитными свойствами конденсированной фазы, и нормальным током j, , который главным образом обусловлен движеписм пнднви-дуалыгых возбужденных частиц. Полная плотность тока равна [c.691]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Линдхартом [43] было отмечено, что если принять во внимание фермиевскоо распределение по скоростям в электрическом газе, то уравнения Лондона не представляют собой точного решения уравнений ускоренного движения. Если к сверхпроводнику конечных размеров прилагается магнитное поле, то, несомненно, оно должно проникать внутрь, причем время проникновения растет с размерами сверхпроводника. Из этих соображений вытекает, что, скорее всего, справедлива диамагнитная гипотеза. [c.693]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...