Проницаемость среды диэлектрическая магнитная

Теория Максвелла установила связь между электрическим, магнитным и оптическим параметрами среды. Однако поскольку, по Максвеллу, е и р. — величины, не зависящие от длины волны света, то явление дисперсии (зависимость показателя преломления от длины волны) оставалось необъясненным в рамках электромагнитной теории. Этот пробел был заполнен после того, как Лорентц предложил электронную теорию, согласно которой диэлектрическая проницаемость среды зависит от длины волны падающего света. [c.7]

Их нужно дополнить "материальными" уравнениями, учитывающими соотношение между векторами Е, D, В, Н и j. При отсутствии ферромагнитных и сегнетоэлектрических материалов для изотропных сред можно записать эти уравнения при помощи трех констант ст (электропроводность), с. (диэлектрическая проницаемость) и ц (магнитная проницаемость), — постулируя линейную связь между D и Е, В и Н, j и Е, т. е. [c.19]

Важнейшим выводом теории Максвелла явилось положение, согласно которому скорость распространения электромагнитного поля в вакууме равняется отношению электромагнитных и электростатических единиц силы тока второй, не менее важный вывод гласил, что показатель преломления электромагнитных волн равняется У ер, где е — диэлектрическая, ар — магнитная проницаемости среды. Таким образом, скорость распространения электромагнитной волны, в частности света, оказалась связанной с константами вещества, в котором распространяется свет. Эти константы первоначально вводились в уравнения Максвелла формально и имели чисто феноменологический характер. Напомним, что в механической (упругой) теории никакой связи между оптическими характеристиками среды (скорость света) и ее механическими свойствами (упругость, плотность) установлено не было. Известно, что для целого ряда газообразных и жидких диэлектриков соотношение Максвелла п = Уе х е (ибо р. близко к 1) выполняется достаточно хорошо [c.539]

Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости. В электродинамике среды, которые мы будем рассматривать, описываются двумя скалярными пар аметрами — диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью р,. Этим исключаются из рассмотрения два класса сред — анизотропные тела и тела с пространственной дисперсией. В первых е и ц — тензоры. Во вторых такие локальные характеристики, вообще говоря, не существуют, они могут быть введены только для плоских волн и зависят от направления этих волн. [c.12]

До сих пор мы рассматривали задачи с резкими границами раздела, т. е. считали, что диэлектрическая проницаемость в и магнитная проницаемость среды на этих границах меняются скачкообразно, а вне границ они постоянны. Поскольку в действительности изменения г и происходят на конечных расстояниях, то, естественно, возникает вопрос о влиянии размытости границ на образование переходного излучения [60.6, 61.3, [c.106]

Поле Е складывается из поля Е , обусловленного объемным зарядом q, и вихревого поля Е , связанного с изменением по времени индуцированного магнитного поля Н = Н . Внешние магнитное и электрическое поля отсутствуют. В (2.1)-(2.2) j - вектор плотности тока, - скорость заряженных частиц (для дальнейших оценок рассматривается простейший случай, когда имеется только один сорт заряженных частиц), с - скорость света, г и - магнитная проницаемость и диэлектрическая постоянная среды. Они предполагаются постоянными и одинаковыми внутри и вне струи. [c.718]

Пусть сплошная среда взаимодействует с электромагнитным полем (Е, Н) и способна не только проводить объемный ток плотности j и содержать объемные заряды плотности р , но и изотропно намагничиваться и поляризоваться, так что векторы электрической и магнитной индукции приобретают в среде соответственно значения В = Е,, причем в общем случае = (р, Т, Е ) 1 ц = л р, Т, //)—диэлектрическая и магнитная проницаемости среды. Тогда основные законы движения такой среды можно записать в виде (см., например, [37, 79, 11, 60, 71, 5]) [c.340]

Примечание, е и л — относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды (материала). [c.18]

Скорость распространения ОИ в вакууме Со = = 299 792,5 км/с. В реальных средах ОИ распространяется со скоростью V = Со/и = АоУ/и = Х, где п - у[в 1 -показатель преломления среды 8 и ц - относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды Хо и X — длина волны света в вакууме и среде соответственно. [c.486]

Блеск и прозрачность покрытий. Явления, вытекающие из волновой природы света, в наибольшей степени связаны с диэлектрической 8 и магнитной [X проницаемостью среды. Они во многом определяются коэффициентом преломления материала п, значение которого может быть определено по углам падения а и отражения Р падающих лучей (рис. 4.35, а) или рассчитано по уравнению Максвелла [c.120]

Рассмотрим линейно-поляризованную плоскую электромаг нитную волну, распространяющуюся в среде с диэлектрической проницаемостью ео и магнитной проницаемостью ло электрическое поле такой волны имеет вид [c.18]

Таким образом, задачи анализа электродинамических систем с потерями требуют решения уравнений Максвелла с комплексными диэлектрической и магнитной проницаемостями сред и граничными условиями (0.16) на металлических поверхностях. Однако, уравнения Максвелла и указанные граничные условия не всегда дают полную постановку задачи. Если рассматриваемое поле имеет так называемый контакт с бесконечностью (т. е. ставится задача для неограниченного объема), то необходимо сформулировать условия на бесконечности, позволяющие выделить единственное решение, соответствующее физическому смыслу исследуемой задачи. Простейший пример таких условий — широко известные условия излучения Зоммерфельда. Они относятся к среде без потерь, и часто их аналитическая форма неудобна для использования прямых численных методов. Поэтому мы используем другие (но в принципе эквивалентные) формулировки условий на бесконечности, в частности, парциальные условия излучения [35]. [c.26]

Плоская электромагнитная волна распространяется в однородной среде с диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью [1. Покажите, что любая отличная от нуля компонента электромагнитного ноля удовлетворяет линейному волновому уравнению. Пайдите выражение для показателя преломления среды. [c.24]

Происхождение магнитооптических эффектов обусловлено изменением тензора диэлектрической проницаемости среды в магнитном поле. Если поле включено в направлении оси г, то в результате процессии магнитных моментов атомов вог>руг этого направления появляются составляющие поля по осям х п у. так что диэлекгрическая проницаемость Среды уже представляется антисимметричным тензором. Компонента тензора, опреде тяюшая интенсивность иоляр заиии, возникающей в направлении л- под действием составляющей поля, колеблющегося в направлении у, может быть определена через g проекцию на ось г вектора гира- [c.26]

Выводы и расчеты проводятся в рационализированной международной системе единиц. В этой системе е = Eqe, Вд 8,85430-ф м — диэлектрическая проницаемость вакуума, е — диэлектрическая проницаемость среды относительно вакуума. Аналогично, р = 1qH. = 4it-10 " гн1м. — магнитная проницаемость вакуума. Скорость электромагнитных воля ДЛЯ [c.19]

Физическая О. рассматривает проблемы, связанные с процессами испускания света, природой света и световых явлений. Утверждение, что свет есть поперечные ал.-маги, волны, явилось результатом огромного числа эксперим. исследований дифракции света, интерференции света, поляризации света, распространения света в анизотропных средах (см. Кристаллооптика, Оптическая анизотропия]. Совокупность явлений, в к-рых проявляется волновая природа света, изучается в крупном разделе фиа. О.— волновой оптике. Её матем. основанием служат общие ур-ния класснч. электродинамики — Максвелла уравнения. Свойства среды при этом характеризуются макроскодич. материальными константами — значениями диэлектрической проницаемости 8 и магнитной проницаемости р,, входящими в ур-ния Максвелла в виде коэффициентов. Эти значения однозначно определяют показатель преломления среды л = [Лер. [c.419]

Особенность высокочастотного зажигания состоит в том, что с увеличением частоты инициирующего сигнала напряжение, при котором возникает пробой, уменьшается и при некоторой частоте достигает минимума, далее с увеличением частоты напряжение про- боя снова возрастает [6]. При коротких разрядных промежутках (не более нескольких сантиметров) минимум напряжения пробоя приходится на область частот 10—20 МГц. При длинных промежутках минимум смещается к частоте в 1 МГц и ниже [7]. Это может быть объяснено тем, что с повышением частоты инициирующий сигнал все больше шунтируется распределенной емкостью длинной газоразрядной трубки. Кроме того, с ростом частоты следует учитывать необходимость повышения инициирующего напряжения для компенсации дополнительно возникающих потерь энергии сигнала. Так, например, с увеличением частоты часть инициирующего напряжения может падать на индуктивном сопротивлении подводящих проводов,. С повышением частоты растут также потери инициирующего сигнала на электромагнитное излучение. Мощность этого излучения пропорциональна току, квадрату частоты, квадрату длины проводов и зависит от магнитной и диэлектрической проницаемостей среды. Из расчетов видно, что при частоте 10 МГц и длине проводов 10 м потери на излучение достигают 807о, ири 1 МГц — 20%, при 0,1 МГц —2%. [c.6]

Для доказательства этого будем исходить из уравнений Максвелла, написанных для среды с диэлектрической проницаемостью s и магнитной проницаемостью, равной единице, используя известный метод, при котором Е определяют в единицах GSE, а // — в единицах GSM [c.269]

При составлении уравнений движения электрореологических сред в магнитных полях гидроопоры предполагаются следующие условия. Электропроводность среды однородна и изотропна во всем объеме действия и не зависит от напряженности магнитного поля Н. Это условие имеет место при loqt <С 1, где и>о — ларморова частота прецессии для ионизированных молекул рабочей жидкости, т — среднее время свободного пробега ионизированной частицы, электропроводность 7 достаточно велика е/4тг oj/j <С 1, где со — частота внешнего сигнала, е — относительная диэлектрическая проницаемость среды. При дросселировании электрореологической жидкости в магнитном поле возникает индукционный ток с плотностью [c.103]

Диэлектрическую и магнитную проницаемости среды, из которой на поверхность проводника падает световая волна, обозначим 81, ць а проводника — Ег, Ц2 (диэлектрическая среда и проводник считаются немагнитными). Электропроводимость проводника у. Ориентировки системы координат и векторов, хара1стеризующих волны, указаны на рис. 68. Напряженности электрического поля волн можно записать в виде [c.113]

Заключение. Изложенный выше материал подкрепляет высказанное в п. 1 утверждение о том, что локализация силовых линий с образованием компактных конфигураций типа струп и мешков и появление не зависящих от расстояния сил (конфайнмент или антиконфайнмент) могут считаться общим свойством УС с электромагнитным ПП. В зависимости от условий, при которых происходит упорядочение среды, основу механизма перечисленных явлений составляет либо исчезновение диэлектрической (магнитной) проницаемости, ведущее к выталкиванию силовых линий индукции, либо появление у индукции конечной нижней границы, препятствующее неограниченному расхождению ее силовых линий. [c.213]

В работах [6, 7] исследовалось поведение поверхности жидкого диэлектрика (магнетика) в нормальном к поверхности постоянном электрическом (магнитном) поле. При напряженности поля, превы-шаюш,ей некоторое критическое значение, плоская поверхность диэлектрика (магнетика) становится неустойчивой — реализуется так называемая неустойчивость Тонкса—Френкеля. Нелинейный анализ, проведенный в [6, 7], для этой задачи привел к амплитудным уравнениям, в точности совпадающим с (4.2.35)-(4.2.37), если в последних провести замену (р2 — рг)/ р2 + Pi) на (г — )/ + 1), где s — диэлектрическая проницаемость диэлектрика, в магнитном случае вместо е следует взять ц — магнитную проницаемость среды. Как и в рассматриваемой задаче, слагаемые третьего порядка дают вклад в амплитудное уравнение только при наличии случайного малого параметра (( - 1)/(е + 1) < 1). [c.175]

Материальные уравнения для изотропной среды имеют следующий вид j = сгЕ, В еЕ и В Н, ГД6 сг — удвльная проводимость, е, л — диэлектрическая и магнитная проницаемости среды. [c.142]

По иптенсивности отраженного сигнала составляются радиолокационные карты, характеризующие распределение радиолокационной я р к о с т и по поверхиости планет. Радиолокационная карта в сочетании с измерением поляризации отраженного сигнала позволяет определить диэлектрическую и магнитную проницаемости среды, рельеф поверхности и т. п. Так как угловые размеры [c.288]

Мы предполагаем, что магнитная проницаемость ц = 1 и проводимость среды а = 0. Диэлектрическая проницаемость среды испытывает флуктуации, вызванные турбулентностью. Мы будем предполагать, что характерные частоты этих флуктуаций малы по сравнению с частотой колебаний электромагнитного поля. В этом случае целесообразно ввести величиныЬ r,t)w.H (г, t) согласно равенствам [c.140]

Здесь N — число частиц в рассеивающем объеме и е — объем и диэлектрическая проницаемость частицы о — диэлектрическая проницаемость среды, в которой взвешены частицы а — угол рассеяния Jo — интенсивность падающего света I — расстояние от рассеивающего объема до точки наблюдения. Взаимосвязь оптического, электрических и магнитных параметров вщества подчиняется соотношению п = л/ е л, где л — магнитная проницаемость среды. [c.43]

Система уравнений Максвелла. Уравнения Максвелла связывают напряженности и индукции электрического и магнитвого полей с зарядами и токами. Уравнения Максвелла в среде с диэлектрической проницаемостью е н магнитной проницаемостью/ в интегральной форме выглядят так [c.145]

Тензор магнитной проницаемости феррита имеет такой же вид, как и тензор диэлектрической проницаемости плазмы в магнитном поле. Тензор fx (ю) — зрмитов, т. е. феррит является магнитоактивной средой. Нормальные волны в феррите должны иметь круговую или эллиптическую поляризацию. Компоненты тензора зависят от (О ж Ш(,. При частоте со, близкой к Q, должны наблюдаться резонансные явления. [c.136]

Смотреть страницы где упоминается термин Проницаемость среды диэлектрическая магнитная : [c.7] [c.22] [c.28] [c.30] [c.390] [c.139] [c.224] [c.14] [c.267] [c.19] [c.91] [c.322] [c.26] [c.12] [c.184] [c.16] [c.155] [c.223] [c.152] [c.564] [c.337] [c.78] [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...