Закон сохранения движения количества движения

Законы сохранения являются следствием симметрии законов природы относительно некоторых преобразований. Например, закон сохранения энергии и импульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость ре- [c.54]

Задачи с помощью закона сохранения момента количества движения материальной точки можно рещать, придерживаясь следующей последовательности действий [c.192]

Мы доказали теорему, называемую законом сохранения момента количества движения материальной точки относительно оси. Сформулировать ее можно так если момент силы, действующей на материальную точку, взятый относительно какой-либо оси, постоянно равен нулю, то момент количества движения этой точки относительно той же оси постоянен. Когда на точку действует несколько сил, то здесь (как и везде) под действующей силой мы понимаем равнодействующую. [c.321]

Момент силы, не равной нулю, относительно оси может равняться нулю только в двух случаях 1) сила параллельна оси, 2) сила пересекает ось. В обоих этих случаях имеет место закон сохранения момента количества движения относительно данной оси. [c.321]

Выражение (17) является законом сохранения проекции количества движения системы если проекция главного вектора всех внешних сил системы на какую-либо ось равна нулю, то проекция количества движения на ту же ось является постоянной величиной. [c.261]

Первый интеграл, определяющий закон сохранения момента количества движения относительно оси Oz, на основании кинематических формул Эйлера, выражений направляющих косинусов уь V2i уз и соотношения (III. 36) можно представить в таком виде [c.428]

Закон сохранения момента количества движения. В процессах с элементарными частицами строго выполняется и закон сохранения момента количества движения или закон сохранения спина, выражаюш,ий сохранение вращательной формы движения материальных объектов. [c.357]

Спин частицы, или момент собственного вращения, связан как бы с вращением частицы, и для разных сортов частиц, как указывалось выше, он имеет свое характерное значение О, Va, 1, /2. 2 и т. д. Согласно закону сохранения момента количества движения (спина), спин не может ни исчезнуть и ни возникнуть вновь. [c.388]

К закономерностям первой группы относятся законы сохранения-массы, количества движения, энергии и некоторые другие. Законы сохранения массы запишем в двух формах —с использованием эйлеровых и лагранжевых переменных. [c.20]

Правила отбора при -излучении связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения и четности. [c.166]

В соответствии с законом сохранения момента количества движения должно существовать следующее соотношение между моментами /ц и /к начального и конечного ядер и моментом /, уносимым Квантом [c.166]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.269]

Закон сохранения момента количества движения [c.273]

Последнее очевидно из того, что в соответствии с законом сохранения импульса (количества движения) импульсы осколков должны быть примерно равны по величине и противоположны по направлению (так как импульс первичного нейтрона мал) [c.361]

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Пр,и рассеянии на бесспиновом центре рассеяние с переворотом спина у рассеивающейся частицы невозможно из-за закона сохранения момента количества движения. [c.80]

Поэтому s-состояние для нейтронов запрещено. При образовании нейтронов в р-состоянии ("/ =1) закон сохранения момента количества движения выполняется, и значение /п —1 может быть использовано для определения четности я мезона [c.143]

Проанализируем теперь описанный процесс с помощью закона сохранения момента количества движения. Из схемы е-за-хвата [c.251]

ИЗ закона сохранения момента количества движения и известной ориентации спинов i, е и Ve следует, что должно иметь спин, направленный против своего импульса (рис. 158), т. е. отрицательную спиральность. Спиральность определяется из распада чс [c.259]

Математическое исследование течений с резким изменением параметров (например, в ударных волнах) с помощью дифферен-диальных уравнений ((12) и (26), (50)—для вязкого газа или (81), (83)—для идеального) оказывается затруднительным в связи с необходимостью выделения особых поверхностей (разрывов) и расчета изменения параметров на них по специальным -соотношениям. Эти трудности можно избежать, применяя интегральные уравнения, не содержащие производных от функций, характеризующих состояние среды. Для этого получим уравнения, выражающие законы сохранения массы, количества движения и энергии в интегральной форме. [c.111]

Одинаковость математического описания аналогичных явлений имеет глубокие физические корни. Общность законов сохранения энергии, количества движения, массы и т. д., вытекающая из закона сохранения материи, и общность законов переноса энергии, количества движения и т. д. в физических полях приводит к тому, что распределения температуры, потенциала скорости, электрического потенциала, магнитной напряженности и т. д. в однородных потенциальных полях описываются одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями. [c.74]

Ударную волну в деформируемом теле определим как волну сильного разрыва, на фронте которой терпят разрыв непрерывности параметры р, V, (сг) и другие параметры, характеризующие состояние и движение среды. На поверхности разрыва должны выполняться определенные условия, выражающие законы сохранения массы, количества движения и энергии, которым соответствуют [11] уравнение неразрывности [c.38]

Для экспериментального определения спинов атомных ядер был предложен целый ряд методов. Более ранние из них связаны с изучением сверхтонкой структуры оптических спектров, более современные основаны на изучении поведения ядер в магнитном поле с помощью радиоспектроскопической техники. Все эти методы базируются на связи спина с магнитным моментом и будут изложены в следующем параграфе. Спины короткоживущих изотопов и ядер в возбужденных состояниях определяются методами ядерной спектроскопии (см., например, гл. VI, 6, п. 5), а также из ядерных реакций (см., например, гл. IV, 10) на основе закона сохранения момента количества движения, справедливого не только в классической, но и в квантовой теории. [c.45]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Рассмотрим случай, когда в некоторой части тела по какой-либо причине за счет приложения энергии происходит резкое изменение давления. В этом случае по телу распространяется ударная волна, на которой происходит изменение состояния в соответствии с законами сохранения массы, количества движения и энергии. [c.154]

Распределения расходов и энтальпии теплоносителя по ячейкам находятся из решении системы нелинейных дифференциальных уравнений, выражающих законы сохранения массы, количества движения и энергии для каждой ячейки. Главной трудностью ячейковых методов является учет перемешивания между ячейками. Без учета перемешивания параметр теплогидравлической неравномерности ячеек может быть рассчитан легко как отношение приращения энтальпии в рассматриваемой /г-й ячейке к приращению энтальпии в кассете [c.78]

Гидравлические потери [24, 75, 76]. При гидравлических расчетах используются законы сохранения массы, количества движения и энергии в интеграль-[гой (балансовой) форме. [c.114]

Соотношение v/Vq может быть выражено через определяющие параметры. С этой целью напишем закон сохранения секундного количества движения для системы жидкость — газ [c.100]

Закон сохранения момента количеств движения позволяет по величине или по скорости перемещения одной части системы определить изменение угловой скорости (или угол поворота) другой ее части. При этом из рассмотрения исключаются все наперед неизвест- [c.295]

Кинетический потенциал точки L = T-n = m/2- r - - г2(р2) / (г). Так как угловая координата ф не входит явно в выражение кинетического потенциала L, то она является циклической. Соответствующий ей циклический ир теграл имеет вид дЬ/дф = тг ф = onst или тгУф = onst. Это равенство выражает закон сохранения момента количества движения материальной точки относительно центра (54.4). [c.346]

Обратим теперь внимание на связь между третьим законом Ньютона и законом сохранения количества движения, который был известен еще до появления рабэт Ньютона ). Вообразим, что два тела находятся во взаимодействии. Согласно взглядам современников Ньютона это взаимодействие заключалось в передаче количества движения от тела, активно действующего, телу, воспринимающему это количество движения. Пусть от первого тела второму передано количество движения К. Это количество движения К — действие первого тела на второе. Полагая, что количество движения самостоятельно возникнуть не может, находим, что количество движения первого тела должно одновременно получить отрицательное приращение —К. Это отрицательное приращение —К и является противодействием , приложенным к первому телу. [c.232]

Как указывалось выше, начальное и конечное состояния ядра для разрешенных (сверхразрешенных) переходов должны удовлетворять вполне определенным условиям. Эти условия связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения я четности и называются правилами отбора для разрешенных переходов. Существуют правила отбора Ферми и правила отбора Гамова — Теллера. [c.154]

Применение закона сохранения момента количества движения-с учетом этих особенностей приводит к определенным правилам отбора, с которыми мы встречались при рассмотрении а- и 3-рас-пада и Y-и злучения. Наяример, процессы с излучением невозможны при переходах ядер между состояниями с нулевыми моментами, так как -у-квант уносит целочисленный момент (1фО). С другими случаями лр именения закона сохранения момента количества движения мы познакомимся при рассмотрении конкретных ядерных реакций. [c.271]

Как уже упоминалось, возможные значения 4 определяются законами сохранения момента количества движения и четности. Согласно Ъ ,7рад первому, /3 должно удовлетворять соотношению Рис. 197. [c.467]

Решение. Единственная внешггяя сила в направлении движения есть сила сопротивления воды. Пренебрегая ею в промежуток выстрела, будем иметь по закону сохранения проекции количества движения (см. (19.12)) [c.344]

Метод интегральных соотношений позволяет исходные уравнения записызать в дивергентной форме. Именно в дивергентной форме могут быть представлены дифференциальные уравнения механики и термодинамики, выражающие законы сохранения массы, количества движения, энергии. При этом можно аппроксимировать не сами неизвестные функции, а некоторые комплексы от них, стоящие иод интегралом и обычно имеющие определенный физический смысл, например количества подведенного Q или аккумулированного тепла 2. Широкий выбор интерполяционных выражений и проекционных функций j( ), учитывающих характер решения, позволяет получить достаточно точные результаты уже при сравнительно небольшом числе приближений. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...