Применение закона количеств движения и закона моментов количеств движения

Этот результат можно получить и чисто аналитическим путем. Если рассматривается установившееся движение жидкости, в котором можно пренебречь массовыми силами, то применение законов количеств движений и моментов количеств движений к объему т, заключенному между неподвижной (так называемой контрольной) поверхностью 5 и поверхностью твер-цого тела М, дает [c.68]

Уравнения движения твёрдого тела, отнесённые к неподвижным осям. Уравнения движения твёрдого тела получаются непосредственно, если приложим к нему закон, изложенный в 183 и представляющий собой объединение законов изменения количества движения ( 178) и кинетического момента ( 180). Упомянутый закон в применении к твёрдому телу гласит производная по времени от системы скользящих векторов, изображающих количества движения частиц твёрдого тела, эквивалентна системе скользящих векторов, изображающих действующие на тело активные силы. Такая формулировка закона вытекает из замечаний о сумме и о сумме моментов реакций внутренних связей, сделанных в 178 и 180. [c.501]

Под общими законами динамики понимаются законы изменения количества движения, момента количества движения и кинетической энергии, а также различные условия, при выполнении которых из этих законов могут быть получены интегралы движения. Несмотря на значительные успехи аналитической механики, общие законы динамики и получающиеся из них интегралы движения играют до настоящего времени очень важную роль. Н. Е. Жуковский в своих исследованиях широко использовал общие законы динамики. В 1893 г. была решена сложная задача о движении без скольжения по горизонтальной плоскости полого шара с гироскопом внутри. В 1897 г. С. А. Чаплыгин указал на ряд новых условий, при выполнении которых имеют место интегралы движения, представляющие собою обобщение известных интегралов сохранения количества движения и момента количества движения. Одновременно он проиллюстрировал их применение на ряде систем, состоящих из нескольких катающихся и скользящих друг по другу твердых шаров. В 1903 г., опираясь на найденное им обобщение закона сохранения момента количества движения (теоремы площадей), С. А. Чаплыгин дал блестящее решение общей задачи о катании симметричного шара по горизонтальной плоскости. [c.48]

Трудность интегрирования уравнений пограничного слоя в общем случае поставила перед исследователями задачу создания приближенных методов расчета, с помощью которых можно было бы изучить общие закономерности течений в пограничном слое. Для получения суммарных характеристик естественно воспользоваться, в применении к пограничному слою, общими теоремами механики, т. е. законами количества движения, моментов количества движения и энергии. [c.502]

Обратимся теперь к рассмотрению закона изменения моментов количеств движения в применении к сплошной среде. Заметим прежде всего, что в этом случае, наряду с распределением объемных и поверхностных сил, следовало бы для общности рассматривать также объемные и поверхностные распределения пар сил (моментов), на возможность наличия которых в сплошных средах в настоящее время уже имеются указания. Однако этот вопрос имеет пока, по-видимому, большее значение для твердых тел со специальной структурой, а для механики жидкости и газа еще мало изучен. Удовольствуемся рассмотрением случая отсутствия такого рода пар сил. [c.89]

При изучении ядерной реакции представляют интерес идентификация каналов реакции, сравнительная вероятность протекания ее по разным каналам при различных энергиях падающих частиц, энергия и угловое распределение образующихся частиц, а также их внутреннее состояние (энергия возбуждения, спин, четность, изотопический спин). Многие сведения о ядерных реакциях могут быть получены в результате применения законов сохранения, которые накладывают определенные ограничения на характер протекания ядерных реакций. Мы рассмотрим законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса, момента количества движения, четности, изотопического спина. [c.258]

В соответствии с законом сохранения энергии кинетическая энергия протона будет однозначно определяться энергией возбуждения образующегося ядра. Когда нейтрон захватывается ядром в основное состояние, протон уносит максимальную кинетическую энергию. Когда нейтрон садится на более высокие уровни ядра, кинетическая энергия протона меньше. Совершенно аналогично применение законов сохранения момента количества движения и четности позволяет по величине четности и спина основного со стояния ядра-мишени и по характеру углового распределения продуктов реакции определить четность и спин основного или первых возбужденных состояний образующегося ядра. [c.464]

Применение закона сохранения момента количества движения с учетом того, что векторы (г, /,...) являются квантовомеханическими величинами, приводит к определенным правилам отбора, с которыми мы уже встречались при рассмотрении а- и р-распадов и -излучения. [c.174]

Мы сравнили между собой все три закона в применении к одной и той же механической задаче — покажем теперь более глубокое принципиальное отличие закона III от законов I, II. Количество движения и кинетический момент — это понятия чисто механические, в отличие от них энергия, работа, мощность являются не только механическими, но и физическими понятиями мы можем, например, говорить о мощности электрического тока, о работе, идущей на нагревание тела, — в этом последнем случае, зная механический эквивалент теплоты ), мы можем от механических величин перейти к термическим. [c.218]

Применение закона количеств движения и закона моментов количеств движения. Эти законы установлены для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждое мгновение движения. В частности, оба закона будут приложимы для жидкости как идеальной, так и вязкой. В случае усгановив-щегося движения жидкости закон количеств движения и закон моментов допускают простую геометрическую интерпретацию, к установлению которой мы перейдем, ограничиваясь для простоты идеальной жидкостью и начав для большей наглядности с частного случая. [c.65]

Но применение волновой механики к явлениям, в к-рых структура нейтронов и протонов не остается неизменной и поэтому играет существенную роль, представляет большие трудности. Это относится в первую очередь и к испусканию -лучей. Б 1927 г. Эллис и Вустер показали, что в момент вылета из ядра / -лучи обладают самыми разнообразными скоростями. Т. к. при / -распаде ядро переходит ив некоторого вполне определенного начального состояния в некоторое вполне определенное конечное, то из этого вытекает как будтс) неприменимость закона сохранения энергии к Д-распаду. Ив того, что известно о моментах количества движения нейтрона, протона и электрона, вытекает, что к /5-распаду как будто неприменим и закон сохранения момента количества движения. Паули указал однако на то, что законы сохранения остаются в силе при допущении, что вместе с -частицами из ядер вылетают и т. и. н е й-т р и н о — гипотетич. незаряженные частицы. [c.522]

Большинство основных уравнений механики сплошной среды отражает основные законы физики (совместность, сохранение массы, баланс количества движения, момента количества движения и энергии и т. д.). Эти соотношения применимы к любому виду материала, но может оказаться удобным использовать эти соотношения в различных (быть может, и эквивалентных) формах при применении их, например, для жидкостей и твердых тел. Различие между типами сплошных сред математически выражается главным образом в так называемых определяющих уравнениях. Эти уравнения описывают специфические свойства (и де-ализированных) материалов с помощью некоторого соотношения между кинематическими переменными (деформация, скорость деформации и т. д.) и переменными [c.7]

Вернемся к рис. 111.21 и вновь рассмотрим вопрос о применении законов механики к системе переменного состава, но постоянного объема, имея теперь в виду не теорему об изменении количества движения, а теорему об изменении кинетического момента. Дословно повторяя рассуждения, которые привели нас к формулам (86) и (87), но рассматривая для системы I, и W не векторы / лрил количества движения, а векторы кинетического момента, подсчитанного от- Рис. III.23. носительно какого-либо полюса О (например, относительно начала координат), получаем вместо формул (86) и (87) соответственно формулы [c.115]

Отсюда не следует делать вывод, что уравнения проекций количеств движения (169) и уравнения моментов количеств движения (192), а также уравнение кинетической энергии (230), которое будет доказано в этой главе, не имеют всеобщего применения, а законны лишь в отдельных частных случаях. Они выведены математически вполне строго из дифференциальных уравнений движения и носят название семи всеобщих уравнений движения. В зависимости от условий задачи приходится решать, каким из этих уравнений удобнее воспользоваться. При этом полезно иметь в виду, что если проекции силы являются функциями времени, то часто бывает возможно проинтегрировать уравнения (169). Уравнение кинетической энергии дает интеграл в тех случаях, когда силы являются функциями расстояния. Этим часто определяется выбор того или другого уравнения для решения задачи. [c.359]

Применение закона сохранения момента количества движения-с учетом этих особенностей приводит к определенным правилам отбора, с которыми мы встречались при рассмотрении а- и 3-рас-пада и Y-и злучения. Наяример, процессы с излучением невозможны при переходах ядер между состояниями с нулевыми моментами, так как -у-квант уносит целочисленный момент (1фО). С другими случаями лр именения закона сохранения момента количества движения мы познакомимся при рассмотрении конкретных ядерных реакций. [c.271]

Для решения таких задач эффективным является применение интегралыных форм уравнений количества движения и момента количества движения. Методика их использования проиллюстрирована ка конкретных примерах в гл. 6, 7 н др. в данном параграфе приведены уравнения количества движения и момента количества движения в общей форме, удобной для практического применения. Закон количества движения сформулирован в гл. 3, где в общей форме получено соответствующее уравнение (3.8). Оно, однако, малоудобно для практического применения из-за необходимости вычислять объемный интеграл, требующий знания закона распределения скоростей в этом объеме. Более удобную форму уравнения количества движения можно получить, если перейти от описания потока по методу Лагранжа к описанию по методу Эйлера. [c.110]

Теорема сохранения. При втором применении закона сохранения количества движения и кинематической связи между количеством движения и завихренностью будем рассматривать средний шаг вихревой цепочки с вихрями равной знакопеременной интенсивности х как в вязкой, так и в невязкой жидкостях. Для облегчения задачи мы пренебрежем влиянием тела на развитие во времени следа вниз по потоку. Будем также полагать, что след в начальный момент времени t = О состоит из бесконечного ряда знакочередующихся вихрей интенсивностью X, расположенных в полосе по обе стороны от оси х, причем средний продольный шаг 12) равен й и поперечный шаг равен h. Эти же предположения приняты в теории устойчивости Кармана (п. 7), и поэтому настоящее более общее рассмотрение применимо также и там. [c.368]

В каждый момент распространения волны выбор между различными возможными положениями разрыва внутри этого пространственного интервала можно сделать на основании уравнений ударной волны, которые были выведены с помощью законов сохранения (баланса массы, количества движения и энергии), примененных к жидкости, пересекаемой разрывом. Естественная, но трудоемкая процедура, 1<оторая раньше представлялась единственно возможной,— это использовать выражение вроде [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...