Относительное и переносное движение. Кориолисово ускорение

Относительное и переносное движение. Кориолисово ускорение [c.47]

В разделе Кинематика ( 125) установлено, что в случае непоступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w равно геометрической сумме трех ускорений относительного Wr, переносного и кориолисова (поворотного) W , т. е. [c.75]

Эта составляющая абсолютного ускорения возникает за счет взаимного влияния друг на друга переносного и относительного движений, Кориолисово ускорение направ- [c.79]

Первый член этого выражения равен ускорению в относительном движении, второй — в переносном и третий равен кориолисову ускорению. Аналогично проекция полного ускорения на ось г равна [c.418]

Формула (91) выражает следующую теорему Кор иол и-са о сложении ускоре-н и и при сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, переносного и поворотного, или кориолисова. [c.161]

В случае, когда переносное движение при сложном движении точки не является поступательным (рис, 3.15), то абсолютное ускорение точки равно векторной сумме трех ускорений переносного, относительного и кориолисова [c.79]

В этом случае три вектора Vr, и взаимно перпендикулярны (рис. 392). Этот случай определения направления кориолисова ускорения возможен при относительном движении точки в плоскости, перпендикулярной к оси переносного вращения. [c.301]

В случае составного движения точки, если переносное движение является вращательным, абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме переносного, относительного и кориолисова или добавочного, ускорений этой точки, т. е. [c.214]

Сопоставляя формулы (35), (36) и (37), устанавливаем, что, в отличие от скорости, абсолютное ускорение не равно сумме ускорений в переносном и относительном движениях. Для того чтобы получить абсолютное ускорение, надо к переносному и относительному ускорениям добавить еще дополнительное или кориолисово ускорение [c.32]

Если рассматривается движение какой-либо точки относительно системы отсчета, движущейся произвольным образом, то движение этой системы отсчета можно принять за переносное. Тогда формулы (41) будут служить для определения переносных скоростей и ускорений, и вектор (о, входящий в эти формулы, будет играть роль переносной угловой скорости — именно он войдет в выражение (40) для подсчета кориолисова ускорения. [c.34]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

В первом случае, пользуясь уравнениями относительного движения, следует определить по правилам кинематики точки относительную скорость и относительное ускорение точки. Независимо от этого, исходя из уравнений переносного движения, следует найти переносную скорость и переносное ускорение точки. Далее, зная угловую скорость переносного движения и относительную скорость точки, можно вычислить кориолисово ускорение по величине и направлению. [c.326]

В случае относительного покоя материальной точки по отношению к подвижной среде, совершающей переносное движение, относительное ускорение а ,., ускорение Кориолиса и кориолисова сила инерции равны нулю. [c.125]

В результате получаем следующую теорему о сложении ускорений или теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки при сложном движении равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений [c.164]

Такое разложение плоского движения очень удобно и, несмотря на то что оно является чисто искусственным, его широко применяют при решении различных конкретных задач. В частности, преимущества разложения плоского движения на переносное поступательное и относительное вращательное заключаются в том, что при таком разложении кориолисово ускорение всякой точки фигуры равно нулю, [c.216]

Если переносное движение является вращательным, то абсолютное ускорение точки равно векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений. [c.33]

Причинами появления кориолисова ускорения являются изменения вектора относительной скорости, вызванные переносным движением, и изменение вектора переносной скорости, вызванное относительным движением точки. [c.60]

Решение задачи этим способом существенно связано со специальным выбором переносного движения. Переносны.м движением являлось поступательное движение вместе с полюсом. Поэтому нам не пришлось определять кориолисово ускорение — оно в этом случае равно нулю. Реши.м эту задачу иначе. Пусть переносным движением будет вращательное движение кривошипа ОА вокруг оси О. В этом случае нельзя пользоваться равенством (II. 184), а следует применить теорему Кориолиса. Поэтому найдем переносное, относительное и кориолисово ускорение точки N (рис. 94). Переносное ускорение точки N направлено в.доль прямой NA к точке Л и по модулю равно = 3 со г. Чтобы найти относительное ускорение точки N, воспользуемся тем, что абсолютная скорость точки М касания колес I к I[ равна нулю. Поэтому переносная и относительная скорости этой точки равны по модулю и направлены в противоположные стороны (рис. 94) модули их равны [c.197]

Мы получили теорему Кориолиса о сложении ускорений ускорение абсолютного движения точки есть геометрическая сумма трех ускорений — переносного, относительного и кориолисова, т. е. [c.214]

Известно, что при сложном движении материальной точки, кроме переносного и относительного ускорений, возникает еще и кориолисово ускорение. [c.13]

Итак, при сложном движении точки М, кроме центростремительного ускорения Н7ц, появляется еш е дополнительное ускорение которое носит название поворотного или кориолисова ускорения. Величина этого ускорения равна удвоенному произведению относительной скорости и,, точки М и угловой скорости (Ое переносного вра- [c.19]

Сложное движение материальной точки М с относительной скоростью Vy2 и переносной угловой скоростью Qe приводит к возникновению кориолисова ускорения 1Ук> направленного снизу вверх, когда точка М находится в IV и I четвертях плоскости ху и сверху вниз во II [c.22]

В табл. 5 приведены векторные уравнения, при помощи которых строятся планы скоростей и ускорений для различных типов двухповодковых групп с поступательными парами. Уравнения составлены на основании разложения движений на переносные и относительные. Так как переносное движение часто получается в виде вращательного, в большинстве уравнений фигурирует кориолисово ускорение. При наличии построенного плана скоростей величины кориолисовых а и нормальных а" ускорений подсчитываются или определяются построениями, их направления известны тангенциальные ускорения известны только своими линиями действия, совпадающими с линиями действия соответствующих скоростей. [c.489]

В том случае, когда кромка лопасти не лежит в меридиональной плоскости и расположена к ней под углом, определение градиента давления вдоль такой кромки проводится на основании теоремы о сложении ускорений. Общий градиент давлений вдоль нормали к линиям тока в меридиональной плоскости является функцией ускорения относительного движения и ускорения переносного движения, направленных по нормали к стенкам канала. Кориолисово ускорение направлено под углом 90° к меридиональной плоскости. В этом случае составляющая перепада давлений, обусловленная кориолисовым ускорением, равна нулю. [c.39]

Вычисление относительного, переносного и кориолисова ускорений. Вопрос о вычислении относительного и переносного ускорений точки был уже рассмотрен при доказательстве теоремы определяются эти величины по известным нам формулам кинематики. В самом деле, так как при вычисле1ши движение подвижных осей учитывать не надо, то Wo h вычисляется обычными методами кинематики точки ( 64, 67). При вычислении же не надо [c.221]

Вычисление относительно го, переносного и кориолисова ускорений. Относительное ускорение, поскольку при его нахождении движение подвижных осей во внимание не принимается, вычисляется обычными методами кинематики точки ( 40, 43). Переносное ускорение вычисляется, как ускорение точки, неизменносвязанной с подвижными осями, [c.163]

Кориолисово ускорение обращается в нуль, если относительная скорость точки и угловая скорость переносного движения становятся паралле.аьными. [c.140]

Пример 16.4. Рассмотрим относительный покой материальной мчки М на поверхности Земли (рпс. 16.8). Выберем начало подвижной системы координат в центре Земли О и направим ось О г на северный полюс, а ось О у направим в точку пересечения меридиана с экватором. Угол й называется геоцентрической гииротой. Пусть плотность Земли одинакова на каждом шаровом слое. Тогда сила притяжения I = та направлена к центру Земли. В переносном движении точка М движется по окружности радиуса Л/=Ясо5 9, где R — радиус Земли, с постоянной угловой скоростью О. Переносное ускорение направлено к точке А и равно по модулю AMQ . Переносная кориолисова сила (— равна по модулю mRQ os Уравнение относительно покоя (16.25) запишем как [c.303]

Так как это —скорость и ускорение движения относительно неподвижной системы отсч( та, то это и есть искомые абсолютные скорость и ускорение. Следовательно, в случае, когда относительная Kopo i b равна нулю, абсолютная скорость равна переносной и абсолютное ускорение равно переносному. Первое совершенно очевидно второе становится понятным, если принять во внимание, что относительное ускорение равно нулю, а кориолисово ускорение, обусловленное движением точки во вращающейся системе отсчета, в нашем случае также равно нулю (так как точка не движется во вращающейся системе отсчета). [c.346]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Для нахождения окружного ускорения разложим абсолютное движение элемента жидкости в полярных координатах на относительное движение вдоль полярного радиуса г со скоростью y—drldt и переносное вращение вместе с радиусом вокруг оси лопастного колеса с угловой скоростью о)ж=Си/г. Имея относительную скорость Сг и переносную Ож, получим кориолисово ускорение 2ютСг- Учитывая, что радиус-вектор в данном случае вращается также и с тан- [c.12]

Так как относительное движение является криволинейным (по пр9филю кулачка), а переносное — вращательным, то ускорение Сллд складывается из трех ускорений кориолисова, нормального и касательного [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...