Относительное ускорение точки

Восточная, северная и вертикальная проекции скорости точки М относительно Земли соответственно равны ve, Vn и Vh. Определить проекции относительного ускорения точки на координатные оси X, у, 2 (ось X направлена на восток, ось у — на север, ось 2 — по вертикали), если высота ее над поверхностью Земли в данный момент равна й, а широта места ф (/ и — радиус и угловая скорость Земли). [c.174]

Найдем зависимость между относительным ускорением точки и действующими на нее силами. Для абсолютного движения [c.224]

Относительное ускорение точки М представляет собой центростремительное ускорение, направленное к центру вращения (рис. 398, г), а его модуль [c.307]

При неравномерном криволинейном относительном движении относительное ускорение точки Wr состоит из касательного и нормального ускорений [c.310]

Заданы переносное и относительное ускорения точки, т. е. векторы и w , или эти ускорения можно непосредственно найти из условий задач, характеризующих относительное и переносное движения. [c.208]

Для определения относительного ускорения точки следует мысленно отвлечься от переносного движения и вычислить относительное ускорение по правилам кинематики точки. Для определения переносного ускорения следует мысленно остановить относительное движение точки и вычислить переносное ускорение по правилам кинематики точки [c.324]

Известно абсолютное и переносное движения точки. Необходимо определить относительное ускорение точки. [c.326]

В первом случае, пользуясь уравнениями относительного движения, следует определить по правилам кинематики точки относительную скорость и относительное ускорение точки. Независимо от этого, исходя из уравнений переносного движения, следует найти переносную скорость и переносное ускорение точки. Далее, зная угловую скорость переносного движения и относительную скорость точки, можно вычислить кориолисово ускорение по величине и направлению. [c.326]

Это ускорение направлено от точки С по перпендикуляру к оси 2, т. е. параллельно оси у (рис. в). Относительное ускорение точки С есть ускорение при вращении вокруг оси у с угловой скоростью Его величина [c.489]

Проекции относительной скорости точки нами ум<е определены. Продифференцировав эти равенства по времени, найдем проекции относительного ускорения точки [c.195]

Пусть абсолютное ускорение точки тождественно равно нулю, ускорение полюса и угловое ускорение движущейся системы координат отсутствуют. Написать уравнение, которому подчиняется относительное ускорение точки. Каким общим методом можно исследовать решения этого дифференциального уравнения [c.152]

Относительной скоростью и относительным ускорением точки называют соответственно скорость и ускорение в этом относительном Движении. [c.128]

Очевидно, что лока,пы ую производную от относительной скорости точка следует назвать относительным ускорением точки. [c.184]

Аналогичным образом решается задача определения составляющих относительных ускорений точек С и угловых ускорении звеньев 7 и 2. Для звеньев 1 и 2 (рис. 16.6) получим [c.193]

По стороне треугольника, вращающегося вокруг стороны АВ с угловой скоростью J, движется точка М с относительной скоростью Vf. =. Определить модуль относительного ускорения точки М в момент времени t = 2с. (12) [c.179]

По диаметру диска, вращающегося вокруг оси Oz, движется точка М с относительной скоростью . Определить модуль относительного ускорения точки М в момент времени f = 1 с. (12) [c.179]

Решение задачи этим способом существенно связано со специальным выбором переносного движения. Переносны.м движением являлось поступательное движение вместе с полюсом. Поэтому нам не пришлось определять кориолисово ускорение — оно в этом случае равно нулю. Реши.м эту задачу иначе. Пусть переносным движением будет вращательное движение кривошипа ОА вокруг оси О. В этом случае нельзя пользоваться равенством (II. 184), а следует применить теорему Кориолиса. Поэтому найдем переносное, относительное и кориолисово ускорение точки N (рис. 94). Переносное ускорение точки N направлено в.доль прямой NA к точке Л и по модулю равно = 3 со г. Чтобы найти относительное ускорение точки N, воспользуемся тем, что абсолютная скорость точки М касания колес I к I[ равна нулю. Поэтому переносная и относительная скорости этой точки равны по модулю и направлены в противоположные стороны (рис. 94) модули их равны [c.197]

Существование инерциальных систем отсчета приводит к сложному вопросу, остающемуся без ответа какое влияние оказывает вся прочая материя во Вселенной на опыт, производимый в лаборатории на Земле Предположим, например, что в какой-то момент всей материи во Вселенной, за исключением той ее части, которая находится в непосредственной близости к нашей Земле, сообщено большое ускорение а. Частица, находящаяся на Земле под действием сил, сумма которых равна нулю, не имела ускорения относительно неподвижных звезд. Когда эти звезды станут двигаться с ускорением, то будет ли эта частица, вначале не находившаяся под действием сил, продолжать двигаться без ускорения относительно далеких звезд, ранее не имевших ускорения, или же изменится характер ее движения относительно своего непосредственного окружения Существует ли различие между ускоренным движением частицы с ускорением -j-a и ускоренным движением звезд с ускорением —а Если играет роль только относительное ускорение, то ответом на последний вопрос будет нет если же абсолютное ускорение, то ответ будет да. Это принципиальный вопрос, остающийся без ответа, но его нелегко подвергнуть экспериментальному исследованию, [c.81]

Направления этих ускорений показаны на рисунке. Как видно, в любой точке М обода поворотное ускорение равно по величине относительному ускорению точки и противоположно ему по на- [c.312]

Относительной скоростью п, и относительным ускорением точки М называются ее скорость и ускорение в относительном движении, т. е. в ее движении по отношению к подвижной системе отсчета. Относительной траекторией точки М называется ее траектория в относительном движении. Понятно, что относительная траектория точки перемещается вместе с подвижной системой отсчета. [c.310]

Дифференцируя равенство (1) и равенство (2) по времени /, получим соответственно переносное и относительное ускорения точки М [c.313]

Имея в виду, что движение кулисы есть движение поступательное, мы можем воспользоваться теоремой сложения ускорений в том виде, как она выведена в 68. Переносное ускорение точки М, равное поступательному ускорению кулисы, направлено горизонтально, а относительное ускорение точки М, равное ускорению ползуна в прорези кулисы, направлено вдоль кулисы. Строим параллелограмм ускорений (рис. 195), из которого находим искомое ускорение кулисы [c.317]

Ускорение ш,., как это видно из равенства (2), вычисляется так, как если бы относительные координаты х, у, г изменялись с течением времени, а векторы Го, , /, к оставались неизменными, т. е. подвижная система отсчета Охуг как бы покоилась, а точка М двигалась. Поэтому ускорение ш, представляет собой относительное ускорение точки М. Так как ускорение (и скорость) относительного движения вычисляется в предположении, что подвижная система отсчета находится в покое, то для определения относительного ускорения (и скорости) можно пользоваться всеми правилами, изложенными ранее в кинематике точки. [c.406]

Этот результат, полученный нами для прямолинейного переносного движения, справедлив также при всяком поступательном переносном движении, поскольку, так же как при прямолинейном, все точки движущейся системы отсчета имеют по отношению к неподвижной одни и те же скорости и ускорения. Поэтому к относительной скорости рассматриваемой точки, независимо от ее положения в движущейся системе отсчета, прибавляется одна и та же скорость переносного движения и к относительному ускорению точки прибавляется одно и то же ускорение, именно ускорение переносного движения. [c.344]

Если бы тело двигалось вдоль штанги не равномерно, а с ускорением f ( относительное ускорение), то все наши выводы, касающиеся ускорения jk, остались бы в силе, так как мы рассматривали только малые элементы времени Д/, за которые скорость можно считать [c.350]

Основные свойства плана ускорений (рис. 2.3, а, в) 1) векторы абсолютных ускорений точек механизма всегда направлены от полюса q-, 2) векторы полных относительных ускорений точек одного звена соединяют концы векторов абсолютных ускорений этих точек (например, аьа = аЬ а а = с) 3) прямые линии, соединяющие концы векторов абсолютных ускорений точек одного звена на плане ускорений, образуют фигуру, подобную фигуре звена на схеме механизма, но повернутую на угол 180°— в направлении углового ускорения звена. Угол i измеряется между вектором полного ускорения точки звена и нормальной составляющей этого ускорения. Третье свойство называется теоремой подобия для ускорений. [c.33]

Для нахождения ускорения точки О пользуются теоремой подобия для ускорений. Положение точки д на прямой ef g, подобной звену ЕЕ О, определяется из равенства (3.34). Вектор я изображает ускорение точки С звена 5 аа = 1 лд. Отрезки п е и Пзд изображают нормальную и тангенциальную составляющие ся и а аЕ относительного ускорения точки С относительно точки Е. [c.92]

Так как все точки обода колеса // имеют подмодулю одинаковые относительные скорости, то модуль относительного ускорения точки N определяется так [c.197]

Для определения относительного ускорения точки М следует мысленно остановить вращение подвижной системы отсчета и подсчитать ускорение точки в ее относительном движении, пользуясь формулами главы XIII. Если относительное движение точки М задано коор-инатным способом, то и ш,. вычисляются по формулам 59. Если же нам известна траектория криволинейного относительного движения точки М,то1Ю будет определяться как векторная сумма касательной и нормальной составляющих и w/ , которые вычисляются по формулам 60, т. е. [c.409]

Относительное ускорение точки есть ускорение точки в пространстве подвижной системы координат O x y z, следовательно, Beit-тор его дается формулой, аналогичной (7.18) [c.214]

В полученном выражении dvjdt Va — абсолютное ускорение точки М, d o/dt = w, — переносное ускорение точки М, + у + zk = W, — относительное ускорение точки М, Таким образом, [c.81]

Относительное движение прямолинейно, поэтому относительное ускорение точки М Wr — х — —2 м/с . Поскольку Wr < О, относительное движение ползуна яв.тяется замедленным и вектор w, направлен в сторону уменьшения координаты х. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...