Ускорение Кориолиса абсолютное

Направ.1 ение кориолисова ускорения находим по правилу векторного произведения или по правилу Н. Е. Жуковского. Для этого спроектируем вектор относительной скорости на плоскость j j , перпендик) -лярную к вектору угловой переносной скорости, и повернем эту проекцию в плоскости ху на 90° в сторону вращения Это и будет направление ускорения Кориолиса. Следовательно, кориолисово ускорение направлено по перпендикуляру, восставленному из точки М к оси вращения, и совпадает по направлению с переносным и относительным ускорениями. Итак, абсолютнее ускорение равно по величине арифметической сумме переносного относительного и кориолисова ускорений [c.329]

Ускорение Кориолиса, сохраняя свою величину, будет направлено по тому же перпендикуляру, восставленному из точки М к оси вращения, но в противоположную сторону, так как о),, направлено в противоположную сторону. Следовательно, абсолютное ускорение равно по величине [c.329]

Для определения направления кориолисова ускорения пользуемся правилом Жуковского. Относительная скорость ф,. уже лежит в плоскости, перпендикулярной к вектору угловой переносной скорости. Поэтому для нахождения направления ускорения Кориолиса достаточно повернуть ф,. в плоскости рисунка на в сторону вращения о-Откладываем вектор кориолисова ускорения (на рис. б) по радиусу от центра. Находим для каждого момента времени абсолютную скорость и абсолютное ускорение порщня по величине, а также направления этих векторов при 0 = 0 [c.334]

В результате получаем следующую теорему о сложении ускорений или теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки при сложном движении равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений [c.164]

Эта формула выражает теорему Кориолиса абсолютное ускорение тонки равно сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений. [c.35]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. Доказательство теоремы Кориолиса дано в 31. [c.196]

Итак, если переносное движение непоступательное, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех составляющих относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса [c.201]

Таким образом, абсолютное ускорение в это мгновение состоит из ускорения Кориолиса а = ас = 2Ал . [c.206]

Чтобы определить абсолютное ускорение точки М, надо сложить его составляющие. Сложив ускорение Кориолиса с противоположным ему по направлению нормальным относительным ускорением, найдем, что результирующий вектор этих двух ускорений равен и направлен в сторону ускорения Кориолиса [c.208]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. [c.85]

Полученная формула является теоремой сложения ускорений или теоремой Кориолиса абсолютное ускорение равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений и вектора, называемого кориолисовым ускорением. [c.33]

Применяем теорему о сложении ускорений для каждой точки при этом учтем, что ускорение Кориолиса для каждой точки тела равно пулю, так как переносное движение является поступательным. Поскольку в каждом поступательном движении твердого тела ускорения всех точек в каждый момент времени тоже равны между собой, то очевидно, что и ускорения всех точек тела в его абсолютном движении равны между собой и это общее ускорение можно считать ускорение., всего тела в данный момент времени. Обозначая t7i, na относительное, переносное и абсолютное ускорения, имеем [c.191]

Воспользуемся теперь кинематической теоремой Кориолиса о сложении ускорений для точки и представим вектор абсолютного ускорения точки в виде геометрической суммы векторов относительного н переносного ускорений и ускорения Кориолиса [c.231]

Следует отметить, что при различном разложении одного и того же абсолютною движения точки на переносное и относительное получим разные ускорения Кориолиса. [c.192]

Проекция абсолютного ускорения на направление ОА равна алгебраической сумме ускорений переносного н относительного движений. Проекция абсолютного ускорения на направление ММ, перпендикулярное к ОА, равна проекции на это направление дополнительного ускорения, которое не зависит от положения точки М на стержне. Его нельзя отнести к ускорениям переносного и относительного движений. Мы далее называем его ускорением Кориолиса. [c.143]

Теорема Кориолиса. Абсолютное ускорение точки равно векторной сумме переносного ускорения, относительного ускорения и дополнительного, или кориолисового, ускорения. [c.143]

Теорема Кориолиса. — Если движение точки М одновременно отнесено к неподвижной и к подвижной системам осей, то между ускорениями в абсолютном и относительном движениях имеет место соотношение, аналогичное тому, которое связывает абсолютную и относительную скорости движущейся точки, но менее простое. Это соотношение выражается основной теоремой, которую мы сейчас установим и которая известна под названием теоремы Кориолиса. [c.91]

С другой стороны, абсолютное ускорение по теореме Кориолиса равно сумме ускорений относительного, переносного и поворотного, или ускорения Кориолиса [формула (12.8) на стр. 120] [c.233]

Сложение ускорений. Абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений переносного, относительного и поворотного (или ускорения Кориолиса) [c.384]

В общем случае при сложном движении по теореме Кориолиса (абсолютное) ускорение точки С выражается суммой [c.229]

Эта формула показывает, что в том случае, когда переносное движение не является поступательным, абсолютное ускорение точки складывается из трех ускорений переносного относительного и> и ускорения, равного oXf r-которое называется ускорением Кориолиса ). Обозначая ускорение Кориолиса через имеем, следовательно [c.355]

Теорема Кориолиса. Абсолютное ускорение материальной точки равно геометрической сумме ускорений относительного, переносного и добавочного [c.90]

Аналитическое доказательство теоремы Кориолиса. Материальная точка движется по траектории, отнесенной к осям 0 Ъ( которые в свою очередь движутся относительно осей Охуг. Составим проекцию на ось Ох полного ускорения в абсолютном движении. Для этого берем формулу, выражающую координату х через S, ij, С [c.143]

В большинстве практических задач относительное ускорение и ускорение Кориолиса центра масс движущихся объектов малы по сравнению с абсолютным ускорением. В этих случаях целесообразно уравнение центра масс тела переменной массы писать так же, как и уравнение движения точки переменной массы. [c.98]

Выражение абсолютного ускорения при произвольном переносном движении изменяется. В этом случае полное ускорение точки Р складывается уже из трех составляющих — переносного, относительного и поворотного, или добавочного, называемого также ускорением Кориолиса. Обозначим последнее через а] . В таком случае получим [c.294]

Траектория выбрасывания груза из ковша. При вращении ковша с грузом на верхнем барабане на частицу груза, перемещающуюся в ковше, действуют соответствующие силы ее тяжести, центробежной силы и дополнительной силы инерции, вызванные ускорением Кориолиса и относительным ускорением скольжения частицы по кромке ковша. Решение уравнения движения частицы груза позволяет определить ее путь и скорость скольжения и,,. Абсолютная скорость частицы груза определится в виде геометрической суммы окружной скорости V = сог и скорости скольжения (рис. 242, а). Выброшенная из ковша частица будет двигаться по [c.340]

Формула (9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений — переносного, отиосительиого и Кориолиса. [c.199]

Нормальное ускорение в оть10сительном движении равно нулю, так как точка А лежит на оси относительного вращения. Ускорение Кориолиса равно нулю, так как относительная скорость точки А равна нулю. Итак, абсолютное ускорение точки равно (рис. в) [c.497]

Величина ускорения Кориолиса. Теорема параллелограмма ускорений пригодна только в частном случае, если подвижная система отсчета движется поступательно. Если же переносное движение не поступательное, то у абсолютного ускорения появляется еще одна составляющая, называемая ускорением Кориолиса, или поворотным ускорениемВыведем формулы, позволяющие определить абсолютное ускорение при всяком составном движении точки. [c.198]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Ускорение Кориолиса является результатом взаимного влияния двух движений — переносного и относительного. Часть его ((Og х о,) получается вследствие изменения переносной скорости точки из-за относительного движения. Другая его часть, тоже ( X Vr), есть результат изменения относителыюй скорости вследствие переносного движения. Это следует из анализа формул при выводе абсолютного ускорения. [c.191]

Формула (84) выражает следующую теорему Кориолиса ) абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, характеризующего изменение относительной скорости точки в относительном движении, переносного, характеризующего изменение переносной скорости точки в переносном движении, и кориолисова, характеризуюи его изменение относительной скорости точки в переносном движении и переносной скорости точки в относительном движении. [c.221]