Крокко схема

Конечно, если нестационарное решение не представляет интереса, то при вышеуказанном подходе появляется дополнительная гибкость, связанная с отсутствием необходимости моделировать реальные физические нестационарные процессы. При таком подходе, нанример, можно использовать схемы первого и меньшего порядка точности по времени. Крокко [1965] предложил схему, в которой конечно-разностные уравнения фактически [c.337]

Схема Крокко [1965] для аппроксимации конвективных членов уже была изложена в разд. 3.1.12. Для полного модельного уравнения (5.1) эту трехслойную схему можно записать в виде [c.388]

Разработать схему для расчета одномерного распространения ударной волны, основанную на схеме Крокко для вязкого газа и введении явной искусственной вязкости. [c.536]

Как было отмечено ранее, любая из схем расчета течений несжимаемой жидкости, описанных в разд. 3.1 и 3.7, пригодна и для исследования течений сжимаемой жидкости. Если в схеме имеется некоторая искусственная вязкость, зависящая от времени, то схему можно применять и для расчета течений сжимаемого газа при условии, что ударные волны слабы и/или что имеется достаточная физическая вязкость (малые числа Рейнольдса). Особо отметим здесь двухшаговую схему Браиловской (разд. 3.1.15) и схему Крокко (разд. 3.1.12), которые будут обсуждаться в следующем разделе, посвященном аппроксимации вязких членов. [c.382]

Фиг. 10.41. Схемы, используемые при исследовании продольных колебаний (Крокко).

Рис. 13. Схема охлаждения двигателя, созданного Крокко в Италии

Как и в теории Крокко — Лиза, Корстом [301 использована концепция взаимодействия между диссипативным вязким течением и прилежащим к нему невозмущенным потоком. Предложенная им схема двумерного течения представлена на фиг. 31. [c.47]

Эту схему Рихтмайер [1957] сначала приписывал Лелевье, впервые применившему ее для исследования течения невязкой сжимаемой жидкости при условии симметрии слоя. Робертс и Вейс [1966], Курцрок [1966] и Крокко [1965], по-видимому следуя Рихтмайеру, тоже связывали ее с именем Лелевье. В более поздней работе того же Рихтмайера (Рихтмайер [1963]) эта схема была названа схемой с разностями против потока [c.101]

Схемы Адамса — Бэшфорта и Крокко [c.115]

Крокко [1965] предложил схему для расчета квазиодномер-ного течения сжимаемой жидкости, которая будет аппроксимирующей только при достижении стационарного состояния. Эта схема имеет следующий вид [c.116]

Крокко исследовал весовой множитель ) Г и в случае течения невязкой жидкости установил, что для устойчивости наименьшим значением Г должно быть Г = 7з, а это в точности соответствует схеме первого порядка Адамса — Бэшфорта (уравнение (3.219)). Алгебраические выкладки при применении метода фон Неймана для анализа устойчивости схемы оказались слишком громоздкими, поэтому Крокко представил численные результаты исследования устойчивости графически, показывая при каких комбинациях Г, Re , С и Д/ имеет место устойчивость в расчетах для больших значений времени. В действительности расчеты течений были выполнены при Г = 1. Применение метода Хёрта для исследования устойчивости (см. задачу 3.12) дает в нестационарном случае значение ае — u A.t V—V2), что также приводит к условию устойчивости Г /2- [c.116]

Схемы Адамса — Бэшфорта и Крокко (так же, как схема чехарда со средней точкой и схема чехарда Дюфорта — Франкела) имеют второй порядок точности для конвективных [c.116]

Для исследования устойчивости схемы Крокко при отсутствии вязкости применить метод Хёрта и показать, что ае = ы Д/(Г— /з). [c.532]

При помощи своей схемы Крокко рассчитывал течение сжимаемого газа с ударными волнами по квазиодномерным уравнениям с постоянными коэффициентами переноса. Градиент давления аппроксимировался так же, как конвективные члены в схеме (5.109). Условия устойчивости были представлены в графическом виде (Крокко [1965]). Викториа и Стейгер [1970] рассчитали по этой схеме двумерные плоские и осесимметричные течения со слабыми ударными волнами, а также учли эффекты осесимметричности при исследовании устойчивости. Как и в схеме Чена — Аллена, переменные коэффициенты переноса в (5.107) приводят к неявности рассмотренной схемы. [c.388]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.115 , c.116 , c.382 , c.388 , c.522 , c.526 , c.532 , c.536 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.115 , c.117 , c.382 , c.388 , c.522 , c.526 , c.532 , c.536 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.115 , c.117 , c.382 , c.388 , c.522 , c.526 , c.532 , c.536 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...