Давление в критической точке

При нагревании твердого кристаллического тела в условиях постоянного давления в зависимости от его величины происходит переход в жидкое или в газообразное состояние. Если давление перехода меньше давления в тройной точке или много больше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить прямо в газообразное, минуя жидкое состояние. Если давление больше давления в тройной точке и меньше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить сначала в жидкое, а затем при дальнейшем нагревании из жидкого состояния в газообразное. [c.132]

Давление внутри каверны постоянно и связано с давлением в критической точке следующим образом [c.448]

При нагревании твердого кристаллического тела в условиях постоянного давления в зависимости от его величины происходит переход в жидкое или в газообразное состояние, а при сравнительно больших давлениях — в плазменное состояние. Если давление перехода меньше давления в тройной точке или значительно выше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить в газообразное, а при достаточно больших давлениях — в плазменное состояние, минуя жидкое состояние. Если давление больше давления в тройной точке и меньше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить сначала в жидкое, а затем (при дальнейшем нагреве) из жидкого состояния в газообразное. [c.214]

Следует отметить, что при не очень больших давлениях (для воды — меньших одной трети давления в критической точке) все изобары в области жидкости проходят весьма близко одна к другой и к левой пограничной кривой, вследствие чего площадь 2 —3—4—2 чрезвычайно мала и на диаграмме, построенной в обычном масштабе, практически неразличима. [c.543]

Если давление перехода меньше давления в тройной точке или много больше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить прямо в газообразное, минуя жидкое состояние. Если давление больше давления в тройной точке и меньше давления в критической точке, то вещество из кристаллического состояния будет переходить сначала в жидкое, а затем при дальнейшем нагревании из жидкого в газообразное состояние. [c.127]

Pkv — давление в критической точке [c.6]

Производительность МНС обычно обусловлена средним потребным расходом для системы нагружения. Кратковременное повышение расхода могут обеспечить гидроаккумуляторы (например, для дополнительного увеличения скорости нагружения в окрестности точки максимума скорости при синусоидальной программе изменения нагрузки). Размеры аккумуляторов и давление зарядки определяют из расчета дефицита расхода для типичного цикла нагружения (с учетом требуемого давления в критических точках цикла). [c.64]

Поскольку плотности пара при невысоких давлениях (существенно меньших давления в критической точке) намного меньше плотности жидкости, то при увеличении давления на жидкость давление пара возрастет незначительно (например, для воды при атмосферном давлении удельный объем воды у =0,001 м /кг, удельный объем пара у = 1,7 м /кг и, следовательно, Лр" 0,0006 Др )- Иная картина наблюдается для фазового равновесия [c.148]

Не смешивать с давлением в критической точке на кривой насыщения. [c.280]

Давление в критической точке контакта [c.106]

При обтекании осесимметричных затупленных тел сверхзвуковым потоком на нулевом угле атаки критическая линия тока пересекает отошедшую ударную волну по нормали и энтропия имеет максимум на этой линии. При изучении обтекания затупленных тел на углах атаки много внимания уделялось вопросу о том, пересекает ли критическая линия тока отошедшую ударную волну также по нормали и, следовательно, будет ли энтропия максимальной на этой критической линии (иными словами, совпадает ли при ненулевом угле атаки давление в критической точке с полным давлением за прямым скачком или отличается от него). Заметим, что в ряде теоретических работ, посвященных исследованию обтекания тел под углом атаки, предположение об экстремальности энтропии является весьма существенным (см., например, [1, 2]). Используя результаты работ [3, 4] для некоторых тел можно приближенно оценить разность между давлением в критической точке Ртах И давлением рд за прямым скачком. По этим оценкам при небольших углах атаки а разность Артах = Ртах Ро составляет менее 0.5 % от рд, что находится на границе точности обычных методов эксперимента. Экспериментальное выяснение этого факта представляет довольно большие трудности и этим, по-видимому, объясняется то, что до сих пор нет экспериментального подтверждения или опровержения предположения об экстремуме энтропии на критической линии тока. [c.500]

Целью данной работы было выяснение этого вопроса. Принципиально задача решается весьма просто. Необходимо измерить давление в критической точке какого-либо тела при а 7 0 и полное давле- [c.500]

Методика проведения эксперимента была следующая. Сначала измерялась разность (Артах)ск=90° между давлением в критической точке крыла и насадком при угле атаки а = 90°. Затем измерялась разность (Артах)(а 90° при а ф 90°. Как указывалось выше, эксперименты проводились как при а < 90°, так и при а > 90°. Исходя из этих данных, была получена зависимость [c.503]

Из этой формулы следует, что искомая разница является полусуммой показаний манометра в двух положениях. Существенным преимуществом рассмотренного способа дифференциальных измерений на поворотной державке является то, что при этом исключается влияние неравномерности поля скоростей и влажности воздуха. Кроме того, сравнивается давление в критических точках двух совершенно одинаковых крыльев, но установленных соответственно при а = 90° и (Г ф 90°. [c.505]

Полученные результаты приведены на рис. 4, где построена зависимость Ртах —Ро = /( 90° — <а ). Видно, что при а = 90° эта разность равна нулю. При а ф 90° давление в критической точке превышает давление рд за прямым скачком. При угле 90° — а = 25 4-30° разница [c.505]

Факт превышения давления рд давлением в критической точке крыла при угле атаки а ф 90° свидетельствует о том, что критическая линия тока пересекает ударную волну не по нормали. Таким образом, экспериментально установлено, что энтропия на критической линии тока не экстремальна. Линия тока с максимальной энтропией тах не попадает на поверхность тела, а проходит мимо. Различие в характере обтекания крыла в отношении взаимного расположения критической линии тока и линии тока с максимальной энтропией тах показано на рис. 3 (соответственно сплошной и штриховой линией). [c.506]

Давление в критической точке является максимальным давлением, которое имеет место яа поверхности препятствия. Как мы видели в предыдущем параграфе, при малых числах Рейнольдса, соответствующих относительно большому влиянию вязкости, максимальное давление на сфере зависит от вязкости [формула (9-10)]. Давление в критической точке трубки полного напора также зависит от вязкости, если число Рейнольдса очень мало. [c.194]

Здесь Pq — полное давление в критической точке, в — центральный угол сферического притупления, со — число Крокко набегающего потока. В том случае, когда наконечник представляет собой произвольное затупление, также можно воспользоваться этой зависимостью, полагая, что 9 является углом между внешней нормалью к поверхности наконечника и обратным направлением к вектору набегающего потока. Если необходимо определить начальные условия на остром конусе, то решаются обобщенные уравнения Блазиуса [1, 2] [c.113]

ДАВЛЕНИЕ В КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКЕ ОБТЕКАЕМОГО ТЕЛА 363 [c.363]

Наиболее распространенным прибором, определяющим скорость потока, является трубка Пито при помощи этой трубки измеряется и скорость движения тела относительно воздуха, например скорость самолета. В этом приборе используется связь между давлением в критической точке обтекаемого тела и скоростью потока. [c.363]

Заметим, что давление в критической точке так же связано со скоростью потока вдали от тела, как и скорость и давление в сжатой жидкости, вытекающей из сосуда (см. (105.1)). Только картина потока в одном из этих случаев зеркально отображает другой. [c.364]

Давление в критической точке тела, находящегося в потоке, которое в технике часто называют давлением полного напора , можно измерить манометром. Обычно достаточно длинной трубкой соединяют отверстие, сделанное вблизи критической точки, которую правильнее было бы называть критической областью, с манометром. Давление в критической точке тела, находящегося в потоке, дает нам константу Бернулли для этого потока, называемую полным напором . Зная полный напор, можно определить скорость потока в любой точке, если известно статическое давление ро в потоке и плотность жидкости рц. [c.364]

Для определения скорости сжимаемого газа (например, воздуха) при значительной скорости ) необходимо уже учитывать изменение плотности и рассчитывать связь между давлением и скоростью в трубке тока так же, как это было сделано в 105. Формулами (105.5) и (105.7) можно пользоваться для вычисления скорости по давлению, если вместо поставить — давление в критической точке. Но при очень большой скорости потока, близкой к скорости звука в газе, и эти соотношения неверны, так как при этих значениях скорости потока возникает новое явление — скачок скорости и давления перед телом, о котором будет сказано ниже, в 120. [c.366]

Обозначая давление в критической точке через / ,, получаем для этой точки [c.126]

Поверхности тока ф = onst или zr = —С представляют собой поверхности вращения, показанные на рис. 154. Приняв поверхность, проходящую через окружность радиуса Гц, за стенку канала, мы получим криволинейный диффузор с законом изменения скоростей (7-122). Давления могут быть определены по уравнению Бернулли, если известно, например, давление в критической точке. [c.306]

Замер дозвуковых скоростей может промзводиться трубкой Пито-Прандтля, причём давление в критической точке (в точке разветвления струй) определяется из уравнения [c.397]

Формула (3.175) дает зависимость критической плотности теплового потока от давления р. В области q < 0,33увеличение давления приводит к росту, при р = 0,33/ величина достигает максимального значения, а затем уменьшается, обращаясь в нуль при давлении в критической точке Такой характер зависимости 17 1 р) в целом хорошо подтверждается опытными данными (рис. 3.20). Вместе с тем при очень низких давлениях (/7< 0,004) формула (3.175) [c.236]

После проведения исследований на круглом крыле диаметром 70 мм с насадком, имеюгцим диаметр 14 мм, были проведены эксперименты на поворотной державке. Схема такого эксперимента показана на рис. 3. На поворотной державке были укреплены два одинаковых круглых крыла диаметром 45 мм. Одно из них устанавливалось на угол атаки а = 90°, а второе — на угол а ф 90°. Расстояние между их критическими точками равно 2Ь. Разница между давлениями в их критических точках измерялась на том же наклонном спиртовом манометре. Давление в критической точке крыла, установленного на угол атаки а = 90°, естественно, равно рд. После запуска трубы и регистрации разности давлений в положении 1 (крыло, установленное при а < 90°, расположено в трубе при г < 0), поворотная державка переводилась в положение 2 путем поворота на 180° вокруг продольной оси X. При этом критические точки крыла а ф 90° и крыла а = 90° менялись местами (рис. 3). После проведения измерений в положении 2 труба останавливалась. Разность давлений Ahi, измеренная манометром, определялась разностью давлений (Артах)ск=90°, в этих точках поля скоростей трубы и собственно разностью давлений (Артах)ск 90° в критических точках крыльев при а = 90° и а ф 90°. Соответственно для положений 1 и 2 можно записать следуюгцие соотношения [c.504]

Предложенный Пито принцип измерения скорости по давлению в критической точке предполагает прене-брежимость влияния вязкости. Как мы видели в п. 6-7.3, скорость набегающего потока связана с давлением в критической точке трубки полного напора уравнением Бернулли. Для несжимаемой жидкости, набегающей со скоростью Уо, имеем [c.193]

Давление в критической точке. Представим себе твердое тело, обтекаемое потоком жидк-ости. На передней стороне тела всегда находится точка А, в которой струйка, набегающая на тело, разветвляется. Такая точка разветвления струй называется критическо точкой или точкой останавливания потока (фиг. 20). Скорость в критической точке равна нулю. Вычислим давление в этой точке. Выделим для этого в потоке струйку, [c.69]

Давление в критической точке равно сумме статического и динамического давлений в потоке. Эту сум.му называют полньш давлением. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...