Давление как внешний параметр

Давление как внешний параметр. Энтальпия [c.38]

Давление как внешний параметр [c.212]

Равновесное состояние термодинамической системы должно определяться совокупностью внешних и внутренних параметров. Если система переходит из одного состояния в другое, то в процессе перехода изменяются как внешние параметры, характеризующие окружающую среду, так и внутренние, характеризующие изучаемую систему. Для характеристики конкретных условий, в которых находится данная система (вещество), или процесса, идущего в системе, необходимо прежде всего знать такие распространенные внутренние параметры, как абсолютное давление, абсолютная температура, удельный объем или плотность. [c.12]

Возьмем цилиндр с поршнем, наполненный газом (рис. 1). На единицу площади поршня действует сила р (внешнее давление). Будем рассматривать р как внешний параметр и рассмотрим расширенную систему, а именно наше тело (газ) и поршень с грузом. Энергия этой системы Е равна энергии тела Е плюс потенциальная энергия поршня с грузом П = рк8 = рУ, так что [c.38]

При выводе формул (6) и (7) объем V системы рассматривался как внешний параметр, который мы в конце концов приняли постоянным. Если за внешний параметр принять давление р, то все рассуждения могут быть сохранены, но энергию Е надо заменить на энтальпию I Е рУ. В результате вместо формулы (6) получится [c.407]

Процесс нагружения можно задать и смешанным образом. Например, задать компоненты девиатора Эц 1) и среднее гидростатическое давление p t)——ao. Такая комбинация задаваемых во времени функций физически допустима, так как испытание образца можно проводить в камере высокого давления, а любые сдвиги можно осуществлять в этой камере при любом давлении. Это означает, что давление p(t) можно отнести в разряд внешних параметров испытания подобно температуре T(t). [c.80]

Инвариантность - независимость от изменения чего-либо. Инвариантность свойств материала относительно какого-либо параметра (например, внешнего давления) означает, что с изменением внешнего давления в заданных пределах свойства материала не изменяются. [c.149]

Простое нагружение сопровождается возрастанием всех компонентов напряжений в данной точке пропорционально какому-то параметру, например, времени. Тогда и внешние нагрузки пропорциональны этому параметру (при внутреннем гидростатическом давлении на трубу). Форма тензора напряжений и его главные направления при простом нагружении все время сохраняются. Иногда для определения простого нагружения используют коэффициент Лоде и Надаи Ца, который при этом виде нагружения остается постоянным ( —1 1) [c.97]

Полученные в 2 результаты справедливы, однако, только в том случае, когда приведенная скорость на входе в трубу поддерживается постоянной, что требует создания вполне определенного перепада давлений в потоке для каждого режима и каждого значения приведенной длины трубы. В действительности чаще всего бывает наоборот заданной величиной является перепад давлении между входным и выходным сечениями трубы, а величины скорости, расхода и других параметров течения определяются действующим перепадом давлений и сопротивлением на рассматриваемом участке трубы. Для потока во входном сечении трубы наиболее характерной величиной, которая обычно известна или может быть легко определена, является полное давление Рх, для характеристики потока на выходе из трубы важно знать статическое давление во внешней среде или резервуаре, куда вытекает газ из трубы р . Если скорость потока в выходном сечении меньше скорости звука, то статическое давление потока, как известно, равно внешнему давлению, то есть Р2 = Ри. Если А,2 = 1, то в выходном сечении трубы р2 Ри- Наконец, при > 1 возможны также режимы, когда рг < Рв- [c.260]

Это предположение подтверждается следующими экспериментальными фактами. Во-первых, профиль скорости в пограничном слое на стенках прямолинейных участков цилиндрических труб такой же, как и профиль скорости на плоской пластине, независимо от того, какое течение — ускоренное или замедленное — предшествовало течению около прямолинейного участка трубы. Во-вторых, профиль скорости над точкой отрыва в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости не зависит от параметров течения во внешнем потоке до точки отрыва. Универсальность отрывного профиля нри различном характере течения до сечения отрыва также говорит о том, что можно пренебречь влиянием внешнего потока вне небольшой окрестности рассматриваемого сечения. Наконец, опыты но исследованию взаимодействия скачка уплотнения с пограничным слоем непосредственно показывают, что заметные изменения в пограничном слое происходят лишь на расстоянии, равном всего не скольким толщинам пограничного слоя. Следовательно, даже очень сильное изменение давления во внешнем потоке, вызванное скачком уплотнения, влияет на характер течения в пограничном слое впереди скачка уплотнения лишь в малой окрестности. [c.332]

Для определения распределения параметра g вдоль обтекаемой поверхности, кроме параметров внешнего потока, необходимо знать характерный размер пограничного слоя (например толщину вытеснения). Расчет пограничного слоя при наличии градиента давления во внешнем потоке является довольно сложной задачей, так как в этом случае профили скорости (п температуры) будут зависеть от градиента давления и изменяться от сечения к сечению. [c.338]

Расчеты показывают (рис. 9.24), что действительно на конечном участке расчетного сверхзвукового сонла при всех значениях По, га и а давление во внешнем потоке выше, чем во внутреннем. Сила реакции АР, действующая на стенки этой части сопла, направлена в сторону движения струи, т. е. АР < 0. Как было установлено выше, действие этой силы приводит к увеличению площади максимального сечения струи. Если отбросить концевую часть сопла от сечения, где Pi =P2, то суммарная сила избыточного давления, действующая на поток со стороны стенок сверхзвуковой части сопла ), возрастет и площадь максимального сечения струи уменьшится. При этом появляется возможность уменьшить суммарную площадь канала, если заданы параметры и расход внешнего потока и, следовательно, площадь его критического сечения F p2- [c.541]

Следовательно, внешние параметры являются функциями координат внешних тел. Величины, определяемые совокупным движением и распределением в пространстве входящих в систему частиц, называются внутренними параметрами bj (/=1, 2,. ..), например плотность, давление, энергия, поляризованность, намагниченность и др. (так как их значения зависят от движения и положения частиц системы и входящих в них зарядов). [c.15]

Заметим, что в зависимости от условий, в которых находится система, одна и та же величина может быть как внешним, так и внутренним параметром. Так, при фиксированном положении стенок сосуда объем V является внешним параметром, а давление р—внутренним параметром, так как зависит от координат и импульсов частиц системы в условиях же, когда система находится в сосуде с подвижным поршнем под постоянным давлением, давление р будет внешним параметром, а объем V—внутренним параметром, так как зависит от положения и движения частиц. Вообще говоря, различие между внешними и внутренними параметрами зависит от того, где мы проводим границу между системой и внешними телами. [c.15]

Здесь Л/ — обобщенная внешняя сила каждая из обобщенных сил зависит как от внешних параметров а , а , ., а , так и от эмпирической температуры I. В дальнейшем для определенности под всегда будет подразумеваться объем V системы, а под Л, —внешнее давление р. [c.65]

Если такие параметры как внешнее давление р, совпадающее в данном случае с давлением паровой фазы, и температура Т, при которых находится система, постоянны, то условие равновесия г = О [c.378]

Поскольку внешнее давление равно внутреннему, оно может рассматриваться как параметр состояния рабочего тела в каждом данном сечении канала. Удельный объем, выступающий в качестве заряда поля давлений, также является параметром состояния. Следовательно, удельная потенциальная энергия рабочего тела во внешнем силовом поле оказывается равной произведению двух параметров состояния самого тела и, значит, является функцией состояния рабочего тела. [c.198]

ВИСИТ лишь ОТ внешних параметров [коэффициента теплообмена (а/Ср)о, энтальпии 1е и давления ре] и температуры поверхности Tw Здесь qa и <7н — конвективный и радиационный тепловые потоки к непроницаемой стенке, г — степень черноты поверхности. Подробнее эти вопросы будут рассматриваться в последующих главах, посвященных пористому охлаждению и механизмам разрушения различных классов материалов. Величина qx зависит от температурного поля внутри покрытия, а также от коэффициента теплопроводности материала, как это следует из закона Фурье [c.52]

Хаотическое движение молекул газа имеет тот результат, что они стремятся к равномерному распределению по всему предоставленному им объему, а взаимный обмен энергией обусловливает равномерное распределение между ними всей внутренней энергии газа. Та ким образом, наиболее естественным является такое состояние газа, при котором удельный объем, давление и температура, а вместе с ними и все остальные параметры, имеют одинаковое значение во всех точках объема, занимаемого газом. Такое термодинамическое состояние газа называется равновесным. Внешние воздействия (например, односторонний нагрев или перемещение поршня в цилиндре, заполненном газом) нарушают равновесие, и параметры газа перестают быть одинаковыми во всех точках, но после того, как внешнее возмущение прекратится, газ вновь приходит самопроизвольно к состоянию равновесия. [c.15]

Осевая сила зависит как от распределения давления ио наружной поверхности рабочих колес, так и от распределения давлений ио их внутренней поверхности. Осевую силу Лд, названную динамической составляющей осевых сил и обусловленную действием давления на внутреннюю поверхность рабочих колес, изменить нельзя. Величина этого давления определяется геометрическими параметрами проточной части и лопастной системы. Геометрические параметры лопастной системы определяются заданными внешними характеристиками передачи и их изменение влечет изменение внешних характеристик, что нежелательно. Величина динамической составляющей 80 [c.80]

Заметим, что у сверхзвуковых самолетов на форму головной части гондолы и на ее внешнее сопротивление существенное влияние оказывает тип применяемого входного устройства и его параметры. Поэтому в ряде случаев сопротивление давления головной части гондолы принято рассматривать как внешнее сопротивление обечайки сверхзвукового воздухозаборника и обозначать Хоб- Очевидно, что [c.243]

Для исследования удельного расхода энергии стан должен быть оборудован аппаратурой для измерения расхода энергии (мощности). Точность метода несколько ниже, чем при определении давления, так как измеряемый параметр включает в себя потери в главной линии стана, почти не зависящие от внешнего трения в очаге деформации. [c.160]

Несколько более благоприятны условия стендовых испытаний аппаратуры управления — электрических, гидравлических, пневматических устройств. Здесь проще имитировать как рабочие параметры (ток, напряжение, давление и их перепады), так и спектр внешних воздействий (температура, влажность, запыленность окружающей среды и т. д . [c.131]

Состояние термодинамической системы характеризуется макроскопическими величинами, называемыми параметрами или переменными состояния. Эти величины разделяются на внешние и внутренние параметры. Внешними параметрами называются величины, описывающие свойства окружающей среды, влияющие на состояние системы. Это будут внешние силы, действующие на систему, напряженности полей, источники которых находятся в окружающей среде. Внутренними параметрами, описывающими состояние в каждой точке в каждый момент времени внутри системы, являются такие величины, как плотность, давление, химический состав, температура. [c.67]

Из допущения, что профили скоростей зависят только от одного параметра, необходимо следует, что положение точки отрыва определяется также одним этим параметром. Однако, как показал И. Тани положение точки отрыва зависит и от закона изменения давления во внешнем течении. [c.208]

Предварительные замечания. Результаты, изложенные в главе XVI,. в принципе доказали пригодность теории устойчивости, основанной на методе-малых колебаний, для исследования перехода ламинарного течения в турбулентное. Это дает основание ожидать, что при помощи этой теории можно выяснить, какие другие параметры, кроме рассматривавшегося до сих пор числа Рейнольдса, существенно влияют на переход ламинарного течения в турбулентное. В 2 главы XVI уже было коротко сказано, что градиент давления внешнего течения оказывает очень большое влияние на устойчивость пограничного слоя, а тем самым и на переход течения в пограничном слое на обтекаемом теле из ламинарной формы в турбулентную. А именно, падение давления стабилизует пограничный слой, а повышение давления, наоборот, понижает устойчивость пограничного слоя. [c.450]

Сочинение М. А. Леонтовича имеет следующие построение и содержание Раздел 1 — Основные понятия и положения термодинамики (состояние физической системы и определяющие его величины работа, соверщаемая системой адиабатическая изоляция и адиабатический процесс закон сохранения энергии для адиабатически изолированной системы закон сохранения энергии в применении к задачам термодинамики в общем случае (первое начало термодинамики) количество тепла, полученное системой термодинамическое равновесие температура квазистатические (обратимые) процессы теплоемкость давление как внешний параметр энтальпия обратимое адиабатическое расширение или сжатие тела применение первого начала к стационарному течению газа или жидкости процесс Джоуля—Томсона второе начало термодинамики формулировка основного принципа). [c.364]

Влияние релаксационных процессов на УЗ-вую волну зависит от соотношения между её периодом Т и величиной т. Чем меньше отношение т/Г, тем полнее успевает восстановиться нарушенное равновесие чем это отношение больше, тем в меньшей стеиени равновесие восстанавливается. Т. о., степень восстановления равновесия зависит от величины шт. Для описания неравновесного состояния среды вводят дополнительный параметр к-рый наз. внутренним параметром среды. Напр., при химич. релаксации в качестве можно выбрать концентрацию одного из компонентов химич. реакции. Для описания распространения звука в среде с Р. надо рассматривать как внешние параметры среды, такие, как давление Р, плотность р, темп-ра (энтропию при рассмотрении акустпч. Р. можно считать постоянной), так и внутренний параметр Ур-ние, описывающее [c.304]

Результаты, изложенные в это.ч параграфе, показывают, что одна и та же величина (например, давление) может рассматри-иаться лябо как внутренний, либо как внешний параметр в за-лпсямости от постановки задачи и от того, что отиесеио к рассматриваемой системе и что к внешним телам ). [c.39]

Здесь Е — энергия системы при наличии дополнительного поля, следовательно, она включает п потенциальную энергию поля I — обобщенные внешние силы , соответствующие внешним параметрам X. Эти величины представляют собой внутренние параметры (так же как давление — внутренний параметр, если объем сосуда рассматривается как внешний параметр) и харак-теривуют состояние снстемы. В приведенном выше примере обобщенная внешняя сила , соответствующая напряжению поля тяжести, будет равна —т%, где — вертикальная координата центра масс газа, а те —его масса. Действительно, работу при включении поля тяжести g можно написать в виде —mi ag. Координата центра масс — функция от координат молекул газа, она является внутренним параметром, характеризующим данное состояние. [c.103]

Обобщенное выражение для работы. Если система механически связана с другими систедшми как посредством давления, так и посредством силовых полей, то состояние такой системы будет характеризоваться несколькими внешними параметрами Ц], а , ., а, (з не только ее объемом V). Соответственно внешняя работа, совершаемая подобной термически однородной системой. [c.65]

Одно из первых обобш.ений заключается в предположении, что термодинамические функции и параметры сохраняют свое значение и смысл для неравновесных состояний. Для таких функций, как внутренняя энергия и энтропия, подобное обобш,ение представляется естественным, так как ясно, что при неравновесном состоянии внутренняя энергия и энтропия имеют определенные значения. Это относится и к объему неравновесной системы и к некоторым другим внешним параметрам. Более сложным является вопрос о давлении (плотности) и температуре, которые в разных частях неравновесной системы могут иметь разное значение и поэтому для системы в целом неопре-делены. В этом случае целесообразно разбить систему на части (подсистемы), которые с достаточной степенью приближения будут характеризоваться определенными значениями давления и температуры. При таком подходе любая система представляется совокупностью находящихся в локальном равновесии подсистем. Другая возможность заключается в введении при рассмотрении необратимого процесса некоторых внешних силовых и температурных полей, с помош,ью которых можно осуществить равновесное состояние с таким же распределением давления и температуры, как и в неравновесном состоянии [2]. [c.154]

Изменения параметров и расходов рабочей среды во входных сечениях трактов первичного и вторичного пара XiBx и Х ,+1вх связаны с внешними возмущающими воздействиями и зависят от координат моделируемой системы. Эта зависимость обусловлена недетектирующими свойствами парогенератора по каналам давления и расхода. Изменения расхода и давления, как правило, в любой точке трактов рабочей среды не могут быть заданы одновременно и независимо друг от друга. Однозначность определения динамических характеристик обеспечивается заданием условий на границах трактов рабочей среды, отражающих связь между моделируемой системой и внешней по отношению к ней средой. [c.150]

Возможны также состояния, в которых какой-либо параметр системы различен в разных точках, так что единого значения этого параметра для всей системы не существует. Можно, например, представить себе систему, температура которой меняется от точки к точке, или газ, в разных точках которого давление различно. Опыт показывает, однако, что в таких состояниях термодинамических систем существуют потоки (поток тепла, поток массы газа и т. д.), и эти состояния не остаются неизменными, если они не поддерживаются искусственно с помощью теплонепроницаемых перегородок, газонепроницамемых стенок и т. д. По прошествии некоторого времени устанавливается состояние, в котором каждый такой параметр имеет одно и то же значение во всех точках системы и остается неизменным сколь угодно долго, если не меняются внешние условия. Такие состояния называются равновесными. Если равновесие не установилось и в системе существуют градиенты макроскопических параметров (давления, плотности, температуры и т. п.), состояние называется неравновесным. [c.13]

Сравнивая (211) и (210), заключим, что искомое действительное значение отношения давлений р/роо определяется как функция параметра 1, который, таким образом, становится обобиренным критерием подобия гиперзвуковых обтеканий тел, учитываюхцим ту часть взаимодействия пограничного слоя с внешним невязким потоком, о которой только что была речь. [c.704]

Однако формы профиля в начальном оторвавшемся вязком слое очень важны для определения величины донного давления при ламинарном течении [51, 52], следовательно, для усовершенствования метода Чепмена требуется рассмотреть начальный пограничный слой. Несовершенство таких методов, как методы Крокко — Лиза [10] и Корста [30], заключается главным образом в допущении, что возрастание давления, необходимое для замыкания области отрыва, можно приравнять к разности между донным давлением и конечным восстановленным давлением на значительном удалении вниз по потоку. Его следует приравнивать либо к давлению в окружающем невозмущенном потоке, либо к несколько меньшему давлению, чтобы учесть потери при прохождении внешнего потока через замыкающий скачок. Это означает, что точка замыкания области отрыва лежит в области максимального давления, однако, согласно экспериментальным исследованиям сверхзвукового донного течения [10. 25, 34] и взаимодействия ударной волны с пограничным слоем [26. 27. 29], точка нулевого вязкого напряжения, т. е. точка замыкания области отрыва, расположена ближе, чем точка максимального давления. При дозвуковых скоростях замыкание области отрыва происходит в точке, где местное статическое давление превосходит давление во внешнем потоке. Исследование донного давления требует введения дополнительного параметра, а именно отношения приращения давления при замыкании области отрыва к разности между статическим давлением во внешнем потоке и донным давлением. Если обратиться, в частности, к теории Корста 130] (хотя его метод расчета подтверждается наблюдениями и в Пришвине по- [c.71]

Вывод интегральных уравнений повторяет аналогичный вывод работы [1]. Будем предполагать, что режимы, на которых могут сугцествовать собственные решения, не совпадают с рассматриваемыми режимами. Тогда период колебаний газа определяется периодом колебаний внешней силы и в системе координат, связанной с ь>-ш венцом, равен 2тг/(wyN J) (у = 1,2). Рассмотрим какой-либо параметр течения, например, давление в собственной цилиндрической системе координат ь>-то венца. Начало ь>-оп координатной системы поместим так, чтобы проекция поверхности лонатки на плоскость переменных описывалась множеством точек (жгу,Ггу) —с у/2 < < Су 12, Н <Гу < 1 . Кинематика данного нестацпонарного течения такова, что имеет место обобгценная пространственно-временная периодичность, выражаемая равенством [c.685]

Отрицательным значениям параметра 3 в системе уравнений (7.47) соответствует автомодельное решение для ламинарного пограничного слоя при росте давления во внешнем потоке. Как известно [Stewartson К., 1954], решение задачи при этих условиях неединственно, причем одна из ветвей описывает течение с возвратными токами. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...