Дальнейшие теоретические предположения

Дальнейшие теоретические предположения [c.340]

Прежде чем можно будет сделать окончательную интерпретацию экспериментальных результатов, должны быть расширены наши знания о пробегах ионов при низких энергиях. Большая часть остальной нашей работы являлась теоретическими предположениями, которые буду либо подтверждены, либо опроверг нуты дальнейшими экспериментами. [c.97]

Принятая на основании расчетов и теоретических предположений [97], [98] гипотеза о том, что капли довольно быстро принимают температуру окружающей среды и дальнейший процесс испарения происходит в изотермических условиях, дает возможность оценить влияние различных факторов на процесс испарения. Предпосылка [c.112]

Три недели тому назад, анализируя перед вами современное состояние системы теоретической физики и ее вероятное дальнейшее развитие, я старался главным образом показать, что в теоретической физике будущего наиболее важным и окончательным подразделением всех физических явлений будет подразделение их на обратимые и необратимые процессы. В следующих затем лекциях мы видели, что с помощью теории вероятностей и с введением гипотезы элементарного хаоса все необратимые процессы могут быть разложены на элементарные обратимые процессы, другими словами, что необратимость не является элементарным свойством физических явлений, а является исключительно свойством скопления многочисленных однородных элементарных явлений, из которых каждое в отдельности вполне обратимо, и обусловлена особым, именно макроскопическим, способом рассмотрения самого явления. С этой точки зрения можно с полным правом утверждать, что в конце концов все явления природы обратимы. Необратимость явлений, образованных из средних значений элементарных явлений, т. е. макроскопических изменений состояния, не противоречит этому утверждению, — это я подробно излагал в третьей лекции. Я позволю себе здесь сделать одно более общее замечание. Мы привыкли искать в физике объяснения явлений природы путем разложения их на элементы. Мы рассматриваем каждый сложный процесс, как состоящий из элементарных процессов, анализируем его, рассматривая целое как совокупность частей. Этот метод, однако, предполагает, что при таком подразделении характер целого не меняется, совершенно так же, как каждое измерение физического явления происходит в предположении, что введение измерительных инструментов не влияет на ход явления. Здесь мы имеем случай, когда вышеупомянутое условие не выполняется и где прямое заключение о целом по части привело бы к ложным результатам. Действительно, как только мы разложим какой-либо необратимый процесс на элементарные составные части, беспорядок исчезает, и сама необратимость, так сказать, ускользает из-под рук. Таким образом, необратимый процесс останется непонятным тому, кто стоит на той точке зрения, что все свойства целого могут быть выведены из свойств его частей. Мне кажется, что с подобным затруднением мы встречаемся также в большинстве вопросов, касающихся духовной жизни человека. [c.571]

Клапейрона—Менделеева термодинамика берет из опыта, а то положение, что внутренняя энергия идеального газа есть функция только температуры, доказывается теоретически, с помощью 2-го закона термодинамики, при условии что газ в точности подчиняется уравнению PV = R . Однако термодинамический метод не позво ет получить в явном виде без дальнейших предположений вид зависимости энергии от температуры. Если энергия идеального газа есть функция только температуры, то из уравнения (6,4) получим [c.28]

Дальнейшие упрощения геометрических соотношений связаны с различными предположениями относительно геометрии и характера деформирования оболочки. Однако, прежде чем перейти к их изложению, необходимо сделать следующее замечание. Понятия пологая оболочка, тонкостенная оболочка сложились в классической теории оболочек, рассматривающей однородные изотропные конструкции, и были автоматически перенесены на оболочки из конструктивно неоднородных и анизотропных (композиционных) материалов. Вопрос корректности переноса областей применимости различных приближений, установленных в классической теории, в теорию неклассических оболочек в теоретическом отношении исследован явно недостаточно и по сути остается на сегодняшний день вопросом инженерной практики. Поэтому в следующих разделах параграфа ограничимся сводкой качественных соотношений, воздерживаясь от количественных оценок областей их применения. [c.88]

Исследование процессов упорядочения твердых растворов [9.11. Классическим примером в данном случае является система Си—Аи (рис. 9.35). А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное электросопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от их состава и степени дальнего порядка, исходя из предположения, что полностью упорядоченный сплав при абсолютном нуле, так же как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появляется только при нарушении порядка в расположении атомов. Автор получил выражение для остаточного сопротивления [c.85]

Н. В. Адамов). Естественно было бы предположить, что это же справедливо и для уравнений (9.13) с любым п. Однако это предположение оказывается неверным. В дальнейшем мы дадим пример уравнения вида (9.13) с = 4, которое имеет шесть различных периодических решений. Будут также указаны условия, достаточные для того, чтобы уравнение (9.13) имело не более чем п периодических решений. Кроме того, мы постараемся теоретически обосновать [c.130]

Совокупность представлений, выработанных в результате экспериментальных и теоретических исследований по физике частиц, образует вполне четкую общую картину, называемую стандартной моделью. Эта модель — своего рода веха на нути развития физики частиц, очерчивающая границу ее нынешнего состояния, за которой начинается область качественно новых явлений и соответствующих им представлений и моделей. В то же время внутри стандартной модели находится место для множества новых фактов и она способна к дальнейшему развитию. Некоторые из предположений, положенных в ее основу, были впоследствии экспериментально подтверждены (об этом будет рассказано в 11.2 и 11.3). Однако среди принципиальных положений стандартной модели есть и такое, которое пока является гипотезой, и проверка этой гипотезы — важнейшая задача предстоящих экспериментальных исследований (этому посвящен параграф 11.4). [c.193]

Отметим, что подобное явление в конце 40-х годов было открыто при распространении радиоволн. Было обнаружено, что на ультракоротких волнах (метровый и сантиметровый диапазон волн), распространяющихся только в пределах прямой видимости, возможен прием сигналов далеко за пределами прямой видимости. При этом такой прием не связан с образованиями слоев коэффициента преломления для радиоволн, которые могли бы служить своеобразными каналами или волноводами и приводить к сверхдальнему распространению радиоволн. В дальнейшем было предположено и в значительной степени это предположение было обосновано как теоретически, так и экспериментально, что такой прием сигналов за радиогоризонтом оказывается возможным благодаря рассеянию радиоволн в объеме пересечения характеристик направленности передатчика и приемника. Это рассеяние, так же как и рассеяние звука, вызывается неоднородностями коэффициента преломления для радиоволн. Только в отличие от звука (когда флюктуации коэффициента преломления вызваны пульсациями скорости и температуры) эти неоднородности, также вызываемые турбулентностью атмосферы, состоят в флюктуациях температуры и влажности. Температуру и влажность можно рассматривать как некоторые пассивные примеси, которые перемешиваются полем пульсаций скоростей турбулентного потока. Сами по себе относительные отклонения коэффициента преломления от среднего значения чрезвычайно малы и составляют для обычных условий состояния атмосферы всего каких-нибудь несколько единиц на 10" , тем не менее они оказываются достаточными для того, чтобы принимать рассеянный сигнал далеко за горизонтом, при достаточной мощности радиопередатчика и достаточной чувствительности приемника. Такое рассеяние радиоволн (его называют тропосферным рассеянием) дает возможность осуществлять радиосвязь (правда, не всегда устойчивую) на расстоянии порядка нескольких сот километров. Рассеяние радиоволн подобного же типа на неоднородностях коэффициента преломления в ионосфере (такое рассеяние называют ионосферным рассеянием), благодаря расположению объема V на большей высоте над земной поверхностью, дает возможность осуществления радиосвязи на расстояния свыше 1000 км. Ясно, насколько важны эти явления рассеяния они могут дать возможность осуществления телевизионных передач и радиосвязи на ультракоротких волнах далеко за пределы прямой видимости. [c.244]

В классической теории Г. А. Лорентца строение колеблющихся систем — атомов и молекул — и их колебания описываются на основе классических представлений о движении и законов Ньютона. В нашем курсе мы можем в основном ограничиться только такой классической теорией. Теоретическому рассмотрению проще всего поддается дисперсия в газах, так как в этом случае в первом приближении можно не учитывать сложное взаимодействие атомов и молекул среды. Для не очень плотных газов основные предположения теории выполняются с меньшей натяжкой, чем в случае конденсированных сред. Поэтому экспериментальную проверку этих предположений лучше всего производить именно на газах, для которых и теория разработана лучше. В.дальнейшем мы в основном ограничимся этим простейшим случаем. [c.518]

Изложенные выше теоретические исследования исходили из предположения о наличии в жидкости сформировавшихся локализованных или распределенных вихревых образований. Дальнейшая их эволюция описывалась уравнениями Гельмгольца, что позволило получить хорошее количественное согласование с имеющимися экспериментальными данными. Однако при этом совершенно не затрагивался вопрос об образовании вихревых структур — вопрос, представляющийся и сегодня одним из самых сложных в вихревой динамике. Сложность здесь заключается, в первую очередь, в построении адекватной модели, позволяющей объяснить возникновение вихрей в первоначально покоящейся жидкости и в ее согласовании с требованиями теоремы Лагранжа для идеальной жидкости. [c.222]

Одним из допущений, принятых при разработке теоретической модели кавитационных колебаний (см. гл. 3 и 6), является предположение о квазистационарности обтекания лопастей осевого шнекового преднасоса, т. е. предположение, что изменение размеров кавитационной каверны происходит безынерционно в соответствии с изменениями давления и расхода (угла атаки) на входе в насос. Это предложение было принято в связи с тем, что время пребывания жидкости в зоне расположения кавитационной каверны составляет величину порядка 10" с и существенно меньше периода кавитационных колебаний. Малые значения указанного времени объясняются тем, что длина кавитационной каверны на режимах частичной кавитации существенно меньше длины лопасти шнека, а относительная скорость при входе жидкости в межлопастные каналы шнека достигает —150 м/с. Однако, как показали наши дальнейшие исследования, реальные значения времени пребывания жидкости в зоне расположения кавитационной каверны, на порядок меньшие по сравнению с периодом колебаний, оказывают существенное влияние на устойчивость системы шнеко-центробежный насос — трубопроводы. Поэтому возникла необходимость установить связь между объемом кавитационной каверны, давлением и расходом на входе в насос с учетом неустановившегося обтекания лопастей шнека. [c.198]

Это приводит нас к уравнению (2.2), общее решение которого дается формулами (2.5) и (2.6). Наличие опрокидывания заставляет нас пересмотреть как математическое предположение о существовании производных функций р и д, так и физическое предположение о том, что соотношение = (р) является хорошим приближением. Чтобы разъяснить важность этих идей для дальнейшего развития теории, укажем здесь несколько характерных примеров. Мы вернемся к их более подробному обсуждению в гл. 3 пос.ле завершения изложения основных теоретических идей. [c.32]

Некоторые из гипотез исходной теории Адкинса — Ривлина были исключены в дальнейших теоретических исследованиях. В частности, Амес [15] учел растяжимость волокон в цилиндрической оболочке. Хотя это предположение в большей степени соответствует реальности, в особенности, например, для нейлонового корда шин, оно существенно усложняет расчет. [c.243]

Существование металлов, полупроводников и диэлектриков, как известно, объясняется зонной теорией твердых тел, полностью основанной на существовании дальнего порядка. Открытие того, что аморфные вещества могут обладать теми же электрическими свойствами, что и кристаллические, привело к переоценке роли периодичности. В 1960 г. А. Ф. Иоффе и А. Р. Регель высказали предположение, что электрические свойства аморфных полупроводников определяются не дальним, а ближним порядком. На основе этой идеи была развита теория неупорядоченных материалов, которая позволила понять многие свойства некристаллических веществ. Большой вклад в развитие физики твердых тел внесли советские ученые А. Ф. Иоффе, А. Р. Регель, Б. Т. Коломиец, А. И. Губанов, В. Л. Бонч-Бруевич и др. Губановым впервые дано теоретическое обоснование применимости основных положений зонной теории к неупорядоченным веществам. [c.353]

Методы подбора сечения стержня многообразны и представляют конструктору практически неограниченные возможности. Однако теоретическое описание потери устойчивости элемента в первом приближении обычно основывается на некоторых уцрощающих предположениях и результатах, приведенных в указанных выше работах. Дальнейшее уточнение на практике обычно достигается в результате численного решения основных уравнений или дискретизации конструкции согласно методу конечных элементов. [c.122]

Теоретическое исследование нераспространяющихся усталостных трещин может быть проведено на основе анализа амплитуд истинных напряжений, действующих в вершине трещины, и условий достижения этими амплитудами критического значения с учетом влияния скорости нагр жения и температуры. Будет ли дальше распространяться возникшая и развившаяся на некоторую глубину усталостная трещина в вершине надреза при дальнейшем увеличении числа циклов нагружения, зависит от того, превышает или нет амплитуда истинного напряжения в зоне у вершины трещины критический предел прочности материала [21. Если амплитуда истинного напряжения у вершины трещины превышает критическое напряжение, то в рассматри-ваемой зоне возникает новая усталостная трещина. Если же критическое напряжение достигнуто не будет, то дальнейшего развития трещины не произойдет и такая трещина станет нерас-пространяющейся. Это предположение основано на экспериментах, в которых было показано, что пределы выносливости образцов с развившейся на некоторую глубину трещиной при испытании на растяжение-сжатие практически не зависят от номинального среднего напряжения цикла, а зависят только от амплитуды номинального напряжения. [c.58]

Явление радиационного распухания — зарождение и рост пор в неделящихся материалах под воздействием облучения высокоэнергетичными частицами за счет избытка вакансий, возникающего из-за неадекватности взаимодействия вакансий и межузельных атомов с полем напряжения краевых дислокаций, — теоретически было предсказано Фореманом и др. [1] в 1959 г. В 1966 г. при исследовании оболочек твэлов из стали 316, набравших в реакторе DFR дозу, превышающую 10 н/см (Е > О.ШэВ), их предположение подтвердилось экспериментально [2]. С открытием явления радиационного распухания возникли чрезвычайно сложные проблемы, нашедшие свое отражение в корректировке программ дальнейшего развития быстрых реакторов и других ядер-ных установок. [c.113]

В дальнейшем связь спина и статистики была в определ. предположениях обоснована теоретически Паули Паули теорема, являющаяся одной из осн. теорем релятивистской К. м.). В частности, фермионами явля- [c.291]

Повышенный интерес к строению границ раздела в наноструктурных тонких пленках связан с тем, что значительное количество атомов расположено на границах зерен. В этой связи Глейтером с сотрудниками было высказано предположение о возможности сушествования нового состояния вещества. На основе расчетов, выполненных с помощью методов молекулярной динамики, было показано, что микроструктура низкоразмерных материалов состоит из кристаллических зерен и аморфных межзеренных прослоек однородной толщины. Отсюда авторы пришли к заключению, что нанокристаллические материалы со случайной ориентировкой зерен содержат только высокоэнергетические границы раздела. В противоположность этому утверждению, ряд авторов полагает, что границы раздела не являются неупорядоченными. Недавно Вепрек [11] предложил теоретическую концепцию создания сверхтвердых покрытий, в которой нанокристаллиты размером менее 10 нм окружены тонким слоем аморфной фазы толшиной менее 1 нм. В дальнейшем авторы представили экспериментальные подтверждения своей идеализированной теоретической модели. В противоположность этим результатам было показано, что границы раздела в пленках Ti-Si- -N имеют как упорядоченные, так и неупорядоченные участки [8, 12]. В частности, на некоторых границах раздела отмечено хорошее сопряжение атомных плоскостей соседних зерен и отсутствие дислокаций несоответствия. [c.496]

А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное сопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от состава и степени дальнего порядка. Автор исходил из предположения, что упорядоченный сплав при абсолютном нуле, как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появ-.чяется только при нарушении порядка в расположении атомов. Учитывая связь между средни.м временем свободного пробега и вероятностью рассеяния электронов при разупо-рядочении, автор пришел к следующему выражению для остаточного удельного сопротивления р = а[с(1—с)— 4 (1—v)тl-], где с—относительная атомная концентрация компонента А в сплаве V — относительная концентрация узлов решетки, предназначенных для атомов этого компонента а—коэффициент, зависящий от природы компонентов ц — степень дальнего порядка ц (р—с)/(1—м), где р — число мест, занятых своими атомами. [c.302]

Летохов [7.3, 7.4] предложил так называемую флуктуацион-ную модель, позволившую количественно описать механизм синхронизации мод в твердотельных лазерах. Основой модели является предположение о том, что в результате нелинейного воздействия поглотителя из большого числа флуктуационных выбросов интенсивности, существующих в резонаторе к началу процесса усиления, выделяется и усиливается самый большой выброс, тогда как остальные подавляются. Аналогичные предположения были независимо сделаны Флеком [7.5], который моделировал процесс усиления в твердотельном лазере при помощи компьютера. Эта модель получила дальнейшее развитие в ряде работ [7.6—7.13, 7.40—7.44]. Следующее ниже, в разд. 7.2, теоретическое описание процесса синхронизации мод в твердотельном лазере главным образом основывается на работах [7.12, 7.13]. [c.228]

Напомним, что значительное расхождение между картиной потенциального обтекания и действптельпостью пмеет место только для тел неудобообтекаемых. Для удобообтекаемых тел давления, найденные экспериментально, совпадают почти на всем протяжении тела с давлениями, вычисленными в предположении, что поток потенциален. Различие получается лишь на незначительном участке хвостовой части. Несмотря на то, что теоретическое распределение давления по круговому цилиндру расходится с экспериментальным, разобранный пример имеет большое значение. Зная поток, обтекающий круговой цилиндр, мояшо получить, как увидим в дальнейшем, обтеканпе профиля крыла. [c.192]

Конфигурация поля дефекта в общем случае имеет колоколообразную форму, аналогичную кривой, описывающей Гаус-сово распределение. Тогда среднее значение намагниченности на ленте, обусловленное полвхМ дефекта и определяемое как 0,7 уровня кривой, описывающей поле дефекта, будет практически одинаково для небольших изменений глубины залегания дефекта. Это предположение (точное объяснение данного явления требует проведения дальнейших обстоятельных теоретических исследований) показывает, что зависимость параметра поля дефекта, характеризуемого шириной магнитного следа, от глубины залегания данного дефекта имеет нелинейный характер. Для дефектов, расположенных близко к поверхности, т. е, для тонкостенных изделий, ширина магнитного следа увеличивается с ростом глубины залегания дефекта. Дальнейший же рост толщины слоя металла, покрывающего дефект, приводит к обратному явлению. [c.157]

Теорию крыла конечного размаха позволило создать использование основополагающей теоремы Н. Е. Жуковского о связи подъемной силы с циркуляцией и модели течения с присоединенным вихрем, так что эта теория является логическим продолжением и развитием идей, составляющих фундамент теории крыла бесконечного размаха, В 1910 г. С. А. Чаплыгин в докладе на тему Результаты теоретических исследований о, движении аэропланов сформулировал общие представления о вихревой системе крыла конечного размаха. В 1913 и 1914 гг. им были получены первые формулы для подъемной силы и индуктивного сопротивления. Они были доложены на третьем воздухоплавательном съезде в Петербурге. В дальнейшем основное распространение получила теория несущей линии, предложенная в Германии Л. Прандтлем для крыльев большого относительного удлинения. В рамках этой схемь было получено интегро-дифференциальное уравнение, связывающее изменение циркуляции и индуктивный скос потока. Задача свелась к отысканию различных приближенных методов его решения. В работе Б. Н. Юрьева (1926) был применен геометрический прием, в котором использовалось предположение о том, что распределение циркуляции близко к эллиптическому и что отклонения от этого распределения повторяют форму крыла в плане. Аналитические методы, применявшиеся на начальном этапе развития теории для получения приближенных решений, состояли в требовании удовлетворения основному уравнению в ограниченном числе точек по размаху. Так, в методе тригонометрических разложений В. В. Голубев (1931) заменил бесконечный тригонометрический ряд тригонометрическим многочленом, сведя бесконечную систему уравнений к конечной системе, в которой число неизвестных соответствует числу членов разложения циркуляции и числу точек на крыле. С целью более точного учета формы крыла в плане при ограниченном числе решаемых алгебраических уравнений Я. М. Серебрийский (1937) предложил для решения интегро-дифференциального уравнения использовать способ наименьших квадратов. [c.92]

Из ркс. 1-9 видно, что время жизни пленочных полимерных диэлектриков в переменном поле почти не зависит от температуры для ПТФЭ в интервале от 20 до 100° С, а для ПС и ПЭТФ — во всем допустимом для них интервале рабочих температур. При старении этих же полимерных пленок в постоянном электрическом поле время жизни существенно зависит от температуры (рис. 1-10), так что составляет от 0,5 эв для ПС до 2,0 эв для ПЭТФ. Такой характер зависимостей т = т (Т) как в постоянном, так и в переменном поле подтверждает предположение, согласно которому старение органических диэлектриков обусловлено, прежде всего, частичными разрядами в газовых прослойках изоляции. Действительно, согласно простейшим теоретическим представлениям, частота следования разрядов в переменном поле практически не должна зависеть от температуры, а в постоянном поле — должна возрастать с ростом Т в соответствии с увеличением электропроводности полимерного диэлектрика. Таким образом, зависимость т == т (Т) для полимерных пленок качественно согласуется с зависимостью частоты следования разрядов от температуры. Более подробно этот вопрос еще будет обсуждаться в дальнейшем. [c.21]

Предположение, что адсорбция ПАВ следует изотерме Лэнгмюра, может привести к отрицательному порядку реакции по ингибитору. Однако при этом теоретически возможны только целочисленные значения порядков Vlnh. тогда как экспериментально они чаще всего оказываются дробными. Кроме того, обычно предполагается, что ингибитор полностью блокирует большинство активных центров поверхности металла, так что стадия, определяющая скорость всего процесса, в качестве которой предполагается дальнейшее окисление поверхностного гидроксида [РеОН]адс, протекает только на свободной доле поверхности. [c.82]

Современная измерительная техника позволяет получать не только осредненные во времени и пространстве, но, в известном приближении, и мгновенные значения скоростей и давлений. В дальнейшем при сравнении результатов теоретических расчетов осредненного турбулентного движения с опытными материалами всегда в скрытом виде будет предполагаться, что осреднение, производимое приборами, в какой-то мере совпадает с принятым законом осреднения (6). Конечно, такое предположение является новым дополнительным допущением возможность сравнения результатов теоретических расчетов турбулентных течений и опытных замеров может вызывать сомнение. Этот факт, а также встречающаяся в дальнейшем необходимость"принятия ряда других допол-нительных допущений, возникающих по ходу изложения методов расчета турбулентных потоков, накладывает на все содержание настоящей главы общий отпечаток некоторой незаконченности и нестрогости. На современном этапе своего развития динамика турбулентного движения является одним из наиболее эмпирических разделов теоретической гидроаэродинамики. Актуальность практических приложений теории турбулентного движения, относящихся к самым разнообразным разделам современной техники, заставляет исследователя не пренебрегать и такими эмпирическими путями. [c.697]

В последние годы большое внимание было уделено теоретическим вопросам коррозионного растрескивания. Среди медных сплавов в наибольшей степени исследовано поведение латуней в аммиачных средах. Хотя было показано, что растрескивание возможно и в контакте с некоторыми другими агрессивными средами, но воздействие аммиака остается наиболее сильным. Согласно предположению Эванса [132], это связано, во-первых, со слабой коррозионной активностью аммиака, вызывающего существенную коррозию только таких участков, как границы зерен или другие несовершенства, а во-вторых, с тем, что аммиак предотвращает скопление ионов меди в возникающих трещинах, образуя с медью стабильные комплексы [Си(ЫНз)4] +. Тип растрескивания (межкристаллитное или транскристаллитное) может меняться при изменении состава латуни или природы окружающей среды [175]. Матссон [176] установил, что при погружении в аммиачные растворы с различными значениями pH самое быстрое растрескивание напряженных латуней наблюдается при 7,1—7,3, и в этих же условиях иа поверхности металла возникают черные пленки. Роль тусклых поверхностных пленок изучалась и в дальнейшем [177]. Механизм коррозионного растрескивания медных сплавов обсуждался в многочисленных исследованиях посвященных электрохимическим [178] и металлургическим [179] аспектам проблемы. Статьи, посвященные этому явлению, включены в материалы нескольких симпозиумов и конференций по коррозии металлов под напряжением [159, [c.106]

Эти уравнения показывают, что проекция точки пересечения прямых на ось лг-ов движется равномерно взад и вперед между х = 0 к х = 1 и что сама точка пересечения находится на одной из двух параболических дуг, для которых положение равновесия струны служит общей хордой. Движение струны, как таковое, определяется движением точки пересечения двух ее прямолинейных частей и не связано как-либо особо с Xq (точкой наблюдения). Отсюда следует, что согласно этим уравнениям такого же рода движение можно наблюдать и в любой другой точке струны. И это приблизительно верно. Однако следует помнить, что теоретический результат был получен только в предположении, что налицо имеются в некоторых пропорциях составляющие колебания с узлами в atq, хотя в действительности законы механики требуют, чтобы они отсутствовали. Вопрос о том, имеются эти компоненты или нет, совершенно несуществен в том случае, когда точкой наблюдения является узел, в других же случаях это не так. При отходе от узла кривая колебания обнаруживает рябь, возникающую благодаря отсутствию данных компонент. Некоторые дальнейшие подробности относительно этого можно найти у Гельмгольца и Донкина. [c.234]

Смотреть страницы где упоминается термин Дальнейшие теоретические предположения : [c.341] [c.242] [c.60] [c.223] [c.453] [c.41] [c.133] [c.323] [c.158] [c.165] [c.602] [c.97] [c.224] [c.53] [c.44] [c.139] [c.290] [c.365] [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...