ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Дальнейшие теоретические предположения из "Теория твёрдого тела " В этой главе мы ограничились только одним аспектом теории сверхпроводимости —теорией БКШ в формулировке элементарных возбуждений. Наряду с этим имеется ряд других теорий, о которых мы можем только кратко упомянуть. [c.340] Первое из этих уравнений мы уже вывели в последнем параграфе из теории БКШ и обсудили его. [c.341] Обобщение этого уравнения было дано П1шпардом. Он показал, что (особенно для задач с пространственным изменением параметров) должна быть принята во внимание пространственная когерентность волновых функций. Это ведет к уже упоминавшемуся выше нелокальному лондоновскому уравнению, в котором плотность тока в данной точке пространства связана со значением вектор-потенциала в окрестностях этой точки. Размеры этой окрестности определяются длиной когерентности . Она может быть определена из теории БКШ, еслн не переходить, как мы это делали, к граничному случаю = 0. Кривые на рис. 101 соответствуют случаям, когда длина когерентности велика или мала по сравнению с глубиной проникновения. [c.341] Более поздняя феноменологическая теория Гинзбурга и Ландау исходит из других представлений. Состояния электронов в сверхпроводнике рассматриваются как нормальные и сверхпроводящие (двухжидкостная модель). Для описания доли электрорюв, сконденсировавшихся в сверхпроводящем состоянии, вводится тра-метр порядка и термодинамические величины, такие, например, как свободная энергия, разлагаются по этому параметру. [c.341] Основные уравнения этой теории были впоследствии получены иа микроскопическом уровне Горьковым. В ее теперешней (развитой далее Абрикосовым) форме теория Гинзбурга, Ландау, Абрикосова, Горькова получила название теории ГЛАГ. Она стала основой большой части современной теории сверхпроводимости, которую мы в рамках этой книги рассматривать не можем. Для ознакомления с ней см. [112—116]. Преимущества такого способа описания выступают при исследовании систем, в которых параметр порядка меняется от точки к точке. Теория характеризуется еще одним важным параметром — отношением глубины проникновения к длине когерентности, = При изложении теории БКШ мы всегда ограничивались рассмотрением бесконечно протяженных однородных систем, поэтому длина когерентности у нас не фигурировала. [c.341] Ландау и больше или меньше единицы. Если он меньше единицы, мы имеем сверхпроводник первого рода, если больше единицы — сверхпроводник впюрого рода. В первом случае, если магнитное поле ниже критического, мы наблюдаем эффект Мейснера — Оксенфельда, если магнитное поле выше критического—сверхпроводимость исчезает. Для сверхпроводников второго рода существует два критических магнитных поля, в интервале между ними реализуется смешанное (промежуточное) состояние, в котором рядом существуют нормально проводящие и сверхпроводящие области. Нормально проводящие области вытянуты вдоль магнитного поля, и им соответствует определенный (квантованный) магнитный поток. Размеры областей ограничены условием, чтобы пронизывающий их поток был не меньше одного кванта Ь.а2е. [c.342] Вернуться к основной статье