Другие простые металлы

Другие простые металлы. Не следует ожидать, что уравнения, использованные в предыдущем параграфе, можно применять дня количественных расчётов в случае двухвалентных металлов, в которых распределение уровней вблизи границы заполненных зон отличается от распределения для совершенно свободных электронов, как это показывают результаты Маннинга ( 99). В согласии с этим наблюдается, что сопротивление этих металлов примерно в четыре раза больше, чем сопротивление одновалентных металлов, предшествующих им в периодической системе, несмотря на то, что первые имеют примерно одинаковые с последними параметры решётки и характеристические температуры, а электронов — в два раза больше. Увеличение сопротивления может быть качественно понято из того, что эффективное число свободных электронов, т. е. число электронов в области энергии шириной кТ вблизи границы зоны, меньше у двухвалентных металлов но сравнению с одновалентными, а только эти электроны переносят ток. Никаких количественных расчётов сопротивления проведено не было. [c.563]

Рассмотрим сначала рассеяние электрона примесным атомом простого металла в кристалле другого простого металла, например примесью магния в алюминии. Можно написать псевдопотенциал металла, содержащего примесь. Он имеет вид суперпозиции псевдопотенциалов, центрированных на каждом ионе, причем псевдопотенциал примесного иона отличается от псевдопотеициала иона основного вещества. Если, например, атом основного вещества типа а в узле Го заменить атомом примеси типа Ь, то псевдопотенциал примет форму [c.220]

Межзонное поглощение такого типа должно обычно иметь место в поливалентных металлах и давать метод прямых экспериментальных измерений OPW формфакторов. Похоже, что эта картина подтверждается оптическими свойствами алюминия, однако интерпретация оптического поглощения в других простых металлах еще не закончена ). [c.367]

Характер зависимости от напряжения для ПФ индия, который имеет тетрагональную решетку, и для ПФ двухвалентных гексагональных металлов также достаточно широко исследовался прямыми и косвенными методами. Сложность, возникающая для этих некубических металлов, состоит в том, что гидростатическое давление более не эквивалентно чистому отрицательному растяжению, так как отношение с/а также является функцией давления. Например, как уже говорилось в п. 5.3.3.3, для игл ПФ Zn большая чувствительность частоты к давлению (рис. 5.31) обязана главным образом изменению отношения с/а с давлением. Однако, как и для других простых металлов, наблюдаемые зависимости от напряжения находятся в разумном согласии с расчетами, выполненными при помощи псевдопотенциалов, если корректно учитываются нелокальность и спин-орбитальное взаимодействие. Подробности можно найти в работах [158, 186, 411, 470, 471]. В трех работах [158, 470, 471] подчеркивается физическое значение различных вкладов в теоретические выражения для производных по напряжению. [c.294]

На рис. 2.2 представлены полученные в работе [212] температурные зависимости ат = Оо,2, ав, 5к. Как видно из данных рис. 2.2, зависимости От(Т ), Sk(T) для всех исследованных сталей подобны, причем они имеют вид, характерный для ОЦК металлов с простой структурой. На рис. 2.3 представлены кривые 6/(7 ). Характер изменения этой величины при изменении температуры испытания аналогичен соответствующим зависимостям для других ОЦК металлов. [c.53]

Вопрос. Нельзя лп описанный простой метод дефектоскопии использовать и для других целей, например, для определения внутренних раковин, трещин, инородных включений и других дефектов металла При возможности, проверьте свою идею опытным путем. [c.87]

Зависимость Блоха—Грюнайзена хорошо соблюдается для простых металлов. Для переходных металлов (особенно ферромагнитных) при низких температурах показатель степени при Т может уменьшиться до 2. Это связано с тем, что, кроме рассеяния электронов на кристаллической решетке, существенный вклад вносят другие механизмы рассеяния (электрон-электронное рассеяние, переход з-злектронов на -уровни, влияние обменного взаимодействия). При Т> 1,50 во в силу линейности температурной зависимости электросопротивления температурный коэффициент сопротивления (Ор) имеет постоянный порядок величины и равен град-, при- [c.294]

Обратное выдавливание сплошного стержня постоянного сечения из сплошной заготовки (см. операцию Н1, гл. I, табл. 1). Течение металла заготовки относительно боковых стенок матрицы происходит в направлении, противоположном движению пуансона, образующего полость. Течение металла относительно стенок инструмента, за исключением зоны контакта в области очага деформации, на стационарной стадии процесса практически отсутствует. Условия работы пуансона, по сравнению с прямым выдавливанием (см. п. 7), усложняются. Детали простого и фасонного сечения с выдавленной частью — относительно небольшой длины и с малой площадью поперечного сечения. По окончании процесса на первой (нестационарной) стадии (см. п. 8) получают детали с отростками в виде конуса, сферы и других простых конструктивных элементов переменного сечения. [c.101]

Следует отметить, что взаимодействия дислокаций друг с другом и с другими дефектами металла настолько сложны, что на основе простых дислокационных теорий нельзя предсказывать прочность твердых тел. Однако теория дислокаций позволяет качественно характеризовать процессы деформации, разрушения и упрочнения твердых тел. [c.67]

Кроме внешних поверхностных загрязнений на качество осадка оказывают влияние также материал и способ изготовления или обработки изделия. Такие металлы, как цинк и его сплавы, сталь плохо сцепляются с электролитическими осадками меди, серебра и других благородных металлов, если их наносят из простых кислых растворов. Это объясняется тем, что цинк и железо, как более электроотрицательные металлы, при погружении в раствор соли благородного металла растворяются (без тока) и вытесняют последний, образуется плохо пристающая пленка или губчатый осадок. Неплотно прилегают электролитические осадки также к поверхности легких металлов, например к алюминию и его сплавам, а также к хрому и его сплавам, вследствие того, что они быстро и легко пассивируются, покрываясь окисными пленками. Перед нанесением на их поверхность других металлов требуются специальные условия подготовки. [c.91]

Латунь — сплав меди с цинком и небольшим количеством других металлов (алюминия, никеля, марганца, кремния, свинца, железа и др.) является наиболее распространенным. Наибольшей прочностью обладают латуни с содержанием до 45% цинка. По виду обработки латуни делятся на литейные и деформируемые, т. е. обрабатываемые давлением. По составу различают простые латуни — сплавы меди с цинком — и специальные латуни, содержащие в небольших количествах другие цветные металлы. Отливки изготовляют только из специальных латуней, обладающих высоким пределом прочности и вязкостью, повышающейся при обработке давлением и при последующей термической обработке. [c.8]

В рассмотренных выше диаграммах мы встречались лишь с п е р-в и ч н ы м и превращениями, связанными с переходом из жидкого в твердое состояние. Однако кроме первичных превращений в сплавах часто наблюдаются вторичные превращения, т. е. совершаемые уже в затвердевших вполне сплавах при их охлаждении или нагревании. Эти превращения имеют весьма важное значение в практике, так как обусловливают возможность применения к сплавам различного вида термической обработки. Пример этому мы видели в простых металлах, где отжиг для размельчения зерна связывали с наличием аллотропического превращения ( 11). В сплавах также могут встречаться аллотропические превращения как простейший вид вторичного превращения. Наряду с ними могут быть превращения и другого вида, которые, конечно, должны выражаться на диаграмме состояний соответствующими линиями. Рассмотрим некоторые, наиболее важные для практики виды таких вторичных превращений в сплавах и форму линий, какими они выявляются на диаграмме состояний. [c.87]

Сверла с прямыми канавками (фиг. 83, а) просты в изготовлении, но плохо отводят стружку и поэтому применяются для сверления неглубоких отверстий [/<(2-ьЗ)1)] в деталях из чугуна или других хрупких металлов. [c.145]

В тоже время надо иметь в виду, что теория энергетических спектров ставит перед собой две совершенно различные задачи. Одна из них—возможно более строгий расчет спектров исходя из элементарных взаимодействий электронов и ионов. Об этом говорилось выше. Другая задача — практическое построение спектров, облегчающее анализ и систематизацию экспериментального материала. Последняя задача легко решается для простых металлов с помощью модели свободных электронов, описанной в следующем параграфе. В металлах, в которых существенны d- или /-зоны, можно пытаться описать их с помощью формул, полученных из приближения сильной связи, подбирая коэффициенты из сравнения с экспериментальными данными. Такая процедура оказывается во многих случаях очень успешной. Однако следует понимать, что это не является доказательством правильности такого приближения. В действительности орбиты перекрываются достаточно сильно, а к тому же имеет место так называемая гибридизация с S- и р-зонами. Успех формул сильной связи связан с тем, что они правильно учитывают симметрию кристаллической решетки и возникающую вследствие этого возможность вырождения энергетических термов е р) для точек р в пространстве обратной решетки, обладающих повышенной симметрией. [c.265]

Введение. По магнитным свойствам, как было указано в главе 1, твёрдые тела разделяются на три основные группы, а именно диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Практически все простые изоляторы и приблизительно половина простых металлов являются диамагнетиками, между тем как все другие изоляторы и металлы, за исключением нескольких ферромагнитных, являются парамагнетиками. Когда мы нагреваем ферромагнетики до достаточно высоких температур, оии переходят в парамагнетики. Этот факт показывает, что парамагнетизм и ферромагнетизм тесно связаны между собой. [c.605]

Температурная зависимость электропроводности у металлов и полупроводников совершенно различна. Для металлов о в широком температурном интервале пропорциональна Т . При низких температурах у простых металлов электропроводность пропорциональна Г . У полупроводников электропроводность пропорциональна ехр(—а/Т). Рассмотренные температурные зависимости распространяются на образцы без примесей, у которых электрон-фононное взаимодействие является основным механизмом рассеяния. В образцах с нарушениями решетки появляется дополнительный механизм рассеяния, который (у полупроводников во всем температурном интервале, у металлов только при очень низких температурах) приводит к другой температурной зависимости. [c.231]

До разработки канадских и южноафриканских месторождений платину получали почти исключителыю из аллювиальных отложений самородного металла. Самородная платина встречается в виде смеси металлических сплавов в различных районах земного шара. Как уже отмечалось, эти сплавы состоят главным образом из платины и небольших примесей остальных металлов платиновой группы вместе с некоторым количеством железа и следами других простых металлов. Кроме того, естественно образующийся сплав иридосмин встречается преимущественно в виде механической смеси с другими металлами. Типичный состав самородной платины и нридосмина различных месторождений указан в табл. 4. [c.480]

Прежде чем рассмотреть металлическую модель в приложении к полупроводниковым жидкостям, полезно сделать обзор ее применений к описанию кристаллических металлов. В отсутствие взаимодействия с кристаллическим полем невозмущенная энергия Эффекты дальнего порядка в кристалле приводят к обращению в нуль всех фурье-компонент У (к) потенциала взаимодействия, кроме компонент при волновых векторах С, соответствующих брэгговским отражениям >. Такое взаимодействие приводит к разрывам дисперсионной кривой (к) на брэгговских плоскостях, как это показано на рис. 5.2, а. Вследствие этого плотность состояний М(Е) испытывает относительно малые возмущения по отношению к параболической форме (соответствующей свободным электронам), которые несколько сдвигают состояния вблизи брэгговских плоскостей в сторону больших или меньших энергий, как показано на рис. 5.2, б. Если энергия Ферми Ef лежит в этой области, т. е. вблизи Ео(С12) =кЩЩт, то мы имеем некоторое понижение энергии У(С) , соответствующее изменению полной площади под кривой М Е) ниже /. Величина А является структурно-чувствительной, а именно при постоянном давлении искажение кристалла является предпочтительным, если при этом АН увеличивается. Этот механизм объясняет отклонение от идеального отношения с/а в гексагональных плотноупакованных металлах, а также искажение простой кубической симметрии в других простых металлах [127]. [c.84]

В таблице 7.1 приведены результаты расчета устойчивых кристаллических структур простых металлов методом псевдопотенциала в сравнении с экспериментальными данными [32]. При этом из теоретических данных выбраны те, которые лучше других совпадают с экспериментом. Таблица показывает, что расчет методом псевдопотенциала в настоящее время позволяет объяснить кристаллические структуры большинства простых металлов, причем как обладающих высокосимметричными ГПУ, ГЦК и ОЦК структурами, так и искаженными. Это означает, что на основе квантовой теории твердого тела в настоящее время активно создается физическая теория кристаллических структур. [c.169]

Больщой диапазон значений /Су в железе (рис. 2.13) и в других ОЦК-металлах (табл. 5) свидетельствует о необходимости дополнительной модернизации предлагаемой новой модели объяснения зависимости (2.11), направленной на учет именно сегрегационных эффектов. В настоящее время только в общих чертах можно определить направление такой модернизации. Можно ожидать, что она должна заключаться в рассмотрении не просто эффекта стесненной деформации зерен в поликристалле, а в анализе деформации сложного композита. Композит этот должен состоять из узких пограничных слоев упрочненного сегрегациями металла, которые образуют прочный и жесткий сотовый каркас, а в качестве матрицы выступают внутренние объемы зерен. [c.55]

Молекулы многих простых веществ, например металлов и инертных газов, состоят из одного атома (Си, Fe, Zn, Са). Молекулы других простых веществ состоят из двух, а иногда и больщего числа атомов. Так, например, двухатомными являются молекулы кислорода О2,, водорода Н2, азота N2. [c.4]

Лесли и Фонтана подвергли испытаниям в присутствии трехокиси молибдена и пятиокиси ванадия еще и другие такие металлы, как железо, никель, хром, кобальт, различные нержавеющие стали, инконель и хастеллой С. Присутствие любого из этих двух окислов ускоряло окисление всех образцов, хотя хрол , никель и инконель корродировали не намного интенсивнее, чем при простом их нагревании в атмосфере воздуха. [c.389]

Электронные соединения. Эти соединения чаще образуются между одновалентными (Си. Ад. Аи, Е , Na) металлами или металлами переходных групп (Мп, Ее, Со и др.), с одной стороны, и простыми металлами с валентностью от 2 до 5 (Ве, М , 7п, СА, А1 и др.) с другой стороны. Соединения этого тиИа имеют онределенное отношение числа валентных электронов к числу атолюв, т. е. определенную электронную концентрацию. Так, существуют соединения, у которых это отношение в одних случа.чх равно 2 (1,48) в других (1,62), в третьих 4(1,75). Каждому из указанных соотношений соответствуют и определенные типы кристал.тической решетки. [c.46]

Путем учета переноса энергии от одной блоховской волны к другой такое положение для простых металлов при увеличении ускоряющего напряжения проанализировали Хэмфри и др. [222]. Их расчеты показали, что для низких напряжений самые сильные дифракционные эффекты наблюдаются тогда, когда удовлетворяется условие Брэгга для сильного отражения, т.е. хорошо выполняется приближение двух чистых пучков. С возрастанием толщи- [c.310]

Из (3), (5) следует специфический взрывной механизм потерь ММ — быстрая перекачка его кинетической энергии Е [ в энергию поля (излучение, тепло). Это относится к пеидеальной плазме, сильным электролитам, ряду простых металлов и другим средам, у которых величины и 1//2 имеют полюс при о = Ш (хотя функции )/, а также 1/Dt аналитичны в верхней полуплоскости со) [1]. Причинный обход этого полюса [2 и ведет к росту полей Е , В , а также потерь по закону ехр(П ). [c.215]

Надо заметить, что в эти годы началось также экспериментальное изучение пластичности и прочности металлических монокристаллов. Как известно, при охлаждении жидкого металла обычно получается тело с поликристаллической структурой. Выращивание металлического монокристалла — дело трудное, и, несмотря на многовековую историю металлургии, первые способы получения монокристаллов типичных металлов были открыты лишь в 1918—1920 гг. Зато это почти сразу было использовано для широкого изучения законов пластической деформации на кристаллографическом уровне . С. Элам, М. Поляни, Э. Шмид и другие физики-металловеды осуществили в двадцатых годах сотни опытов по растяжению и сдвигу монокристаллических образцов за пределами упругости при разной ориентации решетки образца относительно главных осей напряжения. В результате было установлено, что пластическая деформация монокристалла происходит в основном путем взаимной трансляции ( скольжения ) его частей, разделяемых системами одноименных кристаллографических плоскостей, что наименьшим сопротивлением скольжению обладают кристаллографические плоскости и направления с наиболее плотным размещением узлов решетки и ряд других простых по форме фактов, важнейшие из которых выражают так называемые законы Шмида (обзор этих фактов имеется в монографии Э. Шмида и В. Боаса Пластичность кристаллов , 1935 русский перевод М.— Л., 1938). [c.82]

В последнее время особый интерес проявляется к новым химически стойким термопластичным материалам поликарбонатам, представляющим собой продукты взаимодействия дифенолов (например, дифенилол-пропана) с эфирами угольной кислоты или фосгеном полиформальдегиду — продукту полимеризации формальдегида и пентопласту — простому хлорированному полиэфиру (полипентаэритриту). Эти материалы образуют особую группу, во многих отношениях ломающую существующее представление о термопластах. Обладая комплексом ценных свойств, они эффективно используются для изготовления различных деталей, которые ранее изготовлялись из алюминия, меди, бронзы, латуни, нержавеющей стали и других ценных металлов и сплавов ". [c.92]

Кризис теплоотдачи. Кризис теплоотдачи наступает в испарителе при высоких радиальных тепловых потоках. Аналогичное ограничение или максимум радиального теплового потока может быть достигнут также и в конденсаторе. Эти ограничения рассмотрены в 2-8. Для испарителя уравпемие (2-8-8) дает значение которое должно удовлетворяться в случае гомогенного фитиля. Это соотношение, отвечающее капиллярному ограничению мощности, к к показано в 2-8-4, применимо для калия при тепловых потоках до 315 кВт/м . Возможно оно применимо и при более высоких тепловых потоках для калия и других жидких металлов. В случае воды и других неметаллических жидкостей существенную роль играет образование пара внутри фитиля, происходящее при сравнительно низких тепловых потоках (130 кВт/м для воды). Для этих жидкостей простое соотношение для дети отсутствует и следует пользоваться приведенными в табл. 3-2 опытными данными по максимально достижимой плотности теплового потока. [c.77]

Пластической деформации можно подвергать не только простые металлы, но и многие сплавы. Естественно, что те сплавы, которые можно подвергать пластической деформации, можно подвергать и рекристаллнзационному отжигу. При рекристаллизационном отжи-1е сплавов в их структуре происходят те же изменения, которые происходят при рекристаллизационном отжиге в структуре простых металлов размельченные и вытянутые зерна становятся сначала равноосными, а потом начинают расти одни за счет других. Прочность, упругость и твердость при рекристаллизационном отжиге снижаются, а пластичность возрастает. [c.68]

Селениды натрия также могут быть получены сплавлением простых веществ и при взаимодействии паров селена с металлическим натрием в инертной атмосфере. Можно получить селениды натрия из растворов [42]. Для этой цели селен растворяют в растворе селенида натрия или селенида другого щелочного металла, при этом получается полиселенид. Полученный раствор обрабатывают амальгамой щелочного металла, в результате чего выпадает твердый селенид. Взаимодействие может быть описано следующей реакцией [c.94]

Металлические композиционные (гетерогенные, состоящие из различных веществ с существованием границ раздела между ними) материалы совмещают в себе высокие тепло- и электропроводимость и пластичность, склонность к сварке и другие свойства металлов и одновременно — жаропрочность, хиглическую инертность или высокую твердость неметаллических веществ (боридов, карбидов, оксидов и некоторых простых веществ). Это керами-ко-металлические материалы (керметы), волокнистые композиционные и дисперсионно-отвержденные или твердеющие, внутренне-окисленные сплавы, например САП (спеченный алюминиевый порошок) и другие гетерогенные сплавы, обладающие высокотемпературной, теоретически вплоть до температуры плавления матрицы, прочностью [9]. [c.6]

Понятие И слова простое тело и элемент нередко смешиваются между собою, подобно тому, как до Лорана и Жерара смешивались названия частица, эквивалент и атом, а между тем для ясности химических идей и э1и слова необходимо ясно различать. Простое тело есть вещество, металл или металлоид, с рядом физическ их признаков и химических реакций. Ему свойствен частичный вес, содержащий один (как Hg или d, а вероятно и многие другие простые тела) или несколько (S , S , 0 , Н , F, Р и т. д.) атомов. Оно способно являться в изомерных и полимерных (0 и О , и S ) формах и отличается от сложных тел только тем, что в простом теле все [части материально] атомы однородны. Под именем элементов должно подразумевать те материальные составные части простых и сложных тел, которые придают им известную совокупность физических и химических свойств. Если простому телу соответствует понятие об частице, то элементу отвечает понятие об атоме. Углерод есть элемент, а уголь, графит и алмаз суть тела простые. [c.19]

У аморфных сплавов типа простой металл - простой металл р<100 мкОмсм, т.е. мало по сравнению со сплавами других групп, а температурный коэффициент сопротивления аг может быть как отрицательным, так и положительным. В сплавах типа переходный металл - металлоид р 100- 200 мкОм см, а знак ат меняется с положительного на отрицательный, когда р>150мк0м см. [c.242]

Общие замечания. Несмотря на то, что корреляционные члены, рассмотренные в главах IX н X, повидимому, важны для количественного определения некоторых свойств металлов, мало вероятно, чтобы они часто приводили к существенному изменению свойств. Возможные исключения появляются в связи с такими низкотемпературными эффектами, как, например, сверхпроводимость, которые в настоящее время не поняты полностью. По этой причине мы будем рассматривать валентные электроны простых металлов на основе зонного приближе-иня. Многие свойства электронов -оболочки также можно с качественной стороны рассматривать на основе этого приближения. Этот метод, однако, ие вполне удовлетворителен, так как многие другие свойства электронов -оболочки могут быть объяснены лучше иа основе приближения Гайтлера-Лондона. Отсюда видно, что в это.ч случае ни одна нз этих одноэлектронных схем не является вполне удовлетворительной и что следует рассматривать всю -оболочку в целом. Такое более точное рассмотренне проведено только для немногих случаев, как, например, в теории ферромагнетизма с.учётом спинов, развитой в главе XVI. В настоящее время обычно предполагается, что точное решение даёт тот же результат, что и одноэлектронные схемы, в тех [c.445]

В значениях электросопротивления у нор1мальных металлов, с одной стороны, и у диэлектриков, с другой, — просто поразительно при низких температурах сопротивление чистого металла. может быть порядка 10 Ол1-см, а сопротивление хорошего изолятора может достигать огромной величины порядка 1Q22 Ом-см. Мак-Миллан (Е. М. M Millan) отметил, что наблюдаемый интервал значений сопротивления (10 ), по-видимому, является самым широким, поскольку ни одна физическая величина, характеризующая свойства твердых тел, такого разброса значений не имеет. [c.308]

Влияние решетки на энергию связи в металлах. Теперь мы займемся изучением энергии связи в простых металлах. Стабильность атомов в простых металлах по сравнению с теми же атомами в свободном состоянии обусловлена тем, что энергия, отвечающая функции Блоха при k = О, в металле много ниже, чем энергия основного электронного состояния свободпого атома. Этот эффект иллюстрируется кривой на рис. 10.17 для натрия и рис. 10,18 для модели линейного периодического потенциала в виде цепочки прямоугольных потенциальных ям (притягивающие потенциалы). Энергня основного состояния атома Б решетке (когда атомы находятся друг от друга на расстояниях, которые отвечают реальному кристаллу) оказывается много ниже, чем для нзолированных атомов. [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...