Закон Шмида

Данные для металлов с г. ц. к. и о. ц. к. решеткой являются менее убедительными, так как множественность возможных систем скольжения не позволяет проверить закон Шмида (64) в широкой области фактора т. Несмотря на это, величина ткр является фундаментальной характеристикой механических свойств металла, поскольку она связана с основным видом пластической деформации сдвига вдоль плоскостей скольжения. [c.112]

Закон Шмида. На кристалл, имеющий площадь поперечного сечения ffl, действует растягивающая сила Р (рис. 1.3, а). При этом действующая плоскость скольжения имеет площадь F, нормаль к которой составляет с осью растяжения угол ф. Вектор сдвига (вектор Бюргерса) в плоскости скольжения направлен вдоль оси х и составляет с осью растяжения угол Я. Согласно таким определениям [c.10]

Закон Шмида проще всего может быть проверен на кристаллах с ГПУ-решеткой, имеющей одну плоскость легкого скольжения. На рис. 1.4 представлены экспериментальные результаты [5] измерения кри- [c.12]

Пластическая деформация кристалла при растяжении зависит от ориентации его кристаллографических осей относительно оси растяжения. Пластический сдвиг начинается обычно по системе скольжения, где действует наибольшее касательное напряжение, а само скольжение происходит при критическом значении этого, приведенного к системе скольжения, напряжения (закон Шмида). [c.123]

Согласно закону Шмида скольжение начинается по одной (или нескольким) поверхности, на которой касательное напряжение достигло критической величины, а остальные плоскости бездействуют. Затем, в результате сдвига оси кристалла поворачиваются (рис. 3.6, а) и может стать возможным двойной сдвиг, т. е. одновременное скольжение по двум системам. [c.123]

Это напряжение называется приведенным касательным напряжением, а выражение (1.7) известно как закон Шмида. Соответственно деформация сдаига [c.11]

Закон Шмида—Боаса. Позволяет определить напряжения течения х, возникающие в монокристалле при приложении внешнего растягивающего напряжения а напряжение течения т действует в плоскости hkl) и направлении [uvw]. [c.92]

Надо заметить, что в эти годы началось также экспериментальное изучение пластичности и прочности металлических монокристаллов. Как известно, при охлаждении жидкого металла обычно получается тело с поликристаллической структурой. Выращивание металлического монокристалла — дело трудное, и, несмотря на многовековую историю металлургии, первые способы получения монокристаллов типичных металлов были открыты лишь в 1918—1920 гг. Зато это почти сразу было использовано для широкого изучения законов пластической деформации на кристаллографическом уровне . С. Элам, М. Поляни, Э. Шмид и другие физики-металловеды осуществили в двадцатых годах сотни опытов по растяжению и сдвигу монокристаллических образцов за пределами упругости при разной ориентации решетки образца относительно главных осей напряжения. В результате было установлено, что пластическая деформация монокристалла происходит в основном путем взаимной трансляции ( скольжения ) его частей, разделяемых системами одноименных кристаллографических плоскостей, что наименьшим сопротивлением скольжению обладают кристаллографические плоскости и направления с наиболее плотным размещением узлов решетки и ряд других простых по форме фактов, важнейшие из которых выражают так называемые законы Шмида (обзор этих фактов имеется в монографии Э. Шмида и В. Боаса Пластичность кристаллов , 1935 русский перевод М.— Л., 1938). [c.82]

Законы Шмида допускают чисто макроскопическую формулировку, и потому с их помощью можно внести ясность и в некоторые из вопросов о законах пластической деформации квазиизотропного (поликристалли-ческого) тела. Однако построение таким путем достаточно полной и строгой теории деформирования поликристаллического образца представляет собой весьма трудную задачу. По этой причине отмеченные успехи физического металловедения не оказали большого влияния на реологию пластических сред — развитие последней и позднее шло в основном по тому [c.82]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

Шмида —Боаса закон 93 Шокли дислокации 22 Штамповка выдавливанием 463 [c.479]

На всем протяжении данного исследования, являлись ли предметом обсуждения деформационные свойства тканей человека, металлов или сложная термоупругость резины, основное внимание уделялось тем аспектам поведения, которые важны для рациональной (прикладной) механики. Макроскопическая механика сплошной среды имеет свои собственные фундаментальные законы. Чтобы сделать акцент на определяющих соотношениях, важных для механики континуума, я уделил лишь минимальное внимание особой, но родственной микроскопической механике, изобретающей атомистические модели для интерпретации наблюдавшихся явлений одним из других возможных способов. В конце XIX века стало ясно, а во второй половине XX века даже более отчетливо очевидно, что конструирование определяющих соотношений на атомистических началах представляет собой бесконечную работу, покоящуюся на основе нуждающейся в принятии быстро умножающихся предположений и большом количестве гипотетических механизмов. Атомистические исследования, как теоретические, так и экспериментальные, имеют особую закономерность и прелесть. Прогресс в технологии металлов тесно связан с атомистическим анализом, в то время как технология проектирования конструкций развивалась благодаря развитию прикладной механики. Начиная с классического труда Боаза и Шмида 1935 г., появилось большое число публикаций, в которых прослеживается развитие экспериментальных исследований монокристаллов и модели дислокаций, интерпретирующие их. Отсылаем читателя к таким обзорам для обсуждения и знакомства с литературой, поскольку в данной работе основное внимание уделяется макроскопическому поведению, наблюдаемому в экспериментах, каковы бы ни были цели отдельных экспериментаторов. [c.130]

Величина i — к (w)][l — (№)]со8 w называется физический сеегНосилой объектива для угла поля w. Формула (4.33) выражав так называемь1Й закон косинуса четвертой степени. Существуют, однако, объективы (менисковые системы Максутова, системы Шмид-да, аэрофотосъемочные объективы Русинова и др.), где osw входит в более низкой степени (вплоть до первой). Зависимость освещенности от угла w называется фотометрической ошибкой поля. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...