Оболочка под действием сосредоточенной силы

Гурьянов Н. Г. Коническая оболочка под действием сосредоточенной силы. — В кн. Исследования по теории пластин и оболочек, вып. 6—7. Казань, изд-во Казанского университета, 1970, с. 321—334. [c.279]

Многослойная сферическая оболочка под действием сосредоточенной силы. Рассмотрим многослойную изотропную сферическую оболочку, находящуюся под действием радиаль ной сосредоточенной силы Q, приложенной в произвольной точке (кр, Ро) координатной поверхности Yi=0 (рис. 55). Очевидно, поставленная задача может быть решена на основании результатов, изложенных в п. 3 14 гл. I. [c.302]

В качестве примеров применения полученных соотношений рассмотрим излучение звука оболочкой под действием сосредоточенной силы, приложенной в полюсе 02 = О, и излучение под действием статистически распределенных сил. [c.253]

Эта задача может быть рассмотрена как изгиб выделенной полосы оболочки, представленной балкой на упругом основании под действием сосредоточенной силы. [c.78]

При численном исследовании деформирования оболочек под действием сосредоточенной в вершине силы последнюю представляем в виде кольцевой нагрузки [c.68]

Круглая в плане пологая оболочка с жестко заделанными краями находится под действием сосредоточенной силы, приложенной в центре оболочки (рис.3.16). Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен а радиус кривизны оболочки равен R. [c.90]

Характер изменения цилиндрической формы трубы под действием сосредоточенной нагрузки виден из следующих опытов автора. Трубы диаметром 95 мм с толщиной стенки 1 мм и диаметром 38 мм с толщиной стенки 1,55 мм нагружались сосредоточенной силой. Перемещения измеряли по двум взаимно перпендикулярным направлениям. Установлено, что под действием сосредоточенной силы образуются волны различной длины и амплитуды, происходит деформация всей оболочки. При этом в двух взаимно перпендикулярных сечениях волны вдоль оси трубы имеют противоположные по знаку амплитуды. [c.28]

Пологая слоистая сферическая оболочка, находящаяся под действием сосредоточенных сил, приложенных в полюсах [c.162]

Заметим, что предположение о малости изменений кривизн по сравнению с 1/Да не обязательно. Не составляет труда вывести уравнения, подобные уравнениям (12.16.4), но содержащие нелинейные части, как уравнения 12.10. Такие уравнения применяются, например, для решения задачи о прощелкивании пологой оболочки под действием распределенного давления или сосредоточенной силы. Качественные результаты получаются чрезвычайно похожими на те, которые были получены в 4.6 для простейшей системы из двух стержней. Но здесь эти результаты могут быть получены только путем применения численных методов. [c.429]

В (13.4.5) под 1]5 (Q надо подразумевать комплексную функцию напряжений, соответствующую действию на оболочку заданной системы сосредоточенных сил и моментов ( 16.26, 16.27). Задача, таким образом, сводится к такому подбору аналитической функции Н ( ), при котором будет на всей плоскости S однозначной функцией точек срединной поверхности. [c.238]

Поправки, которые вносит локальный краевой эффект в окрестности точки приложения нагрузки, имеют не только количественный, но и качественный характер. Он меняет порядок особенностей функций, определяющих перемещения, усилия и моменты оболочки. А именно, за счет локального краевого эффекта происходит снижение порядка особенностей. Для общего случая порядок особенностей в перемещениях, усилиях и моментах оболочки под сосредоточенными воздействиями разобран в работе [132]. Для сферической оболочки этот вопрос обсуждался в статье [40]. Там же задача действия на сферическую оболочку произвольной системы сосредоточенных сил и моментов решена по моментной теории точно (в замкнутой форме). [c.244]

Рассмотрим упруго-пластическое деформирование бесконечной оболочки постоянной толщины под действием сосредоточенной кольцевой силы. При решении этой задачи удобно проследить особенности сходимости процесса последовательных приближений, так как за счет резкого изменения сил и моментов по длине сходимость процесса ухудшается, а точность числен- [c.64]

Радиальные перемещения длинной оболочки при действии сосредоточенной радиальной силы. Пусть оболочка со свободно опертыми краями находится под действием одной сосредоточенной радиальной силы Q , приложенной к середине оболочки. Если длина оболочки 21 2 x, где [c.59]

Рассмотрим задачу об устойчивости цилиндрической оболочки, нагруженной осесимметричной сосредоточенной силой Q и находящейся под действием равномерного осевого сжатия Т. [c.261]

Рассмотрим задачу определения сил взаимодействия между подкреплением и оболочкой, когда последняя находится под действием внутреннего давления. Будем считать, что в данном случае оболочка нагружается четырьмя сосредоточенными силами согласно рис. 119. Для удобства в дальнейшем обозначим действующие силы индексами 1, 2, 3, 4. [c.178]

Для сферических оболочек под сосредоточенными силами могут быть использованы зависимости, полученные в работах [18, 33]. В монографии [321 получены сложные для практического использования зависимости. В реальных конструкциях передача локальных нагрузок или сосредоточенных сил обычно осуществляется через жесткое включение. При этом в месте их сопряжения действуют большие напряжения, связанные в основном с изгибом. В работе [21 ] получены простые для таких конструкций решения для основных встречающихся на практике схем нагружения, которые достаточно точно определяют усилия в местах сопряжений с жестким включением и прилегающих к ним зонах. [c.248]

Рис. 80. Цилиндрическая оболочка, находящаяся под действием осевой сосредоточенной силы

Пользуясь полученными выражениями для функций ф и гш, можно определить все внутренние усилия в цилиндрической оболочке, находящейся под действием одной, двух, трех и четырех сосредоточенных радиальных сил, используя метод наложения. [c.181]

Наличие в выражении для а<р, первого члена связано с предположением об отсутствии прогиба оболочки (ш=0) при нагружении ее аксиальной сосредоточенной силой. Предполагается, что оболочка как бы находится под действием не только силы Р, но и постоянного внутреннего давления интенсивностью д = и.Р [c.202]

В 38 приведено приближенное решение для цилиндрической оболочки при нагружении ее аксиальной сосредоточенной силой. Там же получены формулы для мембранных напряжений в растянутой и сжатой зонах оболочки. В этом параграфе приводим приближенное решение для определения критической силы, при которой произойдет потеря устойчивости сжатой зоны оболочки. При этом предполагаем, что рассматриваемая оболочка находится под действием внутреннего давления. Тогда формулы для мембранных усилий сжатой зоны такой оболочки будут иметь вид [c.301]

На рис. 4 представлены графики теоретической зависимости про-гибов оболочки под действием сосредоточенной силы [c.21]

В качестве иллюстрации йрименения вариационного Принципа А рассмотрим упругую деформацию произвольной выпуклой оболочки под действием сосредоточенной силы. [c.43]

Таким образом, возникает задача передачи сосредоточенных сил без разрушения и недопустимых деформаций на тонкую обнжвку корпуса, для которой характерны малая местная жесткость при восприятии и передаче 1юперечных нагрузок и малая местная прочность при передаче продольных сосредоточенных сил. Эти две особенности объединяются понятием местной податливости тонкой обшивки. На рис. 8.2, а показан характер деформации тонкостенной оболочки под действием сосредоточенной силы, нормальной к срединной поверхности. В большинстве случаев эти деформации неприемлемо велики. Если же сосредоточенная сила действует вдоль срединной по- [c.240]

Аналогичный подход может быть использован для исследования закритических деформаций неидеальной оболочки под действием сосредоточенной нагрузки. Функции ср (к, х), (к, х) описывают эффект неоднородности полей в зоне приложения сосредоточенной силы Р в области, достаточно удаленной от точки нагружения, изучаемые поля ш (х), х (х) близки к однородным при изотропном сжимающем усилии N — PI2nR. [c.199]

Круглая в плане пологая сферическая оболочка с жестко заделанными краями находится под действием сосредоточенной силы, приложенной на расстоянии 0.354а от центра оболочки (рис.3.17). Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен я, радиус кривизны оболочки—R. [c.90]

Общие соображения, изложенные в п. 1, мы применим сначала для решения простой задачи об определении упругого состояния жестко закрепленной по краю оболочки в форме сферйческого сегмента под действием сосредоточенной силы /, приложенной в вершине (рис. 1). Будем предполагать деформацию сегмента при таком нагружении осесимметрической. [c.8]

Пусть строго выпуклая оболочка, жестко закрепленная по краю, находится под действием сосредоточенной силы /, нормальной к поверхности оболочки в точке приложения. Если эта сила вызывает значительную деформацию, то определение упругого состояния оболочки сводится к задаче на экстремум функционала который определен и рассматривается на изометрических преобразовалиях исходной формы оболочки. Мы будем предполагать, что выпучивание оболочки, вызванное действием силы /, охватывает выпуклую область. В этом случае, как показано в п. 2, класс изометрических преобразований, на которых надо рассматривать нашу вариационную задачу, сужается до зеркального выпучивания. [c.43]

В конце XIX века Ароном ) и Лявом ) даны первые варианты уравнений современной теории оболочек, основанные на примепепии гипотезы педеформируемости нормального прямолинейного элемента. Буссинеск ) изучал распределение напряжений в упругом теле под действием сосредоточенной силы. Это позволило Герцу поставить задачу о взаимодействии при контакте двух упругих тел. [c.12]

Как показывают исследования, плита оболочки в предельной стадии воспринимает не только изгибающие моменты (как это предполагается в работе [17]), но н нормальные силы. Неправильный учет работы плиты ведет к существенным расхождениям расчета с опытом. Экспериментальные исследования свидетельствуют о том, что разрушение оболочек в зависимости от прочностных характеристик их элементов при действии сосредоточенных сил может происходить по другим схемам. В исследованиях наблюдалось разрушение растянутой арматуры ребер в зоне отрицательных моментов, разрушение сл<атой зоны ребер в зоне кольцевого шарнира, отрыв ребер от полки, лродавливание бетона под силой и другие схемы исчерпания прочности оболочек. [c.243]

Уилкинсон Т. иКалнинсА. Деформация открытых сферических оболочек под действием произвольно расположенных сосредоточенных сил. — Прикладная механика , 1966, № 2. [c.342]

Фюзеляж современного самолета представляет собой тонкостенную каркасированную оболочку (рис. 10.18), нагруженную распределенными и сосредоточенными силами. Последние могут достигать значительной величины. Под действием этих сил конструкция фюзеляжа работает на поперечный изгиб и кручение. Назначение основных силовых элементов (продольных и поперечных), образующих каркас фюзеляжа, аналогично назначению соответствующих силовых элементов крыла. Каркас образован из элементов продольного набора — стрингеров и поперечного набора— шпангоутов. Проследим передачу внешних сил элементами конструкции. [c.317]

Пусть выпуклая оболочка (с краями, закрепленными так, чтобы гарантировать ее геометрическую несгибаемость) находится под действием большой сосредоточенной силы f, направленной по внутренней нормали к поверхности. Для простоты У будем считать, что оболочка представляет [c.82]

ШИ относительных перемещений точек при деформации можно пренебречь. Остальные гипотезы, к-рыми пользуется С. м., здесь устранены первоначально в развитии теории упругости они или подтверждаются вполне, или частью, с известным приближением, или отвергаются в связи с анализом отдельных деформаций. Элементарные теории растяжения, кручения круглых брусков, чистого изгиба вполне согласуются с теорией упругости. Изгиб в присутствии срезывающих сил, как оказывается, подчиняется закону прямой линии гипотеза Навье), но не закону плоскости (гипотеза Бернулли). Касательные напряжения при изгибе распределяются по закону параболы, но только в тех сечениях, которые имеют незначительную толщину при большой высоте (узкие прямоугольники). В других сечениях закон распределения касательных напряжений совершенно иной. Для балок переменного сечения, к к-рым в элементарной теории прилагают закон прямой линии и параболы, теория -упругости дает другие решения в этих решениях значения напряжений и деформаций гораздо выше, чем по элементарной теории следует. Общепринятый способ расчета пластин по Баху как обыкновенных балок не оправдывается теорией упругости. Ф-лы С. м. для кручения некруглых стержней не соответствуют таковым в теории упругости. Теория изгиба кривых стержней решительно не совпадает с элементарной теорией Баха-Баумана, но результаты расчета по строгой теории и на основании гипотезы плоских сечений достаточно близки. Поставлена и разрешена для ряда случаев задача о распределении местных напряжений (в местах приложения нагрузки или изменения сечения), к-рая совершенно недоступна теории С. м. Вопрос об устойчивости деформированного состояния, элементарную форму которого представляет в С.м. продольный изгиб, получил в теории упругости общее решение Бриана (Bryan), Тимошенко и Динника. Помимо многочисленных форм устойчивости стержня, сжатого сосредоточенной силой, изучены также явления устойчивости стержней переменного сечения под действием равномерно распределенных сил и другие явления устойчивости балок при изгибе, равномерно сжатой трубы, кольца, оболочек, длинного стержня при скручивании и пр. Теория упругого удара— долевого, поперечного—занимает большое место в теории упругости и включает все большее и большее чис-чо технически важных случаев. Теория колебаний получила настолько прочное положение в теории упругости и в практи-тсе, что методы расчета на ко.чебания проникают область С. м., конечно в элементарном виде. Изучены распространение волны в неограниченной упругой среде (решение Пуассона и Кирхгофа), движение волны по поверхности изотропной среды (решение Релея), волны в всесторонне ограниченных упругих системах с одной, конечно многими и бесконечно многими степенями свободы. В связи с этим находятся решения, относящиеся к колебаниям струн, мембран и оболочек, различной формы стержней, пружин и пластин. [c.208]

Свойство неоднозначности выбора силовой схемы (СС) можно продемонстрировать па примере передачи сосредоточенной силы Р на оболочку (см. рис. 8.4, а). Но мо.жно передать силу Р на оболочкуипо другой силовой схеме, например, с помошью продольной балки, которая опирается своими концами на шпангоуты (рис. 8.8). Такая силовая схема может быть продиктована соображениями снижения суммарной массы конструкции. Действительно, если вблизи точки приложения силы Р уже имеются два шпангоута, предназначенные для восприятия других нагрузок (которые действуют в другие моменты времени), то масса продольной балки может оказаться меньше, чем масса шпангоута, который был бы установлен специально для восприятия силы Р. Вопрос выбора СС может быть решен и с позиции удешевления технологии производства конструкции. В данном примере, если отсек корпуса предполагается изготавливать крупногабаритным литьем с последующей механической обработкой, то более выгодной может оказаться установка под силу Р специального шпангоута, так как это может дать возможность применить дешевую токарную обработку внутренних поверхностей отсека (если нет других элементов, препятствующих токарной обработке). [c.244]

Колебат. механич. системами Э. п. могут быть стержни, пластинки, оболочки разл. формы (полые цилиндры, сферы, совершающие разл. вида колебания), механич. системы более сложной конфигурации. Колебат. скорости и деформации, возникающие в системе под воздействием сил, распределённых по её объёму, могут, в свою очередь, иметь достаточно сложное распределение. В ряде случаев, однако, в механич. систем можно указать элементы, колебания к-рых с достаточным приближением характеризуются только кинетич, и потенц. энергиями и энергией механич. потерь. Эти элементы имеют характер соответственно массы М, упругости I / С и активного механич. сопротивления г (т.н. системы с сосредоточенными параметрами). Часто реальную систему удаётся искусственно свести к эквивалентной ей (в смысле баланса энергий) системе с сосредоточенными пара.меграми, определив т. н. эквивалентные массу Л/, , упругость 1 / С , и сопротивление трению / . Расчёт механич. систем с сосредоточенными параметрами может быть произведён методом электромеханич. аналогий. В большинстве случаев при электромеханич. преобразовании преобладает преобразование в механич, энергию энергии либо электрического, либо магн. полей (и обратно), соответственно чему обратимые Э.п. могут быть разбиты на след, группы электродинамические преобразователи, действие к-рых основано на электродинамич. эффекте (излучатели) и эл.-магн. индукции (приёмники), напр, громкоговоритель, микрофон электростатические преобразователи, действие к-рых основано на изменении силы притяжения обкладок конденсатора при изменении напряжения на нём и на изменении заряда или напряжения при относит, перемещении обкладок конденсатора (громкоговорители, микрофоны) пьезоэлектрические преобразователи, основанные на прямом и обратном пьезоэффекте (см. Пьезоэлектрики) электромагнитные преобразователи, основанные на колебаниях ферромагн. сердечника в перем. магн. поле и изменении магн. потока при движении сердечника [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...