Сосредоточенная нормальная сила

При определении реакций в опорах для расчета валов и подбора подшипников распределенную нагрузку, действующую в зацеплении, заменяют сосредоточенной нормальной силой Р , приложенной в середине зубчатого венца в полюсе зацепления и направленной по линии зацепления как общей нормали к рабочим поверхностям зубьев. [c.258]

Дискообразная трещина под действием двух пар сосредоточенных нормальных сил, приложенных к верхней и нижней поверхностям трещины. .................................. [c.453]

Р - пара сосредоточенных нормальных сил, приложенных к поверхностям трещины (6, а), (6, -а) - полярные координаты точек приложения сил к поверхностям трещины (а, 0) - полярные координаты точки фронта трещины, = Ь/а. [c.507]

В разд. 8.7 рассматривается не оболочка, а пластинка, защемленная по отрезку прямой. По существу обсуждается вопрос о существовании решения зада- чи и физической интерпретации решения. Вводятся три составляющие реакции распределенные по линии контакта погонные нормальные усилия, нормальные к поверхности пластины сосредоточенные нормальные силы на концах линии контакта и погонные моменты, распределенные по линии контакта. Изложение носит дискуссионный характер, так как подход является новым. [c.320]

Рассмотрим многослойную, прямоугольную панель, свободно опертую по контуру, нагруженную внутренним давлением рз=р, сосредоточенными нормальными силами Рг (i=l, 2,. ... .., N) и тепловым потоком (рис. 4.3). [c.175]

При нагружении оболочки системой N сосредоточенных нормальных сил (симметрично расположенных относительно образующей г/=0) для вычисления коэффициентов можно воспользоваться выражением [c.240]

Исследуем влияние деформации поперечного сдвига на прогибы оболочки при действии сосредоточенной нормальной силы Q. Решение, приближенно учитывающее поперечный сдвиг, получено в работе [64], решение на основе классических уравнений приведено в [51]. [c.100]

Аналогично для N контрольных решений, отвечающих сосредоточенным нормальным силам Fn, / = 1,. .., N, имеем [c.113]

С достаточной для практических целей точностью прогиб пластин жестких прямоугольных коробок, нагруженных в точке пересечения диагоналей сосредоточенной нормальной силой, можно определять по формуле вида [c.100]

Пусть, например, на слой действует сосредоточенная нормальная сила Я, приложенная в точке (О, О, Л) одного из торцов разбиение [c.148]

В. Радиальные поля напряжений. 1) Сосредоточенная нормальная сила на прямолинейной границе. Функция напряжений [c.242]

Рис. 5.6. Сосредоточенная нормальная сила Р.

Рис. 5.8. Сосредоточенная нормальная сила, действующая на свободную границу тела в условиях плоской деформации. Изохроматические линии

Функцию (5.74) легко построить, исходя из функции (5.69) для сосредоточенной нормальной силы Р. Приложим две равные силы Р в противоположных направлениях в двух точках О] и Ог, отстоящих друг от друга на малое расстояние 2а, что создает пару с моментом М=2Ра. Уменьшая плечо 2а и увеличивая силу Р так, чтобы момент М не менялся, получим сосредоточенный момент М в точке прямолинейной кромки у=0 ). [c.245]

Ш а р и н о в И. Л. Напряженное состояние цилиндрической консольной оболочки при действии сосредоточенной нормальной силы, приложенной к свободному краю. Инженерный журнал . Т. 5. Вып. 2, 1965. [c.96]

При нагружении оболочки в точке X — И2, у — О сосредоточенной нормальной силой Р, совпадающей по направлению с внешней нормалью [4], коэффициенты Ртп будут определяться следующим образом [c.390]

При нагружении оболочки системой к сосредоточенных нормальных сил (симметрично расположенных относительно плоскости у=0) для вычисления коэффициентов Ртп можно воспользоваться выражением к [c.390]

Л. А. Галин [102] рассмотрел задачу о круговом штампе с помощью функции Грина для пространства с плоским круговым разрезом. Он получил выражение для давления под основанием штампа в виде производной от некоторого несобственного интеграла и простую формулу для величины прижимающей силы. В случае, когда задача является осесимметричной и поверхность штампа гладкая, Л. А. Галин получил простую формулу для определения давления под основанием штампа, осадки штампа, Л. А. Галин рассмотрел также задачу о влиянии нагрузки, действующей вне штампа, на распределение давления под основанием штампа в частности, им получена простая формула для давления под основанием плоского штампа, находящегося под действием центральной силы, при наличии сосредоточенной нормальной силы вне штампа. Кроме того, Л. А. Галин рассмотрел задачу об учете сил трения при стационарном вращении штампа в предположении, что задача является осесимметричной и силы трения, действующие по всей площадке контакта, зависят только от скорости вращения. В этом случае Л. А. Галин доказал, что силы трения ие влияют на распределение давления под штампом, и получил ряд формул для величины. момента, [c.197]

В качестве примера рассмотрим полуплоскость с сосредоточенной нормальной силой Q на границе (рис. 19) — задачу Фламана [53], Граница области — декартова ось x , точке / = О соответствует Xj -< . Условия при 2 = О таковы [c.94]

Предположим теперь, что интенсивность нагрузки д-о-> оо, а отрезок, на котором она действует, а -> О, причем равнодействующая Q остается неизменной. Переходя к пределу, мы придем к сосредоточенной нормальной силе Q, приложенной в точке х = 0. [c.357]

Пусть в условиях плоской деформации по границе упругой полуплоскости (р, С, V) движется вправо с ПОСТОЯННО скоростью V сосредоточенная нормальная сила Р, причем в начальный момент времени координата точки приложения силы равна (рис. 5.5). Граничные условия задачи имеют вид [c.286]

Сосредоточенная нормальная сила [c.24]

ТОЧКИ О1 и О2, как показано на рис. 2.7(а), а также на картине фотоупругих полос на рис. 4.6(Ь). Максимальное касательное напряжение достигает наибольшего значения р/л на полуокружности а = я/2. Линии уровня главных напряжений представляют собой семейство софокусных эллипсов и гипербол с фокусами в точках О1 и О2 (рис. 2.7(Ь)). Наконец, заметим, что напряженное состояние, которое мы только что рассмотрели, приближается к напряженному состоянию от действия сосредоточенной нормальной силы, приложенной в точке О ( 2.2), когда рас- [c.32]

Сравнивая полученный результат с выражениями (2.19) и (2.22), замечаем, что это выражение для перемещения в направлении действия силы подобно по форме выражениям, найденным для случаев сосредоточенной нормальной силы или сосредоточенной тангенциальной силы, действующей в направлении оси X. Однако в рассматриваемом случае перемещения в направлениях, перпендикулярных линии действия силы, отсутствуют. [c.56]

К рассматриваемой задаче можно подойти иначе, заметив с самого начала, что нагрузка осесимметрична, и использовав цилиндрические координаты. Тимошенко и Гудьер [345] ввели в рассмотрение функцию напряжений для осесимметричных задач и использовали ее для определения напряжений в полупространстве, вызываемых действием на его поверхность сосредоточенной нормальной силы [c.64]

Сосредоточенная нормальная сила 65 [c.65]

Начнем с рассмотрения нормальной нагрузки интенсивности р на единицу длины, действующей по окружности радиуса t (см. рис. 3.6). Нормальное и тангенциальное смещения в точке поверхности В г, 6) находятся из выражений (3.18а, с) для случая сосредоточенной нормальной силы [c.92]

Для медного стержня с прямоугольным поперечным сечением, нагруженного сосредоточенными продольными силами Pi = 60 кН и Ра = 100 кН (см. рисунок), определить наибольшее нормальное напряжение, полное удлинение и изменение размеров [c.7]

Стержень переменного сечения жестко защемлен обоими концами и нагружен двумя сосредоточенными продольными силами Pi = 30 кН и Pj = 50 кН (см. рисунок). Определить значение параметра площади F из условия, чтобы наибольшие нормальные напряжения были равны 125 МПа. [c.16]

Шарнирно-опертая по концам двутавровая балка наклонена под углом 60 к горизонтальной оси и нагружена сосредоточенной вертикальной силой Р = 40 кН, действующей в плоскости симметрии двутавра и приложенной к его полке (см. рисунок). Построить эпюру нормальных напряжений для опасного сечения балки, пренебрегая ее собственным весом. [c.205]

Для арки, очерченной по полуокружности, определить изгибающие моменты и нормальные силы (построить эпюры) от действия сосредоточенной силы, приложенной к вершине. [c.256]

Равнодействующая нормальных сил упругости в сечении называется продольным усилием. Продольное усилие определяется методом сечений. Величина продольного усилия в каком-нибудь поперечном сечении стержня равна алгебраической сумме всех внешних продольных сил (сосредоточенных Р и распределенных по произвольному закону с интенсивностью q ), действующих на стержень по одну сторону от рассматриваемого сечения. Растягивающее усилие считается положительным, сжимающее — отрицательным. [c.10]

С простейшими фермами читатель знаком по кур< у теоретической механики. Там доказывается, что если к узлам фермы приложены сосредоточенные силы (рис. 3.2, а), то в ее стержнях возникают лишь осевые (нормальные) силы — растягивающие или сжимающие (рис. 3.2, б). [c.77]

Простейшей задачей, которую можно сформулировать, является задача о вынужденном движении полупространства под действием приложенных, на его границе гармонических нагрузок. Частный случай действия сосредоточенной нормальной силы был детально рассмотрен Лэмбом [207] еще в 1904 г. В связи с этим общая задача [c.80]

Распределение напряжений под действием периодически расположенных сосредоточенных нормальных сил. Предположим, что по прямолинейной границе =0 нормальные напряжения Оу представляются в виде периодической функции от X, сту=1 х), с периодом 2а, принимающей постоянное значение Оу = —р = сопз1 на части интервала —с<х<с и равной нулю вне этого [c.250]

Пусть теперь на ту же самую пластинку действует сосредоточенная нормальная сила Q, приложенная в центре. В этом случае для внутренних моментов Mr, (действующих в сечениях г = onst, <р — onst г, Ф — полярные координаты) справедливы формулы [7 ] [c.51]

Рассмотрим слоистую прямоугольную панель, свободно опертую по контуру и нагруженную внутренним давлением р, внешним давлением д и сосредоточенными нормальными силами Рг. Решение получим на основе метода Рэлея—Ритца. Для этого воспользуемся принципом возможных перемещений [см. (5.8)], который для рассматриваемого случая запишем в следующем векторном виде а Ь [c.406]

Расчет выполнить в двух вариантах а) нормальные силы взаимодействия между ступицей клеммы и валиком считать сосредоточенными в двух точках (на образуюш,их поверхности контакта, перпендикулярных к осям болтов) б) нормальные силы считать распределенными равномерно по всей поверхногти контакта (рассматривать эту поверхность как полную цилиндрическую — зазор между половинами ступицы клеммы не учитывать). [c.90]

Теперь оказывается возможным перейти к рассмотрению задачи, когда нагружение (осуществляемое лишь нормальными усилиями) не является осесимметричным. Для этого следует обратиться к формулам (1.27), положив в них ст (0) = б(0), т. е. рассмотреть задачу, когда в полюсе приложена сосредоточенная сила. Тогда, просуммировав эти решения по всей сфере, можно получить интегральное представление решения в случае произвольного нагружения нормальными силами (которые можно рассматривать как своего рода функцию Грина). Поскольку же задача внутренняя, то подобный прием нуждается в корректировке. Дело в том, что в этом случае нагружение оказывается неуравновешенным и формально полученное решение становится лишенным смысла. Необходимо приложить какую-либо компенсирующую нагрузку (которая на заключительном этапе построения решения автоматически устраняется из-за условия самоурав-новешенности внешних сил). Можно приложить, например, в центре компенсирующую сосредоточенную силу. Правда, тогда решение будет иметь особенность в начале координат, но она уничтожается при суммировании. В уже упомянутой работе [7] предложен иной путь компенсирующая нагрузка представляется в виде суммы массовых сил, равномерно распределенных по объему и направленных по оси г, и некоторого решения, компенсирующего касательные напряжения. Тогда решение [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...